Испарение быстрое с плоской поверхности

В большинстве случаев электрическое поле вблизи ионной решетки несильно и быстро убывает с увеличением расстояния от поверхности. Его величину трудно оценить, так как наружные ионы ионного кристалла, видимо, несколько смещены относительно узлов решетки, причем положительные ионы смещаются внутрь, в то время как отрицательные ионы стремятся разместиться снаружи. Следует ожидать, что i/( x) будет иметь заметную величину лишь в том случае, когда дипольные молекулы адсорбата способны близко подходить к поверхности [20]. Это положение имеет место, например, для воды, спиртов, аммиака и аминов, которые сильно адсорбируются неорганическими солями и окислами. Атом водорода каждого диполя стремится войти в контакт с отрицательным ионом поверхности (таким, как 1 или ОН ), чтобы образовать относительно сильную водородную связь. Де Бур оценил значение f/( a) в случае адсорбции диполей ОН на ионах h у поверхности КС1 в —5,5 ккал моль- , что намного больше половины величины скрытой теплоты испарения воды. Когда диполи не находятся на периферии молекул, как в кетонах, эфирах и др., электростатический вклад относительно мал и преобладают дисперсионные силы. Поэтому такие молекулы будут адсорбироваться плоско на поверхности и приобретут вертикальную ориентацию только тогда, когда адсорбированный слой переполнится. [c.26]

В первом приближении можно участок посева рассматривать как большой плоский лист, поглощающий СО2. В совершенно неподвижном воздухе градиент должен простираться до бесконечности. На самом же деле косвенная оценка (основанная на измерении скорости испарения с открытой поверхности воды при различных условиях погоды) показывает, что если скорость ветра на высоте 2 м над поверхностью почвы равна нулю , то внешнее сопротивление в расчете на 1 см равно всего 1,3 см [255, 228]. Конечно, к этому сопротивлению следует добавить и небольшое внутреннее сопротивление, как мы увидим ниже, но скорость фотосинтеза оказывается такой, как если бы на расстоянии 1,3 см от покрытой растительностью поверхности почвы концентрация СО2 поддерживалась на уровне 0,03% в полностью неподвижном воздухе. Сопротивление уменьшается по мере увеличения скорости ветра на высоте 2 м. Так, оно оказалось равным 0,38 см при скорости ветра 8 км-ч и 0,16 см при скорости 24 км-ч"Ч В интервале от 3 до И км-ч близкие значения были получены для посева конских бобов [231] более прямым методом, основанным на измерении профилей скорости ветра, концентрации СО2, содержания водяных паров и температуры над посевом. Все эти результаты показывают, что во всяком случае для верхних слоев посева, внешнее сопротивление редко бывает существенным. В густом посеве движение воздуха слабее и потому сопротивление оказывается здесь более высоким [231]. Однако, несмотря на это, значительное количество СО2, образующейся при дыхании корней и микроорганизмов в почве (порядка 1 мг-см в сутки), быстро движется в посеве [c.56]

Пример 20-6. Быстрое испарение с плоской поверхности. Решить заново задачу, сформулированную в примере 20-3, применяя основные положения теории пограничного слоя. Считать, что соответствуюш ее средней температуре Г/ и средней концентрации число Шмидта составляет 0,6. Сравнить найденную величину N 0 с результатами пленочной теории. [c.614]

Так как в углях более низкой степени обуглероживания это явление выражено значительно более резко, то применительно к этим углям может быть рассмотрен вопрос о гелевой структуре. Свежедобытый кусок лигнита при выдерживании его в атмосферных условиях очень быстро теряет влагу ввиду того, что большая часть содержащейся в нем воды является связанной весьма слабо. Упругость пара этой влаги равна упругости пара плоской поверхности или, другими словами, нормальна. Нри дальнейшей потере влаги упругость пара понижается. Это явление можно объяснить на основании предположения о начале испарения воды из капилляров. [c.25]

Механизм пузырчатого кипения. Над весьма малой вогнутой поверхностью жидкости, такой, которая образуется в паровых пузырях в воде, упругость пара при данной температуре меньше, чем над плоской поверхностью. Поэтому при данном давлении для испарения в маленький пузырек пара жидкость должна обладать более высокой температурой, чем при испарении в паровое пространство над свободной поверхностью жидкости. Вследствие весьма большой кривизны поверхности вновь образующегося маленького пузырька пара и существенного снижения упругости пара, требующего более высокой температуры, чем температура насыщения, трудность образования пузырей становится очевидной. Не удивительно поэтому, что пузыри предпочтительно образуются в гех активных точках поверхносги нагрева, где температура и природа поверхности наиболее благоприятны. На некоторых поверхностях паровые пузыри быстро образуются и легко отрываются, тогда как на других они образуются только тогда, когда жидкость в высокой степени перегрета [46]. [c.502]

Для получения пленок в лабораторных условиях раствор полимера наливают на стеклянную или металлическую пластинку, дают растворителю испариться и осторожно снимают полимерную пленку. При этом растворитель не должен испаряться слишком быстро, так как образующаяся пленка будет морщиться и рваться. Этого можно избежать, высушивая пленку в эксикаторе в атмосфере растворителя. Температура кипения растворителя не должна быть слишком высокой, так как это затрудняет его испарение. Концентрация полимера должна быть такой, чтобы раствор можно было наливать, но чтобы он не стекал со стеклянной пластинки. Обычно применяют примерно 20%-ные растворы. Чтобы получить пленки одинаковой толщины, необходимо стеклянную пластинку установить горизонтально, а раствор полимера распределить равномерно по поверхности пластинки. Это делают с помощью стеклянной палочки, концы которой обмотаны липкой лентой или нитками. Для более точной работы необходимо применять специальные приспособления из металла, позволяющие регулировать толщину слоя. Готовую пленку поддевают лезвием безопасной бритвы или ножом, после чего осторожно стягивают ее со стеклянной пластинки. Вместо стеклянной пластинки в качестве подложки можно использо вать ртуть, налитую в плоскую чашку. [c.106]

При кипении в стесненном пространстве щелевого канала фактор испарения в движущуюся паровую фазу начинает значительно влиять на теплоотдачу, а при условиях б До играет решающую роль. Вклад 9исп в теплоотдачу резко возрастает, когда пузырьки пара вырастают до размеров щели. Далее, сжатые стенками канала, они деформируются, сливаются и начинают быстро расти, превращаясь в большие плоские пузыри. Такой резкий рост пузырей объясняется интенсивным испарением из отделяющего их от стенки тонкого перегретого слоя жидкости, к которому эти пузыри прижаты почти всей поверхностью в течение всего времени подъема в канале. [c.170]

Скорость испарения фумиганта определяется объемом паров, которые испаряются с площади в 1 см в течение 1 минуты. Скорость испарения увеличивается с повышением температуры воздуха и увеличением открытой поверхности, поэтому для быстрого получения в газируемом помещении необходимой концентрации фумиганта, смертельной для вредных организмов, фумигант или само помещение подогревают, а жидкие фумиганты разливают в плоские противни или ими смачивают мешковину для увеличения испаряющей поверхности и развешивают в газируемых помещениях. [c.70]

Полупрозрачные пленки для изготовления экранного материала обычно получают нанесением раствора пленкообразующего вещества, например эфира целлюлозы на какую-либо плоскую гладкую твердую поверхность. Количество эфира целлюлозы в растворе не должно превышать 3—3,5% от веса всего раствора. В качестве растворителей используется их смесь, обеспечивающая полную растворимость применяемого эфира целлюлозы и постепенное испарение ее при формовании пленки. Использование одного какого-либо легколетучего растворителя приводит к быстрому испарению его при пленкообразовании, значительному охлаждению окружающего воздуха и в результате этого к возможной конденсации влаги, что приводит к коагуляции (побелению) эфира целлюлозы на поверхности образующейся пленки. Так как этот процесс нерегулируем и зависит от ряда условий, различная мутность пленки не дает возможности получить заданную величину такой мутности, что приводит к образованию пленок с различным коэффициентом рассеяния света не только в каждом пленочном слое, но даже по различным участкам одной и той же пленки. [c.109]

Кроме давления, температура кипения зависит от перегрева жидкости. Перегрев или затрудненное кипение можно объяснить следующим образом. Пузырьки, первоначально образующиеся в массе жидкости по достижении температуры кипения, очень малы, поэтому поверхность у них имеет большую кривизну. Над такой вогнутой поверхностью давление паров меньше, чем над плоской или менее вогнутой поверхностью (если жидкость смачивает стенки сосуда). Поскольку давление паров на поверхность пузырьков существенно ниже внешнего давления, пузырьки не увеличиваются и кипения не происходит, даже если достигнута температура кипения. При дальнейшем повышении температуры давление паров на поверхность пузырьков становится Равным внешнему давлению, и сразу же начинается кипение. При этом температура жидкости понижается до нормальной температуры кипения или, вернее, до величины более низкой, чем температура кипения, за счет отвода тепла при быстром испарении. Этот процесс многократно повторяется, и происходит кипение с толчками . Оно приводит не только к ошибочной температуре кипепия, но и к выплескиванию жидкости из сосуда или к перебросу жидкости в холодильник (во время перегонки). [c.95]

Сначала рассмотрим простой пример плоская мыльная пленка натянута на прямоугольную рамку (рис. XII-14). Чтобы получить такую пленку, рамку погружают в мыльный раствор и осторожно поднимают (чтобы исключить возможность испарения, всю систему предварительно помещают в замкнутый объем). Вначале образуется относительно толстая пленка, однако она сразу же, после того как рамку вынут из раствора, начинает утоньшаться и довольно быстро становится цветной , т. е. на ней появляются радужные полосы. Окрашивание пленки обусловлено интерференцией света при отражении от передней и задней поверхностей пленки (см. гл. III, разд. 1П-ЗГ). В результате стекания избытка жидкости толщина пленки уменьшается снизу вверх. Соответственно расстояние между интерференционными полосами, которое вверху больше, чем внизу, быстро сужается, по мере того как толщина пленки становится больше длины волн видимого света. Процесс утоньшения пленок наблюдать очень интересно окрашенные полосы медленно движутся вниз, при этом расстояние между ними увеличивается. Со временем верхняя часть пленки становится серой, а затем черной. Граница между черной и серой пленкой также движется вниз, до тех под пока вся пленка, за исключением ее самой нижней части, не становится черной. Теория интерференции света на пленках довольно сложна. Ознакомиться с ней можно по работам Рэлея [70], Рэйн-хольда и Рукера [71] и Бикермана [72]. [c.407]

Измерения поверхностной проводимости можно осуществить несколькими способами. 1) Одним из таких способов является измерение общей проводимости в монокристаллах или поликристаллических образцах, состоящих из небольших зерен. Толщина слоя пространственного заряда в этих зернах относительно велика (СиаО) [17] . 2) В тех случаях, когда проводимость поверхностного слоя значительно больше, чем в объеме, т. е. если в объеме кристалл является фактически изолятором (СигО), то можно использовать кристаллы обычных размеров [18]. 3) Использование электрического поля между кристаллом и металлическим плоским электродом, помещенным вблизи поверхности кристалла, изменяет свойства поверхностного слоя как в области пространственного заряда, так и в адсорбционном слое. Исследуя влияние электрических полей различных частот (постоянный или переменный ток от 0,01 гц до высоких частот) на проводимость, можно обнаружить особые состояния — ловушки с большими и малыми временами релаксации (так называемые медленные и быстрые состояния). Теория низкочастотных измерений изложена в работе Моррисона [19], теория высокочастотных эффектов приведена в работе Гаррета [20[ и Верца [21]. Измерения такого типа были проведены для Ое [22, 23], Те [24] и РЬ5[251. 4) В тех случаях когда поверхностный слой кристалла обладает проводимостью л-типа, а проводимость его в объеме характеризуется р-типом или наоборот ( каналы ) [261, ток, идущий от поверхностного слоя к объему, можно запереть с помощью наложения разности потенциалов между поверхностным слоем и объемом кристалла, так что р-п-переход смещается в направлении запирания. При таких условиях возникающий в поверхностном слое ток не проникает в объем кристалла и поверхностная проводимость может быть измерена, даже если объемная проводимость велика. В последнее время оказалось возможным измерить не только проводимость, но и постоянную Холла Р) поверхностного слоя и таким образом определить подвижность носителей р, = [27[. Измерения поверхностной проводимости германия показали, что, если предпринять особые меры для очистки поверхности (ионная бомбардировка, травление путем испарения в высоком вакууме), [c.556]

Пикнометр с плоской крышкой (рис. 76, з) имеет утолщенный фланец 9, к которому пришлифована крышка 8. При погружении его в термостат часть жидкости переполняет сосуд 6 и начинает вытекать. Тогда отверстие закрывают плоской крышкой 8, скользящей по шлифу фланца 9. Избыток жидкости снимают фильтровальной бумагой. Так как поверхности фланца и крышки пришлифованы, то испарение жидкости через шлиф незначительно и им пренебрегают даже в том случае, если отверстие в горлышке имеет значительные размеры. Шлиф считают надежным, если заполненный пикнометр может повиснуть на крышке 8. Недостатком этого пикнометра является возможность выталкивания крышки 8 вследствие расширения жидкости уже при небольшом повышении температуры. В этом случае происходит быстрое испарение жидкости, несмотря на наличие заищтного колпачка 10. Поэтому при работе с таким пикнометром рекомендуют поддерживать температуру помещения несколько ниже температуры термостата. Следует также следить за тем, чтобы в шлифе не оставалось пузырьков воздуха после заполнения пикнометра. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология