Форма линии абсолютного значения

Рис. 6.5.12. Фронтальные (теневые) проекции 2М-пиков в смешанной моде, форма которых дается выражением (6.5.10). а — проекция минимумов и максимумов иа ось 0)1 (ф = О иа рис. 6.5.11) 6 — проекция минимумов и максимумов при угле ф = Зх/4 (который представляется целесообразным в гомоядерной 2М У-спектроскопии) в — сравнение форм линий различных проекций при ф = Зтг/4 внешняя кривая соответствует интегральной проекции спектра абсолютных значений 151(ы , ыг), средняя кривая являете фронтальной проекцией 151(ы1, 012), а внутренняя кривая— фронтальная проекция абсолютного значения пика (в смешанной моде) 1Ке(5(ы , ал)) . (Из работы [6.33 .)

Результаты, полученные таким способом при однократном (длина оптического пути XI) и многократном (длина оптического пути Х2) прохождении света, могут быть использованы для определения эффективных абсолютных значений как параметра формы линии а, так и интегрального показателя ноглощения изолированной спектральной линии, принадлежащей известному излучателю или поглотителю. [c.80]

Отложив от ф и Еф некоторую величину А, характеризующую увеличение размера гнезда в связи с его температурным расширением, получим наибольшее (линия 1—1) и наименьшее (линия 2—2) предельные значения размера гнезда формы при заданной температуре формования ф°С. Абсолютное значение величины А принято равным как для Ьф, так и для так как температурное изменение величины, представ- [c.75]

Затухание люминофоров при возбуждении электронным лучом близко наблюдаемому при возбуждении люминесценции коротким ультрафиолетом. Сходство обоих процессов, отмеченное ещё Ленардом, позже было подтверждено другими исследователями, но скорее в качественных опытах [258, 259, 232]. Более детальный анализ явлений произведён Джонсоном, Нельсоном и др. [128, 196]. В их работах по затуханию при прерывистом возбуждении светом и электронами охвачены наблюдениями все типы промышленных люминофоров. На основании экспериментов авторы приходят к заключению о полной идентичности затухания при обоих видах возбуждения. Это утверждение распространено ими не только на форму кривых, но и на абсолютное значение констант. Для виллемита прочно установлен экспоненциальный закон затухания и одинаковая величина константы (1,2 сек.) при возбуждении люминесценции катодным лучом, резонансной линией неона (740 А) и резонансной линией ртути (2537 А) [125]. [c.176]

Значение 1п Яс как функция обратной абсолютной температуры 1/Т представляет собой прямую линию, наклон которой равен величине В в уравнении (X. 11). Это эмпирическое соотношение подтверждает, что дифференциальное изменение 1п / с с температурой может быть представлено в следующей форме [c.273]

В случае гауссовской формы пика между логарифмом ширины полосы и обратным значением абсолютной температуры на выходе из колонки в момент выделения компонента существует линейная зависимость, причем наклон линии определяется теплотой адсорбции. Это обстоятельство можно использовать как для количественного определения содержания компонентов по высоте пиков, так и для измерения теплот адсорбции. [c.47]

Параметр переноса ф можно вычислить также по формуле (67), определив предварительно экспериментально скорость испарения Q, коэффициент использования паров у и среднюю концентрацию п частиц элемента в столбе разряда, которая устанавливается по абсолютной интенсивности спектральной линии. Таким спосо- бом было определено значение ф для большого числа элементов в угольной дуге постоянного тока (i = 10 а, / = 10 мм) в атмосфере воздуха [1034]. (Проба в смеси с разными буферными веществами испарялась из анода специальной формы с постоянной скоростью, что обеспечивало также постоянство Т п Пе во время всей экспозиции. Предполагалось, Что в данном источнике у = 1-) Этот способ является более трудоемким, менее универсальным и надежным, чем описанный выше способ [680] непосредственного экспериментального нахождения т. [c.114]

Таким образом, получена стройная экспериментальная закономерность изменения величины к в зависимости от формы каналов на оптимальных режимах для всей группы исследованных колес с лопатками, загнутыми назад. Заметим, что основной практический интерес представляет левая половина кривой на рис. 3 с положительными значениями к. Здесь представлено абсолютное большинство исследованных колес. Точки, лежащие в правой половине рисунка ниже нулевой линии, относятся в основном к экспериментальным колесам, у которых отношение 6г/ 2 или число лопаток значительно меньше обычно применяемых в практике (например, 2 = 4 -н 6 для колеса с углом Р2л = 48°). [c.88]

Точность преобразования в цифровую форму не должна ухудшать отношение Сигнал/Шум в СИС. Взяв типичные значения коэффициента заполнения приемной катушки 0 и других подобных параметров, можно оценить абсолютную величину максимального ожидаемого сигнала и сравнить ее с мощностью теплового шума в полосе пропускания детектора, равной 4й ТВ. Для образцов с интенсивным протонным спектром, содержащих одну или несколько линий (например, чистый бензол), ожидаемое значение отношения Сигнал/Шум достигает 5000, что требует точности преобразования в цифровую форму, равной 12 бит. Максимум отношения Сигнал/Шум распространенных соединений С много меньше этой величины. [c.139]

При изменении волновой функции ее значение может проходить через область, где оно равно нулю. Такую область называют узлом (узловой плоскостью или узловой поверхностью). Существуют два типа узлов радиальный (сферический по форме) и ангулярный, представляющий собой плоскость, проведенную через центр орбитали (рис. 2). Проходя через узел, функция г]) изменяет знак на противоположный. Внешние линии на рис. 2 ограничивают область, в которой электрон находится большую часть времени (>95%). Абсолютный знак функции г]) не имеет значения при расчетах, так как распределение электронной плотности выражается квадратом модуля волновой функции 111)12. [c.10]

Обратное фурье-преобразование. Форма линии сечения аккордеонного 2М-спектра может быть преобразована в сигнал во временном представлении 5(тщ). Возрастание этой функции вначале и последующий ее спад позволяют различить процессы обмена первого и более высоких порядков. При условии что огибающая сигнала 5(тш) вещественна и положительна, осциллирующую составляющую можно устранить, если взять абсолютное значение комплексного сигна . [c.606]

Численное определение абсолютных значений наблюдаемых спектральных показателей поглощения было выполнено рядом авторов [5—8]. В частности, максимальные значения наблюдаемых показателей поглощения и ширина спектральных линий с дисиерсионным или допплеровским контуром были рассчитаны [8] как функции отношения аппаратной ширины щели к полуширине линии и максимального значения истинного показателя поглощения. Аппаратная функция предполагалась гауссовой или дисперсиоппой формы. В дополнение к искажению контуров линий рассматривались также малые (5% и менее) абсолютные ошибки П1)и измерениях интегральных показателей поглощения [8]. Хотя ошибки при оценках интегральной интенсивности понятны только применительно к расчетам, включающим онределенный допуск для инструментальных потерь, следует помнить, что для гауссовой или дисперсионной аппаратной функции и реальных показателей поглощения интервал сканироваиия, требуемый для удовлетворения условий, установленных в разд. 5.1, бесконечно широк. [c.75]

Исследования дисперсии в инфракрасной области спектра можно-исиользовать для получения оценок абсолютных значений интенсивности, если применить подходящие теоретические выражения для зависимости квадрата показателя преломления п от длины волны. Величина - 1 в инфракрасной области спектра состоит из трех по существу различных компонент 1) компоненты, связанной с электронной поляризацией, которая может быть рассчитана, исходя из измерений показателя преломления в видимой области спектра 2) компоненты, связанной с поглощением в колебате,льио-вращательных линиях инфракрасных полос, которая может быть выражена в такой форме, что в качестве неизвестного параметра будет входить только интегральный показатель ноглощения полосы 3) компоненты, связанной с вращением отдельных молекул, которая зависит от иостоянного динольного момента и дает в величину 1 такой вклад, который может и не быть пренебрежимо малым для некоторых из простейших двухатомных молекул. [c.82]

Чтобы распространить расчеты, выполненные для спектральных линий с допплеровским контуром, на спектральные линии, форма которых обусловлена совместным действием допплеровского и ударного уширений, удобно воспользоваться кривыми роста (см. фиг. 4.6). Форма линии опять определяется параметром а. Для заданных значений произведения оптической плотности (X) и максимума показателя поглощепия для линий с чистым доннлеровским контуром = Рмакс.) ордината кривой роста дает величину, пронорциональпую полной изморенной светимости 7 для произвольно выбранного значения иараметра контура линии а. Таким образом, из кривых роста легко получить, Rj (a-=0), R a)IR] a = Q) наконец, абсолютное значение Rb a)- Подробностей трудоемких, но непо-сродстр.енных расчетов мы здесь касаться но будем. [c.429]

С помощью аналитической методики, описанной ранее, и таблиц относительных интенсивностей [23] легко рассчитать отношение полной интенсивности в линии в двухпутном опыте Rl,d) к соответствующей интенсивности в однопутном опыте Rl,s)- Иа фиг. 17.22 и 17.23 сплошными кривыми представлена зависимость отношепия интенсивностей от вращательного квантового числа К ветви Ру для изотермической равновесной излучающей системы при 3000° К. На этих фигурах величина е = 1— —ехр (—-Рмакс.для линии с, K = i является обычным параметром, характеризующим самопоглощение. Небольшие значения получаются только для больших значений г. В соответствии с влиянием формы линий, отмеченным ранее, наиболее сильное самоиоглощеиие наблюдается на самых узких снектральных линиях (а 0). Как и следовало ожидать, отношение Rl,d Rl,s приближается к 2 для слабых спектральных липий, соответствующих большим значениям. йГ. Теоретические результаты указывают на то, что непосредственное эксперимептальное определение Pil,d Rl,s является чувствительным критерием обнаружения влияния искажений за счет самопоглощения. Для изотермических систем это отношение стремится к двум независимо от значения параметра а, характеризующего форму линии, если е прибли кается к нулю. Для всех разумных значений а (т. е. а<0,5) отношение Rld/Rls мало для наиболее сильных линий ири е >0,90, которое грубо определяется на основе равновесных расчетов для рассматриваемых пламен с использованием наиболее точных из опубликованных абсолютных измерений интенсивности ОН. Пока интерпретация экспериментальных данных основывается на предположении, что излучаю- [c.440]

Наконец, в четвертой области То Тн профиль температур вновь может быть вычислен, если убывание УГ в интервале Тц—Те ограничено величиной УГ О. Точка Тд находится из условия, что профиль температуры будет иметь такую форму, при которой в точке Тв величина Т сохраняется отрицательной, хотя ее абсолютное значение близко к нулю. При " Т=0 профиль становится изотермическим на участке Г< <.Т1 , т. е. на протяжении всей периферийной зоны. Чем выше будет выбранная температура То по сравнению с Тн, тем более наполненным станет профиль Т(г) (см. рис. 8). Линия Е2—Н на рис. 7 соответствует зиачепиям температуры Тн при изменении величины Е. Ловке [61] исследовал характеристики дуг, относящиеся к области, лежащей вблизи кривой 2—К2- Он обнаружил, что вольт-амперные характеристики таких дуг могут иметь гистерезисную форму, показанную на рис. 9, и что [c.98]

Как это непосредственно следует из равенств (1.7), конечным значениям безразмерных поперечных координат у при больших значениях Не соответствуют малые абсолютные значения размерных координат у. Таким образом, уравнения (1.10) описывают движение жидкости в тонкой области, расположенной вдоль основной (нулевой) линии тока, причем, согласно тем же равенствам (1.7), размеры этой области должны убывать с ростом рейнольдсова числа, как 1/]/Не. Эту область мы и назовем пограничным слоем, а уравнения (1.10) примем за безразмерную форму уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости в пограничном слое. Возвращаясь к обычным размерным величинам и опуская индекс нуль, получим следующую систему уравнений плоского движения вязкой несжимаемой жидкости в пограничном слое в том виде, как они были опубликованы их автором Л. Прандтлем в 1904 г. ) [c.20]

Псевдокритические параметры. Исторически сложилось так, что не существует совершенных методов определения истинных критических параметров углеводородных смесей. Это до сих пор является проблемой, так как все еще возможно (и полезно) вносить поправки во многие свойства системы в зависимости от ее критических параметров. Удобное, хотя зачастую и неудовлетворительное решение проблемы заключается в определении псевдокритических значений, которые затем используются для замены неизвестных истинных величин. Все методы, которые применяются для предсказания, обычно называют комбинационными правилами . Хотя форма правил изменяется, все они обязательно включают в себя анализы смеси. Результаты анализов вместе с истинными критическими параметрами каждого компонента используются для определения псевдопкраметров смеси. Наиболее часто используемая процедура известна как правило Кея. Она заключается в умножении молярной доли каждого компонента на его истинные критические значения. Сумма полученных значений используется как псевдокритическая величина. Полученные псевдокритические значения (обычно давление и температура) не являются критическими точками, показанными на фазовой оболочке (исключая совпадения). Почти для всех смесей, рассматриваемых в данной книге, значения обоих псевдо-критических параметров меньше их истинных значений. На рис. 14 показано, что линии постоянного объема смеси и чистого компонента будут совпадать, если упомянутая точка применяется для определения псевдокритических свойств, нанесенных на график с помощью приведенного давления Рп и температуры Т , которые использованы как параметры. В свою очередь, р и связаны с абсолютными параметрами следующими соотношениями [c.29]

Из уравнения (III. 44) следует, что график зависимости обратной величины абсолютной температуры насыщения неисследованного вещества от того же параметра эталонного вещества при одном и том же значении давления паров обоих веществ изображается прямой линией. При этом эталонное вещество по возможности должно иметь значение Z (или со ), близкое к Z (или ю) исследуемого вещества. Сеглин [44], исследовавший уравнение (III. 44), нашел, что экспериментальные значения давлений паров хорошо коррелируются прямой линией. Уравнение (III. 44) может быть также представлено в приведенной форме, если сравнение производится при одинаковых приведенных давлениях [c.153]

На основании всего сказанного выше можно предположить, что важным параметром, разграничивающим две сенсорные функции, которые может выполнять магниторецептор,- определение направления поля или определение его абсолютной величины, служит значение магнитного момента соответствующей органеллы. Это предположение можно проверить, сравнив отношение ц5//сГ для магнетитных кристаллов, обнаруженных у голубей, пчел, рыб и т.д. Такое сравнение удобно производить с помощью диаграммы Батлера - Банерджи, представленной на рис. 11.4. Каждая точка на диаграмме задает размер и форму магнетитного параллелепипеда, так что его магнитный момент также фиксирован. На рис. 11.4 нанесены три пунктирные линии, отвечающие постоянным значениям магнитного момента гранул и соответствующие у = 0,1, 1 и 10, причем предполагается, что гранула находится в геомагнитном поле (50 мкТл, или 0,5 Гс) при температуре тела животного (310 К), Как видно из диаграммы, в случае голубей и рыб большая часть кристаллов находится в области несколько ниже кривой у = 1, так что они слишком малы, чтобы служить компасными органеллами (рецепторами направления поля), а у голубей-даже рецепторами напряженности. [c.328]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология