Динамика электронов

Этот результат имеет очень большое принципиальное значение. Он показывает, что динамика электрона в решетке может существенно отличаться от динамики свободной частицы. Из (175) [c.132]

Метод классических траекторий первоначально получил наиболее широкое распространение для изучения динамики электронно-адиабатических элементарных реакций. В рамках этого метода динамику участвующих в элементарных процессах частиц исследуют путем решения классических уравнений движения (например, уравнений Гамильтона). Для обобщенных координат / , (/ , / 2, л ) и импульсов (Л, Р ,. .., Р уравнения Гамильтона имеют вид [c.91]

Число возможных энергетических переходов и, следовательно, число спектральных линий в спектре определяется строением и динамикой электронных уровней атома каждого элемента. Так как в излучении принимают участие много атомов с различными начальными энергиями, то в спектре излучения наблюдаются линии, обусловленные всеми возможными энергетическими переходами, присущими этому элементу. Спектр излучения характеризуется длиной волны спектральных линий и их интенсивностью. Интенсивность спектральных линий зависит от вероятности осуществления данного перехода и от числа атомов, участвующих в осуществлении этого перехода. Эта зависимость выражается формулой [c.142]

В заключение этого параграфа подчеркнем, что при расчете электропроводности металла (и статической, и высокочастотной) в магнитном поле оказывается возможным рассматривать электрическое поле как возмущение. Поэтому макроскопические свойства металла в скрещенных полях определяются динамикой электрона проводимости в магнитном поле. [c.58]

Как мы уже говорили ( 3), изменение топологии изоэнергетических поверхностей приводит к особенности плотности состояний v(e). Вообще говоря, значения е расположены достаточно далеко от граничной энергии Ферми вр и о наличии особых точек Ец можно судить лишь по рентгеновским спектрам. Однако если существует какой-либо непрерывно меняющийся параметр, при изменении которого ер — Ек проходит через нуль, т. е. если можно изменить топологию граничной поверхности Ферми, то особенности спектральной плотности v (е) и динамики электронов вблизи критической Р поверхности приводят к своеобразным аномалиям термодинамических и кинетических характеристик электронного газа в металле [14]. [c.125]

Последовательное определение роли электронов в распространении звука связано с выводом уравнений теории упругости для металлов или, что тоже самое, с определением временной и пространственной дисперсии упругих модулей, обусловленных динамическими свойствами электронов. Так как динамика электронов проводимости существенно зависит от магнитного поля, то, естественно, динамические модули упругости будут также зависеть от магнитного поля. Мы не будем излагать здесь вывод уравнений теории упругости для металла (с.м., например, работу [2]) и следствий из них при различных соотношениях параметров. Это потребовало бы не меньше места, чем рассмотрение высокочастотных свойств металлов (часть IV). Мы изложим только основные результаты, относящиеся к распространению звука в металлах, и разъясним их физическую природу. [c.374]

Динамика электронно-конформационных взаимодействий 407 [c.407]

Динамика электронно-конформационных взаимодействий [c.407]

Динамика электронно-конформационных взаимодействий 411 [c.411]

Динамика электронно-конформационных взаимодействий 413 [c.413]

Ранние электронные теории связи, дополненные боровской моделью динамики электронов, были успешно развиты Льюисом в подробную классификацию типов химических связей. Можно сказать, что эта работа достигла своего апогея с опубликова- [c.12]

ДИНАМИКА ЭЛЕМЕНТАРНОГО АКТА хим реакции, изучает превращение отдельной молекулы или комплекса взаимодействующих молекул из заданного начального квантового состояния I в определенное конечное состояние / (от англ mitial и final соотв) Для процессов в газовой фазе элементарные акты-гл обр столкновения молекул, сопровождающиеся передачей энергии, мономолекулярными превращениями или бимолекулярными р циями, в конденсир средах (жидкостях н твердых телах) элементарные акты взаимод частиц рассматриваются с учетом взаимод системы с окружающей средой Теоретич исследование элементарных актов основано на изучении методами классич или квантовой механики особенностей движения (динамики) электронов и атомных ядер, составляющих систему частиц, к-рые участвуют в элементарном акте (одна молекула в случае мономолекулярных превращений, две-при бимолекулярных р-циях, три-при тримолекулярных) [c.66]

Во-вторых, на диаграммах электроны — псевдочастицы, и упорядочивание многочастичных диаграмм во времени не относится к физическому времени, а является переменной интегрирования. Из рассмотрения диаграмм нельзя сделать никакого физического заключения о движении электронов в стационарном состоянии. Для проведения анализа динамики электронов в стационарном состоянии необходимо, как это показали Динер и Клавери [4], рассматривать корреляцию положения электронов в разные моменты времени. Используемые здесь полностью локализованные МО удобны для такого анализа, поскольку их можно рассматривать как собственные функции числа частиц в объемах связи. [c.393]

Можно добиться прецизионной точности измерения кинетических величин, но какое отношение имеют эти оценки непосредственно к динамике электронного облака В конечном счете скорость и константа скорости, энергия и энтропия активации — это макроскопические параметры. Если следовать Сократу, который говорил, что достаточно знать из геометрии лихпь столько, чтобы уметь правильно измерить участок земли, который получают или отдают , то рассматриваемых оценок достаточно для исчерпывающего описания изменения концентрации всех [c.39]

Практически всегда Н -С На, а это значит, что Лв Если при этом заметить, что условие И На означает, кроме того, малость расстояний между квантованными уровнями энергии по сравнению с самой энергией Ферми (йсо// -С р) то становится очевидным, что в реально достижимых магнитных полях движение электрона проводимости во внешнем магнитном поле можно исследовать, пользуясь квазиклассическим приближением, Это обстоятельство, весьма характерное для динамики электрона проводимости, будет нами неоднократно использовано в дальнейшем. Следует подчеркнуть, что квазиклассичность движения фермиевских электронов во внешних полях (не только в магнитном) связана лишь с большой плотностью электронов п 1/аЗ) и, как следствие этого, с малостью длины волны де Бройля %в а). Когда же речь идет о внешних (приложенных извне к кристаллу) полях, то, очевидно, подразумеваются поля, не изменяющие существенно структуру кристалла. Это означает, что имеются в виду такие внешние воздействия, которым соответствуют силы, малые по сравнению с внутриатомными или внутрикристаллическими. Внешние поля всегда достаточно однородны (плавны), благодаря чему траектория электрона в таком поле всегда значительно больше атомных [c.9]

Таким образом, исследование динамики электрона проводимости в условиях магнитного пробоя сводится к нахождению матрицы т, элел1енты которой — функции магнитного поля Н, а также сохраняющихся величин энергии и проекции импульса на направление магнитного поля р о- [c.104]

Наибольший интерес представляет, конечно, высокочастотный случай. Все особенности динамики электрона со сложным законом дисперсии в магнитном поле проявятся при его взаимодействии со звуковой волной. Так как звуковая волна создает в металле квазистатическое поле с длиной волны Лзв, то возникает ситуация, характерная для размерного эффекта. Как мы уже говорили, главную роль в поглощении звуковой энергии играют фермиевские электроны, скорость которых перпендикулярна волновому вектору. Если, однако, электроны движутся в постоянном магнитном поле, то их скорость все время меняет свое направление. Пусть магнитное поле перпендикулярно волновому вектору звуковой волны. Тогда эффективность взаимодействия электронов со звуковой волной будет существенно зависеть от соотношения между размером экстремального диаметра орбиты АРх)ех1г длиной звуковой ВОЛНЫ Язв (ось 2, как всегда, направлена по магнитному полю, ось у — по волновому вектору). [c.381]

Наличие какого ибо заряда на реакционном центре и воздействие на этот заряд изнутри, (от заместителя через соответствующие связи) либо извне (сольватация этого центра диполем растворителя), еще не определяет реакционную способность данного соединения. В любом из актов химической реакции решающим двляется (кроме статических предпосылок) динамика электронных сдвигов, то есть поляризуемость молекулы, поскольку невозможно представить химическую реакцию только за счет изменения компенсации зарядов. [c.659]

Анализ кинетики распределения электронов по скоростям в электрическом поле является одной из актуальных задач физики плазмы. Ниже с помощью метода КФР представлено исследование /30/ динамики электронной функции распределения в слабоионизованной плазме при резком изменении внешнего электрического поля за времена, меньшие характерного времени установления равновесного распределения. [c.255]