Запаздывание нулевое

Рассмотрим теперь один важный случай, когда сделанное выше предположение (XI,107) не выполняется гомогенный реактор в рецикле (см. рис. 88) с идеальным смесителем (смеситель нулевого объема). Блок смешения и делитель потока описываются конечными уравнениями, а реактор — конечным уравнением с запаздыванием, вследствие чего цикл состоит из одних блоков второго типа. Функция IV (р) здесь есть выражение вида [c.256]

В настоящем разделе рассматриваются также вопросы запаздывания и искажения сигналов давления, передаваемых по длинным трубопроводам. С этим приходится сталкиваться при пневматическом управлении крупными объектами. Обычно имеются в виду трубопроводы относительно малых сечений, для которых уже нельзя пренебрегать гидравлическим сопротивлением. Наибольшие трудности при численном решении таких задач вызывает выражение гидравлических потерь в зависимости от средней скорости потока в данном месте трубопровода. Эта зависимость носит динамический характер, и важную роль здесь играют изменения формы профиля скоростей во времени. Для случая трубопроводов пневматических регуляторов (диаметр несколько миллиметров, нулевой средний поток) удалось найти аналитические выражения, которые согласуются с экспериментальными данными [1, 2, 5]. [c.195]

Следовательно, выборочный коспектр дает разложение по частоте выборочной взаимной ковариации при нулевом запаздывании аналогично тому, как выборочный спектр (6 1 11) дает разложение выборочной дисперсии по частоте Запишем теперь (8 3 15) в виде [c.102]

В последнем разделе было показано, что при оценивании спектра когерентности может получаться значительное смещение, особенно когда имеется большая относительная задержка рядов, В настоящем разделе мы вычислим смещение спектральных оценок когерентности и фазы и покажем, что это смещение можно существенно уменьшить с помощью выравнивания Выравнивание заключается в центрировании взаимной корреляционной функции таким образом, чтобы ее наибольшее абсолютное значение приходилось на нулевое запаздывание. [c.157]

В последней ее графе указана предельная скорость газа, выше которой стабильность нулевой линии на шкале 10 мв нарушается (шум 0,02 мв). Как видно из таблицы, запаздывание при диаметре соединительного канала 1 мм очень велико, зато этот детектор можно использовать при высоких скоростях газового потока. Наблюдается значительное размывание заднего фронта пика, а также смещение концентраций после соединения потоков из ячейки [c.153]

Важно обратить внимание, что несмотря на очень быстрое [15] формирование скачков потенциала Афр и 2Аф, следует говорить о некотором запаздывании этого процесса при погружении МЭ [157, 158]. Иначе метод погружения был бы не пригоден не только для нахождения ПБ, но и для определения ПНЗ на основе нулевых растворов нельзя было бы наблюдать инверсию броскового тока в точке ПНЗ. Это запаздывание характерно во всей области потенциалов, возможно, за исключением [c.77]

Практически не существует дизельного топлива с нулевой характеристикой периода задержки воспламенения. Все топлива воспламеняются не сразу при поступлении в цилиндр, а с большим или меньшим запаздыванием. [c.112]

Ввиду технических трудностей с размещением отметчика времени у кадрового окна, в камерах СКС-1 он обычно монтируется со смещением к началу пленки на 6—7 кадров. В результате этого процесс экспозиции кадра и нанесение соответствующей ему отметки времени происходят п разных местах пленки. Пренебрежение этим фактом приводит к ошибке в определении временной координаты в масштабе времени. Другая систематическая ошибка появляется из-за запаздывания зажигания ламп тлеющего разряда, используемых в отметчиках времени. Запаздывание складывается из времени, необходимого для изменения напряжения переменного тока от нулевого до значения, достаточного для зажигания лампы, и времени собственно зажигания (гашения) лампы. Инерционность ламп тлеющего разряда равна 10 —10" с, она входит составной частью в значение времени запаздывания зажигания ламп и отдельно обычно не рассматривается. Погрешность измерения времени (А ), обусловленная запаздыванием зажигания лампы тлеющего разряда, может быть рассчитана для однополярных ламп как [c.37]

В этом выражении как фаза, так и частота отсчитываются относительно нулевой частоты. Различие между запаздыванием фазы и групповым временем запаздывания для ФНЧ иллюстрируется рис. 1.4. Общая формула для того и другого типа запаздывания дается выражением [c.11]

Необходимо отметить, что полученная таким образом оценка процесса, модулирующего сигнал по фазе, является оценкой с нулевым запаздыванием. [c.174]

Следовательно, минимальная среднеквадратичная ошибка при нулевом запаздывании равна [c.181]

Так, например, при = 1 передаточная функция оптимального фильтра с нулевым запаздыванием принимает вид [c.189]

При нулевом запаздывании из (6.7), (5.100) имеем [c.189]

При подаче ступенчатой функции на вход первого канала новое стационарное значение 1 выходного параметра устанавливается скачком в момент времени t = 1/1И , т. е. с запаздыванием по отношению к моменту = О скачкообразного изменения величины входного параметра от нуля до единицы (рис. 4.2). При подаче ступенчатой функции на вход второго канала, т. е. при Тс(1) = %((), новое стационарное значение Пых2= выходного параметра устанавливается также в момент I = 1/т, однако в данном случае происходит непрерывное изменение 7 вых(0 от нулевого значения в момент / = О до в момент = //ш по закону 7 аых(0= (рис. 4.3), [c.120]

Выравнивание. Смещение оценки когерентности, вызванное фазовым сдвиюм, можпо существенно уменьшить с помощью выравнивания (alignment) двух процессов Предположим, что взаимная корреляционная функция достигает наибольшего По абсолютной величине, или пикового, значения для запаздывания 5 Выравнивание процессов, переводящее это пиковое значение к нулевому запаздыванию, изменяет функцию Г12(/) от значения [c.160]

Анализ точности решений, полученных различными авторами [67—70] для энергии взаимодействия сферических частиц полистирола в водном растворе электролита, был проведен Пайлторпом и Расселом [71]. При численных расчетах был исключен нулевой член (Ж = 0) в предположении, что он полностью экранируется соответ-ствуюш ей добавкой в воду электролита. Показано, что влияние запаздывания начинает заметно проявляться уже при Я > 50 А. Приближенное выражение (1У.48) оказалось хорошо применимым для системы полистирол—вода, так так здесь близко к 83. Отклонения от точного решения Лангбайна [69] не превышают 20% для а = 2500 А и составляют менее 10% для а 1000 А. Уравнение Дерягина (1У.2) [И] точно учитывает влияние геометрического фактора при (Я/а) 1. Оно значительно удобнее для расчетов, так как включает энергию взаимодействия плоских поверхностей, расчеты которой могут быть проведены значительно проще и точнее. [c.96]

Как показано в [5 ], доказательства достаточных условий устойчивости, проведенных с помицью фикций Ляпунова при нулевых запаздываниях, остаются справедливыми при равномерно ограниченных запаздываниях T(t). Так как по предположению условие (22) выполнено, то нулевое решение систеш (19),(20) устойчиво по отношению к постоянно действующшл воз1./ущениям R и при наличии запаздываний [c.96]

Это звено нулевого порядка, так как его динамика описывается дифференциальным уравнением нулевого порядка. В таких звеньях происходит умножение сигнала без временной задержки. Коэффициент умножения К называется коэффициентом усиления звена. Чтобы избежать запаздывания, емкость звена должна быть )3вна нулю, а сопротивление должно быть постоянным. Тримером может служить труба, через которую проходит ламинарный поток несжимаемой жидкости здесь напор прямо пропорционален скорости течения, а величина сопротивления зависит только от трения. [c.450]

Давления насыщенных паров бензола при 20 и 25° С принимались равными 75,2 и 95,2 лш рт. ст. [51]. В качестве газа-носителя применяется азот. Отклонение пера самописца от нулевой линии азота принималось прямо пропорциональным содержанию паров бензола в паро-газовой смеси. Значения АУ находились по формуле (IV.11). Количество бензола, оставшегося на адсорбенте при р1ро 0,08—0,09, определялось весовым методом. Время запаздывания регистрации вторым детектором определялось путем ввода гелия перед первым детектором. Площадь, занимаемая молекулой бензола в плотном монослое,принималась равной40А . Навеска сорбента составляла—0,2мл. Объемная скорость тхаро-газовой смеси была — 12 мл/мин. [c.112]

Гораздо более серьезной проблемой, чем разделение, является количественное определение альдегидов. Дело в том, что альдегиды вообще нестабильны они окисляются кислородом воздуха до соответствующих кислот и сами, особенно в очень чистом состоянии, подвергаются альдольной конденсации, причем всегда образуются вещества с более высокой температурой кипения, чем псходные. Поэтому в смеси, содержащей альдегиды, всегда присутствуют (кислоты, альдоли), которые выходят из колонки с большим запаздыванием. Например, масляные альдегиды вымываются из колонки, при использовании в качестве жидкой фазы диэтнлеигликоль-дибензоата, при 100 °С через 18 мин, изомасляная к -слота через 3 ч, а альдоли Се через 2 ч. Поскольку выход этих веществ нз колонки сильно задерживается, их пики получаются нечеткими и искаженными, хотя нулевая линия изменяется лишь незначительно. Поэтому для разделения альдегидов почти всегда применяют систему из двух колонок (см. рис. 20, стр. 70). В первой, более короткой, колонке происходит отделение альдегидов от остальной смеси. Анализ можно вести так, чтобы после выхода из первой колонки альдегидов ток газа-носителя подавался лишь на вторую колонку, где происходит разделение альдегидов, а затем можно продолжить разделе- [c.141]

Физические причины уменьшения дисперсионного взаимодействия при запаздывании легко понять, Поле мгновенного динольиого момента молекулы А достигает молекулы В за время Я/с и индуцирует в ней дипольный момепт который взаимодействует с по прошествии времени 2/i/ , За это время может изменить свое паправлепие, п частности, повернуться на 90°, что приведет к нулевому взаимодействию. Естественно, что величина запазды-ваюш его взаимодействия будет меньше величины мгновенного. [c.45]

Можно выделить две группы детекторов, используемых в препаративной хроматографии детекторы, работающие при прохождении через них всего газового потока из колонны детекторы, работающие при пропускании через них части газового потока из колонны. При работе с детекторами первой группы не возникает запаздывания сигнала, вызванного конечностью скорости доставки вещества к чувствительному элементу. Для устранения инверсии делались попытки снизить линейную скорость газа путем расширения канала детектора до 10 мм, при этом удавалось работать при скоростях до 1 л мин без инверсии пика . При дальнейшем увеличении расхода газа нулевая линия делалась нестабильной. Однако дальнейшее расширение диаметра канала ухудшало работу детектора и приводило к сильной инверсии. Нарушение работы детектора вызвано увеличением мольного расхода газа через весь канал, поэтому расширение диаметра не может дать особенно существенных результатов. Предложен детектор в котором нить смещена к стенке канала и заключена в трубку небольшого диаметра, закрытую с обеих сторон тампонами из медной проволоки. Детектор надежно работает при расходе газа до 4 л мин и токе накала нити 150— 200 ма. Этот тип детектора близок к байпасным детекторам (см. ниже), поскольку вдоль чувствительного элемента пропускают лишь часть потока. При большом сопротивлении запаздывание сигнала в таком детекторе не исключено. [c.150]

Были попытки корректировать масс-спектры соединений, выходящих из хроматографа, записанные с большим периодом развертки. Коррекцию можно осуществить, если постоянно следить за изменениями полного ионного тока (который зависит от концентрации образца в ионном источнике). Для этого, например, во времянролетном масс-спектрометре Бендикса часть ионного пучка отводят на второй коллектор [26]. Наблюдаемые изменения тока используют для коррекции ионных интенсивностей, полученных за данный период развертки [27]. Такой способ коррекции можно осуществить и графически но известной форме хроматографического пика, временам задержки (т. е. временам запаздывания появления фракции в масс-снектрометре по отношению к моменту выхода ее из газового хроматографа) и скорости развертки [26]. Однако наибольшее практическое значение имеет. способ, в котором спектры нормализуют по отношению к некоторому искусственно выбранному значению ионного тока, и они не зависят от изменений концентрации образца в течение времени регистрации. Кеннет [28] сконструировал прибор, в котором регистрируются отношения интенсивностей к полному ионному току. Эти отношения получают путем модулирования выходного сигнала электронного умножителя при помощи потенциометра, связанного механическим приводом со скользящим контактом датчика ионного тока (от двойного ионного источника масс-снектрометра типа Атлас СН4 ). Нри этом нулевое сонротивление потенциометра соответствует уровню ионного тока, равному 10% от максимального уровня [28]. Таким образом, регистрируемые спектры получаются независимыми от изменений концентрации образца, если показания датчика полного ионного тока не выходят за пределы 10—100% полной шкалы. [c.176]

Таким образом, наиболее существенная особенность проведенного анализа теории метода погружения — отмеченное [159] запаздывание в формировании скачков потенциала Афд и ЕАф, что, как указывалось выше [158], согласуется с наблюдениями [165—167] о каталитическом влиянии адсорбированного растворителя на скорость стадии переноса электронов. В то же время, как мы видели, в области ПНЗ достаточно высока скорость формирования ЕАф на МЭ. При приближении к ПБ эта скорость снижается. Не исключено, что нулевой или незначительный заряд поверхности электрода в области ПНЗ заметно ускоряет формирование 2Аф и особенно Aфdip(s). [c.80]

На рис. 3.15 показана типичная запись сигнала детектора непрерывного анализатора при следующей процедуре измерений. В систему вводится холостой раствор до тех пор, пока не установится стабильная нулевая линия, используемая для настройки нуля детектора. Далее в течение фиксированного промежутка времени пропускается анализируемый раствор, который затем опять заменяется холостым раствором. Если время пропускания пробы сделать достаточно больщим, то сигнал выходит на стационарное плато. В противном случае возникает пик, высота которого ниже стандартного плато и определяется временем пропускания пробы через детектор. Сигнал детектора можно разделить на восходящий участок, стационарное плато (которого может и не оыгь) и нисходящий участок. Детальнью исследования [30, 32] показали, что кроме начальной фазы запаздывания восходящий участок является экспоненциальным. Таким образом зависимость измеряемой концентрации С от времени имеет вид [c.152]

Детекторы, применяемые в препаративной хроматографии, работают при высоких скоростях газового потока. Поскольку обычные аналитические детекторы в этих условиях теряют стабильность нулевой линии и перестают работать, применяют различные системы, при которых в детектор направляется только часть газового потока из колонны. Эта часть или сбрасывается затем в атмосферу (детектор со сбросом), или вновь соединяется с основным потоком и поступает в пробоотборник (байпасный детектор). Недостатком таких систем является запаздывание в показаниях детектора по сравнению с истинным составом газа, поступающего в пробоотборник. Разработан детектор по теплопроводности с отражателем, где этот недостаток выражен слабее. [c.66]

Были испытаны три детектора с разными диаметрами соединительных каналов 1, 2 и 3 мм. Для определения времени. запаздывания сразу же после байпасного детектора ставился ионизационный (там, где обычно расположено пробоотборное устройство). Показания обоих детекторов записывались двумя самописцами и по секундомеру определялось время запаздывания при разных скоростях газового потока. Используя делители напрял<ения, сигналы детекторов подбирались так, чтобы на потенциометрах получались пики одинаковой высоты. Были определены также предельные скорости газа, при которых начиналось дролоние нулевой линии на шкале 10 мв (0,02 мв). Результаты измерений представлены в табл. 1. [c.69]

Полученное интегральное уравнение Вольтерра второго рода дает выражение для искомого переходного процесса с запаздыванием срвых. ( ) и могкет быть решено методом последовательных приближений, если за нулевое приближение принять известную функцию сро( —и считать ядром так же известную функцию ср (/—9-2— ). Однако все вычисления, связанные с построением последовательных приближений, значительно упротцаются, если учесть, что формально по (3) w(z) разлагается в ряд [c.9]

При определении запаздывания фазы, значения фазы и частоты берутся относительно нулевой опорной частоты. Для определения. запаздывания огибающей значения фазы и частоты должны соответствовать действительному наклрну фазовой [c.11]

Катарометр представляет собой ячейку для измерения удельной теплопроводности, содержащую нагретые проволочки (платиновые или вольфрамовые) с высоким температурным коэффициентом сопротивления. Часто используют четыре проволочки — две в измерительной части ячейки и две в сравнительной. Эти проволочки могут быть прямыми или свернутыми в спираль, причем первый случай предпочтительнее, поскольку при нагреве не происходит заметного провисания. Проволочки можно поместить непосредственно в поток газа, в боковую камеру, вынесенную из потока, или в какое-нибудь промежуточное положение. Конструкции с проволочкой,, расположенной непосредственно в потоке газа, более чувствительны и менее инерционны, но они очень чувствительны к изменению скорости потока газа. Если измерительный элемент вынесен из потока газа, растворенное вещество должно диффундировать в боковую камеру, что уменьшает чувствительность и увеличивает запаздывание, но зато нулевая линия детектора более устойчива, поскольку сглаживается влияние случайных флуктуаций. Конструкция Претцела (фирмы Gow-Ma Instrument o. ) является прмежуточной между первыми двумя. В ней поток газа разделяется поровну между параллельными каналами, а измерительный элемент помещен в трубку, связывающую эти каналы. Такая конструкция дает хорошую стабильность при небольшом запаздывании в показаниях. [c.57]

В передней фокальной плоскости конденсора 3 вместо апертурной диафрагмы устанавливается кольцеобразная диафрагма 4, которая конденсором и объективом изображается в задней фокальной плоскости объектива 2. Здесь помещена фазовая пластинка 1, представляющая собою фазовое кольцо, нанесенное на поверхности линзы вблизи заднего фокуса объектива. Это кольцо поглощает значительную часть света, прямо прошедшего через препарат, и сдвигает его фазу, т. е. обусловливает запаздывание (негативный контраст) или опережение (позитивный контраст) во времени на четверть длины световой волны Ч к). Свет, рассеянный, диафрагмированный, препаратом (пунктирные линии), проходит мимо фазового кольца и не претерпевает дополнительного сдвига фазы. Таким образом фазово-контрастное устройство ослабляет интенсивность и задерживает яркий нулевой дифракционный спектр, не внося каких-либо изменений в остальные спектры, благодаря чему в неокрашенных прозрачных объектах становится хорошо видна их структура. Темные и светлые места в фазово-контрастном изображении соответствуют различной толщине или оптической плотности препарата. Для преобразования невидимого фазового изображения препарата в обычное видимое изображение применяются фазовоконтрастное приспособление КФ-4 и фазовотемнопольное приспособление МФА-2, которые устанавливают на микроскопах вместо обычного конденсора. [c.37]

Практически этот так называемый критерий Найквиста означает, что в неколебательной системе при всех частотах, при которых запаздывание (сдвиг фазы) равно — тг, величина коэффициента усиления замкнутой системы , т е. абсолютная ва1ичина , должна быть меньше единицы. У всех систем того типа, что показан на рис. 8, коэффициент усиления уменьшается с ростом частоты. Из уравнения (5) мы видим, что при нулевой частоте величина должна быть гораздо больше единицы, так что А близко к единице. Поэтому не удивительно, что коэффициент усиления замкнутой системы терморегулирования часто превосходит единицу при сдвиге фазы, равном — те радианов, вследствие чего в таких системах возможны колебания. [c.47]

Соотношения (5.96) и (5.98) для случая неограниченной задержки пользуются широкой известностью и часто приводятся в работах, посвященных оптимальной фильтрации. Но, с другой стороны, существуют такие же простые выражения для случая нулевого запаздывания, которые в общем не привлекли внимания. Однако эти соотношения, выведенные Иовитсом и Джексоном [7], применимы только в случае, когда п () представляет белый шум. Если односторонняя спектральная плотность белого шума равна Л о и энергетический спектр 5 ц (со) процесса [х ( ) рациональный, то решение уравнения Винера — Хопфа при нулевой задержке имеет вид [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология