Линия тока предельная

Если изменить условия диффузии кислорода, перемешивая раствор, общая кривая катодной поляризации расположится несколько ниже первой (пунктирная линия), а предельный диффузионный ток возрастает. [c.263]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок ОО. В точке В поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (От<и) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна ЕР, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения СН. [c.475]

Рис. 3.8. Схема обтекания свободно вращающегося кругового цилиндра линейным сдвиговым потоком (предельные линии тока = фе выделены) а) простой сдвиг (1 Й = 1), -б) общий случай, плоского сдвигового течения (О < 3 [<< 1).

Значение функции тока, соответствующее предельной линии тока, найдем путем подстановки координат критических точек (7.11) в выражение (7.10). В результате получим [c.118]

На рис. 4.6 показано качественное поведение предельных линий тока на поверхности капли или твердой частицы в первом квадранте О 0, ф я/2 величина переменной к — С (3.6) изменяется в пределах от нуля до бесконечности. Интегральный диффузионный поток на эту часть [c.146]

Из выражений (4.3)—(4.5) видно, что все линии тока разомкнуты при Л > О и замкнуты при — (1) Л 0. Значение А = — (1) соответствует поверхности сферы, а величина Л = О определяет состоящую из линий тока трехмерную предельную поверхность, которая разграничивает области с замкнутыми и разомкнутыми линиями тока. В области с замкнутыми линиями тока параметр В изменяется в пределах от —5 до где Б / (г ) = 1 [c.151]

Офаниченный объем предельный адсорбционный ток предельный каталитический ток предельный ток предельный диффузионный ток предельный миграционный ток линия [c.647]

Кривые / и / соответствуют чистым растворам кривые 2 и 2 — после добавления н-бутанола до 0,1 М раствора. Пунктирной линией обозначен предельный диффузионный ток. [c.424]

Пусть агрегат, состоящий из двух частиц (см. рис. IV.П), находится в массе вязкой жидкости, в которой развивается деформация сдвига, вызывающая движение среды слева направо. Допустим вначале, что величина к очень велика это означает, что либо очень высока вязкость дисперсионной среды, либо очень малы силы взаимодействия. В предельном случае, когда к — оо, траектории движения частиц совпадают с линиями тока дисперсионной среды, т. е. диспергирующее смешение сводится к простому ламинарному смешению. Это условие выполняется в области г>г, поскольку величина Р в этом случае равна нулю. [c.187]

Для изучения влияния примесей твердых частиц на параметры работы дымососов рассмотрим предельный случай. Примем, что концентрация твердых частиц чрезвычайно мала, поэтому присутствие частиц не вызывает увеличения гидравлических потерь. Кроме того, размеры твердых частиц будем считать настолько малыми, что их траектория совпадает с линиями тока, т. е. не отличается от траектории частиц газа. В этом случае количественная оценка влияния примесей твердых частиц на параметры работы дымососов не вызывает затруднений [2]. [c.82]

Соотношение (5-3) применимо для токов вплоть до предельного и показывает, что концентрационные градиенты становятся более крутыми по мере увеличения тока. Следовательно, логика построения кривых на рис. 5-1 приводит к выводу, что предельный ток будет гораздо большим при наличии турбулентного течения, чем при простом течении с концентрическими линиями тока. В последнем случае можно оценить предельную плотность тока на катоде, равную 0,37 мА/см для 0,1 М раствора сульфата меди при Го = 3 см и Гг = 2 см. Если теперь вращать внутренний цилиндр со скоростью 900 об/мин, что соответствует числу Рейнольдса 20 ООО, то предельная плотность тока увеличится примерно до 79 мА/см . Таким образом, перемешивание раствора оказывает значительное влияние на допустимую величину тока, который можно пропустить через систему. [c.21]

Менее плотная жидкость вблизи катода потечет вверх, более плотная жидкость вблизи анода потечет вниз. Результирующая картина линий тока показана на рис. 11-1. Предельный ток, соответствующий нулевой концентрации ионов меди вблизи поверхности катода, по-, прежнему будет иметься в этой системе. Соответствующее распределение тока на катоде будет теперь неоднородным, причем ток повышен около дна и уменьшается вверх по катоду по мере истощения раствора при его течении вдоль поверхности электрода. [c.34]

Однако существование глобальных решений, удовлетворяющих соответствующим краевым условиям, предсказать гораздо труднее. Ярким примером встречающихся здесь трудностей может служить сжимаемое невязкое плоское течение с симметрией вращения (спиральные линии тока). Как впервые показал Ринг-леб ), такое течение невозможно в большом , поскольку его радиальная составляющая меняет свое направление на противоположное вдоль предельной окружности . [c.178]

Под предельной частицей понимается частица, начавшая движение при ь = ьо и уносимая фугатом только в предельных условиях. Она выходит из ротора вдоль крайней линии тока = 1. [c.393]

Таким образом, относительная масса частиц, которые находятся в потоке суспензии и для которых начальная линия тока характеризуется меньшим значением, че.м о для предельной частицы, равна величине 1 — (1 — 1оУ - [c.393]

Положение граничной линии тока ф = D должно соответствовать контуру сопла в физической плоскости. Для этого в процессе итераций необходимо поддерживать постоянство ординаты входного сечения сопла Уо, из выражения для которой определяется величина Аф для следующей итерации, которая в процессе итераций стремится к некоторому предельному значению, определяя тем самым величину D. [c.127]

Итак, предельное значение интенсивности скачков определено равенством Моо фо) = о на некоторой воображаемой линии тока. [c.185]

Как уже было указано выше, выпрямители почти всегда имеют преимущество перед другими источниками тока в том случае, если имеется источник питания — переменный ток. Предельно расстояние удаленности источнике переменного тока от места установки выпрямителя должно быть не более 2 км. Большие расстояния увеличивают стоимость установки линии энергопередачи, что экономически не оправдано. [c.288]

Вопрос о расположении предельных линий тока, вдоль которых скорость рав-лю, рассмотрен в ра- [c.89]

На рис. 28, а в относительных координатах представлены кривые вависимости радиуса предельной линии тока от радиуса свободной поверхности жидкости для различных значений параметра т. [c.90]

Рис. 28. Зависимость радиуса предельной линии тока от радиуса свободной поверхности идеальной (а) и реальной (б) жидкостей при различных значениях параметра т

Ранее было установлено, что фактически меридиональные скорости лежат между двумя предельными значениями. Примем в качестве первого приближения с учетом влияния вторичных центробежных сил промежуточное распределение, показанное на фиг. 218 штриховой линией. Для числовой оценки вторичных центробежных сил нужно определить величину а (фиг 219). Вычертим сечение ступени с данным наружным диаметром и диаметром втулки и зададим осевую ширину лопатки. Теперь (фиг. 219) нужно определить радиусы Гг (за рабочим колесом) и г (за направляющим аппаратом). Форма линий тока определяется по уравнению неразрывности при принятых значениях и с,п , показанных штриховой линией на фиг. 218. Расход между втулкой и линией тока в каждой точке внутри ступени постоянен. Без учета сжимаемости потока [c.310]

Используем общий метод, описанный в предыдущем параграфе, для приближенной численной оценки функции влияния в ламинарном пограничном слое. Рассмотрим два предельных профиля скорости. В первом случае примем кусочно-линейный профиль, а во втором — параболический. Линии тока будем считать параллельными. [c.154]

П> евдопластичной принято считать жидкость, для которой отсутствует предельное напряжение сдвига (то=0), а эффективная вязкость уменьшается при увеличении скорости сдвига, что объясняется разрушением пространственной структуры или ориентированием вдоль линий тока асимметричных твердых частиц. Подобные свойства могут проявлять, например, растворы полимеров. [c.9]

Неправильно думать, что все частицы из вертикального цилиндра, основание которого совпадает с экваториальным сечением пузырька, осаждаются на его поверхности. Поток жидкости обтекает поверхность всплывающего пузырька, линии тока жидкости искривляются, малые частицы движутся практически безынерционно вдоль линии тока жидкости, огибая поверхность пузырька, сближаясь в ней в наибольшей степени в экваториальной плоскости, а затем удаляются. Выделим линию тока, расстояние которой до поверхности пузырька в экваториальной плоскости равно радиусу частицы. Эта линия тока и совпадающая с ней траектория безынерционной частицы называется предельной для перемещающейся по предельной траектории частицы представляется возможным ее соприкосновение с поверхностью пузырька в экваториальной плоскости для более удаленных линий тока соприкосновение невозможно. [c.337]

Равенство нулю среднего числа Шервуда (7.28) проще всего пояснить, если рассмотреть предельный случай чистого вращения жидкости вокруг цилиндра, что соответствует значению = О в формуле (7.10). Функция тока такого течения зависит только от радиальной координаты г, а линии тока представляют собой соосные с цилиндром концентрические оружности. Распределение концент- [c.123]

Частицы, движущиеся по линии тока с прицельиым расстоянием Ь<Гг, оседают на пузырьке, при 6>Гт частица уносится с потоком. Определение Е сводится к расчету предельной траектории и соответствующего ей прицельного расстояния Ь. [c.117]

В другом предельном случае больших значений Ре Крониг и Бринк [49], используя адамаровскую функцию тока, построили приближенное решение, исходя из предположения, что концентрация вдоль линий тока постоянна и массопередача осуществляется т1утем молекулярной диффузии в направлении, перпендикулярном линиям тока (рис. 2.12). Принятое допущение авторы обосновали оценкой, согласно которой время циркуляции вдоль замкнутой линии тока много меньше времени, в течение которого общее количество растворенного в капле вещества уменьшается в е раз при молекулярной диффузии. Это условие, по оценке самих авторов, не выполняется лишь в весьма тонком слое у поверхности капли. Так, по численным расчетам Кронига и Бринка, для капли радиусом [c.76]

Разбере.м сперва случай, когда величина К очень большая. Это произойдет в том случае, когда сила притяжения частиц мала или когда в жидкости возникают значительные напряжения сдвига. В предельном случае, когда К- оо, движение частиц совпадает с линиями тока жидкой среды, что свидетельствует о том, что диспергирующее смешение в данном случае сводится к простому смешению. Отметим, что в области, где (г>г ), величины Ра=0 и /С=оо, т. е. в данной области все пути движения частиц совпадают с линиями тока. [c.358]

Обозначим через Хоо Ф) предельное значение Л на окружности радиуса Z с при z с ос. На линиях тока, прошедших через скачки уплотнения оо Ф) ф onst, а на остальных — в силу потенциальности набегающего на профиль потока — это предельное значение постоянно и соответствует скорости набегающего потока обозначим это постоянное значение Л. [c.187]

Заметим, что формулы (13) справедливые всюду, кроме выколотых нулей V, могут использоваться для качественного анализа семейств (р, ф при Л 0. Например, поскольку q ) Л при Л О, то /i2 ос при Л О с такой же скоростью, как и в несжимаемой жидкости что же касается поведения hi при Л О, то в отличие от случая потенциального течения (при ро ф) = onst) возможно как hi О, так и /ii ос. Поскольку /i2 нигде не обращается в нуль (О д(Л) 1) то, в отличие от течения несжимаемой жидкости, различные линии тока не могут неограниченно сближаться, т. е. иметь особые точки типа узла, фокуса, а также предельные циклы. Это же справедливо и для линий (р = С в области, где Л / 0. [c.192]

Как было показано выше, диффузионная модель Ньюмена — Гробера представляет собой предельный случай, ограничивающий минимальную скорость массопередачи. Естественно предположить, что другим крайним случаем явится модель, учитывающая макроскопический перенос между линиями тока в результате возникновения внутри капли турбулентного движения. Подобная модель была разработана Хандлосом и Бароном [51]. [c.94]

Для ослабления миграции масла в диффузионных насосах применяют ловушки и маслоотражатели. Источник миграции — загибающиеся вверх крайние линии тока струи у сопла. Охлаждаемый маслоотражатель экранирует истечение масла, снижая миграцию до 0,1 — —0,02 мг/ ч-см ). В ловушках происходит сорбция молекул масла на поверхностях, охлаждаемых жидким азотом (—196° С) или полупроводниковыми элементами. Ловушки должны быть непросматриваемыми, т. е. с таким расположением охлаждаемых крыльев, когда невозможен пролет молекулы по прямой линии без соударения с их поверхностью. Существуют неохлаждаемые ловушки сорбционного типа с гранулами цеолита, с медной фольгой и с окисью железа, ловушки электрораз-рядного типа с разложением углеводородных радикалов и т. д. Из-за высокой упругости паров ртути ртутные насосы применяют, как правило, с ловушками. Использование наиболее совершенных ловушек с масляными насосами позволяет получить предельный вакуум порядка 10 —10 ° тор с практически безуглеродным спектром остаточных газов [47—51]. [c.71]

Изложенный расчет относится к предельной линии тока в идеальной жидкости. У реальных жидкостей, обладающих вязкостью, вследствие потерь на трение радиус расположения предельной линии тока будет меньше, а сливной слой тоньше, чем у идеальной жидкости. Толщины слоев, замеренные Рейтером [98], меньше теоретических значений, найденных по формуле (167). Для сравнения эти данные в интерпретации Гьозеле приведены на рис. 28, б. [c.90]

Типичный пример визуализации маслосажевой смесью иллюстрируется на рис. 1.5 [46], на котором показана картина предельных линий тока в окрестности корневой области тела с цилиндрической передней частью, установленного на стенке рабочей части трубы, при скорости набегающего потока 61 м/с. Вполне [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология