Шума энергетический спектр

Пусть помеха состоит только из ошибок наблюдений. В качестве помехи примем сигнал в виде белого шума, энергетический спектр которого определяется равенством (см. табл. 3) [c.175]

Для определения величины 6,2(1),= 6 ,(х) воспользуемся формулой (3.29). В качестве погрешностей наблюдений рассмотрим белый шум, энергетический спектр которого при г = Дх [c.337]

Исследования показали, что интенсивность шума на рабочем месте машинистов агрегатов 2АН-500, ЗЦА-400 при норме 75— 85 дБ колеблется от 84 до 90 дБ и характеризуется широким диапазоном частот с максимумом переносимой энергии в часть спектра 1600—3200 Гц. Работа на подъемниках сопровождается образованием шума с уровнем интенсивности от дизельных двигателей 87—95 дБ, лебедки 80—102 дБ, агрегата 4АН-700 100—110 дБ, установки ППУ-ЗМ 90— 100 дБ. Установлено, что мотористы этих установок подвергаются воздействию шума в течение всей смены. Под влиянием шума развивается утомление, растут энергетические затраты [88], на 30—50% понижается острота слуха. Установлено, что эти изменения зависят от уровня интенсивности шума, его спектра, длительности воздействия на человека и других факторов. [c.152]

Для определения возможности регистрации АЭ-сигналов, свидетельствую -щих о наступающем разрушении металла, на фоне акустического шума, сопровождающего работу трубопроводов в эксплуатационных условиях, было проведено измерение параметров технологических шумов трубопроводов. Измерялись энергетический спектр и плотность вероятностей шумов для стационарных и переходных режимов работы оборудования. Для этого к внешней поверхности трубопровода в местах измерений приваривали проволочный [c.253]

В пространстве частот эта проблема сводится к оценке структуры двумерного энергетического спектра квантовых шумов томограммы, ее сопоставлению с двумерным спектром структур, подлежащих обнаружению и анализу возможности оптимальной пространственной фильтрации. [c.125]

Тогда в результате линейной фильтрации сверткой (5) энергетический спектр шумов каждой проекции [c.125]

Как будет показано в разд. 7.2.5, для любого устойчивого щума n t), характеризуемого при помощи данной (т) = = п рпп(х), фурье-преобразование 5 (со) функции Rnn(x) носит название энергетического спектра шума. В самом деле, среднее значение квадрата можно выразить как сумму составляющих, вносимых различными частотными компонентами с [c.472]

С помощью верхнего и нижнего порогов дискриминатора устанавливают нужный диапазон амплитуды импульсов. Амплитудный спектр импульсов, или энергетический спектр, р-излучения определяют путем регулирования верхнего и нижнего порогов дискриминатора с последующей их фиксацией. Затем просчитывают изотоп при возрастающих значениях нижнего и верхнего порогов дискриминатора, но при постоянной разнице между ними (ширина окна) О—10, 10—20, 20—30 и т. д. Кривая, отражающая счет в средней точке окна по всему диапазону дискриминатора, представляет собой энергетический спектр изотопа (рис. 16.8). Каждый изотоп имеет характерное распределение амплитуды импульсов. Очевидно, пороги в каждом канале можно отрегулировать таким образом, чтобы через него проходили импульсы из определенной части энергетического спектра изотопа, а импульсам из другой части спектра доступ был бы закрыт. Нижний порог устанавливают в положение, при котором исключалась бы большая часть шума, а верхний — в положение, при котором проходят импульсы с максимальной амплитудой. Благодаря такой [c.250]

В силу этих соображений на протяжении книги будут рассматриваться только системы связи, в которых помехи имеют вид аддитивного теплового шума. Хорошо известно, что тепловой шум на входе приемного устройства представляет стационарный нормальный случайный процесс с нулевым средним и энергетическим спектром [c.13]

Как было упомянуто в первой главе, тепловой шум является самой существенной и неизбежной помехой в большинстве систем радиосвязи этот шум представляет широкополосный нормальный процесс с нулевым средним значением, его энергетический спектр почти равномерный в полосе частот приемника (так что практически его можно считать белым). Обычно в качестве количественной оценки белого шума используется мощность, которая прошла бы через идеальный полосовой фильтр, нормированная по полосе пропускания фильтра. Это величина обычно называется односторонней спектральной плотностью шума и обозначается Nq, вт гц. Как было указано в гл. 1, No = kT, где k — постоянная Больцмана, а Т — температура системы, °К. [c.43]

Если модулирующий процесс имеет такую широкую полосу частот, что его можно приближенно считать белым нормальным процессом,то получится такое же решение, как в 4.3 при отсутствии модуляции, с той только разницей, что к энергетическому спектру шума прибавится энергетический спектр модулирующего процесса. Рассмотрим теперь простейший мыслимый вид модуляции. Пусть процесс 2 (/) будет стационарным нормальным процессом с нулевым средним и энергетическим спектром [c.146]

Теперь ф (О уже не является марковским процессом, так как значение сигнала на входе в данный момент коррели-ровано с предыдущими значениями. Однако процесс 2 () является нормальным процессом, и его энергетический спектр совпадает с энергетическим спектром белого шума, прошедшего через фильтр низких частот. То есть n (i) представляет решение дифференциального уравнения [c.146]

Особое значение представляет случай, когда энергетический спектр равномерный в рассматриваемом диапазоне частот, так что его можно аппроксимировать белым шумом , корреляционная функция которого имеет вид Яп Ц — 5) = [c.157]

На протяжении этой главы предполагается, что помехи имеют характер аддитивного белого нормального шума п ) с нулевым средним и односторонней спектральной плотностью Nq ватт на герц и что модулирующий процесс [X t) нормальный с нулевым средним и рациональным энергетическим спектром [c.186]

Отношение сигнал/шум на выходе, определенное выражением (6.2), при применении оптимального демодулятора никогда не бывает меньше единицы, ибо при сигнале на входе, состоящем только из шума, на выходе оптимального демодулятора ц ( — 6) = О, и в этом случае из (6.2) следует, что = /П л (/ — 6) = (0). Величина 7 (0) представляет полную среднюю мощность модулирующего сигнала, определяемую интегрированием его энергетического спектра. Так, при энергетических спектрах вида (6.1) [c.187]

График функции (6.14) показан на рис. 6.3 для fe = 1 н- 5, 10 и схз. Очевидно, что при любом запаздывании отношение сигнал/шум на выходе существенно зависит от вида энергетического спектра. [c.192]

Рассмотренные в этой главе методы модуляции, несомненно, являются классическими методами, используемыми в радиосвязи, и, по всей вероятности, они и в настоящее время находят широчайшее применение в коммерческом радиовещании. С другой стороны, оптимальные методы демодуляции, которые были рассмотрены выше, являются относительно новыми и по большей части еще должны будут заменить обычные методы модуляции, существующие на протяжении многих десятилетий. Как правило, рассмотрение этих методов демодуляции гораздо сложнее, чем рассмотрение оптимальных методов. Легко показать, что при большом отношении сигнал/шум в канале связи качество их одинаково. Однако рассмотрение качества при малом отношении сигнал/шум, и в особенности определение порогов, часто бывает чрезвычайно сложным. Ниже будет рассмотрено только качество при большом отношении сигнал/шум и приведены результаты для малого отношения сигнал/шум, полученные в других работах. При этом предполагается, что энергетический спектр модулирующего процесса равномерный в ограниченной полосе частот. [c.217]

В этой главе было показано, что в дискретной системе при передаче стационарного случайного процесса по каналу с нормальным шумом отношение сигнал/шум на выходе возрастает экспоненциально при увеличении отношения сигнал/шум в канале в полосе частот модулирующего процесса. Эта особенность похожа на описанное в гл. 6 свойство системы фазовой модуляции, в которой в качестве демодулятора используется фазовая автоподстройка. Там было показано, что для процесса с ограниченным по частоте равномерным энергетическим спектром отношение сигнал/шум на выходе при оптимальном демодуляторе с нулевой задержкой равно [c.329]

Если предположить, как это было сделано во всех существенных случаях прежде, что энергетический спектр шума равномерный в достаточно широкой полосе частот, чтобы [c.335]

Так как энергетические спектры сигнала и шума равны нулю вне полосы прозрачности [c.356]

Значения энергетического спектра и автокорреляционной функции белого шума - случайного процесса с равномерным энергетическим спектром. [c.104]

Отсюда видно, что для построения оптимального фильтра выделения сигнала на фоне помех необходимо знать только функцию Оп( ) (функцию 0/ ((й) всегда можно определить по данным исходного поля). При применении этого фильтра автокорреляционные функции погрешностей наблюдений и аномалии можно аппроксимировать разными законами, В качестве 0 (со) примем энергетический спектр ошибок наблюдений (белый шум), определяемый равенством (см, табл. 4) [c.130]

Предположим, что аномалия Дх) является нормальным белым шумом. Тогда учитывая, что энергетический спектр белого шума - величина постоянная, из формулы (6.90) получим [c.325]

Улучшение чувствительности ЯМР-спектрометров. ЯМР-спектроскопия отличается невысокой чувствительностью. Главная причина этого состоит в небольшой разности заселенностей ядерных энергетических уровней и, как следствие, легкости достижения состояния насыщения (равная заселенность уровней). В этом состоянии поглощение ядрами энергии извне прекращается и спектр записать невозможно. Во избежание насыщения образец облучают очень слабым источником электромагнитного излучения (его мощность составляет, как правило, не более нескольких милливатт). Доля поглощенного излучения не превышает 10 мощности генератора, т. е. составляет 10 —10 Вт. Чтобы зарегистрировать такой слабый сигнал, его нужно многократно усилить. При этом неизбежно в систему усилителя просачиваются посторонние сигналы (шум), которые также подвергаются усилению и создают фон. Если магнитных ядер мало или их сигнал слабый, то резонансный пик может потонуть в шуме и мы его не заметим. [c.46]

Прерываемый белый шум. У большинства сигналов невозможно изменять временную структуру без соответствующего изменения спектрального состава. Имеется лишь одно исключение прерываемый белый шум. Энергетический спектр шума можно строго определить лишь в статистических терминах — для белого шума средняя мощность, приходящаяся на единичный частотный интервал, одинакова для всех частот. При включении и выключении белого шума, производимом, например, с частотой 100 раз в секунду, спектр, определеппый в таком смысле, остается неизменным. [c.161]

Особенности энергетического спектра квантовых шумов томограммы. Влияние квантовых шумов томограммы (32) на чувствительность контроля методом ПРВТ зависит не только от интегральной оценки СКО (36), но и от деталей пространственной структуры самого поля ошибок. От того, какова корреляция этих ошибок в различных точках томограммы, в какие пространственные узоры они группируются, зависит способность оператора выделить полезную информацию о дефектах на фоне шумового поля. [c.125]

В случае ПРВТ (31) входной шумовой процесс г, ф) можно рассматривать как белый шум с постоянной плотностью одномерного энергетического спектра (Л ) = 1 о. [c.125]

Все слагаемые, частоты которых близки к 2соо padi eti, можно отбросить как малые, так как спектр первого слагаемого относительно узок, а энергетические спектры компонент шума til (О и П2 (t) пренебрежимо малы при со >- сор. Кроме того, собственная частота управляемого генератора гораздо выше диапазона частот, пропускаемого элементами системы. Таким образом, сигнал, действующий на управляе- [c.44]

Заметим, прежде всего, что для любого заданного момента времени фаза 62 (4) независима от компонент шума П1 (4) и П2 (4)- Энергетические спектры шумов равномерны в полосе < Шо, процессы nj (f) и (О не коррелированы с процессами tii t — б) и (t — б), а следовательно, и независил-гы от них при б >- jt/ , где k — достаточно велико. С другой стороны, так как системе фильтр — управляемый генератор соответствует передаточная функция, охватывающая очень узкий диапазон частот по сравнению с , то фаза 02 (t) независима от шума rii (t — б) и Пг t — б) при б < AJt/ . Отсюда можно заключить, что фаза [c.46]

Соотношения (5.96) и (5.98) для случая неограниченной задержки пользуются широкой известностью и часто приводятся в работах, посвященных оптимальной фильтрации. Но, с другой стороны, существуют такие же простые выражения для случая нулевого запаздывания, которые в общем не привлекли внимания. Однако эти соотношения, выведенные Иовитсом и Джексоном [7], применимы только в случае, когда п () представляет белый шум. Если односторонняя спектральная плотность белого шума равна Л о и энергетический спектр 5 ц (со) процесса [х ( ) рациональный, то решение уравнения Винера — Хопфа при нулевой задержке имеет вид [c.180]

Хелстром [8] очень просто получил формулы (5.99) и (5.100) при модулирующем процессе с рациональным энергетическим спектром. Приведем этот вывод. Заметим, прежде всего, что для белого шума [c.181]

В последних двух главах было рассмотрено качество цифровых систем связи при передаче двоичных последовательностей. Мерой качества была вероятность ошибки в одном бите или вероятность ошибки в последовательности, и было показано, что при помош,и кодирования или выбора сигналов, соотве1 ствующих последовательности, а не единичному двоичному символу, можно значительно уменьшить вероятность ошибок. Однако во многих случаях на практике подлежашде передаче сообш,ения представляют непрерывный случайный процесс, который часто называют аналоговым сигналом. В гл. 6 было рассмотрено качество аналоговых систем, которые могли передавать непрерывный нормальный случайный процесс при помош,и амплитудной или угловой модуляции. Мерилом качества в этом случае являлось отношение сигнал/шум на выходе. Среди наиболее важных выводов, полученных при этом рассмотрении, было заключение, что система с фазовой модуляцией, используемая для передачи процесса с ограниченным по полосе частот равномерным энергетическим спектром, будучи соответствующим образом оптимизированной, обеспечивает отношение сигнал/шум на выходе, представляюш,ее экспоненциальную функцию отношения сигнал/шум канала в полосе частот, занимаемой модулирующим процессом. [c.311]

Спектрометры с волновой дисперсией состоят из диспергирующего кристалла, который отражает определенную длину волны спектра в соответствии с условием Брэгга. Интенсивность этого излучения далее измеряется при помощи газового ионизационного или сцинтилляциониого детектора. Спектрометры с волновой дисперсией характеризуются гораздо лучшим разрешением ( 5 эВ) и лучшим соотношением сигнал/шум, чем спектрометры с энергетической дисперсией. Однако они позволяют записывать спектр лишь последовательно. Кроме того, для работы во всем спектральном диапазоне требуется несколько кристаллов-анализаторов. На практике аналитические приборы комплектуют одним энергодисперсионным спектрометром и несколькими (от одного до пяти) кристаллическими спектрометрами. [c.334]

Один из участков спектра приведен на рис. 2, иллюстрирующем работу прибора. Как видно из рисунка, спектрометр вполне разрешает линии поглощения, отстоящие друг от друга на 0,5 см . В этом спектре у полосы 38,79 сж" отчетливо видно плечо, расстояние между этими компонентами спектра составляет 0,32 сж [13]. Таким образом, можно заключить, что предельное разрешение прибора составляет 0,3 см . Мы произвели расчет разрешения спектрометра по формуле (6). При этом удельная чувствительность приемника была умножена на величину =40, ибо при записи сигнал превосходил среднеквадратичный шум ие в 2, а в 80 раз. Яркость источника оценена по данным работы [14], пропускание прибора принято равным 10%. Вычисленная величина составляет 0,2 и довольно близка к реальной — расчет спектральной ширины щели дает 0,29 см К Такое разрешение сохраняется-почти по всей рабочей области, и прибор в этом отношении при не худшем отношении сигнал/шум не хтупает приборам сравнимого класса (например, спектрометр Р15-21 фирмы Хитачи ). Поскольку разрешение нашего прибора определялось энергетическими соображениями, использование охлаждаемого приемника с более высокой пороговой чувствительностью позволит еще повысить разрешающую способность прибора, доведя ее до теоретического предела решетки. [c.117]

Все приборы такого рода существенно сложнее по своему устройству и эксплуатации, чем приборы, построенные по обычным — классическим схемам. Их применение целесообразно лишь тогда, когда точность энергетических измерений в спектре ограничивается шумами, связанными с приемником излучения. Действительно, полагая, что шум приемника не зависит от падающего на него светового потока, мы легко получаем, что отношение сигнал/шум прямо пропорционально величине сигнала. Для увеличения атого отношения, определяющего точность измерений, необходимо тем или иным способом увеличивать измеряемьш световой поток. [c.209]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология