Потери энергии непрерывные

Организация процесса сжигания топлива связана с непрерывным его контролем. Это обусловлено тем, что сжигание топлив с большим избытком воздуха приводит к неоправданным потерям тепла, расходуемого на нагрев избыточного воздуха и выбрасывание его в атмосферу. Сжигание топлива с недостатком воздуха также вызывает повышенные потери энергии из-за химического недожога топлива, о чем свидетельствует появление СО в дымовых газах (рис. 8). Оптимальные условия сжигания топлива (минимум на кривой 2) достигаются при некотором содержании в дымовых газах неиспользованного кислорода и наличии некоторых количеств СО. Для одной и той же печи в зависимости от ее нагрузки минимум может быть разным. Как показали исследования и расчеты, оптимальным является содержание в дымовых газах 50-250 ррш СО и 2-3% кислорода. Содержание СО характеризует качество горения топлива, а содержание Oj-эффективность работы печи. [c.25]

Для решения поставленной задачи рассмотрим интервал летаргии 0<ы<ыо. Нулевая летаргия должна соответствовать энергии, которая является практически верхней границей спектра деления, а летаргия Мц должна соответствовать энергии ниже тепловой. Предполагается, что все функции непрерывны но указанному интервалу летаргии и характерные условия в области тепловых энергий условно описываются малыми значениями I (средней логарифмической потерей энергии за одно столкновение) для оперирования с очень малыми значениями (соответствующих функций) в тепловой области. Все физически интересные результаты могут быть получены как предельные случаи зависящих от летаргии функций, сконструированных указанным способом. [c.570]

Характерные особенности взаимодействия р-излучения с веществом обусловлены сравнительно небольшой массой Р-частиц, а также непрерывным энергетическим спектром р-излучения. Р-Частицы теряют энергию, ионизируя и возбуждая атомы. Энергия теряется также вследствие тормозного излучения, возникающего при взаимодействии быстрых электронов с электрическим полем ядра атома. Основные потери энергии р-частиц происходят при их взаимодействии с электронами атомных оболочек. [c.305]

Действительно, классическая теория электромагнитного излучения утверждает, что частица, имеющая электрический заряд и движущаяся с ускорением под действием силы притяжения, испускает энергию. Часть энергии электрона будет превращаться в световую энергию. Эта потеря энергии приведет к тому, что траектория электрона будет проходить все ближе и ближе от ядра ясно, что такой атом существовать не сможет. Кроме того, непрерывное изменение [c.20]

Непрерывный поток газа, подаваемый снизу аппарата, отдает свою кинетическую энергию на создание и поддержание движения слоя материала в аппарате, на компенсацию потерь энергии вследствие трения частиц друг о друга, о стенки аппарата и на расширение слоя. Поэтому перепад давления газа в слое является его важной гидродинамической характеристикой. В настоящее время [c.255]

Отличительной особенностью химических производств как непрерывных процессов является вероятностно-стохастическая природа их протекания. Химическое превращение, тепломассообмен зависят от внутреннего состояния объекта и внешних условий. Поэтому для повышения эффективности производства необходимо обеспечить оптимальные режимы протекания отдельных процессов и благоприятные внешние условия. От того, насколько правильно организовано взаимодействие объекта с внешней средой, будут зависеть потери энергии, массы и в конечном итоге — эффективность производства. При интенсивном росте промышленного производства, увеличении единичной мощности возрастание таких потерь уже приводит к заметным экологическим последствиям. [c.21]

В опыте И. Франка и Г. Герца исследовались потери энергии медленных электронов, проходящих через пары ртути (при давлении около 1 мм рт. ст.). Первоначальная энергия электронов могла непрерывно изменяться в зависимости от потенциала, в котором электроны разгонялись. [c.422]

Как уже отмечалось увеличение производительности установок и особенно создание ЭЛУ непрерывного действия могут резко повысить КПД и снизить удельный расход электроэнергии. Важен также правильный выбор производительности откачной системы камеры достаточная производительность откачки позволит снизить время обезгаживания металла, а значит, и время плавления в целом, что в свою очередь позволит довести до минимума потери энергии при прохождении электронного пучка через камеру печи. [c.255]

При обычном условии измерения заселенность двух уровней не является одинаковой, поскольку ядра с более высокой энергией непрерывно возвращаются на нижний энергетический уровень. Важную роль в потере (релаксации) энергии ядер с более высокой энергией играют два безызлучательных процесса [c.312]

Неупругое рассеяние происходит путем множественных дискретных процессов с различной величиной передающейся твердому телу энергии, которая зависит от силы каждого взаимодействия. Сечения рассеяния индивидуальных процессов трудно получить для всех интересующих нас мишеней. Во многих расчетах полезно рассматривать все неупругие процессы, создающие непрерывные потери энергии , сгруппированными вместе. Бете вывел соотношение для непрерывной потери энергии, кото- [c.26]

Концепция, связанная с приближением непрерывных потерь энергии, приводит к введению тормозной способности 5, ко- [c.27]

Оже-электронные пики возникают в виде возмущений на большом фоне. Для того чтобы усилить максимумы по отношению к фону, спектры оже-электронов часто представляются в дифференциальной форме йЫ(Е)/с1Е в зависимости от Е (рис. 3.50). Фон составляют электроны пучка, которые претерпели различные потери энергии, прежде чем отразились от образца, и которые дают непрерывный энергетический спектр, а также те оже-электроны, которые частично потеряли энергию при движении в образце. [c.93]

Возможности рентгеновского микроанализа в АЭМ ограничены не только малой эффективностью сбора фотонов, но и низким выходом рентгеновской флуоресценции для элементов с низкими атомными номерами. Оба этих недостатка менее ощутимы в спектроскопии характеристических потерь энергии прошедших электронов. Эффективность сбора прошедших электронов очень высока. Поскольку аналитический сигнал определяется числом актов ионизации в аналитическом объеме, легкие элементы можно анализировать с достаточно хорошей чувствительностью. Существенным недостатком спектров характеристических потерь энергии является плохое соотношение сигнал/шум, поскольку прошедшие электроны также теряют энергию при многократном рассеянии, что приводит к появлению непрерывного электронного фона. Отношение сигнал/шум можно улучшить, анализируя очень тонкие (10-20 нм) образцы. Количественный анализ по спектрам характеристических потерь с использованием величин сечений ионизации проводят обычно с правильностью 10-20%. [c.339]

Головные ( ползучие ) волны (см. раздел 2.5) являются продольными волнами, возбуждаемыми параллельно поверхности. Они распространяются прямолинейно, всегда отщепляясь от поперечных волн под углом 33° (в стали раздел 2.5, рис. 2.17). Б отличие от поверхностных волн головные волны не следуют контуру поверхности изделия. Они также не затухают и не отражаются под влиянием шероховатостей поверхности или остатков среды акустического контакта. Однако ввиду непрерывной потери энергии в поперечные волны они распространяются только иа расстояние в несколько сантиметров. [c.360]

Следует заметить, что поскольку потеря энергии на вредные сопротивления не является непрерывной функцией от /, особенно при наличии местных сопротивлений, то последний член уравнения не есть производная, а лишь символ, учитывающий потерю энергии по длине I. [c.23]

Темный фон является непрерывным спектром, создаваемым раскаленными угольными электродами и раскаленными твердыми частицами в пламени столба дуги. Интенсивность темного фона повышается и тогда, когда сжигание пробы протекает при больших силах тока (20—30 а). Однако уменьшить время сжигания пробы или силу тока не всегда возможно, так как в таком случае проба не полностью сгорит и тем самым могут быть потеряны некоторые особенно труднолетучие элементы. Снижения интенсивности темного фона на негативе можно достигнуть уменьшением количества света, падающего на щель спектрографа, а также и сужением ширины самой щели. Обычно для полуколичественного спектрального анализа используется ширина щели в 0,005— 0,01 мм. Количество света, падающего на щель спектрографа от горящих углей, регулируется подбором вырезов револьверной диафрагмы в трехлинзовом осветителе. Ослабление темного фона достигается также увеличением дисперсии спектрографа. Это объясняется тем обстоятельством, что энергия непрерывного спектра распределяется по большей площади на спектрограмме. Поэтому при работе на спектрографе с большой дисперсией (например, ДФС-3) чувствительность повышается по сравнению со спектрографом ИСП-28. [c.80]

Прежде всего мы обратимся к явлениям, происходящим ниже предела упругости, т. е. соответствующим очень малым деформациям. Здесь с самого начала мы встречаемся с затруднением объяснения упругого последствия — явления, свойственного в большей или меньшей мере всем твердым телам. Сила, приложенная к любому твердому телу, вызывает напряжение, непрерывно изменяющееся во времени. Применяя чувствительные методы наблюдения, мы можем заметить нечто вроде сползания, которое следует за начальной деформацией в течение многих месяцев после того, как сила, вызвавшая деформацию, была удалена. При удалении силы главная часть напряжения исчезает со скоростью звука. Но некое остаточное напряжение остается и исчезает медленно, асимптотически приближаясь к начальному состоянию. После достаточно долгого времени тело совершенно восстанавливается, и в нем нельзя заметить никаких остаточных свойств. Производя деформацию бесконечно медленно, мы можем получить обратимый процесс. Наоборот, нри конечной скорости деформация необратима и сопровождается потерей энергии. При повторном круговом процессе упругое последействие приведет к упругому гистерезису. Вследствие упругого последействия колебания сильнее затухают и звук становится более глухим. Далее, Кельвин обнаружил, что при длительном действии колебаний затухание все усиливается он назвал этот эффект упругой усталостью. Первоначальные свойства восстанавливаются либо после нагрева, либо после продолжительного отдыха. Так, например, колеблющаяся [c.233]

Во-первых, по законам электродинамики электрон, вращающийся вокруг ядра, должен в результате потери энергии на излучение упасть на ядро. Во-вторых, при приближении к ядру длины волн, излучаемых электроном, должны непрерывно изменяться, образуя сплошной спектр. Однако атомы не исчезают, значит электроны не падают на ядро, а спектр излучения атомов не является сплошным. [c.47]

В последнем слагаемом знак интеграла заменен знаком суммы всех сопротивлений по длине I, поскольку потеря энергии на местные сопротивления ia, не является непрерывной функцией длины. Поэтому член рассматривают не как математически правильное выражение производной, а как некий математический символ, учитывающий потерю энергии по длине. [c.105]

Электрон, как всякая заряженная частица, двигающаяся периодически, непрерывно излучает электромагнитные волны и, следовательно, теряет энергию и скорость. При таком характере движения электрон неизбежно должен упасть па притягивающее его ядро. Расчеты показывают, что атомы вещества при этом могли бы существовать лишь на протяжении 10 с, что находится в противоречии с действительной устойчивостью атомов, которая очень велика. Кроме того, потеря энергии вращающимся вокруг ядра электроном должна была бы происходить непрерывно и поэтому спектры излучения атомов были бы сплошными, а не линейчатыми, как это наблюдается в действительности. [c.237]

Своей линейчатой структурой спектр водорода свидетельствовал о том, что потеря энергии (соответственно порождаемым излучениям) происходит не непрерывно (иначе спектр был бы сплошным), а определенными порциями. Своеобразное же закономерное чередование линий наводило на мысль, что эти порции излучаемой энергии — не одинаковы. В целом напрашивался вывод о своеобразной дискретности (зернистости) внутренней структуры атома, которую науке еще предстояло вскрыть. [c.72]

Системы регулирования возбуждения приводных электродвигателей клетей непрерывных станов холодной прокатки так же, как на обжимных станах горячей прокатки и на чистовых клетях непрерывных станов горячей прокатки, выполняются в последние годы по так называемому зависимому принципу. Существо такой системы регулирования заключается в том, что ослабление магнитного потока главных полюсов электродвигателя начинается только после достижения напряжением на якоре электродвигателя значения, равного 0,95 от номинального. Такой способ регулирования дает большие преимущества против ранее применявшихся систем предварительного ослабления потока электродвигателя, а именно разгон привода производится всегда при полном моменте электродвигателя, следовательно, потребление тока от преобразователя минимально и минимальны потери энергии в тиристорном преобразователе и электродвигателе. Для соответствующего регулирования токов в обмотках возбуждения ОВ-М2-1, ОВ-М2-2 (см. рис. VI.23) в М2-САР подаются сигналы обратной связи по току возбуждения с шунтов Ши В, а также сигнал, пропорциональный напряжению на якоре электродвигателя (снимается с резисторов Я и подается в М2-САР через датчик напряжения ДН), и сигнал, пропорциональный току якоря (снимается через датчик тока ДТ с шунта в якорной цепи Шн). Напряжение с датчика тока ДТ, пропорциональное току якоря, используется также для регулирования этого тока с помощью контура регулирования в М2-САР. С шунта Ш подается также сигнал в регулятор деления нагрузки РДН (описание функции РДН см. выше). Один из двух разнополярных сигналов от РДН подается на один из выходов М2-САР. Управляющее напряжение с выхода М2-САР подается на входы систем импульсно-фазового управления силовых мостов 1В, 2В, 1Н, 2Н якорного тиристорного преобразователя и возбудителя М2-КВУ. [c.164]

Другим преимуществом нейтронных реакций является возможность использования бомбардируемых мишеней большой толщины. В самом деле, нейтроны, вследствие отсутствия электрического заряда, не взаимодействуют электрически ни с атомными ядрами, ни с электронами атомных оболочек и могут проходить поэтому сквозь толстые слои вещества. Заряженные же частицы, проходя через вещество, непрерывно теряют энергию в результате взаимодействия с электронами атомов среды, т. е. затрачивают энергию на ионизацию атомов среды. Поэтому пробег заряженных частиц в веществе гораздо меньше пробега нейтронов. Потеряв энергию в результате ионизующих столкновений, заряженные частицы останавливаются и превращаются, захватив электрон, в нейтральные атомы. [c.86]

В противоположность этому, диалектический материализм учит, что богатство форм движения материи и непрерывная взаимопревращаемость их является неотъемлемым свойством природы и ее жизнь не может иметь ни начала, ни конца во времени. Энгельс в работе Диалектика природы обращает внимание на то, что второе начало термодинамики, понимаемое как универсальный закон, несовместимо с законом сохранения и превращения энергии и противоречит ему, так ка к, не требуя изменения энергии в количественном отношении, оно утверждает качественное вырождение энергии, потерю энергией основного ее свойства — способности к превращениям. Принцип возрастания энтропии может существовать рядом с законом сохранения энергии только при условии, если он понимается как ограниченный принцип, т. е. верный в определенных физических условиях. В других условиях должен быть справедлив противоположный принцип. Только такая комбинация прямого и обратного принципов совместима с законом сохранения и превращения энергии. [c.63]

За исключением условий (6) и (7), мы не будем обосновывать иыбор предположений. Предположения (1) — (5) будут рассмотрены в гл. 7, где уравнение Больцмана сведено к рассматриваемой здесь модели. Следует отметить справедливость и важность предположений (6) и (7), поскольку мы будем пользоваться моделью непрерывного замедления, чтобы получить зависимость энергии быстрых нейтронов во времени. Такая модель была предложена ранее, ] 4.2,6, ири рассмотрении замедления в бесконечной среде. Было оговорено при этом, что действительная зависимость энергии во временн пе представляет собой непрерывную функцию, однако если потеря энергии на один акт рассеяния мала, то зависимость энергии во времени можно приближенно принять непрерывной функцией (см. рис. 4.11). Ясно, что такое ириблн/кение для физической системы достаточно хорошее, если замедляющая среда состоит в основном из тяже.пых ядер. Так что и настоящего рассмотрения исключаются водородсодержащие среды. Далее, требование Л >1 также обусловливает выполнение условия (6) 1см. уравнение (4.30) ]. [c.187]

Равновесные и неравновесные процессы. В химической термодинамике большое значение имеют понятия о равновесном и неравновесном процессе. Равновесным, или квазистатическим, называется процесс, в котором система под влиянием бесконечно малых воздействий со стороны внешней среды или вследствие наличия внутренней бесконечно малой разности в величинах интенсивных параметров беско-,нечно медленно проходит непрерывный ряд состояний, как угодно мало отличающихся от равновесных. Несколько упрощая, можно сказать, что в равновесном процессе силы, действующие на систему, почти точно уравновешиваются другими силами со стороны системы. Отсюда ясно, что если снять движущие воздействия, процесс прекратится. Если же изменить знак воздействий, начнется обратный процесс. Таким образом, равновесному процессу присуща двусторонность. Другая особенность равновесного процесса — отсутствие потерь энергии на преодоление трения, завихрений потоков в газах и жидкостях. Следовательно, работа, совершаемая системой против внешней среды [c.68]

Дипольная поляризация диэлектриков сопровождается превращением части электроэнергии в тепло из-за трения, возника-ющего между молекулами или звеньями высокомолекулярных цепей. При постоянном напряжении молекулы и отдельные звенья Ориентируются в направлении поля один раз после приложения напряжения, тогда как в переменных полях они ориентируются непрерывно дважды за один период. Поэтому потери энергии, называемые диэлектрическими, в переменных полях ощутимы они тем больше, чем больше частота. Способность того или иного диэлектрика рассеивать электроэнергию характеризуется определенным для каждого материала показателем углом диэлектрических потерь б или его тангенсом (tg й). Этот показатель, как и диэлектрическая проница-чемость е, тесно связан с полярностью молекул и структурой аещества. [c.66]

В обычных условиях заселенность двух уровней не одинакова, поскольку электронЫ с повышенной энергией непрерывно возвращаются на нижний энергетический уровень. Важную роль в потере (релаксации) энергии электронами с высокой энергией играют следующие два безизлучательных процесса процесс спин-решеточной релаксации, при котором разность энергий (АС) передается на соседние атомы в той же самой или другой молекуле, и [c.341]

Поиски оптимального решения привели к конструкции типа сегнерова колеса с радиальной регулируемой щелью и активной турбиной (рис. П-15), обеспечивающей полное смачивание поверхности насадки в широком диапазоне нагрузок, что очень важно для промышленных установок. Жидкость по кольцевому каналу 6 направляется на лопасти турбрны /4, создавая вращающий момент, который компенсирует момент трения в подвеске и сопротивление окружающей среды. Далее жидкость поступает в каналы 8 и 5 и истекает через щели /О, направленные в противоположные стороны относительно оси вращения. За счет возникающего реактивного момента приводится во вращение распределитель, а энергия затрачивается на сообщение окружной скорости жидкости, непрерывно поступающей в каналы 6. Поскольку турбина М компенсирует потери энергии, уровень жидкости будет находиться на оси щели 10. Скорость истечения жидкости из щели на расстоянии г при заданном коэффициенте истечения струи ф опре- [c.31]

Обратимое напряжение в ячейке Яобр представляет собой величину цля идеальных условий протекания процесса, не достижимую на практике в результате омических и других потерь. В непрерывных промышленных процессах реальная величина напряжения Е колеблется между 1,7 и 2,5 В. Получаемая при этом энергия превращается в тепло (процесс при Е > —АН/2Р экзотермический). Величину этого тепла Q можно выразить следующим образом [c.296]

Процессы, связанные с частичной потерей энергии у-квантов в кристалле, приводят к образованию непрерывного амплитудного распределения от нуля до энергии падающих у-квантов. Наличие непрерывного аглплитудного распределения — серьезное ограничение при использовании сцинтилляционных гамма-спектрометров, так как оно усложняет обработку результатов измерений и затрудняет идентификацию и количественное определение слабых у-линий при наличии в анализируемом спектре интенсивных линий высокой энергии. [c.225]

В кристаллах небольших размеров рассеянный комптоновский квант с большей вероятностью покидает фосфор, в то время как в больших кристаллах более вероятна дальнейшая потеря энергии этого кванта вследствие фотоэффекта или эффекта Комптона. При комптоновсм поглощении появляется большее число сцинтилляций различной энергии. При этом энергия сцинтилляции в каждом случае соответствует энергии, переданной у-квантом кристаллу. В данном случае получается непрерывное распределение по амплитудам. [c.386]

Импульсная подача СОЖ осуществляется специальными устройствами — импульсаторами. Простейший имиульсатор представляет собой прерыватель подвода СОЖ, выполненный на основе перепускного клапана [10]. Пробка клапана, имеющая окна для прохода СОЖ, вращается с заданной частотой и периодически прерывает поток СОЖ-Для уменьшения потери энергии импульса импульсатор подключают к системе подвода СОЖ в максимальной близости от зоны обработки. При глубоком сверлении импульсная подача струи СОЖ с частотой 10—13 Гц по сравнению с подачей непрерывной напорной струи позволяет в 2—2,5 раза повысить производительность обработки и улучшить дробление и отвод стружки. [c.56]