Уравнение удельной энергии потока газа

Путем алгебраических преобразований выведем в окончательном виде уравнение баланса удельной механической энергии и удельной работы сил трения потока газов в трубопроводе [c.40]

Уравнение удельной энергии потока газа на выходе из компрессора [c.276]

Для вывода уравнения течения газов через турбулентный дроссель воспользуемся уравнением (1.14) и выделим три сечения потока в дросселе начальное (индекс 0) во входном канале, сред нее (индекс С) в сжатом сечении сформировавшейся струи и конечное (без индекса) в выходном канале дросселя. Применительно к указанным сечениям без учета несущественных гравитационных членов получим следующие уравнения удельной механической энергии потока [c.63]

В этом случае сформулированный выше закон сохранения (удельной) энергии для потока вязкой жидкости или газа, заключенного в выделенной трубке тока, можно записать, используя уравнения (68) —(70), следующим образом [c.39]

Выбор скорости необходимо осуществлять на основе следующих общих соображений. С увеличением скоростей потоков, как правило, возрастают коэффициенты массопередачи, а иногда и удельная поверхность контакта фаз (например при барботаже), в результате чего, согласно уравнениям (Х,50) и (Х,50а), уменьшается требуемый рабочий объем аппарата. Вместе, с тем при увеличении скоростей потоков возрастает гидравлическое сопротивление аппарата, что приводит к увеличению расхода энергии на проведение процесса. Поэтому наиболее правильным является определение (на основе технико-экономических соображений) оптимальной скорости газа и-ли пара. Технико-экономический расчет позволяет найти наивыгоднейший диаметр аппарата, при котором стоимость эксплуатации его будет наименьшей. [c.423]

Здесь к/ — полная удельная энтальпия газа, д — вектор потока тепла величина hj представляет собой зависящую от протекающих в поверхностном слое процессов полную энтальпию, вносимую в газ через внешнюю границу поверхностного слоя частицы /-го типа и отнесенную к единице массы испаряющегося вещества. Два последних члена в уравнении (43) учитывают работу, которую распыленные частицы совершают над газом, и энергию, поступающую в газ вместе с испаренным веществом. [c.351]

Как будет видно из дальнейшего сравнения, ударные волны, генерируемые в газах при разрыве диафрагмы в ударной трубе, имеют много преимуществ перед другими методиками для решения рассмотренных выше задач. Ударные волны необратимо сжимают газовую смесь, значительно повышая температуру, плотность, давление и удельную энтальпию. Уравнения сохранения массы, энергии и импульса и уравнение состояния позволяют получить однозначную связь между измеряемой скоростью ударной волны и параметрами газовой смеси. За падающей ударной волной газовая смесь движется вдоль трубы. Это движение поддерживается истечением расширяющегося газа из камеры высокого давления, выполняющего роль поршня. Когда падающая ударная волна достигает торца ударной трубы, происходит ее отражение, и роль поршня выполняет уже торец трубы. Поток, ускоренный в падающей волне, резко тормозится, и дважды сжатый газ приходит в стационарное состояние. [c.122]

Составим выражение для удельного потока тепла на лобовую часть поверхности тела вращения. Как уже упоминалось ранее, этот поток образуется не только за счет теплопроводности газа, но и за счет того подвода к поверхности тела энергии (тепла) рекомбинации, который осуществляется путем диффузии атомов к поверхности тела из внешней области. Удельный приток тепла согласно соображениям, приведенным в 57 при составлении уравнения баланса [c.461]

Для постоянной удельной теплоемкости газа с уравнение стационарного потока энергии в реакторе можно записать в виде [c.225]

Л — удельная энтальпия смеси Л —удельная энтальпия к-го компонента Срк —удельная изобарная теплоемкость к-го компонента m — мсиекулярный вес к-го компонента т — молекулярный вес смеси G — массовый расход теплоносителя w—скорость течения — плотность потока массы к-го компонента 17 —плотность потока энергии /к—количество массы к-го компонента, образующегося в результате химической реакции % — тепловой эффект /-той реакции /Сс/. Яр/ — константы равновесия, выраженные соответственно через молярные концентрации и парциальные давления /(сЭ — константа скорости диссоциации, соответствующая концентрациям, выраженным в кмоль/м , и времени, сек QkJ — стехиометрическое число к-го компонента в уравнении /-той химической реакции — время химической релаксации Ту, — время пребывания газа в канале — плотность теплового потока по длине канала дгк — мольная доля компонента П — периметр трубы S — площадь поперечного сечения трубы г —радиус трубы peff—эффективная изобарная теплоемкость смеси. [c.52]

На это хаотическое тепловое движение накладывается гидродинамический массовый поток продуктов реакции. Величину скорости V этого массового потока молено оценить с помощью уравнения (6.1). Чем больше удельный объем непродетонировавшего вещества (нанример, для газообразных взрывчатых веществ), тем ближе значение и кВ. Для конденсированных взрывчатых веществ II почти не зависит от плотности и для тротила при плот-иости 1,6 г см составляет приблизительно 1300 м/сек. По некоторым причинам, изложенным более подробно в других работах [83, стр. 567], первостепенное значение для активирования связей при детонации, по всей видимости, имеет поступательная энергия. Наличие массового потока может существенно понизить необходимый уровень кинетической энергии теплового движения. В детонационной волне в тротиле соотношение между молекулами и молекулярными частицами, обладающими достаточной кинетичес-К011 энергией (согласно пунктам 1 и 2) для осуществления рекомбинации связей посредством столкновений, близко по порядку величины к единице. Расчеты детонации в газах, проведенные другим методом [47], также показывают, что во многих известных случаях распространения устойчивых детонационных волн химическая активация обусловлена столкновениями с молекулярными частицами, обладающими достаточными для этого энергиями активации. [c.496]

В этих уравнениях а, — соответственно, текущая величина адсорбции и предельная величина адсорбции при температуре кипения жидкого адсорбента, кмоль/кг С, Сх — соответственно, объемные доли в потоке адсорбтива и несорбирующегося газа-носителя х — координата по высоте слоя т — время, с и — линейная скорость потока смеси, м/с га — массовая скорость адсорбента, кг/(м -с) Т, То, 7 к — соответственно, температура в слое, температура окружающей среды и температура кипения адсорбата. К, р — общее давление смеси, Па Я — газовая постоянная, кДж/(кмоль-К) Ят — удельная теплоемкость адсорбента, кДж/(кг-К) Яа, Яд, Яс — соответственно, удельные теплоемкости адсорбируемой фазы, газа-носителя и адсорбтива в потоке, кДж/(кмоль-К) Рт — плотность адсорбента, кг/м д — удельная теплота адсорбции, кДж/кмоль Ра—давление насыщенных паров адсорбтива, Па К — коэффициент теплопередачи, Вт/(м -К) О—диаметр адсорбера, м а — объемный коэффициент расширения жидкого адсорбата, К" Е — характеристическая энергия адсорбции, кДж/кмоль п — ранг распределения. [c.64]

В предыдущей задаче мы нашли, что сумма плотности энтальпии h и кинетической энергии 2V постоянна вдоль линии тока. Для идеального газа с постоянной удельной теплоемкостью из уравнения для внутренней энергии и = с Т + onst следует, что h = и р/р = с-рТ + onst. Следовательно, для него величина СрТ -f постоянна вдоль линий тока. При адиабатическом изменении состояния идеального газа величина р( у)пт постоянна, поэтому она должна быть постоянна также и вдоль линий тока. Если теперь мы предположим, что в камере с перегретым паром, где он находится при температуре Т = 200° С = = 573° К и давлении р = 5 атм, скорость потока равна нулю, то [c.67]

Однако эта величина связана с давлением и удельной внутренней энергией через термическое и калорическое УРС. Рассчитав данные значения, мы автоматически определяем плотность газа. Для вычисления р. и в системе уравнений (2.423) использованы законы сохранения импульса (2.423в) и полной энергии (2.423г). Они позволяют связать давление и удельную внутреннюю энергию в узлах /X и (/X -1). Параметры же потока в [c.205]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология