Течение ньютоновское неразрушенной

Согласно этому уравнению при градиенте давления Р VPg нет течения жидкости. Однако более строгое рассмотрение задачи показывает, что в области малых градиентов давления возможно течение неразрушенных структур с более высокой ньютоновской вязкостью 157—59], что отвечает представлениям Ребиндера [60, 61] о течении ньютоновских вязкопластичных структур. [c.309]

Величина rjo — предельная наибольшая вязкость структурированной системы при минимальном градиенте скорости течения. В области очень малых градиентов скорости она постоянна и соответствует течению практически неразрушенной структуры или неориентированных в потоке частиц. г] наиболее полно характеризует механические свойства системы, не подвергшейся механическому воздействию. Для ньютоновских жидкостей ijo совпадает с истинной вязкостью жидкости. [c.160]

В этом уравнении т — напряжение сдвига у — скорость сдвига т) — эффективная вязкость п — индекс течения. Индекс течения для псевдопластичных жидкостей меньше единицы (/г<С1). При п=1 степенной закон переходит в закон Ньютона, а т] становится равной т] , т. е. начальной ньютоновской вязкости. Очевидно, условие п=1 соблюдается в первой области кривой течения, в области течения с неразрушенной структурой. Логарифмическая форма уравнения (V.18) выглядит следующим образом [c.167]

Измерение вязкости проводилось при чрезвычайно малой скорости деформации, так как согласно работам [58, 64] при атом достигается наибольшая вязкость, сохраняющая постоянное значение в областях с достаточно малой скоростью сдвига. В таких условиях ньютоновская вязкость характеризует течение раствора в неразрушенной структуре, что особенно важно для ограниченно набухающих полимеров. [c.320]

Лучше всего изучена наибольшая ньютоновская вязкость концентрированных растворов полимеров, которая являстся характеристикой течения системы с неразрушенной структурой (глава X). Поэтому ее исследование имеет большое зпачение как метод оценки структуры раствора тем более, что непосредственное изучение раствора высокой концентрации методом электронной микроскопии встречает большие экспериментальные трудности. Наибольшая ньютоновская вязкость растворов полимеров зависит от концентрации, молекулярного веса растворенного иолимера, температуры и природы растворителя. [c.417]

Упруго-вязкое состояние (интервал от 40—50 до 80—90° С) характеризуется отсутствием у битумов I типа предела текучести, ио наличием заметной разницы в значениях вязкости неразрушенной и разрушенной структуры и достаточно высокой теплоустойчивости. В вязком состоянии битумы 1 типа подчиняются законам течения истинно вязких ньютоновских жидкостей. [c.96]

Для мн, расплавов и р-ров полимеров и коллоидных систем, в отличие от низкомол, жидкостей, В, зависит от режима течения (т, е, от у или т). Поэтому при характеристике таких сред необходимо указывать условия измерения В. (значения у или т). Различают наибольшую ньютоновскую В, (или В, неразрушенной структуры), отвечающую предельно низким т эффективную (или структурную ) В,, зависящую от уровня действующих в среде напряжений наименьшую ньютоновскую В, (или В, предельно разрушенной структуры), измеряемую при наиб, интенсивном режиме деформирования, когда В. перестает зависеть от т. [c.448]

В изученном интервале напряжений сдвига вязкость расплава полимера уменьшается с 2,0-10 до 0,45-10 Па-с. При малых напряжениях сдвига, соответствующих прибору ИИРТ, проявляется область наибольшей ньютоновской вязкости, что характеризует течение расплава полимера с неразрушенной структурой. [c.82]

Это означает, что для всех основных видов двух- и трехфазных дисперсных систем с обратимыми по прочности контактами механические воздействия должны быть такими, чтобы в условиях этих воздействий могли быть получены полные реологические кривые течения указанных систем. Получение полных реологических кривых означает, что с помощью данного вида механических воздействий может достигаться любая степень равновесного разрущения структуры, определяемая эффективной вязкостью, изменяющейся от наибольшей вязкости практически неразрушенной структуры т)о до наименьшей ньютоновской вязкости предельно разрушенной структуры Г]т- [c.81]

Ко второму типу относятся кривые, проходящие через нуль, но в области малых перепадов (градиентов) давления значительно искривлены (имеют выпуклость в сторону оси О — А р, рис. 2.1, 2). Такие кривые свойственны жидкостям со структурой коагуляционного типа. Участок искривления кривой характеризует движение нефти с неразрушенной структурой. С увеличением градиента давления и скорости фильтрации структура разрушается, при полном ее разрушении нефть начинает двигаться как ньютоновская. Аномалии вязкости обусловливают особенности течения структурированной нефти. [c.11]

Кривые течения жидкообразных структурированных систем могут быть представлены также в координатах вязкость — напряжение сдвига. На рис. VII. 13 показаны р р типичные кривые течения для таких систем в координатах скорость течения (деформации)—напряжение и ньютоновская вязкость — напряжение. Из рисунка видно, что их свойства могут быть охарактеризованы тремя величинами вязкости двумя ньютоновскими Т1 акс (для неразрушенной структуры), т]н н (для предельно разрушенной структуры) и пластической вязкостью г] в промежуточной области, моделируемой уравнением Бингама. Наличие структуры и ее прочность, особенно в жидкообразных системах, можно оценивать не только пределом текучести, но и разностью т]макс — Лмии. Чем больше эта разность, тем прочнее структура материала. Значения вязкости Т1макс и Лмин могут различаться на несколько порядков. Например, для 10%-ной (масс.) суспензии бентонитовой глины в воде Т1м кс . [c.378]

Более резко изменяется вязкость связиодисперсных систем с коагуляционной структурой. В этом случае можно рассматривать целый спектр состояний между двумя крайними состояниями системы с неразрушенной и с полностью разрушенной структурой, и зависимости от приложенного напряжения сдвига (скорости течения) реологические свойства структурированных дисперсных систем могут меняться в широких пределах — от свойств, присущих твердообразным телам, до свойств, характерных для ньютоновских жидкостей. Это разнообразие реологических поведений реальных дисперсных систем с коагуляционной структурой описывается, по Ребиндеру, полной реологической кривой. Иа рис. XI—20 приведен пример такой зависимости= 7 (" ) суспензии тонкодисперсного бентонита. Кривая позволяет выделить четыре характерных участка. [c.327]

К квазитиксотропным системам относится большинство каучуков и расплавов пластмасс. Для реологических свойств квазитиксотропных систем типично существование области течения с[максимальной ньютоновской вязкостью практически неразрушенной структуры, в пределах которой не обнаруживается никаких тиксотропных (временных) эффектов [c.63]

Такое поведение дисперсий в области малых напряжении сдвига связано с тем, что водные дисперсии САКАП образуют редкую пространственную структурную сетку, связывающую ргромное количество растворителя. Структура дисперсий не очень прочна и не выдерживает больших нагрузок. Истинный предел текучести toi характеризует начало течения из положения равновесия, при этом течение осуществляется с практически неразрушенной структурой. Строго говоря, структура ди( персий в процессе течения разрушается, но вследствие его малой скорости успевает восстанавливаться, т. е. при течении происходит перемещение отдельных участков сетки. После снятия напряжений структура полностью восстанавливается. Поэтому течение дисперсий при переходе через то1 осуществляется с наибольшей ньютоновской вязкостью. Условный предел текучести тоа является мерой прочности структурного каркаса. При переходе черёз тог наступает разрушение структурной сетки, следствием чего являются все нелинейные эффекты. [c.5]

Вязкость — это свойство жидкости оказывать сопротивление необратимому изменению формы под действием внешних нагрузок. В более узком смысле под вязкостью понимают величину коэффициента пропорциональности в уравнении, связывающем напряжение т и скорость у сдвига в режиме установившегося течения т = т у. Вязкость чрезвычайно чувствительна к материальным характеристикам жидкости (форма и размеры молекул), внешним условиям (температура и давление), режиму деформирования (напряжение и скорость сдвига) и т. п. В соответствии с эмпири ческим правилом логарифмической аддитивности влияние каждого из перечисленных выше факторов учитывается с помощью независимой функции х (М, Т, т, V,. ..) = il(M)f>(T)fu(r)f (y)... Отсюда наибо.чьшая ньютоновская вязкость при течении расплава полимера с неразрушенной структурой (что соответствует измерениям при т -V 0) выражается как г) = fl(Л I)f2(7 ). [c.273]

Изменение структуры нолимерных систем, являющееся внутренней причиной В. а. и сопутствующих эффектов, происходит во времени, вследствие чего все эти явления имеют тиксотроиный характер. По мере развития деформации происходит постепенно углубляющееся разрушение исходной структуры системы этот процесс завершается выходом на режим установившегося течения, к-рому отвечает динамич. равновесие процессов восстаповлепия и разрушения структурных связей. Поэтому В. а., экспериментально оцененная при различных скоростях и напряжениях сдвига, характеризует конечные (предельные) степени тиксотропного разрушения структуры, реализуемые при данных. механич. и темп-рных условиях деформирования. Кривая течения в области структурной вязкости описывает совокупность таких предельных состояний полимерной системы при различных напряже]шях. При этом области наибольшей ньютоновской вязкости отвечает течение с условно неразрушенной структурой (точнее — структурой, изменения в к-рой не удается зафиксировать вис-козплютрич. методами), а области наименьшей ньютоновской вязкости — течение системы с полностью разрушенной структурой, так что дальнейшее возрастание напряжения уже не может привести к еще болео глубоким структурным превращениям. [c.286]

Кристаллизационные структуры обладают высокой прочностью, так как структурообразующие частицы в этих системах находятся в непосредственном контакте и между ними действуют значительные силы. В отличие от кристаллизационных в коагуляционных структурах каркас может образовываться вследствие неупорядоченного сцепления частиц под действием вандерваальсовых сил. Предполагается, что между контактирующими частицами остается весьма тонкая равновесная прослойка дисперсионной среды, толщина которой соответствует минимуму свободной энергии [69]. Эта прослойка выполняет роль граничной смазки и ослабляет связь между частицами. Поэтому коагуляционные структуры обладают относительно небольшой прочностью (по сравнению с кристаллизационными) и способностью к обратимому восстановлению пЬсле разрушения. При малых напряжениях сдвига в коагуляционных структурах наблюдается течение с очень низкими скоростями (ползу-ч е с т ь) с практически неразрушенной структурой. В этом случае ньютоновская вязкость может на несколько порядков превышать вязкость полностью разрушенной структуры. [c.89]

При малых значениях е течение осуществляется с неразрушенной структурой, и тогда, по аналогии со сдвигом, 1=Я,о=соп51. Вязкость при растяжении изучалась в начале этого столетия Трутоном, показавшим, что вязкость при растяжении Я,о в три раза больше начальной ньютоновской вязкости для одного и того же материала [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология