Лазер энергия импульса

Рубиновый лазер создает импульс длительностью 10 пс. Чему равна неточность в измерении энергии лазера [c.17]

Принцип Лазер Накачка Длина волны Линия (линии)/ диапазон длин волн Размер луча, мм Режим Частота работы повторения Длительность Энергия/ импульса мощность [c.689]

Время лазерной вспышки зависит от состава смеси и изменяется в интервале 3-12 мкс. Максимальная интенсивность излучения, например для смеси Н2 р2 Не = 1 2 40,достигает 500 Вт/см . Электрический к. п. д. преобразования энергии импульса в энергию лазера достигает 160%, выходная энергия лазера до 2500 Дж. Удельная энергия лазера, инициируемого импульсным фотолизом, достигает 80 Дж/л. Эти характеристики приближают НР-лазер к импульсным СО2- и СО-лазерам. [c.436]

При оптимизации процесса ЛРИ по экономному использованию лазерного излучения следует добиваться, чтобы скорости возбуждения атомов на каждом из переходов были примерно одинаковы. Для этого необходимо, чтобы энергия импульсов каждого из лазеров была достаточна для насыщения соответствующего перехода, а спектральная ширина линии излучения соответствовала ширине сверхтонкой структуры для каждого из переходов. [c.265]

Рис. 19. Дефект края отверстия в пластине ситалла при прошивке лучом лазера в режиме завышенной энергии импульса

Энергетические параметры ИК-лазеров с оптической накачкой пока не очень высоки. Во многом они определяются генерационными характеристиками источника накачки (чаще всего СОг-лазера). Накачка осуществляется, как правило, импульсными перестраиваемыми по частоте лазерами, с энергией излучения на отдельных переходах в колебательно-вращательных полосах, редко достигающей 10 Дж, а в большинстве случаев составляющей около 1 Дж. Из-за этого, в частности, энергия импульса излучения ИК-лазера с оптической накачкой лежит в диапазоне от сотых долей до сотен мДж (в лучших случаях, например в лазере на NH3, она составляет 1 Дж [63]), а мощность — от сотен Вт до сотен кВт. [c.185]

Лазеры на красителях могут генерировать линии шириной до 2—3 Мгц ( 10" А), что вполне достаточно для большинства спектроскопических экспериментов. Режим генерации — импульсный, периодический или непрерывный — определяется конструкцией лазера. Мощность импульсных лазеров на красителях достигает нескольких мегаватт. Энергия импульса [c.375]

Характеристики ЛРБ. Особенностью работы рассматриваемой конструкции ЛРБ является то, что облучаемый поглощающий газ находится внутри резонатора лазера. Это приводит к взаимозависимости режимов работы ЛРР и самого СОг-лазера. Так, изменение условий работы ЛРР (давление газа, величина потоков питания и отбора, значение Kq i и т. д.) может существенно повлиять на режим работы СОг-лазера, в частности, меняя энергию импульса и среднюю мощность излучения. В свою очередь, изменения параметров лазерного излучения влияют на работу ЛРР, в частности, — на характеристики стационарного режима. Поэтому нахождение оптимальных условий работы ЛРБ для получения углерода С с требуемым обогащением потребовало проведения значительного объёма экспериментальных измерений. Результаты некоторых из них приводятся ниже. [c.471]

Аналитические исследования с использованием лазерного возбуждения проводились как с импульсными, так и с непрерывными лазерами. В этом разделе главное внимание уделено использованию импульсных перестраиваемых лазеров на красителях, поскольку результаты по непрерывным лазерам изложены в гл. 8. Для накачки перестраиваемых лазеров на красителях можно использовать импульсные лампы или другие лазеры. Типичные значения мощности, скважности импульсов и спектральной ширины излучения представлены в табл. 4.2, где приведены приблизительные границы перестройки, достигаемые с наиболее важными классами красителей. Из этой таблицы видно, что характеристики импульса обычно определяются источником накачки. При использовании азотного, рубинового и неодимового лазеров длительность импульсов мала, несколько десятков наносекунд для азотного лазера она даже меньше 10 не, в то время как при использовании ламповой накачки получают больше энергии в импульсе в связи с увеличением длительности самого импульса. Однако при возбуждении азотным лазером скорость повторения может быть гораздо выше. [c.226]

С помощью метода лазерного флеш-фотолиза изучалось повторное связывание моноксида углерода с миоглобином [68] и с изолированными а- и р-цепями гемоглобина [37], происходящее в результате фотодиссоциации. Для возбуждения использовались импульсы двух лазеров на красителе кумарине 6 (длина волны 540 нм) и на красителе родамине 50 (длина волны 590 нм). Энергия импульсов [c.111]

Мощность, излучаемая лазером в режиме свободной генерации, т.е. без дополнительного управления, соизмерима с мощностью лампы накачки. Более высокая мощность может быть получена в режиме модулирования добротности, при котором резонатор помещается в быстродействующий оптический затвор. После накопления достаточной энергии затвор открывается на короткое время. Для резонатора длиной 60 см длительность импульса составляет 10-20 не и при энергии 1 Дж пиковая мощность достигает 50-100 МВт. Поскольку в лазерном резонаторе возможны многомодовые колебания, для увеличения мощности используют также режим синхронизации или захвата мод, позволяющий генерировать более короткие (пикосекундные) импульсы [11]. [c.99]

Одной из важных особенностей импульсных лазеров является большая пиковая мощность (см. табл. 7.2). Она в большей степени отражает короткую продолжительность импульса, чем общую достижимую энергию. Например, пиковая мощность 1 МВт у лазера на красителе с длительностью импульса 10 НС соответствует лишь энергии 10 мДж. Для разумной частоты повторения импульсов порядка 5 Гц средняя мощность будет менее 1 Вт. Тем не менее пиковые интенсивности (т. е. число фотонов в пересчете на единицу площади в единицу Времени) действительно очень высоки. [c.182]

Длительность импульса излучения обычно составляет от 0,2 до 5 мс, их частота 1 —10 Гц. Такой режим позволяет получить высокую концентрацию ЭНергии В МО-мент импульса в луче лазера (пиковая мощность импульсов может достигать десятков киловатт) при небольшой средней мощности. Это необходимо в связи с высокой чувствительностью активного элемента (особенно рубина) твердотельного лазера к нагреву, что и ограничивает среднюю выходную мощность, несмотря на применяемое водяное охлаждение отражателя. Коэффициент полезного действия лазера на твердом теле очень мал (0,1 —1,0%) почти вся энергия, подводимая к лампе накачки, превращается в теплоту, которая на-грева( т активный элемент. [c.382]

Наиболее перспективен способ быстрого бесконтактного нагре ва участка твердого тела импульсом лазера, т. е. применение ла зерного излучателя (рис. 1.30, слева). Используют лазер 1 с мощ ностью до 50 МВт, длительностью световых импульсов 30... 50 не максимальной энергией импульса 1 Дж. Этот импульс проходит че рез полупрозрачное зеркало 2 и фокусируется линзой 3 на ОК 5 в котором возбуждает акустические волны. Часть энергии от зер [c.71]

Луч может быть круглым или прямоугольным. Важным параметром является распределение энергии по профилю луча. Например, энергия может проявлять гауссов профиль. Режим работы лазера может быть непрерывным (непр.) или импульсным (имп.). В настоящее время используют два импульсных режима режим модуляции добротности и синхронизации мод. Для описания импульсных лазеров используют длительность импульса и частоту повторения. Для вьфажения числа фотонов в случае непрерывных лазеров обычно используют мощность (Вт или мВт), тогда как для импульсных лазеров обычно используют энергию импульса (Дж, мДж или мкДж). [c.688]

В другом варианте бесконтактного способа контроля листов из ПКМ методом прохождения используют поверхностные волны и применяют излучатели и приемники разной физической природы. Поэтому способ назван "гибридным" [425, с. 324/358]. Он реализован в установке НиЫЗ. Поверхностные волны в ОК возбуждают импульсами лазера. Длительность импульсов 10 не, энергия 15 мДж. С помощью оптической маски на поверхности ОК получают 10 освещенных параллельных линий, равные промежутки между которыми определяют длину возбуждаемой волны, центральную частоту, число периодов и огибающую генерируемых [c.497]

Импульсный лазер генерирует импульс излучения длительностью 10 с и энергией Е = 3. .. 6 Дж. Обычно применяют лазер на рубине (X = 0,69 мкм). Часть излучения направляют на фотодиод, сигнал с которого поступает в блок измерения энергии импульса и в блок генератора синхроимпульсов, связанного с контролером. Образец обычно помещают в полости электрической печи для адиабатизации и нафева при широкотемпературных исследованиях материалов. [c.541]

Лазер. Испарение твердых веществ с помощью импульсного лазера для атомно-абсорбционных измерений впервые использовали Хагенах, Лаква и Моссотти [11]. Техника испарения вещества с помощью импульсного лазера подробно описана в ряде работ, например [12]. Параллельный пучок света, генерируемый лазером, фокусируется с помощью линзы на поверхность анализируемого объекта. Энергия импульсов обычно составляет от нескольких единиц до десятков джоулей. Наблюдение излучения или абсорбции осуществляется в факеле, выбрасываемом с поверхности вещества в результате импульсного нагревания небольшого участка поверхности диаметром 0,1 мм до температур 5000— 10 000°. [c.180]

Для режима свободной генерации с длительностью импульсов Г-200—1000 мкс с ярко выраженной пичковой структурой характерно поступление вещества в виде струй, следующих за пичками. Между пичками поступление вещества прекращается. Типичные плотности облучающих потоков / составляют 10 —10 Вт/см . Режим развитого испарения в существующих установках, как правило, реализуется. Диаметр кратера обычно меньше его глубины д, < к), т. е. условия плоского испарения не реализуются. Количество выброшенного веш ества колеблется от 10 до п-10 г при энергии импульсов от 0,2 до 10 Дж. Значительную часть продуктов лазерной эрозии составляет конденсированная фаза. Малая эффективность испарения вещества при использовании такого режима генерации приводит к необходимости комбинировать лазер с другими типами атомизаторов при измерении поглощения [2] или с другими источниками возбуждения при измерении эмиссии [3]. Иногда создают условия для доиспарения анализируемого вещества в самом факеле [4]. В случае чисто лазерного анализа в формировании аналитического сигнала участвует в среднем лишь несколько процентов выброшенного вещества, что в значительной мере предопределяет плохие пределы обнаружения элементов в таком варианте анализа. [c.21]

Жидкостный импульсный лазер ЛЖИ-402 обеспечивает диапазон перестройки длин волн 455—680 нм (с кристаллом КДР 225—340 нм) с шириной линии лазерного излучения 1,5 нм (в недисперспонном резонаторе 15 нм), энергией импульса 1—5 мДж, длительностью [c.115]

Такое сочетание способно одновременно записать все спектральные линии и получить полный спектр комбинационного рассеяния за один импульс лазера. Энергия падающего света, необходимая для записи полного спектра комбинационного рассеяния, равна, наиример, всего 160 мкДж для СеСЦ и 8 мДж для С2Н4, СО2 или О2 при атмосферном давлении. [c.310]

Таким образом, если предположить, что начальное возбужце-ние молекул фреона-Н происходит на начальной стадии прохождения импульса лазера, то диссоциация молекул при /Зд = 1,3-4 гПа будет происходить в режиме, близком к бесстолкновительному. Выход диссоциации составляет обычную для этих условий величину = 2 при ро = 4 гПа и Р х =1 Дж/см . Увеличение давления приводит к более эффективному использованию энергии импульса С02 -лазера и наблвдаемому росту =7,5% при рд = 13 гПа и достигает 15% при рц = 25 гПа и той же Р х Дальнейший рост давления не увеличивает р, так как теперь уже столкновения препятствуют выходу молекул на границу диссоциации, снимая возбуждение за счет У- и К- Г// -процессов релаксации уменьшается и значение Тот факт, что при рд = 65 гПа все еще со фаня-ет большое значение, можно объяснить, как уже указывалось выше, частичным пиролизом фреона-Н. [c.94]

Для получения сверхзвуковых пучков радикалов все более широкое применение находит лазерный фотолиз сверхзвуковой струи. В работе [109] был получен импульсный пучок радикалов СНг фотолизом примесного импульсного пучка СН СО в смеси с Не (1 99) излучением лазера с Я=337 нм с длительностью импульсов 4—5 НС и мощностью 2 мДж. Лазерный луч пересекал сверхзвуковой поток в 1 см от среза сопла диаметром 1 мм, т. е. по достижении полного расширения. Пучки радикалов SH и N получаемых лазерным фотолизом примесных пучков HzS и Br N были исследованы в работе [ПО]. Для фотолиза использовался эксимерный лазер ArF с энергией импульса 100 мДж, а область пересечения молекулярного и лазерного пучков могла перемещаться относительно сопла на расстояние от О до 15 мм. Показано, что образующиеся радикалы могут иметь значительный запас внутренней энергии, ooTo i ствующей распределению с температурой 3000 К. Подбор экспериментальных условий, в частности степени расширения струи в зоне пересечения с лазерным пучком, позволяет полу- [c.160]

Схема импульсного рубинового лазера показана на рис. 5.2, а. Лазер состоит из рубинового стержня 1, импульсной лампы-вспышки 2, электрода поджигав и двух источников питания системы поджига и лампы вспыщки 5. Уровни энергии встроенных в решетку оксида алюминия (А12О3) примесных атомов хрома (Сг +) с концентрацией 0,05% показаны на рис. 5.2, б. При активации импульсом света лампы-вспышки (накачке) электроны переходят из основного состояния 1 на полосу 2, а с этой полосы за очень короткое время в результате взаимодействия с кристаллической решеткой переходят на узкий нижележащий уровень 3. [c.98]

В работе исследовался оптико-акустический отклик различных модификаций фафита (пирофафит, стекло-углерод) при воздействии наносекундного импульса Ы<) АС-лазера. При плотности энергии лазерного импульса выше Ф > 3 Дж см обнаружено плавление фафитовых образцов. Это проявлялось в виде порогового роста давления и изменения формы акустического импульса. Измеренные пиковые значения давления в условиях фазового перехода составляли величину порядка 3-5 10 Па, что соответствует известным оценкам перехода углерода в жидкое состояние. Факт плавления подтверждается наличием микроскопических капель в зоне лазерного воздействия. Анализируется соответствие между полученными в работе данными и известными литературными данными. [c.107]

Многоквантовые эффекты под действием ультрафиолетового или видимого лазерного излучения часто аналогичны наблюдаемым при однофотонном возбуждении соответствующим коротковолновым излучением. Однако инфракрасное многоквантовое возбуждение приводит к явлениям, которые было бы невозможно исследовать без использования лазеров. Вскоре после создания СОа-лазера (разд. 5.7) были проведены эксперименты по наблюдению химических превращений, индуцированных ИК-фотонами высокой интенсивности. Оказалось, что колебательная фотохимия, по крайней мере многоатомных молекул,— это очень широкая область. Хотя в большинстве случаев для достижения энергии разрыва связи требуется поглощение 10—40 ИК-фотонов, при воздействии на молекулу с сильной колебательной полосой поглощения мощного импульс-НОГО лазерного излучения легко происходит с )ото( )рагмента-ция. Например, молекула 5Рб диссоциирует при воздействии СОз-лазера с Х=10,6 мкм [c.76]

Короткая (управляемая) длительность излучения позволяет возбуждать высоколежащие уровни энергии за времена короче времени релаксации любого квантового состояния. С использованием лазеров ультракоротких (пикосекундных и фемтосекундных) импульсов разработаны методы спектроскопии с временным разрешением до 10 с. Эти методы обеспечивают излучение первичных фотофиз. и фотохим. процессов с участием возбужденных молекул, исследование короткоживущих частиц (радикалов, комплексов и т.д.). [c.565]

Третий способ образования А (е) - это процесс 3 А + nhv -> ->А (е). Детальное изложение такого способа фотовозбуждения дано в монографии В.А.Баграташвили. После облучения импульсом инфракрасного лазера возбужденные молекулы А (е) имеют некоторое распределение по колебательной энергии. Это распределение зависит от интенсивности лазерного излучения. Если интенсивность лазера мала, то возбужденные молекулы имеют незначительный избыток над энергией диссоциации. По мере увеличения интенсивности лазерного облучения молекулы будут возбуждаться до больших энергий. Таким образом, изменяя интенсивность излучения, можно получать молекулы с различным избытком колебательной энергии над порогом диссоциации. [c.150]

Химические лазеры могут работать в импульсном или непрерывном режиме. В первом случае используют относительно химически стабильную смесь реагентов, в которой действием ультрафиолетового излучения или электронным ударом инициируют быструю цепную реакцию, сопровождающуюся испусканием мощного импульса излучения. Импульсные химические лазеры весьма эффективны. Для создания мощного импульса когерентного излучения лазер из смеси водорода и фтора потребляет в 10 раз меньше энергии, чем импульсные лазеры других типов. Действие химического лазера в непрерывном режиме основано на реакциях при смешении химически активных газовых потоков высокой скорости в этом случае происходит быстрая смена отработанных реагентов, и излучение генерируется непрерывно. Применение веществ, реагирующих друг с другом без инициирования (например, атомного фтора с молекулой водорода), позволило создать идеальные химические лазеры, работающие на химической энергии, Дополнительным преимуществом химических лазеров является возможность создания когерентного излучения с высокой мощностью. К этому следует добавить, что химическая энергия, используемая в лазерах, дешевле световой и электрической энергии, А это, в свою очередь, означает возможность создания экономичных и все болег мощных лазерных систем. [c.102]

Смотреть страницы где упоминается термин Лазер энергия импульса: [c.220] [c.114] [c.368] [c.370] [c.400] [c.450] [c.348] [c.463] [c.368] [c.370] [c.400] [c.450] [c.153] [c.181] [c.142] [c.181] [c.183] [c.347] [c.564] [c.138] [c.135]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология