Тепловое излучение константа

Для определения области решений уравнения (2.33) были рассчитаны значения его правой части для водяного сфероида в типичных диапазонах изменения температуры стенки и радиуса капли. При расчете (константы ft предполагалось, что приведенный коэффициент теплового излучения системы стенка — основание, сфероида ецр = 1, это, видимо, можно считать справедливым для неполированной иоверхности охлаждаемого металла и воды, обладающей явно выраженным свойством поглощения инфракрасного излучения в тонком поверхностном слое. При учете температурных зависимостей использовались те же предположения, что и при оценке влияния реактивной силы (Г5=100°С, 7 с=150-4-1000°С, 7 оо=150°С, Гпо=125°С). Результаты проведенных расчетов представлены в табл. 2.6 и на рис. 2.7. [c.72]

К. Смеси, содержащие N2, О2, N20 и Кг, нагревались падающей ударной волной, и концентрация N0 измерялась двумя независимыми спектроскопическими методами по тепловому излучению N0 на длине волны 5,3 мкм и по поглощению излучения СО-лазера на длине волны 5,17 мкм. Источником атомарного кислорода служил термический распад МгО, состав смеси был оптимизирован по максимальной чувствительности к константе посредством моделирования на ЭВМ. Константа скорости кх была получена из сравнения измеренных и рассчитанных по детальной кинетической схеме профилей концентрации N0. [c.323]

Для кинетических исследований радикалов и высокоэнергетических частиц фотохимическое инициирование реакции является часто наилучшим, поскольку позволяет не только надежно измерять скорость инициирования, но и проводить эксперименты при достаточно низкой температуре, избегая появления множества побочных реакций, что характерно при тепловом инициировании. Покажем на простом примере, как измерения квантового выхода можно использовать для определения механизма реакций и оценки констант скоростей. Для фотолиза смеси озона с кислородом излучением красной области спектра предполагается следующий механизм [c.21]

С целью увеличения чувствительности и временного разрешения на самых ранних стадиях реакции предложена [62] следующая методика измерений. Исследования проводятся в отраженных ударных волнах. Свечение из области изотермической реакции между торцом ударной трубы и фронтом отраженной волны регистрируется через большое окно в торце ударной трубы. В течение опыта излучение каждого последовательного слоя газа, нагретого ударной волной, обладает одинаковой для всех слоев экспоненциальной константой роста, за исключением переходной зоны очень слабого свечения вблизи фронта ударной волны. Интегральная величина интенсивности по всему объему излучения имеет точно такую же экспоненциальную зависимость нарастания от времени. Влияние возможных эффектов отражения или рассеяния света от более поздних стадий реакции, сопровождающихся мощным свечением, остается вне времени наблюдения, поскольку данный метод позволяет ограничивать исследование именно на самых ранних стадиях экспоненциального ускорения реакции, если применять окна наблюдения и приемник излучения с большой апертурой. Нужно также отметить, что измерения обычно заканчиваются до того, как их смогут исказить поперечные волны сжатия или ускорение фронта отраженной ударной волны из-за теплового эффекта реакции. [c.148]

При исследовании органических веществ (В = 4) на медном излучении обрыв ряда приводит почти к такому же возрастанию погрешности. Однако с уменьшением константы тепловых колебаний В погрешность при проведении исследования на медном излучении быстро возрастает [c.605]

Механизм возникновения парникового эффекта чрезвычайно прост. Обычное солнечное излучение при безоблачной погоде и чистой атмосфере сравнительно легко достигает поверхности Земли, поглощается поверхностью почвы, растительностью, постройками и т. д. Нафетые поверхности отдают тепловую энергию снова в атмосферу, но уже в виде длинноволнового излучения в соответствии с законом Вина, согласно которому частота излучения с максимальной интенсивностью Кпах прямо пропорциональна абсолютной температуре Т Ктк - ЬТ, где — константа. [c.85]

Левшин и Шереметьев исследовали также, проявляются ли в ходе затухания флуоресценции уранилсульфата спектральные изменения. Сравнение спектрофотограмм, сделанных в начале затухания [(1- 2)-Ю сек после прекращения освещения] со спектрофотограммами, снятыми спустя 8-10 сек (когда интенсивность флуоресценции уменьшается в 28 раз), не показывает различий (в пределах ошибки эксперимента) в относительной интенсивности семи основных полос, обязанных своим происхождением возбужденному состоянию с Пколеб = 0, и восьмой, коротковолновой полосы, возникающей в состоянии, характеризующемся одним квантом симметричных колебаний (см. гл. 1). Не было замечено также значительных изменений в распределении энергии между каждой из восьми полос. Эти данные указывают на то, что тепловое равновесное распределение возбужденных молекул по их колебательным уровням достигается при комнатной температуре за короткое по сравнению с длительностью затухания флуоресценции время. Поэтому практически всегда, когда флуоресценция начинает наблюдаться, такое равновесное распределение уже имеет место и сохраняется в течение всего времени излучения. Если константы затухания флуоресценции различных колебательных состояний отличаются друг от друга, что вполне вероятно, то распределение возбужденных молекул по этим уровням должно сохраниться в процессе излучения за счет обмена квантами колебаний при соударениях. Это в равной мере относится и к сравнительно большим квантам колебаний связи Vs и Уа, и к меньшим квантам колебаний молекул как целого и решетки, чем и определяется распределение интенсивности в отдельных полосах. [c.196]

Во всех случаях люминесценции пониженная отдача есть прямой результат большого участия неизлучающих переходов при возвращении возбуждённого электрона в его первоначальное состояние. Естественно, что в качестве одной из возможных причин пониженной отдачи катодолюминесценции называют тепловой эффект бомбардировки. Вероятность освобождения энергии возбуждённого электрона по пути тепловых, а не оптических переходов резко увеличивается с повышением температуры [191, стр. 219]. Тепловой эффект электронной бомбардировки действительно очень высок. Он допускает возможность модулировать яркость экрана за счёт теплового гашершя катодолюминесценции дополнительным электронным лучом. Построенные на этом принципе приборы не оправдали себя на практике из-за малой контрастности приёма, но подтверждают большую возможность хотя бы частичного термического гашения люминесценции. Сильное нагревание экрана при бомбардировке было учтено уже давно, но на основании прямо поставленных опытов этот фактор отрицался в качестве основной причины пониженной отдачи [157, стр, 847]. Вероятность термического гашения при электронной бомбардировке действительно велика, но всё же не в состоянии объяснить наблюдаемой величины отдачи. Против прямого участия температуры говорит слишком большое сходство спектров излучения при фото- и катодолюминесценции. Показательна также резкая диспропорция между яркостью в момент возбуждения и ходом затухания катодолюминофоров. При температуре экрана, которая необходима для понижения отдачи до наблюдаемых значений, константы скорости разгорания и затухания должны быть гораздо больше действительных. [c.329]

Таким образом, для данного случая "нетепловой" характер внутренней энергии ионов моделируется тоже, и искать каких-то специально "тепловых" констант для невозбужденных ионов не надо. Последовательность экзотермических ионно-молекулярных превращений доходит до поколения ионов, реакции которых с нейтралями были бы уже эндотермичными. Чаще вое-го это - третье или четвертое поколение. Время, которое нужно, чтобы названной последовательности дойти до третьего-четвертого поколения, составляет, скажем, при атмосферном давлении в большинстве случаев 10 сек. При встречающихся мощностях дозы у излучения за это время положительная частица не успевает встретить отрицательную частицу (электрон или отрицательный ион). Зато эффективной энергии активации всего в несколько килокгшорий на моль, которая (или обычно большая) в эндотермическом ионно-молекулярном акте возникает автоматически, из-за самой эндотермичности,достаточно, чтобы последний ион последовательности экзотермичных ионно-молекулярных актов "дождался" рекомбинации при комнатной температуре среды, не успев вступить в следующую, эндотермичную, ионно-молекулярную реакцию. [c.12]

При работе на молибденовом излучении влияние тепловых колебаний на точность зависит от степени обрыва ряда, т. е. от плотности фона и интервала фиксируемых пленкой интенсивностей (от качества и сорта пленки). Несомненно, что понижение константы В экспериментальным путем (заострение максимумов плотности) приводит к уменьшению погрешности. Вместе с тем может оказаться полезным последующее введение температурной поправки с несколько повышенным значением В, ликви- [c.606]

В данной работе приведены результаты исследования тепло- и электропроводности исходных и силицированных графитов СГ-Т и СГ-М. Изменение теплопроводности в интервале температур 80—320 К проведено методом стационарного осевого теплового потока [149]. Образцы имели форму цилиндра диаметром 6 мм и высотой 70 мм. Проволочный константановый нагреватель был навит и приклеен клеем ВФ к нижней части образца по длине 12 мм. На расстоянии 40—45 мм друг от друга были выпилены пазы глубиной 2 мм, в которые уложены корольки термопар. Затем пазы заполняли клеем. Снаружи термоэлектроды прижимались приклеенной к поверхности образца бумагой. Медь-константановые термопары (диаметр термоэлектродов соответственно 0,1 и 0,13 мм) градуировались непосредственно в криостате по образцовому платиновому термометру сопротивления ТСПН-1. На верхней части образца был намотан дополнительный константановый нагреватель. С его помощью повышали среднюю температуру образца без изменения перепада техмператур на нем. Перепад температур поддерживали в пределах 2—10° С. Компенсация потерь излучением осуществлялась охранной оболочкой — тонкостенным медным цилиндром с намотанным нагревателем. Температуру ее поддерживали равной средней температуре рабочего участка образца. Равенство температур контролировалось дифференциальной медь-константано-вой термопарой. Поправка на теплообмен при такой компенсации потерь не превышала 3—4%. Вся система образец — оболочка была помещена в камеру криостата АК-300, внутри которой поддерживался вакуум 4—7 Па. Общая погрешность эксперимента составила около 5%. [c.176]

Шулейкин [трименил формулу Онгстрема (6) для вычисления потерь на эффективное излучение водами Атлантического океана при составлении полного теплового баланса поверхности Северной Атлантики. В результате полный баланс, о котором будет речь ниже, оказался от-рицателъным даже в тропической зоне (разумеется, в зимнее время). Это заставило организовать в следующем рейсе Седова непосредственные измерения эффективного излучения. В мастерских Главной геофизической обсерватории были заказаны датчики длинноволнового излучения для установки на мачтах. Такой датчик, сконструированный Ю. Д. Янишевским, состоит из полосок манганина и константана шириной 0,45 мм, толщиной 0,019 мм и длиной 8 мм [1]. Нечетные спаи расположены на медных штифтах, изолированных в электрическом отношении от массивной металлической пластины, в которой они прикреплены. Эта пластина находится в тепловом контакте с корпусом и принимает температуру окружающего воздуха. [c.421]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология