Вертикальная материальная лини

Вертикальная материальная линия, вертикальная линия плюсов (аномалия Z при ОХ = т) [c.39]

Вертикальная материальная линия, вертикальная линия полюсов (аномалия [c.99]

Приведем основные соотношения, полученные с применением последних двух равенств для определения параметров тела. Прежде всего упростим выражения (5.97) и (5.99). С этой целью от спектра вертикального цилиндра перейдем к спектру вертикальной материальной линии, т.е. снимем эффект интегрирования по площади круга радиуса Е, связанный с образованием цилиндра из вертикальной материальной линии (одно из преимуществ спектрального способа и заключается в том, что он позволяет легко разделить эффекты различных операций преобразования элементов полей друг от друга), тем самым интерпретацию аномалий от сложного тела можно свести к ее интерпретации от простейшего. [c.244]

Эти выражения свободны от эффекта интегрирования и являются составной частью спектров от более простых тел (вертикальная материальная линия, вертикальный схематический магнит и другие) при условии, если перейти от плотности [c.244]

В данном примере взята простейшая модель и она позволяет получать удовлетворительные результаты. Безусловно, при более сложной модели можно интерпретировать и более точно, но в данном примере ставилась цель показать, как можно разделить друг от друга спектры аномалий двух тел, смещенных по горизонтали на некоторые расстояния, и как можно определить глубину залегания нижних кромок полос. Следует отметить, что этот же прием можно применить и для тел более сложной формы. Например, таким путем при интерпретации можно перейти от энергетических спектров горизонтальной материальной полосы шириной 21 и вертикального кругового усеченного цилиндра радиуса К соответственно к энергетическим спектрам простейших тел бесконечной горизонтальной материальной линии и вертикальной материальной линии. Для этого необходимо разделить энергетический спектр наблюденной аномалии на значения [(1/ )5шо)/] и [(1/р )/, (р/ )] (величины I н Я легко определяются непосредственно по данным энергетических спектров). [c.313]

Вертикальная материальная линия при п = 1 [c.318]

Из рис. 25 можно определить и разрешающую способность по горизонтали способов вычисления вертикальных производных первого и второго порядков (кривые 2 и 3)- Кривая 1 соответствует исходной аномалии силы тяжести от бесконечной горизонтальной материальной линии, залегающей на глубине /г = 1 км (рис. 25, а), и от двух горизонтальных бесконечных материальных линий, смещенных по горизонтали друг от друга на величину = 1 км и также залегающих на глубине /г = 1 км (рис. 25, б) (на рис. 25, а показаны нормированные к единице значения аномалий). Как видно из рис. 25, б, разрешающая способность по горизонтали аномалии вторых вертикальных производных намного больше, чем у аномалии первой производной. Этот вывод справедлив и при сравнении аномалий вертикальных производных порядков н + 1 и и при любом значении п. Но из-за сильной чувствительности к погрешностям наблюдений способы вычисления вертикальных производных от исходных аномалий порядков выше двух не получили практического применения. Более глубокие исследования показывают, что применить их все же можно. Рассмотрим пути и возможности их использования с целью обнаружения аномальных тел в горизонтальном направлении. [c.169]

Аналогично, если полезной аномалией является аномалия силы тяжести первой вертикальной производной от бесконечной горизонтальной материальной линии, то в качестве оптимальной ползучим трансформацию вычисления первой вертикальной производной на высоте Л. [c.176]

Графики типичных энергетических спектров для рассмотренных случаев приведены на рис. 36. На рис. 36, а и б кривые с параметром = О (кривые /) относятся к энергетическому спектру аномалии от одного центрального тела (бесконечная горизонтальная материальная линия при й, = 1 км), остальные кривые относятся к аномалиям от двух таких же тел при А, = / 2 = 1 км, смещенных соответственно на расстояния = 5 и 10 км. При этом в случае а рассмотрены аномалии силы тяжести, в случае б - значения их первой горизонтальной или вертикальной производной. Рис. 36, в соответствует энергетическим спектрам аномалий от двух тел, залегающих под началом координат на разных глубинах (А, = 1 км, А2 Ю км)-При этом кривая II соответствует аномалиям первой производной силы тяжести от двух бесконечных горизонтальных материальных линий, кривая I - тем же аномалиям от бесконечных материальных горизонтальной линий и полуплоскости. [c.205]

В этом неравенстве значение л/в =2,83 соответствует аномалии первой производной силы тяжести от точечной массы. Более подробный анализ формулы (5.15) показывает, что предельные случаи неравенства (5.16) п/2 и п имеют место соответственно при / оо и ЛЛ оо для аномалий первых производных силы тяжести от бесконечных материальных горизонтальной и вертикальной полос (здесь I - половина ширины, Ак = 12 / вертикальный размер полос). При / - О и АН -> О для этих аномальных тел Рг = 2,40 имеет такое же значение, что и для случая аномалии первой производной силы тяжести от бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.213]

Формулы, определяющие гиг, для используемых на практике аномальных тел, были даны выше. На рис. 58 показаны графики зависимости отношения г/пг, для вертикальной и горизонтальной материальных полос от значений А/г//г, и l/h. Из рисунка, видно, что в начале координат величина r/ кr = 0,77 (это значение соответствует случаю бесконечной горизонтальной материальной линии). Далее кривые расходятся, причем в случае горизонтальной полосы значения уменьшаются и при l/h 2,5 достигают минимума, а далее увеличиваются. [c.283]

По значениям С, соответствующим нормированной автокорреляционной функции аномалии силы тяжести (магнитной Z или Н аномалии), для различных тел [38] построены кривые, графики которых приведены на рис. 62. Здесь и на других рисунках кривая с параметром О соответствует аномалии от бесконечного горизонтального кругового цилиндра (от однополюсной линии). Кривые, расположенные выше нее, относятся к случаю бесконечной вертикальной материальной полосы (бесконечной вертикальной заряженной полосы). Построены они для параметра ДА/А,, где ДА = Аг А, - высота полосы, А, и Aj - глубины залегания верхней и нижней границ полосы. Кривые, расположенные ниже, соответствуют аномалии от [c.294]

Графики изменения значений а и Р в зависимости от значений параметров Д/г/Л, для вертикальной бесконечной материальной полосы и 21/к для горизонтальной бесконечной материальной полосы шириной 21 приведены на рис. 63. Из рисунка видно, что кривые для а и Р начинаются соответственно со значений 3,69 и 3,03, таких же, как для случая бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.296]

Графики построены для аномалии первой вертикальной или горизонтальной производной от ускорения свободного падения для случаев бесконечной горизонтальной материальной полосы шириной 21 (магнитные I тл Н аномалии от бесконечной горизонтальной дипольной пластинки) и бесконечной вертикальной материальной полосы (магнитные аномалии от двух бесконечных линий полюсов разного знака). [c.301]

Как видно из рисунка, значения произведения параметров Риг начинаются с 2,40, также соответствующего бесконечному горизонтальному круговому цилиндру или материальной линии, а дальше с увеличением значений тик расходятся - для аномалии от бесконечной материальной вертикальной полосы увеличиваются и в бесконечности стремятся к пределу, равному л, тогда как в случае бесконечной материальной горизонтальной полосы они уменьшаются и достаточно быстро (по сравнению с первым случаем) стремятся к пределу, равному л/2. Рассматриваемые кривые легко можно интерпретировать. Этому способствует тот замечательный факт, что точки, соответствующие значению произведения Рг для разных тел, располагаются на плоскости рисунка в разных непересекающихся областях. По этому признаку легко определить форму тела если значение Рг больше 2,40, то аномальное тело можно аппроксимировать вертикально вытянутым, если - меньше 2,40, то горизонтально вытянутым телом, если же оно близко или равно 2,40, то точечным источникам. [c.301]

Зная величины х или х , из этого рисунка легко определить и форму тела, и значения параметров Ь и к во-первых, значения х для горизонтальной полосы меньше 2, для вертикальной полосы больше 2 при всех значениях параметров Ь и к во-вторых, для горизонтальной полосы Хд > х ,, для случая же вертикальной полосы, наоборот, х > Ха. Величина х,, = = х, = 2 при Ь=0ик = 1и соответствует аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. Правда, для случая бесконечной горизонтальной материальной полосы, начиная с Ь = 3 величины х и Хо почти не зависят от параметра Ь, поэтому Ь можно определить только до значений Ь = 3, но форму тела всегда можно легко определить, так как точки, соответствующие значениям х для случаев горизонтальной и вертикальной полос, расположены на рисунке в разных непересекающихся областях (ниже значения 2 и выше). [c.356]

На рис. 82 приведены графики изменения отношения для случаев рассмотренных выше двухмерных тел правильной формы. Из рисунка видно, что кривые 1 и 2 (кривая 1 соответствует случаю бесконечной материальной вертикальной полосы, кривая 2 - бесконечной материальной горизонтальной полосы) начинаются с одного и того же значения = 1,73 (это значение соответствует также и аномалиям от бесконечной горизонтальной материальной линии - случаи, когда L = О и k = = 1). С увеличением параметров k и L кривая / возрастает (при k оо величина < ), а значения кривой 2 уменьшаются, при этом заметное уменьшение происходит примерно до L = 3,5, а далее кривая почти выходит на свою асимптоту (при [c.361]

Характер изменения радиусов корреляции ] ,, и R показан на рис, 84, Рассматриваемые значения радиусов корреляции (сплошные линии) соответствуют гравитационной аномалии У г от бесконечной вертикальной материальной полосы. Графики построены для одного и того же значения вертикальной мощности полосы А/г = /22 - /г, = 10 км. Пунктирные линии соответствуют аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.373]

На рис. 85 приведены графики изменения значений отношения радиусов взаимной корреляции у, = найденные по данным приведенных выше табл. 3-6, в зависимости от значений L = 1/Н и ДЛ/Л, = К - Графики рис. 85 по своему внешнему виду похожи на некоторые из приведенных выше рисунков. На рис. 85 и на других двух рисунках, которые приведем ниже, кривая 1 соответствует случаю бесконечной вертикальной материальной полосы, кривая 2 - бесконечной горизонтальной материальной полосы. Во всех случаях значения кривых при Ь = О и ДЛ/Л, = К - = О соответствуют случаю бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.374]

В работе [356] для определения изотермы адсорбции из растворов в широкой области концентраций использован модифицированный фронтальный метод и проведено сопоставление со статическими измерениями адсорбции. Для получения изотерм адсорбции из растворов методом фронтальной хроматографии получают серию фронтальных хроматограмм для исследуемого вещества разных концентраций и на каждой хроматограмме определяют точку, положение которой не зависит от размывания и характеризует адсорбцию из раствора данной концентрации. Выбор этой точки основан на уравнении материального баланса. В случае идеальной хроматографии при мгновенном установлении равновесия и в отсутствие продольного размывания фронт исследуемого вещества представляет собой вертикальную линию и перемещается по колонне с постоянной скоростью, а удер- [c.172]

Поясним его. Предположим, что в поле горизонтальной скорости имеется конвергенция, и правая часть выражения (11.13.3) положительна. Вихревые трубки, т. е. определенные материальные поверхности в жидкости, стенки которых составлены из вихревых линий (см. разд. 7.9), почти вертикальны. Поэтому конвергентные движения будут уменьшать их площадь в поперечном направлении и увеличивать длину. Иначе говоря,, вихревые трубки будут растягиваться по вертикали, и величина их абсолютной завихренности (разд. 7.9) будет расти. При стационарном движении малой амплитуды это может произойти только при смещении трубки в сторону полюса, т. е. в направлении увеличения фоновой завихренности /. Скорость, с которой трубка должна двигаться на север, чтобы сохранить баланс за- [c.190]

Бесконечная материальная вертикальная полоса (две бесконечные линии полюсов разного знака) [c.300]

Из рисунка видно, что кривые 1 и 2 (кривая / соответствует случаю бесконечной материальной вертикальной полосы, кривая 2 - бесконечной материальной горизонтальной полосы) начинаются с одного и того же значения р, = 1,73. Это значение соответствует также и аномалиям от бесконечной материальной горизонтальной линии - случаи, когда Ь = О и к = 1. [c.367]

На рис. 85 точки, соответствующие значению у, = для случаев бесконечных материальных вертикальной и горизонтальной полос, находятся в разных непересекающихся друг с другом областях - выше и ниже линии 1.56. Прав- [c.374]

При транспортировании жидкостей с. помощью сжатого воздуха (газа), используемого в качестве вытесняющей среды, применяются монтежю (рис. 1) —вертикальные или горизонтальные резервуары, способные выдерживать внутреннее избыточное давление Рдзд=3- 4 ат. Для передавливания жидкости, находящейся в таком аппарате, открывают кран 7 на материальной линии 6, а затем край 3 на трубопроводе сжатого воздуха (краны 2 и 5 при этом закрыты). По мере увеличения давления в монтежю жидкость заполняет внутреннюю трубу 9, поступает в материальную линию 6 и транспортируется по ней в другой аппарат или в хранилище. Давление сжатого воздуха, поступающего в монтежю, должно быть достаточным для подъема жидкости на необходимую высоту и преодоления сопротивлений, возникающих при движении жидкости по материальному трубопроводу. [c.7]

Точки па кривой равиовесия (1,2 и т. д.) соответствуют состоянию равновесия /кидкости и пара, например, точка 1 — составу паров, поднимающихся с тарелки 1 (пересечение горизонтальной липни с осью у), и жидкости, находящейся на тарелке 1 в равновесии с этими парами (пересечение вертикалыюй линии с осью х). Сочетание точек оперативной липни (7, 2 и т. д.) представляет собой состав паров, поднимающихся с тарелки 2 (пересечение горизонтальной линии с осью у), и яшдкости, стекающей с тарелки 1 (пересечение вертикальной ЛИ1ТИИ с осью х). Таким образом, оперативная линия представляет собой материальный баланс ректификациошюй (отпарной) части колонны и может быть использована для онределения состава потоков. [c.145]

Равновесную линию в интервале составов, представляющем практический интерес, можно определить, зная константы Генри или другие характеристики равновесия в системе пар—жидкость. Диаграмму расчета можно составить, изобразив равновесную и рабочую линии в координатах УХ, как показано на рис. 9.4. Теоретические тарелки находят, двигаясь от рабочей линии вертикально вниз до равновесной кривой, а затем горизонтально влево до рабочей линии, начиная с точки Хдг, Укоторая определена из общего материального баланса. Каждое такое продвижение, или ступенька, между рабочей и равновесной линиями есть теоретическая тарелка. В примере, проиллюстрированном на рис. 9.4, для достижения конечных составов требуется четыре тарелки. Число таралок можно вычислять, начиная с точки ХдУ и двигаясь вверх между линиями слева направо. [c.436]