Эмиттер линейный

В 1970-е годы был разработан новый тип низкоэнергетического (0,15-0,3 МэВ) ускорителя электронов с линейным катодом [18]. Отличительная особенность этих ускорителей заключается в большой силе тока пучка. Основной частью ускорителя является электронная пушка, размещенная вдоль оси цилиндрической вакуумной камеры. Катодом служит длинная непрерывно нагреваемая проволока или лента из вольфрама. Применяют также катоды прямого накала с напаянным на ленту эмиттером из гексаборида лантана. Катод окружен оболочкой, покрытой решеткой, на которую подается высокое напряжение от генератора, анодом служит вакуумное окно из тонкой металлической фольги. Ширина электронного пучка в этом ускорителе имеет большую величину (до 200 см), равную длине катода. Для облучения более широких изделий выпускают установки с двумя и более ускорительными трубками. Параллельное размещение нескольких катодов позволяет значительно расширить зону электронного пучка. [c.104]

Таким образом, при включении биполярного транзистора по схеме с общим эмиттером в усилительном (линейном) режиме в пределах участка ВС происходит многократное усиление сигнала по току и напряжению с соответствующими коэффициентами уси- [c.29]

Одна из важных характеристик ФЭУ — анодная показывает связь между анодным током и потенциалом анода относительно последнего эмиттера (рис. 108). Начиная с определенного значения анодного напряжения V a, анодный ток при постоянном световом потоке достигает насыщения. С возрастанием величины светового потока насыщение анодного тока происходит при больших значениях Va- Во время работы с сигналами большой амплитуды следует выбирать такую величину Va. чтобы действующее напряжение между последним эмиттером и анодом не выходило за пределы режима тока насыщения (горизонтальный участок на рис. 108). В противном случае будут иметь место нелинейные искажения, приводящие к нарушению линейной зависимости фототока от величины светового потока. [c.193]

Электротехника, радиотехника и электроника. Редкоземельные металлы находят применение как газопоглотители (геттеры) в вакуумной технике и как эмиттеры. Их соединения весьма перспективны для изготовления катодов в электронных приборах. Используются также в счетно-решающих машинах, телевизионной и авиационной технике и радиотехнике. Особенно перспективны в этом отношении бориды и гексабориды РЗЭ [12]. Марганцевые соединения РЗЭ типа МпЬпОд — хорошие сегнетоэлектрики. Окись неодима применяется в электронных приборах в качестве диэлектрика с малым коэффициентом линейного расширения. Хороший диэлектрик СеОа в смеси с ТЮа- Смесь СеОа со 5гО используется в радиокерамических материалах. Широкое применение нашли соединения РЗЭ как активаторы или как основа для люминофоров в люминесцентных лампах и ртутных лампах высокого давления [19]. Составная часть люминофоров, применяющихся в лампах для освещения,— диспрозий [20]. [c.88]

Световая характеристика ФЭУ определяет изменение анодного Тока при различных световых потоках. Для целей фотометрии важно, чтобы эта зависимость в широких пределах была линейной. При постоянном облучении фотокатода линейная зависимость наблюдается в интервале 10 —10 ЛЛ1 (рис. 109). Световые потоки, превышающие 10 лм, вызывают заметное отклонение от линейности в результате утомления последних эмиттеров и появления пространственных зарядов в районе последних каскадов и анода. Это влияние в некоторых случаях можно значительно [c.193]

Полевая ионизация органических соединений возможна в электрических полях с большими градиентами потенциала (более 10 ° В/м). Для создания такого градиента напряжение до нескольких тысяч вольт подается на специальные эмиттеры — тонкие лезвия, нити илп иглы — с большой кривизной поверхности. За счет этого же потенциала, прикладываемому к эмиттеру, осуществляется ускорение образующихся ионов и их прохождение через масс-анализатор (см. далее). Вид получающихся масс-спектров зависит от потенциала эмиттера, давления паров исследуемого соединения в источнике и от его конструкции. Кроме того, во многих случаях возможна сорбция органических соединений поверхностью эмиттера, приводящая к вторичным ион-молекулярным реакциям с образованием различных ассоциированных ионов. В целом, такие источники ионов характеризуются малыми интервалами линейности, а записанные таким методом масс-спектры — невысокой воспроизводимостью (значительно меньшей, чем при ионизации электронным ударом). [c.29]

Чрезвычайно сложным экспериментом является измерение зависимости Ф( ) от УЁ на истинно однородном термоионном эмиттере, которым должен быть монокристалл при этом необхо димы были бы тщательные меры предосторожности, исключающие возможность появления тока эмиссии на других гранях, за исключением исследуемой. Очевидно, такой опыт не был осуществлен. Отклонения от линейности в случае поликристалличе-ских эмиттирующих поверхностей хорошо объясняются теорией, [c.161]

Для удобства сопоставления теории с экспериментом в качестве показателя эффективности эмиттера принимается расстояние до точки дробления струи 1 . Если возмущение мало, т.е. выполняется условие > ЮЛ,, можно воспользоваться результатами линейной Рэлеевской теории неустойчивости и расчет произвести по формуле Боги [c.22]

При эмиссии электрона из металла в раствор, в отличие от вакуума, вследствие наличия двойного электрического слоя на границе металл-раствор концентращта эмиттированных электронов зависит от приложенного извне потенциала. В вакууме изменение потенциала между катодом (эмиттером) и анодом линейно на всем пространстве промежутка, вследствие чего работа выхода электрона практически не зависит от величины приложенного напряжения и определяется лишь природой металла-эмиттера. При контакте металла с электролитом скачок потенциала реализуется в слое толщиной в несколько ангстрем, напряженность поля Е в таком промежутке достигает десятков и сотен миллионов В/см (рис. 7.10). [c.172]

В качестве спектрофотометра был использован спектрограф ИСП-51 с фотоэлектрической приставкой ФЭП-1, описанной нами ранее [13]. Давление воздуха перед распылителем составляло 0,3—0,32 кг1см , давление ацетилена—115--125 мм вод. ст. Во время анализа давление воздуха и ацетилена поддерживали строго постоянным. Скорость перемещения спектрогра.ммы составляла 360 мм/час, а скорость прохождения спектра перед выходной щелью — 0,93 А1сек. Для большей стабилизации выпрямленного напряжения, подаваемого на фотоэлектронный умножитель, и контроля за его постоянством высоковольтный выпрямитель блока питания приставки был заменен высоковольтным выпрямителем типа ВС-16. Последний позволяет получать амплитуду напряжения пульсации на выходе выпрямителя порядка 0,001% от величины выходного напряжения аналогичная величина у блока питания приставки — 0,1%. Напряжение на фотоэлектронном умножителе типа ФЭУ-22 поддерживали на уровне 800 в для максимально возможного снижения уровня темнового тока и его флуктуации. Проверку линейности световой характеристики ФЭУ-22 не проводили. Размеры входной и выходной щели и степень усиления фототока изменяли в зависимости от содержания микропримеси калия в хлориде рубидия. Прибор перед анализом тщательно прогревали (1—2 часа), а фотоэлектронный умножитель для стабилизации утомления эмиттеров подвергали получасовому подсвечиванию световым потоком, интенсивность которого отвечала максимальному содержанию микропримеси в анализируемой пробе. Все это позволяло снизить дрейф нуля потенциометра ЭПП-0-9 до 0,02— [c.213]

Более эффективная и стабильная ионизация реализуется при использовании линейных эмиттеров, состоящих из множества острий, распределенных вдоль нити жидкие и твердые вещества, нанесенные на поверхность эмиттера, ионизуются при десорбции под действием электрического поля. [c.16]

При ионизации на линейном эмиттере появляются условия для образования химической связи (хемосорбция) и, как следствие, возможность образования на поверхности нити до двух, трех монослоев исследуемого вещества дальнейшее увеличение числа слоев ограничено процессами активации и десорбции молекул [8]. Участие в образовании ионов поверхности эмиттера, на которой даже при малых парциальных давлениях присутствуют молекулы воды, обусловливает появление в масс-спектре пиков ионов-ассоциатов [9]. Примером может служить схема образования иона-ассоциата (М- -1)+ бутилацетата ионизация молекул воды на поверхности эмиттера приводит к появлению избыточного положительного заряда на атоме водорода, смещению электронов от адсорбированной молекулы эфира и, как следствие, разрыву связи О—Н воды и образованию иона (М-Ы)+ с локализацией положительного заряда на карбонильном чтоме углерода 10, 11]. [c.16]

Наибольшее практическое применение получили линейные эмиттеры, которые за счет большей поверхности ионизации позволяют получить большой интегральный ток при меньших, по сравнению с остриями, полях, в результате чего чувствительность прибора повышается. Особенно эффективными оказались нитевидные эмиттеры с металлическим дендритообразным по- [c.16]

Способностью снижать энергию активации обладают и мик-роигольчатые линейные эмиттеры, используемые в ионных источниках с десорбцией образца в сильном электрическом поле. Анализируемое вещество в виде раствора, концентрация которого обычно составляет 10 мкг/мл, наносят на поверхность эмиттера. Температура источника ионов не превышает 100—150 °С. Испарение вещества с поверхности графитированных игольчатых вольфрамовых эмиттеров с дальнейшей химической ионизацией (ЫНз при получении положительных ионов и СНгСЬ при получении отрицательных ионов) использовали при исследовании структуры витаминов, пептидов, аминокислот, различных масел, порфиринов, сахаров [169]. Эффективность процесса испарения несколько снижается для высокополярных соединений, > молекулы которых склонны к ассоциации на неактивных поверхностях [160]. [c.139]

Для осуществления деструкции в сильном электрическам поле образец в растворе наносят на поверхность нити — линейный эмиттер, на котором после удаления растворителя остается 2—3 монослоя. Поскольку десорбция с поверхности эмиттера происходит при более низкой температуре по сравнению с термической деструкцией, то в процессе полевой десорбции (ПД) получаются крупные фрагменты макромолекулы (600—700 а.е.м.). [c.157]

Оценим эффективность рассмотренных конструкций эмиттеров капель (см. рис. 2.1, я, б, в). Пусть амплитуда 10 м. При этом резонансный эмиттер работает в сильно нелинейном режиме. Для его нормальной работы нужна гораздо меньшая амплитуда. Безрезонансный эмиттер (рис. 2.1, б) дает струю с амплитудами пульсаций а, - 10м/с,6, --15 м/с при постоянной составляющей скорости - 14 м/с. Это значит, что выбранный режим близок к критическому, при котором теряется однонаправленность течения. Эмиттер капель (рис. 2.1, в) дает при выбранной амплитуде А в несколько раз меньшую амплитуду пульсаций скорости истечения, т. е. находится в линейном режиме. [c.15]

I - эмиттер 2 - индуктор 3 - отклоняющий электрод, 4 ловушечная цепочка 5 -ловущечная щель 6 - ловущка 7 - упорядоченная подгруппа капель в - поперечный датчик наличия и отклонения капель 9 линейный растр на неподвижном носителе 10 - линейный растр на подвижном носителе И - точка сщивания растра [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология