Плотности адиабатические

До сих пор мы рассматривали флуктуации плотности как единое целое. Но в действительности в жидкой фазе наблюдаются два типа флуктуаций плотности — адиабатические и изобарические. [c.139]

Собраны сведения о свойствах бинарных систем на основе более 150 растворителей в зависимости от состава смеси и температуры. Приведены данные о вязкости, плотности, адиабатической сжимаемости, скорости ультразвука, диэлектрической проницаемости, показателе преломления, поверхностном натяжении и др. [c.206]

Собраны наиболее достоверные сведения о вязкости, плотности, адиабатической сжимаемости, скорости ультразвука, диэлектрической проницаемости, показателе преломления, поверхностном натяжении и других характеристиках бинарных систем на основе более 150 растворителей в зависимости от состава смеси и температуры. Приводятся аналитические уравнения для интерпретации данных. [c.191]

Флуктуации плотности — случайные локальные сгущения и разрежения вещества. Различают два вида флуктуаций плотности адиабатические и изобарические. Адиабатические флуктуации плотности в жидких фазах по своей физической природе эквивалентны адиабатическим сгущениям и разрежениям, возникающим при распространении в жидкостях продольных звуковых волн. В сущности, адиабатические флуктуации плотности есть затухающие звуковые колебания, перемещающиеся в жидкости со скоростью звука во всех направлениях от области возникновения флуктуации. Возникают адиабатические флуктуации плотности, например, в тех случаях, когда векторы скорости движения нескольких молекул случайно направлены либо к центру малого элемента объема жидкости, тогда локальное давление возрастает и образуется адиабатическое сгущение, либо от центра— тогда давление падает и происходит адиабатическое расширение. При адиабатическом расширении в жидкости может возникнуть полость или дырка . Молекулярные механизмы образования флуктуаций плотности связаны с появлением дефектов в квазикристаллической структуре жидкой фазы. [c.28]

Определив экспериментально скорость распространения ультразвука или ультразвуковой волны, и плотность, выбранных для изучения нефтей, рассчитывают адиабатическую" сжимаемость Рад этих жидкостей по формуле [c.45]

По мере распространения волны от места ее возникновения скорость реакции в газах позади волны быстро достигает максимума и затем падает до нуля. Одновременно температура достигает максимального значения (адиабатическая температура реакции Ть), в то время как плотность уменьшается до минимума. Комбинация этих процессов представляет собой взрывную волну. [c.398]

Согласно наиболее широко распространенной теории детонации образующийся фронт пламени сжимает почти адиабатически несгоревшее сырье, вследствие этого температура и плотность сырья повышаются кроме того, несгоревшие газы получают некоторое количество тепла за счет радиационного излучения пламени. Когда температуры и давление становятся больше критических значений, автокаталитические процессы, которые происходят в несгоревшем сырье позади фронта пламени, ускоряются во много раз, что и приводит к самовоспламенению, которое предшествует нормальному окончанию горения. Такое самовоспламенение сопровождается внезапным повышением давления вследствие образования ударных волн скорость последних гораздо выше скорости распространения нормального пламени их частота равна частоте звука, который мы обычно воспринимаем как детонацию [87]. [c.405]

Рикардо [68, 95] впервые постулировал положение, что детонация вызывается вторичным взрывом, причина которого — спонтанное воспламенение некоторой части несгоревшего сырья, однако какая часть сырья подвергается предпламенному окислению, долгое время установить не удавалось. Самовоспламенению способствует повышение плотности несгоревшего сырья и повышение его температуры, которые вызываются теплом адиабатического сжатия, происходящего при продвижении фронта пламени. Углеводороды и топлива с низкой температурой воспламенения детонируют очень легко [150] кроме того, антидетонаторы повышают температуру воспламенения в смеси с воздухом, в то время как вещества, вызывающие детонацию, дают противоположный эффект [151 —159]. [c.409]

Адиабатические реакторы. Использование общей модели (IX.20) позволяет производить расчеты и адиабатических реакторов. В режиме, близком к адиабатическому, работает большинство технических аппаратов с теплоизоляцией. Расчеты тепловых потоков через наружную стенку реакторов показывают, что при условиях высокотемпературной регенерации потери тепла вызывают снижение температуры реакционной смеси на величину, соизмеримую с ошибкой измерения (—5°). Проведенные в ряде работ [16—20] оценки изменения по длине адиабатического реактора теплот процессов, плотностей и теплоемкостей реагирующих веществ указывают на целесообразность учета такого изменения, если перепад температуры в реакторе не ниже 100 °С. [c.315]

При распространении малых возмущений в упругой среде можно линеаризовать уравнения переноса [18]. В адиабатическом приближении давление Р является функцией только плотности Р и их связь можно представить в виде [c.30]

Представляет интерес изучение работы автотермического кубового реактора при изменении условий процесса, таких, как концентрация и температура сырья, продолжительность процесса и условия охлаждения. Для этого упростим уравнение (IV,20) предположим, что плотность реакционной смеси постоянна введем величины относительной степени превращения реагента А и адиабатического разогрева АТ .д., определяемого по уравнению (IV,17). После указанных подстановок уравнение (IV,20) принимает вид [c.135]

При разработке мероприятий, направленных па интенсификацию системы увлажнения воздуха перед АВО, принимают, что 20—30% воды расходуется на адиабатическое снижение температуры воздуха перед теплообменными секциями и 70—80% при ее испарении с оребренной поверхности. Эффект увлажнения характеризуется отношением плотности теплового потока в [c.80]

Для процессов гидрокрекинга используют реакторы с несколькими адиабатическими слоями катализатора. Диаметр реактора рассчитывают, исходя из установившейся плотности орошения по жидкой фазе. [c.149]

Название Формула Плотность по воздуху Плотность, г/л Адиабатический коэффициент сжимаемости Рад-10. мм рт. ст. [c.565]

Абсолютная температура при адиабатическом сгорании повышается в 5—10 раз по сравнению с начальной. Если сгорание происходит при постоянном давлении, газ расширяется после реакции, а его плотность уменьшается в ро/рь раз. Скорость пламени по отношению к неподвижным продуктам реакции соответственно больше нормальной скорости. Сгорание при постоянном объеме приводит к аналогичному росту давления. Это и обусловливает разрушающее действие быстрого сгорания в закрытых сосудах. Простейшие методы вычисления температуры недиссоциированных продуктов адиабатического сгорания и примеры расчетов даны в Приложениях 2—4. [c.17]

Пример III. 15. Метан в количестве С = 1,5 кг/сек подвергают сжатию от атмосферного давления до 3,5 атм. Определить изотермический и адиабатический к. п. д. компрессора, если известно, что потребляемая мощность N = 430 кет, а механический к. п. д. компрессора Т1м = 0,91. Показатель адиабаты для метана А=1,31. Определить также показатель политропы реального процесса сжатия, если известно, что температура метана на выходе из компрессора равна /ь = 80° С, а температура на входе = 20° С. Плотность метана при нормальных условиях ро = 0,717 [c.88]

Для вывода зависимости, определяющей плотность газа в процессе расширения, проведем на индикаторной диаграмме вертикаль, соответствующую произвольному положению поршня, и найдем точки ее пересечения с кривыми сжатия и расширения (или с продолжением этих кривых). Поскольку объем цилиндра одинаков, плотности газа в этих точках относятся друг к другу как массы газа, заключенного в цилиндре при сжатии и расширении, или, если допустить, что температура газа при нагнетании не снижается, они относятся как объемы газа в начале и конце нагнетания. При адиабатическом сжатии [c.575]

Затем можно найти производную йр йХ и доказать, что даже при очень высоких температурах (900° С), т. е. в пределах температур, встречающихся в технике сушки, она будет положительной. Это значит, что плотность воздуха при адиабатическом,насыщении увеличивается. [c.601]

Поскольку плотность 6, и адиабатическая сжимаемость /3 — константы жидкости, изучение скорости может дать представление о химических и физических свойствах жидкостей. [c.450]

Для расчета скорости ультразвука, адиабатической сжимаемости и плотности углеводородов в широком интервале температур можно использовать закон соответственных состояний (лучше применительно к каждому гомологическому ряду), который, как показали исследования авторов [1, 8, 16, 24 и др.], для указанных параметров имеет силу. [c.453]

Адиабатические и изобарические флуктуации плотности [c.139]

Таким образом, средний квадрат флуктуаций плотности слагается из среднего квадрата адиабатических флуктуаций плотности < (Ар) >-5 и среднего квадрата изобарических флуктуаций плотности < А(р) >-р. Можно показать [321, что [c.139]

Адиабатические флуктуации плотности по своей физической природе эквивалентны адиабатическим сгущениям и разрежениям, возникающим при распространении в жидкостях продольных звуковых волн. В сущности, адиабатические флуктуации плотности есть затухающие [c.140]

Известно, что затухающие звуковые колебания можно представить как результат суперпозиции множества гармонических, т. е. монохроматических, звуковых волн (фононов). Математически это можно сформулировать, разлагая адиабатические флуктуации плотности [c.141]

Итак, благодаря адиабатическим флуктуациям плотности, в жидкости распространяются звуковые волны, вызванные тепловым движением. Они могут быть обнаружены и изучены с помощью рассеяния света. [c.141]

ЭТИХ работ следует, что в спектре света, рассеянного адиабатическими флуктуациями плотности, должны наблюдаться две симметрично расположенные компоненты. Максимумы этих компонент должны быть смещены по отношению к частоте падающего излучения на величину, равную [c.142]

Быстрые реакции. Для тех случаев, когда реакция в основном заканчивается за время порядка 1 сек или меньше, были разработаны простые методы измерения скорости. К таким методам относятся статические системы, в которых смешение происходит очень быстро. Применяется также возбуждение системы действием света в течение определенного промежутка времени. Другие методы используют струевую систему, где быстро смешивающиеся реагенты пропускаются через трубку, в которой с помощью регистрирующих приборов можно измерять оптическую плотность, выделение тепла (температуру) или электропроводпость. Ранние методы основывались главным образом на струевых системах, тогда как позднее стали использовать статические системы с быстрым измерением поглощения света с помощью фотоэлемента или фотоумножителя и регистрацией на осциллографе. Такие системы, однако, являются скорее не изотермическими, а адиабатическими, и в константы скорости для приведения ее к определенной температуре необходимо вводить поправки. [c.64]

Каждый из типов элементарных актов характеризуется общими закономерностями и имеет некоторые индивидуальные особенности. Любой элементарный химический акт сопровождается перестройкой молекулярных орбиталей реагирующих молекул. В большинстве химических реакций элементарные акты протекают без изменения электронных термов системы. Такие реакции называют адиабатическими реакциями. В адиабатических элементарных актах электронная плотность и расположение ядер в реагирующих молекулах изменяются непрерывно. [c.558]

В элементарных актах, протекающих с изменением электронных термов системы и получивших название неадиабатических, изменения квантовых чисел и электронной плотности происходят скачкообразно, например при изменении мультиплетности или в результате поглощения квантов /гv. Особенности каждого элементарного акта определяются числом молекул, участвующих в нем, их строением и характером реакционных центров. Рассмотрим некоторые общие закономерности элементарного акта на примере адиабатической бимолекулярной реакции типа А + В О + Е, протекающей в газовой фазе. Молекулы реагентов, находясь в тепловом хаотическом движении, периодически сталкиваются между собой. При столкновении может происходить перераспределение энергии как между сталкивающимися молекулами, так и по внутримолекулярным степеням свободы движения в молекуле. Отдельные молекулы могут переходить в энергетически возбужденное состояние. Тепловое движение столь интенсивно, так велика частота столкновений, что в системе практически мгновенно устанавливается равновесное распределение молекул по энергиям и можно пользоваться уравнением Больцмана (см. 96) [c.558]

Различная упаковка слоя катализатора в аппарате приводит к неравномерному распределению двухфазной газожидкостной смеси по слою катализатора, усиливая потоки в различных участках реакционной зоны и тем самым уменьшая поверхность контакта реагирующих фаз и выход качественно обработанных нефтепродуктов. Наряду сэтим при движении жидкого потока около зерен образуются струйные и отрывные течения, что приводит также к пространственной неоднородности. Устранить указанные явления можно, лишь добиваясь оптимальных технологических и конструктивных решений. Необходимо учитывать плотность орошения — газосырьевую нагрузку на слой катализатора, использовать контактно-распределительные и фильтруюгцие устройства, а также увеличивать слой катализатора, не создавая при этом значительных перепадов давления. Высокие экзотермические эффекты повышают перепад температур по высоте аппарата, что способствует активизации нежелательных вторичных реакций. Для снижения перепада температур применяют ввод холодного водорода в перегретые зоны с одновременным секционированием аппарата и приближением каждой секции к адиабатическим условиям. [c.402]

Аммиак NH3 имеет молекулярную массу, равную 17, плотность его в 0,6 раза меньше плотности воздуха при одинаковой температуре. Это, однако, не означает, что в случае потери герметичности резервуара, содержащего сжиженный аммиак, формирующееся облако будет обязательно легче воздуха. В таких условиях в некоторых случаях отмечалось образование облаков воздушно-аммичной смеси тяжелее окружающего воздуха. Можно показать, что при смешении паров аммиака, находящегося при температуре -33 °С (т. кип. аммиака при атмосферном давлении), с окружающим воздухом, имеющим температуру, скажем, 20 °С, при любом соотношении смешиваемых компонентов образующаяся смесь всегда будет легче воздуха. Для объяснения более высоких значений плотности образующейся смеси следует допустить возможность адиабатического насыщения воздуха путем либо испарения капель жидкого аммиака, захваченных в воздухе, либо охлаждения разлития жидкого аммиака ветром ниже -33 °С. В работах [Ball,1970 Shaw,1978] утверждается, что последний механизм неправомерен и такая ситуация невозможна, так как за счет теплопроводности окружающего воздуха температура разлития жидкого аммиака всегда будет близка к температуре кипения аммиака при атмосферном давлении. Однако полностью отбрасывать возможность такой ситуации на стадии мгновенного испарения не стоит. В частности, Беверидж [Beveridge,1981] в своей работе так и не приходит к определенному заключению по этому вопросу. [c.383]

Фосген, или дихлорид карбонила, O I2 имеет молекулярную массу, равную 99, в газовой фазе он в 3,5 раза тяжелее воздуха и в жидком состоянии имеет плотность 1,4 т/мЗ. Это летучая жидкость или бесцветный газ с т. кип. 8 °С при атмосферном давлении, критическая температура равна 182 °С. Фосген можно хранить и перерабатывать в сжиженном виде при любых обычных температурах окружающей среды. Доля мгновенно испарившейся жидкости в адиабатическом приближении при 20 °С составляет для фосгена 5%. [c.386]

Обычно во всех экспериментальных работах давление и температуру определяют непосредственно с помощью манометров и термометров, хотя не менее точные результаты измерений дают и относительные методы. Для определения молярного объема и плотности применяются самые различные методы измерения. Наиболее простым и прямым путем является определение массы газа и занимаемого им объема, по которым можно найти и = У1п и р = п1У. Непосредственное определение плотности можно также осуществить с помощью метода ядерного магнитного резонанса (ЯМР) и по результатам измерений показателя преломления. Можно использовать также относительный метод определения плотности, если имеется газ, отклонение которого от идеального газа хорошо известно. Кроме того, для определения плотности можно использовать методы, основанные на эффекте расширения газа. Из этих методов широко известны метод адиабатического расширения (метод Джоуля— Томсона) и метод последовательного изотермического расширения (метод Барнетта). [c.73]

Воспламенение в ударной волне. Сжатие в ударной волне приводит к практически мгновенному изменению состояния газа, увеличемию его плотности и температуры. Нагревание при сжатии в ударной волне гораздо больше, чем при аналогичном сравнительно мед-лен ном адиабатическом сжатии, описываемом адиабатой Пуассона. Абсолютная температура газа, сжатого сильной ударной волной, приблизительно пропорциональна давлению в волне. При медленном адиабатическом сжатии конечная температура пропорциональна давлению в степени, равной (у—1)/у, где у= Ср/С — отношение теплоемкостей при постоянных давлении и температуре для воздуха при комнатной температуре (у— —1)/ул 0,3. Поэтому ударное сжатие представляет собой наиболее мощный распространенный в природе и технике импульс сильного нагревания (кроме электрического разряда). [c.34]

Следует иметь в виду, что процесс не является ни изотермическим, ни адиабатическим и сопровождается изменением объема и плотности в результате протекания реакций. Поэтому определить характер потока, его ламинар-пость или турбулентность обычным путем нельзя (ср. напр., Н. Б. Варгаф-тин, Нефт. хоз. № 9, 1938, стр. 33). (Прим. ред.). [c.10]

Полученное решение (IV.28) для у х) надо подставить во второе из уравнений (IV.25) и решать его с учетом граничных условий (IV.27). Для большей наглядности введем условную линейную скорость и = т/р загрузки топлива и условное время его пребывания в слое = 0. Если теплопотерь нет ( о = 0). адиабатический разогрев угля составляет АТад = ql yf . Интегрируя второе из уравнений (IV.25) вдоль аппарата от х = О до х = 1, можно оценить средний разогрев Т — = А7 ад/(1 + где = = Суд/а2 — время тепловой релаксации всего реактора. Считаем при этом плотность и удельную теплоемкость Суд насадки и топлива практически одинаковыми. Вводя для краткости записи безразмерные отношения [c.194]

В табл. 4 приведены наиболее надежные данные по скорости улм развука и адиабатической сжимаемостп углеводородов при температурах 20—30° С и нормальном атмосферном давлении, а также значения молярной скорости ультразвука F , рассчитанные на основании значений плотности и скорости ультразвука, приведенных в этой таблице, а также значений молекулярного веса углеводородов. Исследования ряда авторов [1, 8, 16, 18, 21, 24, 26] показали, что для большинства жидкостей Fm не меняется с температурой. Небольшая тенденция роста наблюдается у ассоциированных жидкостей. Значение Fm резко возрастает при приближении к критической области. [c.459]

Подставляя этот результат во второе уравпенпе и учитывая, что согласно равенству (34) гл. I производная давления по плотности в идеальном адиабатическом процессе равна квадрату скорости звука в газе, получим [c.144]

I описывает основное состояние молекулы >1аС1, диссоциирующей на атомы. Почему именно такой вид имеет кривая, нетрудно понять. При медленном (так называемом адиабатическом ) сближении атомов натрия и хлора, следуя по этой кривой, система все время избирает путь наименьшей энергии, т. е. наибольшей устойчивости. От бесконечности до области вблизи точки пересечения взаимодействие атомов носит в основном ковалентный характер, левее этой области электронная плотность успевает перераспределиться так, что реализуется взаимодействие, близкое к ионному. Истинная потенциальная кривая вблизи равновесного расстояния очень близка к кривой идеальной ионной молекулы, это объясняет удачный расчет на основе ионной модели ряда молекулярных параметров. [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология