Сдвиг на простой сдвиг

Рис. 68. Основные виды деформации линейное растяжение (а), простой сдвиг (б)

Простой сдвиг может быть представлен скольжением плоскостей, параллельных данной плоскости, на величину, пропорциональную их расстоянию от этой плоскости. Таким образом, грани куба превращаются при простом сдвиге в параллелограммы (фиг. 28,а), и величина сдвига измеряется тангенсом угла 9, на который наклонено вертикальное ребро. Тангенциальное напряжение действующее по поверхности, параллельной плоскости скольжения, называется касательным или срезывающим напряжением. [c.72]

На рис. 3.12 показаны напряжения, действующие при простом сдвиге на элементарную бесконечно малую призму со стороны частей среды, лежащих вне нее. Из соображений симметрии очевидно, что касательные напряжения т 2 21 1з= з1 равны нулю. Поэтому напряженное состояние при простом сдвиге вполне определяется одним касательным напряжением т = т 2 — 2з и тремя нормальными напряжениями <т , <722 и [c.104]

Эти условия свидетельствуют о том, что вариации чисел молей А, В, V, суммированные по всем фазам в том случае, если, согласно (33.8), не каждая вариация сама по себе равна нулю (что соответствует просто сдвигу веществ между фазами), должны учитывать стехиометрические соотношения задаваемые уравнением реакции (33.3). Теперь условия [c.164]

При простом сдвиге (см. рис. 3.3, 6-2) деформация Ах приводит к смещению точки А в положение А , причем угол а мал. Это обусловливает одновременный поворот диагонали ОВ в положение ОВ, причем ф = а/2. Аналогично будет происходить сдвиговая деформация по оси у. Наложение сдвиговых деформаций по осям X а у приводит к вращению деформируемого объема. [c.129]

Для полимеров в вязкотекучем состоянии наиболее важной характеристикой является их поведение при сдвиге. Связь между скоростью вязкого течения у и напряжением т простого сдвига определяется законом Ньютона т = Т1у, где т] — коэффициент пропорциональности, называемый вязкостью. Вязкость характеризует сопротивление полимера сдвигу или его внутреннее трение. При постоянной температуре вязкость (т. е. отношение напряжения к скорости сдвига) может не зависеть от режима деформирования. Среды, удовлетворяющие этому условию, называются ньютоновскими. К ним относится большинство низкомолекулярных жидкостей. Непрерывная перестройка структуры таких жидкостей под [c.153]

Чем отличается эффект простого сдвига от чистого сдвига при деформировании полимеров [c.157]

При движении плоских пластин относительно друг друга осуществляется простой сдвиг полимерного материала. При этом [c.172]

Линейная зависимость между этими двумя потоками определяет важный класс жидкостей, называемых ньютоновскими. В случае простого сдвига закон вязкости Ньютона имеет вид [c.105]

Наконец, поведение расплавов и растворов полимеров отличается от поведения ньютоновских жидкостей при неустановившемся течении в экспериментах, где реализуется простой сдвиг. Как видно из рис. 6.4, зависимость напряжения от времени при течении расплава полистирола в вискозиметре типа конус—плоскость имеет максимум, а не увеличивается монотонно, приближаясь асимптотически к постоянному значению, как это наблюдается для ньютоновских жидкостей или расплавов полимеров при очень низких скоростях деформации (число Деборы Ое —>- 0). [c.139]

Для полидисперсных полимеров обычно проявляется аномалия вязкости если при простом сдвиге вязкость т] резко уменьшается с увеличением скорости деформации у> то вязкость при растяжении X резко увеличивается (рис. 6.6). При небольших скоростях (область В) это отношение быстро возрастает (на один-два порядка). Для переходных (неустановившихся) режимов течения при одноосном растяжении зависимости вязкости Я от деформации е имеют свою специфику. [c.158]

Линейное растяжение. Простой сдвиг [c.157]

Покажите, что это выражение совместно с (7.9 20) приводит для простого сдвига к выражению, записанному в п. 1. [c.217]

Все предшествующее рассмотрение основывалось на смазочной аппроксимации. Иначе говоря, изменения скорости вдоль оси л считались пренебрежимо малыми. Если опустить это предположение, то задача сразу же становится двумерной и приходится рассматривать течение, в котором существует две компоненты вектора скорости Vx (х, у) и Vy х, у). Ясно, что такое течение уже нельзя счи-тать вискозиметрическим (простой сдвиг), и уравнение КЭФ оказывается в этом случае неприменимо. [c.593]

Простейшие исследованные смеси включали парафины н-С ц, н-С. з, н-С , и ароматический углеводород нафталин С Нд. Изучалось изменение теплот плавления указанных смесей с различной концентрацией компонентов. Типичная зависимость, получаемая при этом, представлена на рис. 6.4. Эксперименты показали, что значения теплот плавления смесей ниже соответствующих значений в предположении их линейного изменения (пунктирная линия на рисунке). На графических зависимостях наблюдался минимум, который сдвигался в область более высоких концентраций нафталина в смеси. Подобные отрицательные отклонения теплот плавления от линейной зависимости означают, что при переводе системы из твердого состояния в жидкое затрачивается меньшее количество тепла в отличие от индивидуаль- [c.148]

Для полимеров, молекулярная масса которых М>Мк (Ж характеризует размеры отрезка цепи, определяемого физическими узлами молекулярной сетки полимера, ответственными за вязкое течение), при измерениях вязкости в условиях простого сдвига в статическом режиме нагружения оказывается справедливым соотношение г = АМ < (где А — постоянная для полимеров данного вида). Обычно самое низкое значение Л1к = 4000 у линейного полиэтилена, тогда как у ПС значение /И на порядок выше (4-10 ). [c.155]

К основным физико-механическим свойствам жидкостей относят вязкость 1-1, плотность () и поверхностное натяжение сг. Плотность и поверхностное натяжение жидкосте , используемых в химических производствах, изменяются в сравнительно узких пределах (в 2—3 раза) и существенного влияния на гидродинамику потоков жидкости ие оказывают. От значения вязкости зависит деформационное поведение жидкост и под действием впецтних нагрузок, а следовательно, и конструкция рабочего органа ман]И1Ш1. По характеру зависимости вязкости от напряжения простого сдвига все жидкости условно можно разделить на две группы ньютоновские и неньютоновские (или аномально-вязкие). [c.141]

Простые нуклеофильные, электрофильные и свободнорадикальные 1,2-сдвиги также можно рассматривать как сигматропные перегруппировки (в данном случае, как [1,2]-перегруппи-ровки). Аналогичные принципы уже применялись (см. начало гл. 18) к таким перегруппировкам, для того чтобы показать, что нуклеофильные 1,2-сдвиги разрешены, но 1,2-сдвиги двух других типов запрещены, если мигрирующая группа не способна к делокализации избыточного электрона или электронной пары. [c.197]

Т. е. просто сдвигает u[t) на величину т вправо по оси абсцисс. [c.42]

Дифференцируя по времени I и изменяя порядок дифференцирования (г и 1—независимые переменные), находим для простого сдвига [c.263]

Наиболее простыми случаями, к которым мы будем часто обращаться, являются частные случаи одноосного напряжения и простого сдвига (см. рис. 68). В первом случае, если стержень направлен по оси Ox и ajg s а О тензор напряжений имеет вид [c.162]

В случае деформации одноосного растяжения, как и при простом сдвиге полимеров с узким распределением, при больших М вязкость Т1 постоянна. Разрыв образцов таких полимеров происходит при Рраст> 105- 10 Па. Зависимость т)=/(М) для разных полимеров такая же, как и при сдвиге и Так как [c.158]

В настоящей работе при ряде упрощающих допущений построена математическая модель динамики одиночной гибкой нити конечной длины и произвольной первоначальной конфигурации в условиях деформащм матрицы. Анализируются два типа деформации чистый сдвиг и простой сдвиг. Матрица моделируется ньютоновской жидкостью, силы инерции не учтываются. Течение изотермическое. Проскальзывание жидкости по поверхности волокна не учитывается. Волокно не контактирует с другими волокна ми. [c.141]

Процесс эволюции описывается системой трех нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных. В резу.чьтате чис.ченного анализа модели установлено, что вязкость жидкости определяет натяжение, но не влияет на эволюцию формы. Теоретические результаты находятся в соответствии с экспериментальными данными согласно которым наблюдается усиление обрывочности волокнистого наполнителя с повышением вязкости среды, скорости деформации и начальной длины волокон. На эволюцию формы влияюг поле скоростей жидкости и исходная конфигурация нити. В условиях чистого сдвига скорость эволюции вьш1е, чем при простом сдвиге. [c.141]

При значительных деформациях упругих тел простой сдвиг сопровождается возникновением нормальных напряжений (см. гл. 3). Движение растворов и расплавов полимеров в капиллярах (трубах) также приводит к проявлению нормальных напряжений как в радиальном, так и в аксиальном направлениях (эффект Вайссенберга). При выходе струи за пределы капилляра нормальные напряжения диссипируют, и наблюдается расширение струи. Это явление получило название эффекта Барруса оно характеризуется безразмерным параметром (рис. 4.10) [c.179]

Распределение элементов площади поверхности раздела при больших деформациях для простого сдвига. Рассмотрите случайно распределенные и равные по размеру элементы площади поверхности раздела в простом сдвиговом потоке реологически однородной среды. По достижении заданной величины деформации элементы площади поверхности раздела будут отличаться по размерам появится некоторое распределение элементов площади поверхности раздела вследствие развития деформации сдвига. [c.217]

В МСС скорость деформации у и градиент скорости течения йа1Аг не совпадают по величине. Однако 31ти величины при простом сдвиге можно считать равными. [c.181]

Исходя из предположений о том, что сшитый эластомер (резина) в недеформированном состоянии является несжимаемым и изотропным материалом и что деформация при простом сдвиге подчиняется закону ирспорциоиальности между напряжением и деформа- [c.72]

При разных режимах деформирования (сдвиге и растяжении) наибольшая вязкость (т)о или >.о), зависящая от молекулярной массы полимеров, определяет их характеристические времена релаксации X. Для нахождения наибольшей вязкости лучше всего строить соответствующие зависимости в полулогарифмических координатах. Например, в случае деформации простого сдвига lgri = /(P). Так как масштаб по шкале ординат сжат, значение предельной вязкости т]о можно легко найти посредством экстраполяции к нулевому значению сдвигового напряжения (рис, 6.9). [c.159]

С длинами волн достаточно большими, чтобы не происходили процессы химической дезактивации. Ясно, что возбуждение нестабильных состояний очень нежелательно с точки зрения флуоресценции. Более того, во многих молекулах, в которых максимум поглощения соответствует энергии, большей энергии разрыва наименее стабильной связи, флуоресценция не наблюдается. Во-вторых, скорость внутримолекулярного обмена энергией должна быть меньше скорости радиационных процессов. Это означает, что интеркомбинационный переход должен быть медленным (мы уже отмечали выше и будем обсуждать позже в этом разделе низкую эффективность процесса внутренней конверсии 5]V -So) в разд. 4.5мыувидим, что IS обычно является медленным для состояний (л, я ) (я, я ) по сравнению с состояниями (я, я ) и что эффективность процесса растет с уменьшением разницы в энергии 5i и T l. Экспериментальные наблюдения флуоресценции находятся в соответствии с этими идеями простые карбонильные соединения, в которых наиболее длинноволновое поглощение соответствует переходам п- -п, редко флуоресцируют (но часто фосфоресцируют), в то время как ароматические углеводороды (с я- -я -поглощением) часто флуоресцируют. Увеличение сопряжения в углеводородах сдвигает первый максимум поглощения [c.91]

В соответствии со сказанным выше закон Гука для простого сдвига можно записать так [c.158]

Напряжение простого сдвига (251а) является частным случаем двухосного напряжения. [c.162]