Распределение универсальный профиль

В большинстве теоретических исследований пленочного течения при турбулентном режиме принимается трехслойная модель потока, состоящего из вязкого подслоя, переходной области и области развитого турбулентного течения вблизи свободной поверхности пленки. Распределение скоростей в этих областях описывается с помощью универсального профиля скоростей [см. уравнение (11.88)], [c.136]

Турбулентный режим. Движение неньютоновских жидкостей в турбулентной области по аналогии с движением ньютоновских жидкостей может быть описано с помощью универсального профиля скоростей (см. стр. 78). На рис. 3.41 показано логарифмическое распределение скоростей для турбулентного режима потока неньютоновской жидкости при ее движении в гладкой трубе (по Прандтлю). Для неньютоновских жидкостей, в предположении, что касательное напряжение т и градиент скорости сШ йп остаются постоянными, предложены следующие зависимости. [c.101]

Задача решена. Обсудим полученное решение. Универсальное распределение скорости по радиусу трубы для исследуемой зоны течения найдено в форме логарифмического профиля, зависящего от двух параметров [c.280]

Более точная зависимость (для больших значений Ке) между коэффициентом сопротивления н режимом движения может быть получена при использовании логарифмического закона распределения скоростей. При выводе логарифмического (универсального) профиля Ке -> оо, так как пренебрегают молекулярной вязкостью ц по сравнению с турбулентной (см. стр. 57). [c.64]

С целью повышения надежности получаемых результатов экспериментальное определение коэффициентов теплоотдачи осуществлялось с применением двух независимых методов, основанных на универсальных свойствах распределения температуры в разных областях турбулентного пограничного слоя. В первом из них коэффициент St определялся по логарифмическому участку экспериментального профиля температур в турбулентном пограничном слое. Этот метод можно условно назвать тепловым методом Клаузера , по аналогии с широко известным методом, предложенным Клаузером [3.19] для определения коэффициента поверхностного трения С/ по логарифмическому участку профиля скорости. [c.157]

Перечислим вкратце основные допущения обобщенной схемы аэродинамического расчета турбулентного факела неперемешанных газов. Они состоят в представлении зоны горения в виде бесконечно тонкого фронта пламени, на котором реагируют исходные компоненты, в предположении об универсальности профилей динамического давления и тождественности их профилям ри в инертных турбулентных газовых струях. Последнее допущение нуждается в некотором разъяснении. Известно, что распределение плотности потока импульса в турбулентных газовых струях не является строго универсальным. При прочих равных условиях оно зависит, хотя и не сильно, от соотношения плотностей в струе и окружающем пространстве. Влияние разности плотностей заметно сказывается на ин- [c.37]

Физический смысл этого уравнения ясен. Искомое распределение скорости определено как результат суперпозиции двух распределений. Первое из них, представленное функцией / (л), является вполне универсальным и соответствует течению вдоль пластины . В нем отражены некоторые свойства поля скорости, совершенно общие, в равной мере присущие всем реально возможным случаям течения. Индивидуальные особенности распределения, характерные для данного конкретного процесса, воспроизводятся посредством второго слагаемого. Это слагаемое построено в виде произведения из множителя Л(д ), зависящего только от закона изменения скорости и х) внешнего течения, на некоторое универсальное распределение 0(т1). Можно сказать, что наложение второго распределения деформирует универсальный профиль, специфичный для безградиентного течения, приближая его к распределению, отвечающему заданным условиям процесса. [c.150]

Результаты теоретического решения задачи о течении в пограничном слое тонкой пластины допускают широкую и разностороннюю экспериментальную проверку. В частности, вывод об универсальности распределения и (т1)—т. е. автомодельность и подобие полученного решения — проверяется на основе экспериментального определения профиля скорости. Рис. 9, на котором данные весьма точных опытов Никурадзе сопоставлены с теоретической кривой, является очевидным свидетельством высокой точности теоретического решения. Следует заметить, что для сечений, расположенных близко к пе- [c.114]

Итак, в общем случае решение для поля скорости в пограничном слое получается в виде функции ф(г )= =Р(т])-1-Я(л )0(т1). Обе функции Р(ц) и 0(т1) универсальны. Это свидетельствует об автомодельности решения. Вместе с тем ясно, что решение не обладает свойством подобия в том смысле, который установлен выше. Значение формпараметра изменяется от сечения к сечению, и с ним видоизменяется распределение скорости по сечению. Только в частном случае Я(л )=0 (чему соответствует движение вдоль пластины) профиль скорости остается себе подобным во всех сечениях. [c.157]

Таким образом, формула Кармана для длины пути смещения может быть получена на основе весьма различных представлений. Но все эти представления, при несомненном их различии, во всяком случае, очень далеки от идеи о пропорциональности между длиной пути смешения и расстоянием от поверхности, которая заложена в данное Прандтлем решение для универсального распределения скорости. Между тем, дальнейшее развитие решения, основанного на использовании формулы Кармана, также приводит к логарифмическому закону распределения скорости, по структуре аналогичному, хотя и не тождественному, универсальному закону Прандтля. (Исторически логарифмический профиль впервые был получен именно на основе гипотезы Кармана). Добавим к этому, что, как впервые показано в книге Ландау и Лившица , логарифмическое распределение может быть получено совершенно иным путем непосредственно из соображений о размерности. [c.286]

Представление сформировавшихся профилей концентраций в универсальных координатах показывает, что в диффузионном пограничном слое существует область логарифмического закона распределения концентраций, и турбулентное число Прандтля для этой области равно 0,9. [c.111]

Между законом сопротивления и полем скорости в трубе или канале существует определенная внутренняя связь. Логарифмический закон сопротивления, описываемый формулой Прандтля (8.45), следует из универсального логарифмического профиля скорости при турбулентном течении в гладких трубах [4, 15, 27]. Подобно этому показано [15, 25, 27, 35], что из степенных формул типа (8 42) для определения X следует степенной закон распределения скорости по сечению круглой трубы [c.175]

Результаты теоретического решения задачи о течении в пограничном слое тонкой пластины допускают широкую и разностороннюю экспериментальную проверку. В частности, вывод об универсальности распределения и ("п) — т. е. автомодельность и подобие полученного решения — проверяется на основе экспериментального определения профиля скорости. Рис. 9, на котором данные весьма точ- [c.130]

Хорошее согласие между опытными и расчетными данными можно получить в случае использования для расчета так называемого универсального профиля распределения скоростей, выводимого на основании работ Прандтля, Кармана и Никурадзе (см. стр. 98) с помощью теории пограничного слоя. Универсальное распределение скоростей в плеике Ш = 1 ) приводит к зависимостям (1 — безразмерная скорость, У — безразмерное расстояние в поперечном сечении стекающей пленки) [c.77]

В п, 5 при анализе процесса движения жидкости в центробежной форсунке с помощью зависимости (1.41) было показано, что величина к имеет важный физический смысл. Она практически характеризует совершенство преобразования потенциальной знер-гии в знергию движения струи на выходе из форсунки, т. е. г]ф Л. Так как величина г]ф необходима при анализе процесса дробления струи на выходе из форсунки, попытаемся расчетом определить к. С этой целью сопоставим распределение скоростей по зависимости = onst с универсальным профилем скоростей, полученным с помощью константы турбулентности а. [c.64]

Очищенные пластины с выращенным на них эпитаксиальным слоем 81 или без него подвергают термич. обработке, включающей окисление, диффузию примесей или ионное легирование, отжиг пластины (в том случае, если примеси вводились ионным легированием), пиролитич. осаждение тонких пленок или их химическое осаждение из газовой фазы, гегтерирование. При реализации этих процессов осуществляется формирование активных областей и др. компонентов планарных структур. Вместе с тем термич. обработка приводит к возникновению мех. напряжений в пластине, вызывает образование дефектов, перераспределение примесей в объеме пластины и в приповерхностном слое. Чтобы уменьшить отрицат. последствия, термич. обработку проводят при сравнительно невысоких т-рах (ниже 900 °С), а для ускорения процесса применяют разл. способы, напр, окисление 81 проводят не в сухой, а во влажной среде при повыш. давлении. Для введения примесей все чаще вместо диффузии применяют ионное легирование (ионную имплантацию), к-рое по сравнению с диффузией обладает рядом преимуществ - универсальностью (возможность вводить практически любые в-ва в любую подложку), высокой воспроизводимостью, возможностью управлять профилем распределения примеси и изменять концентрацию вводимых примесей в широких пределах. [c.557]

Профиль скоростей газа в вертикальном потоке пневмовзвеси (как и в горизонтальном потоке) подчиняется универсальному логарифмическому закону распределения скоростей с теми же значениями констант (А = 5,5 и В = 5,8). Входящая в уравнение этого закона динамическая скорость газового потока = V г/ро связана с касательным напряжением транспортирующего потока на стенке трубы. На рис. III. 16 представлен экспери- [c.162]

В осевых вентиляторах часто применяется регулирование поворотом закрылков ВНА. При помощи специально/о коодинатника, который использовался для измерений потерь в рабочем колесе в относительном движении, было измерено распределение потерь в универсальном ВНА с поворотными закрылками. Лопатки этого ВНА — некрученые с симметричным профилем с с = 0,1, хордой В = 0,32, густотой на среднем радиусе х = 0,8 число лопаток 2вна = 13. Такой ВНА может устанавливаться для регулирования [c.130]

Итак, оказалось возможным получить решение, которое позволяет в очеяк простой и компактной форме — в виде двух кривых распределения безразмерных составляющих скорости по безразмерной ординате — определить свойства течения в пограничйом слое пластины при самых общих предположениях об условиях процесса. По сути дела получены универсальные профили для обеих составляющих скорости. Природа этой универсальности для нас яспа. С одной стороны, она обусловлена автомодельностью решения, т. е., в конечном счете, специфическим дабором переменных, применение которых приводит к единообразной форме представления результатов, относящихся к различным процессам, С ругой стороны, она является следствием того, что профили, отвечающие различным сечениям (в каждом данном процессе), между собой подобны, благодаря чему их дается свести к одному безразмерному профилю. [c.129]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология