Просто сдвиг

Рис. 68. Основные виды деформации линейное растяжение (а), простой сдвиг (б)

Эти условия свидетельствуют о том, что вариации чисел молей А, В, V, суммированные по всем фазам в том случае, если, согласно (33.8), не каждая вариация сама по себе равна нулю (что соответствует просто сдвигу веществ между фазами), должны учитывать стехиометрические соотношения задаваемые уравнением реакции (33.3). Теперь условия [c.164]

Для полимеров в вязкотекучем состоянии наиболее важной характеристикой является их поведение при сдвиге. Связь между скоростью вязкого течения у и напряжением т простого сдвига определяется законом Ньютона т = Т1у, где т] — коэффициент пропорциональности, называемый вязкостью. Вязкость характеризует сопротивление полимера сдвигу или его внутреннее трение. При постоянной температуре вязкость (т. е. отношение напряжения к скорости сдвига) может не зависеть от режима деформирования. Среды, удовлетворяющие этому условию, называются ньютоновскими. К ним относится большинство низкомолекулярных жидкостей. Непрерывная перестройка структуры таких жидкостей под [c.153]

При простом сдвиге (см. рис. 3.3, 6-2) деформация Ах приводит к смещению точки А в положение А , причем угол а мал. Это обусловливает одновременный поворот диагонали ОВ в положение ОВ, причем ф = а/2. Аналогично будет происходить сдвиговая деформация по оси у. Наложение сдвиговых деформаций по осям X а у приводит к вращению деформируемого объема. [c.129]

Чем отличается эффект простого сдвига от чистого сдвига при деформировании полимеров [c.157]

При движении плоских пластин относительно друг друга осуществляется простой сдвиг полимерного материала. При этом [c.172]

Линейное растяжение. Простой сдвиг [c.157]

Линейная зависимость между этими двумя потоками определяет важный класс жидкостей, называемых ньютоновскими. В случае простого сдвига закон вязкости Ньютона имеет вид [c.105]

Для полидисперсных полимеров обычно проявляется аномалия вязкости если при простом сдвиге вязкость т] резко уменьшается с увеличением скорости деформации у> то вязкость при растяжении X резко увеличивается (рис. 6.6). При небольших скоростях (область В) это отношение быстро возрастает (на один-два порядка). Для переходных (неустановившихся) режимов течения при одноосном растяжении зависимости вязкости Я от деформации е имеют свою специфику. [c.158]

Наконец, поведение расплавов и растворов полимеров отличается от поведения ньютоновских жидкостей при неустановившемся течении в экспериментах, где реализуется простой сдвиг. Как видно из рис. 6.4, зависимость напряжения от времени при течении расплава полистирола в вискозиметре типа конус—плоскость имеет максимум, а не увеличивается монотонно, приближаясь асимптотически к постоянному значению, как это наблюдается для ньютоновских жидкостей или расплавов полимеров при очень низких скоростях деформации (число Деборы Ое —>- 0). [c.139]

Покажите, что это выражение совместно с (7.9 20) приводит для простого сдвига к выражению, записанному в п. 1. [c.217]

Все предшествующее рассмотрение основывалось на смазочной аппроксимации. Иначе говоря, изменения скорости вдоль оси л считались пренебрежимо малыми. Если опустить это предположение, то задача сразу же становится двумерной и приходится рассматривать течение, в котором существует две компоненты вектора скорости Vx (х, у) и Vy х, у). Ясно, что такое течение уже нельзя счи-тать вискозиметрическим (простой сдвиг), и уравнение КЭФ оказывается в этом случае неприменимо. [c.593]

Для полимеров, молекулярная масса которых М>Мк (Ж характеризует размеры отрезка цепи, определяемого физическими узлами молекулярной сетки полимера, ответственными за вязкое течение), при измерениях вязкости в условиях простого сдвига в статическом режиме нагружения оказывается справедливым соотношение г = АМ < (где А — постоянная для полимеров данного вида). Обычно самое низкое значение Л1к = 4000 у линейного полиэтилена, тогда как у ПС значение /И на порядок выше (4-10 ). [c.155]

Т. е. просто сдвигает u[t) на величину т вправо по оси абсцисс. [c.42]

Дифференцируя по времени I и изменяя порядок дифференцирования (г и 1—независимые переменные), находим для простого сдвига [c.263]

К основным физико-механическим свойствам жидкостей относят вязкость 1-1, плотность () и поверхностное натяжение сг. Плотность и поверхностное натяжение жидкосте , используемых в химических производствах, изменяются в сравнительно узких пределах (в 2—3 раза) и существенного влияния на гидродинамику потоков жидкости ие оказывают. От значения вязкости зависит деформационное поведение жидкост и под действием впецтних нагрузок, а следовательно, и конструкция рабочего органа ман]И1Ш1. По характеру зависимости вязкости от напряжения простого сдвига все жидкости условно можно разделить на две группы ньютоновские и неньютоновские (или аномально-вязкие). [c.141]

Наиболее простыми случаями, к которым мы будем часто обращаться, являются частные случаи одноосного напряжения и простого сдвига (см. рис. 68). В первом случае, если стержень направлен по оси Ox и ajg s а О тензор напряжений имеет вид [c.162]

Отметим, что согласно экспериментальным данным [53, 54, 152] зависимость (3.8) при соответствующем выборе масштаба скорости может быть использована для определения среднего числа Шервуда в случае неподвижной сферической частицы в поле простого сдвига. [c.96]

Система координат г, 0, полученная из исходной путем поворота на угол А0, связана с главными осями симметричного тензора Е (в главных осях тензор Е приводится к диагональному виду с элементами Е и — Е). Величина Е определяется способом нормировки компонент тензора Е, а параметр Q соответствует безразмерной угловой скорости вращения потока на бесконечности. Простой сдвиг задается значениями Е = О, 2 = — Q = 12 121 Е — Е ъ выражениях (7.1), (7.2). [c.114]

Рис. 3.8. Схема обтекания свободно вращающегося кругового цилиндра линейным сдвиговым потоком (предельные линии тока = фе выделены) а) простой сдвиг (1 Й = 1), -б) общий случай, плоского сдвигового течения (О < 3 [<< 1).

При Qо из формул (7.11), (7.12) имеем -> О, т. е. при уменьшении угловой скорости вращения потока критические точки стремятся к поверхности цилиндра. В другом предельном случае Q I, что соответствует простому сдвигу, получаем г ,2оо, фе [c.119]

Для простого сдвига асимптотическое значение среднего числа Шервуда (7.22) было вычислено в работе [133] [c.121]

Весьма распространенным случаем рассматриваемого движения является простой сдвиг — линейный плоский сдвиговый поток, который определяется соотношениями [c.222]

В настоящей работе при ряде упрощающих допущений построена математическая модель динамики одиночной гибкой нити конечной длины и произвольной первоначальной конфигурации в условиях деформащм матрицы. Анализируются два типа деформации чистый сдвиг и простой сдвиг. Матрица моделируется ньютоновской жидкостью, силы инерции не учтываются. Течение изотермическое. Проскальзывание жидкости по поверхности волокна не учитывается. Волокно не контактирует с другими волокна ми. [c.141]

Процесс эволюции описывается системой трех нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных. В резу.чьтате чис.ченного анализа модели установлено, что вязкость жидкости определяет натяжение, но не влияет на эволюцию формы. Теоретические результаты находятся в соответствии с экспериментальными данными согласно которым наблюдается усиление обрывочности волокнистого наполнителя с повышением вязкости среды, скорости деформации и начальной длины волокон. На эволюцию формы влияюг поле скоростей жидкости и исходная конфигурация нити. В условиях чистого сдвига скорость эволюции вьш1е, чем при простом сдвиге. [c.141]

При значительных деформациях упругих тел простой сдвиг сопровождается возникновением нормальных напряжений (см. гл. 3). Движение растворов и расплавов полимеров в капиллярах (трубах) также приводит к проявлению нормальных напряжений как в радиальном, так и в аксиальном направлениях (эффект Вайссенберга). При выходе струи за пределы капилляра нормальные напряжения диссипируют, и наблюдается расширение струи. Это явление получило название эффекта Барруса оно характеризуется безразмерным параметром (рис. 4.10) [c.179]

Распределение элементов площади поверхности раздела при больших деформациях для простого сдвига. Рассмотрите случайно распределенные и равные по размеру элементы площади поверхности раздела в простом сдвиговом потоке реологически однородной среды. По достижении заданной величины деформации элементы площади поверхности раздела будут отличаться по размерам появится некоторое распределение элементов площади поверхности раздела вследствие развития деформации сдвига. [c.217]

В МСС скорость деформации у и градиент скорости течения йа1Аг не совпадают по величине. Однако 31ти величины при простом сдвиге можно считать равными. [c.181]

Исходя из предположений о том, что сшитый эластомер (резина) в недеформированном состоянии является несжимаемым и изотропным материалом и что деформация при простом сдвиге подчиняется закону ирспорциоиальности между напряжением и деформа- [c.72]

В случае деформации одноосного растяжения, как и при простом сдвиге полимеров с узким распределением, при больших М вязкость Т1 постоянна. Разрыв образцов таких полимеров происходит при Рраст> 105- 10 Па. Зависимость т)=/(М) для разных полимеров такая же, как и при сдвиге и Так как [c.158]

При разных режимах деформирования (сдвиге и растяжении) наибольшая вязкость (т)о или >.о), зависящая от молекулярной массы полимеров, определяет их характеристические времена релаксации X. Для нахождения наибольшей вязкости лучше всего строить соответствующие зависимости в полулогарифмических координатах. Например, в случае деформации простого сдвига lgri = /(P). Так как масштаб по шкале ординат сжат, значение предельной вязкости т]о можно легко найти посредством экстраполяции к нулевому значению сдвигового напряжения (рис, 6.9). [c.159]

В соответствии со сказанным выше закон Гука для простого сдвига можно записать так [c.158]

Напряжение простого сдвига (251а) является частным случаем двухосного напряжения. [c.162]

Отметим, что экспериментальная проверка [170, 171] независимости от числа Пекле главного члена асимптотического разлогкения среднего числа Шервуда (при Ре >1) для свободно вращающегося кругового цилиндра в поле простого сдвига ( 2 = 1) дала хорошее качественное и количественное подтверждение теоретических результатов [133]. Измеренное значение среднего числа Шервуда составило 2,65, что близко к соответствующему асимптотическому значению (7.23). [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология