Основные уравнения сосудов

Из основного уравнения гидростатики р=ра+ук видно, что внешнее давление ро, приложенное к свободной поверхности жидкости в замкнутом сосуде, передается в любую точку жидкости без изменения. На использовании этого свойства жидкостей, называемого законом Паскаля, основано устройство гидравлических прессов, гидравлических домкратов, гидроприводов компрессоров высокого давления и других гидравлических машин. Эти машины обычно имеют два сообщающихся между собой цилиндра, диаметр одного из которых во много раз превосходит диаметр другого. Цилиндры заполнены рабочей жидкостью (в большинстве случаев маслом), в каждом из них имеется поршень. Пусть Рв — площади поршней соответственно в малом и большом цилиндре. Если приложить к поршню в малом цилиндре силу Рм, то под этим поршнем будет создано внешнее давление [c.12]

Выберем в сосуде с жидкостью, на поверхность которой действует внешнее давление ро, две произвольные точки А w В, находящиеся на разной глубине (рис. 2). Если к сосуду присоединить две пьезометрические трубки одну на уровне точки А, другую на уровне точки В, то жидкость поднимется в трубках до одного и того же уровня, так как давление на ее поверхности в обеих трубках одинаково и равно атмосферному, а из основного уравнения гидростатики р = Ро + + yh следует, что все точки покоящейся жидкости с одинаковым гидростатическим давлением должны находиться на одном уровне. [c.10]

Основные уравнения сосудов, учитывая распор, будут откуда находим [c.113]

Основные уравнения сосуда будут [c.137]

Уравнения краевых сил (основные уравнения сосудов). [c.236]

Основные уравнения сосудов [c.58]

Распространенный тип реакторов представляет собой сосуд, в который подаются реагенты и из которого удаляются продукты реакции, а содержимое сосуда перемешивается так, чтобы состав и температура реагирующей смеси были как можно более постоянными по всему его объему. Далее слово реактор будет употребляться без уточняющих определений применительно к тому типу реакторов, который разбирается в этой главе реакторы других типов будут именоваться полностью. Прежде всего мы выведем основные уравнения для простейше модели реактора и покажем, как с их помощью решаются задачи проектирования реактора. Некоторые экономические вопросы, связанные с проектированием, приведут нас к задачам оптимизации и управления реактором. Задачи управления потребуют исследования поведения процесса в нестационарном режиме. В конце главы будут рассмотрены недостатки простой модели идеального смешения в реакторе и вопросы расчета двухфазных процессов. [c.149]

Назовем уравнения (83) основными уравнениями сосудов. [c.60]

Для измерения величины давления меньше атмосферного (вакуума) применяют обратный пьезометр, иначе называемый вакуумметром. Он представляет собой трубку, одним концом соединенную с сосудом, в котором создан вакуум, а другим — опущенную во вспомогательный сосуд с жидкостью, на поверхность которой действует атмосферное давление Ра (рис. 1, б). Жидкость в трубке поднимается на высоту /г , называемую вакуумметрической высотой. Основное уравнение гидростатики для точки в трубке на уровне свободной поверхности вспомогательного сосуда можно записать в виде [c.10]

Подставляя полученные значения в уравнение (83), получим основные уравнения сосуда [c.76]

Теперь основные уравнения сосудов для системы днище — корпус под газовым давлением [c.81]

Применяя основное уравнение сосудов и замечая, что на шарнирно закрепленном краю М = 0, получим [c.310]

Градуировка 5с (с1) практически проводится с помощью специально приготовленных стандартных раст воров с известными концентрациями веществам постоянными, но необязательно точно известными соотношениями объемов фаз в сосуде для установления равновесия и количеством вводимой в хроматограф пробы. Для единичных измерений достаточно приготовить один стандартный раствор с концентрацией с , для которой площадь пика на хроматограмме 5о оказывается соизмеримой с площадью пика определяемого соединения в анализируемом образце. Тогда в соответствии с основным уравнением количественного ПФА (И 1.45) искомая концентрация может быть вычислена по простой пропорции [c.234]

Сообщающиеся сосуды. Основное уравнение гидростатики позволяет выяснить условия равновесия жидкости в сообщающихся сосудах. [c.27]

Основное уравнение гидростатики (или закон Паскаля) применяют для расчета давления на дно и стенки сосудов, гидростатических машин (гидростатический пресс и гидростатический аккумулятор), гидрозатворов, для определения уровней жидкости в сообщающихся сосудах, измерения давления дифференциальным манометром и др. [c.95]

Основное уравнение кинетической теории идеальных газов. Пусть в сосуде кубической формы с длиной ребра I содержится п молекул идеального газа (рис. 1). Согласно второму основному положению кинетической теории идеальных газов, в направлении каждой координаты х, у, г) будет двигаться одна и та же часть всех [c.13]

Такое же рассуждение можно применить и к движению молекул. Ввиду того, что молекулы обладают, хотя и очень малым, но все же конечным объемом, число ударов о стенки сосуда будет на самом деле, очевидно, больше, чем число ударов, которое вычислено для идеального газа, когда мы пренебрегали собственным объемом молекул. При выводе основного уравнения кинетической теории величина давления газа определялась, исходя из числа ударов молекул о стенку сосуда поэтому для реального газа необходимо ввести некоторую поправку, так как в этом случае число ударов молекул, а следовательно и давление газа будут больше. [c.38]

Если величина Цг, равная отношению длины свободного пробега молекулы I к радиусу капилляра г, не очень мала по сравнению с единицей, то в обычные формулы переноса тепла и вещества необходимо ввести соответствующие поправки. Поправочные члены в основном уравнении кондуктивного переноса тепла (закон Фурье) крайне малы. Некоторые изменения происходят в граничных условиях. В процессах теплообмена между газом и стенкой твердого тела чаще всего принимается равенство температур стенки и пристеночного газа. Это равенство имеет место тогда, когда среднюю длину свободного пробега молекулы можно считать величиной достаточно малой по сравнению с размерами сосуда. Если длина свободного пробега молекулы сравнима с размерами тела (разреженные газы или перенос в микрокапиллярах), то имеет место скачок температуры между стенкой капилляра и пристеночным газом. Истинный скачок температуры определить трудно. Можно ввести понятие условного скачка температуры (б/), который определяется следующим образом. Вблизи стенки на расстояниях п, по нормали к ней, большей, чем I, распределение температуры можно принять линейным (рис. 10-3, а). Если продолжить прямую до пересечения со стенкой капилляра, то получим условный скачок температуры [c.397]

Из основного уравнения гидростатики можно получить известное уравнение Паскаля. Для этого рассмотрим сосуд с покоящейся жидкостью (рис. 1.2), постоянное давление на поверхности которой равно Ро (в открытом сосуде ро равно атмосферному давлению). Для двух сечений (уровней 2о и г) имеем [c.20]

Уравнения (145) назовем основными уравнения.ии сосудов. [c.109]

Основное уравнение выводится на основе законов механики — учения об импульсе силы и изменении количества движения молекул, ударяющихся о стенки сосуда. [c.55]

Соотношения (2.23) можно, как будет показано в 2 гл. IV, вывести из основного уравнения идеального газа и второго закона термодинамики. Однако первоначально они были установлены на основании опытов Гей-Люссака и Джоуля. Примерная схема опыта Джоуля (1843) приведена на рис. 15. Два соединенных тр убкой с краном медных сосуда погружены в ванну с водой. В один сосуд накачивали воздух до 20 атм, а в другом создавали вакуум. Когда вся система приходила в тепловое равновесие и устанавливалась определенная температура, открывали кран и воздух, расширяясь, заполнял оба сосуда. При этом не наблюдалось изменения температуры воды, т. е. сосуды не выделяли и не поглощали теплоту в окружающую среду, т. е. С = 0. Так как далее расширение газа происходило без совершения работы — расширение в вакуум, без преодоления внешней силы, то и Г = 0. Следовательно, согласно первому закону (2.16), т. е. Q =ли + изменение внутренней энергии Д 7 = 0. Отсюда и был сделан вывод о независимости внутренней энергии газа от объема и давления. Правда, более точные [c.39]

Если мы имеем не сосуд, а оболочку, закрепленную по краю, основные уравнения значительно упростятся. [c.60]

Это основное уравнение, которое характеризует условие равновесия жидкости в двух сообщающихся сосудах. [c.30]

В случае цилиндрического сосуда с радиусом 7 = у основное уравнение имеет вид [c.526]

Таким образом, задача о равновесии жидкости в сосуде, движущемся с ускорением, сводится к задаче о равновесии жидкости под действием силы — равнодействующей сил тяжести и инерции. Так как для всех частиц жидкости направления сил йО и dJ сохраняются, а величина нх пропорциональна объему частиц с1ь, то равнодействующие йР всех частиц будут параллельны. Это справедливо и для частиц, расположенных на поверхности. Отсюда следует, что свободная поверхность жидкости в этом случае будет плоскостью, так как она перпендикулярна системе параллельных векторов йр. Если совместить координатную плоскость хоу с поверхностью жидкости, то ось /г совместится с направлением йР и основное уравнение гидростатики примет вид [c.27]

Для точки 1 (рис. 4), находящейся в наполненном неподвижной жидкостью сосуде А на глубине Л под свободной поверхностью жидкости, основное уравнение равновесия может быть представлено следующим образом [c.28]

Основное уравнение равновесия может быть также представлено следующим образом. Возьмем тот же сосуд А (рис. 5), наполненный неподвижной жидкостью, и [c.28]

Чтобы понять основное уравнение диффузии (3.1.1), которое является также определением коэффициента диффузии, необходимо разъяснить, к чему относится поток массы, т. е. определить положение плоскости поперечного сечения, перенос вещества через единицу которого считается потоком. В случае рассмотрения основного уравнения теплопроводности или электропроводности, формально аналогичного уравнению диффузии, так же, как и для диффузии в ненабухающих твердых телах, неизменное в течение всего процесса положение системы координат можно легко и точно определить. Однако для диффузии в жидких смесях и растворах это не так просто. В жидкостях изменение концентрации в результате диффузии приводит к изменениям плотности и объема. Следовательно, неподвижная плоскость, по отношению к которой фиксируется система координат и которая расположена в сосуде, содержащем жидкость (плоскость, которую можно было бы считать начальной плоскостью диффузии), обычно не может считаться плоскостью отсчета, характеризуемой постоянными физическими параметрами. Систему координат для потока массы можно определить различными способами. По существу эти возможности относятся к разным определениям коэффициента диффузии, и поэтому численные значения коэффициента диффузии, установленные для разных систем координат, также различны, хотя различия обычно малы. [c.177]

В ряде случаев шредстав-ляет существенный интерес скорость напрвва холодного И30ЛЯДИОНН01Г0 устройства, например сосуда. по-сле слива жидкости. Основное уравнение для иагрева то же, что и для охлаждения. Однако решение [99] значительно сложнее. Темшература изоляции при нагреве является функцией критерия Фурье и безразмерного комплекса. [c.198]

Теория распределительной хроматографии, основанная на решении основного уравнения методом исчисления конечных разностей, по своему характеру весьма близка к теории противоточного раснределения, развитой Крейгом. В его теории элементарные слои заменены экстракционными сосудами, число которых но мере проведения процесса увеличивается, а емкость уменьшается. В иредельном случае бесконечно большого числа экстракционных сосудов с бесконечно малыми объемами кривые зависимости коицентрации разделяемого вещества от порядкового номера экстракционного сосуда переходят в идеальные прерывные кривые, т. е. кривые, которые дает решение основного уравнения в дифференциально форме . [c.54]