Оптическая модель

Данные о толщине черной пленки могут быть получены из исследований ее оптических свойств, в частности оптической отражаемости. Основные трудности, возникающие при интерпретации оптических данных, связаны с правильным выбором оптической модели пленки. Подробно этот вопрос обсуждается в разделе IV.5. [c.76]

Показатель преломления собственно липида, по данным [106], составляет 1,48, а углеводорода —от 1,41 для к-декана до 1,43 для и-гексадекана. Первые два значения аномально выше средней величины, а два последних, наоборот, аномально низки. В поисках объяснения аномальности величин показателей преломления черных пленок были предложены другие оптические модели. [c.112]

Сравнение однослойной изотропной оптической модели, для 2h n -(- hn. [c.113]

Черри и Чэпмен [103] предположили, что аномально низкая величина показателя преломления лецитин-декановых пленок, получаемая из измерений угла Брюстера в соответствии с однослойной изотропной оптической моделью пленки, объясняется их оптической анизотропией. Действительно, стержневидные молекулы ПАВ (липида) обычно ориентированы перпендикулярно поверхности бислоя, что неизбежно должно приводить к анизотропии оптических свойств черной пленки. Поэтому более правильно представлять черную пленку в виде пластинки из одноосного кристалла, оптическая ось которой нормальна к ее поверхности. [c.113]

Интересная оптическая модель черной пленки с использованием переходных слоев Друде была предложена в работах [115, 116]. К сожалению, в расчетные формулы этой модели входят неизвестные толщины переходных слоев, что затрудняет их использование для экспериментального определения толщин черных пленок. [c.115]

Итак, с усложнением оптической модели черной пленки растет число неизвестных параметров. В соответствии с этим должно увеличиваться число независимых измерений. Однако увеличение числа независимых измерений за счет варьирования показателя преломления внешней среды не всегда справедливо, так как это одновременно может приводить, как показывают емкостные измерения [117], к существенным изменениям в структуре и толщине черной пленки Наиболее полную информацию об оптических свойствах черных пленок можно получить, исследуя одновременно параметры отраженной и прошедшей световых волн. В этой связи кажется перспективным использование эллипсометрии, получившей широкое распространение при исследовании различных пленок на подкладке [118, 119]. Недавно эллипсометрия в отраженном и проходящем свете была использована для определения оптических параметров черных пенных пленок [120]. [c.115]

В главе 1 обобщаются сведения о пространственной структуре, микроструктуре и химическом составе атмосферного аэрозоля, образовавшегося в результате различных механизмов генерации. В главе 2 рассматриваются оптические характеристики нескольких типов атмосферного аэрозоля минерального (почвенно-эрозионного), морского солевого, аэрозолей газохимических превращений и водных солевых растворов для различных полидисперсных ансамблей. В главе 3 анализируются основные принципы и допущения замкнутого моделирования оптических характеристик аэрозоля с учетом его многокомпонентного химического состава и полидисперсной микроструктуры, регионального или зонального деления земного шара, сезонных и суточных вариаций, турбулентного обмена и смешивания воздушных масс, обусловленных особенностями циркуляции атмосферы. В главе 4 представлены имеющиеся и новые структурные и оптические модели атмосферного аэрозоля над континентами, морскими акваториями и океанами. Предложены модели атмосферного аэрозоля для прибрежных зон, районов умеренных широт, аридных и субаридных регионов, тропиков и Арктики. В главе 5 рассматривается применение разработанного моделирования для расчетов спектральных полей и пространственной структуры коротковолновой и длинноволновой радиации, а также для решения задач радиационного теплообмена в условиях замутненной атмосферы, продемонстрировано влияние аэрозоля на альбедо системы подстилающая поверхность—атмосфера, структуру радиационного баланса атмосферы и парниковый эффект. Обсуждены вопросы влияния промышленного и вулканического аэрозолей на климат. [c.5]

Доля аэрозоля антропогенного происхождения непрерывно возрастает. Учет специфических свойств этого типа аэрозоля также необходим при разработке оптических моделей. Особенно важен учет влияния аэрозоля антропогенного происхождения при решении задач лучистого теплообмена, а также при исследовании влияния аэрозоля на структуру радиационного баланса атмосферы, а также его изменчивость в различных климатических зонах. [c.136]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ВЫСОКО-СЛОИСТОГО ОБЛАКА С ПАРАМЕТРАМИ МИКРОСТРУКТУРЫ о-З, 6 = 0,193. с-1,30 [c.142]

На рис. 4.6 предложены оптические модели атмосферного аэрозоля над Атлантическим океаном. Кривые 3 представляют вертикальный профиль оптической плотности морского аэрозоля в штилевых условиях (Л), при скорости ветра 5 м/с ( ), 10 м/с (В) И 15 м/с (Г), Кривые 5—8 представляют вклады пылевого аэрозоля в условиях слабого, среднего и сильных пылевых выносов. Для минеральной фракции пылевого аэрозоля характерно уменьшение концентрации пыли вследствие ее стока на водную поверхность. Высота максимума концентрации пыли зависит от интенсивности пылевого выноса. Для обычных средних условий максимальная концентрация пылевого облака приходится на высоту <гт = 2... 3 км. Для пылевой бури средней интенсивности [c.170]

На рис. 4,8 предложена оптическая модель атмосферного аэрозоля для прибрежных районов тропиков в зоне активного турбулентного обмена. Она включает вертикальные профили оптической плотности для тонкодисперсной фракции аэрозоля, сульфатного аэрозоля, морского аэрозоля, грубодисперсной фракции [c.171]

Рис. 4.8. Оптическая модель атмосферного аэрозоля для прибрежных районов тропиков в зоне активного турбулентного обмена при ветре

Рис. 4.9. Оптическая модель аэрозоля в зоне активного турбулентного теплообмена (лето) для промышленных районов.

На рис. 4.9 дана оптическая модель аэрозоля в зоне активного турбулентного обмена (лето) для промышленных районов. Она включает фоновый аэрозоль, сульфатный аэрозоль фракции средней и грубой дисперсности промышленного аэрозоля. Оптические характеристики промышленного аэрозоля могут сильно различаться в разных районах в зависимости от степени и характера антропогенных загрязнений. [c.172]

На рис, 3.1 и 4.4 иллюстрируются оптические модели атмосферы для арктической воздушной массы и зимних условий для средних широт. Для этих моделей характерно присутствие фракции тонкодисперсного аэрозоля, сульфатного аэрозоля и аэрозоля средней дисперсности. [c.173]

Рис. 7.5. Угловые распределения упругого рассеяния л с энергией 162 МэВ на 81, N1 и ° РЬ. Сплошные кривые — результат расчетов по оптической модели с включением кулоновского взаимодействия они почти

Представленные на рис. 4.4—4.11 оптические модели отражают оптические свойства атмосферного аэрозоля при влажности /<75%. Влияние влажности на микроструктуру и оптические характеристики аэрозоля при / > 75 % можно определить по результатам исследований [233, 297]. Выполненные нами модельные [c.173]

Нами были выполнены расчеты полей рассеянной коротковолновой радиации и в условиях облачной атмосферы. Для получения сведений об отражательной способности облаков были разработаны оптические модели облаков для основных типов облачности нижнего, верхнего и среднего ярусов. Индикатрисы рассеяния, коэффициенты ослабления и рассеяния были вычислены в [71] для восьми полидисперсных моделей облачности по формулам Ми. Индикатриса отражения коротковолновой радиации облачностью вычислялась методом дискретных ординат. Характерно, что с увеличением зенитного угла Солнца возрастает альбедо облачности. Последнее обстоятельство необходимо учитывать при расчетах полей коротковолновой радиации в условиях замутненной атмосферы. С увеличением зенитного угла Солнца в условиях об- [c.192]

Задачи и трудности ультразвукового контроля можно пояснить на оптической модели. [c.113]

Математический способ расчета эха от одного отражателя в звуковом поле одного излучателя (рис. 5.1) можно понять с помощью элементарных волн Гюйгенса. Возбуждение небольшого участка поверхности отражателя складывается из всех приходящих в эту точку элементарных волн излучателя с учетом их амплитуды и фазы. (В приведенной выше оптической модели фаза не играет никакой роли.) Определив таким способом возбуждение всех элементов поверхности отражателя, далее нужно провести такое же суммирование всех элементарных волн от отражателя к элементу поверхности приемника. И, наконец, в случае пьезоэлектрического приемника (раздел 7) суммируются также электрические заряды, возбужденные на каждом элементе поверхности, а следовательно и электрические напряжения (тоже по их величине и фазе). [c.114]

Итак, суммируем теоретические результаты. Приближение первого порядка теории возмущений [выражение (77)] приводит к значению Ед = 0,0463 а. ед., оптическая модель [выражение (75)] — к значению Ед = 0,028 а. ед. и модель Вигнера — Зейтца [выражения (81) и (82)] — к значению Ед = 0,0384 а. ед. [c.165]

Рис. 8.14. Оптическая модель молекулы ДНК.

Эти же экспериментальные данные [148, 10] послужили основой для принятия оптической модели макромолекулы в виде рыхлого клубка асимметричной формы, заполненного растворителем и имеющего показатель преломления, определяемый формулой (7.87). [c.656]

Блочный полиметилметакрилат является механически и оптически изотропным материалом. Однако под влиянием приложенных напряжений и связанных с ними деформаций он приобретает анизотропные свойства — вынужденное двойное лучепреломление. Это свойство позволяет использовать полиметилметакрилат в технике эласто-оптических исследований в механических и оптических моделях. При этом важную роль играет зависимость между двойным лучепреломлением и напряжением во времени. [c.48]

Такая сильная оптическая активность не может быть объяснена собственной вращающей способностью молекул. Она, по-видимому, обусловлена закрученностью структуры холестерических жидких кристаллов, т. е. закономерным поворотом молекул при их взаимной укладке. Теоретическая оптическая модель холестерической структуры, позволяющая объяснить ее оптические свойства, в первом приближении выглядит следующим образом. Представим себе, что плоская холестерическая текстура состоит из двоякопреломляющих пластинок с показателями преломления Пе и По. Плас- [c.49]

Этот промежуточный случай между абсолютно жесткими и идеально гибкими молекулами рассмотрен с использованием гидродинамической [90—92] и оптической моделей субцепей с учетом эффекта макроформы [уравнение (Х1У-25) [100]. Задача решена лишь для области Р- 0, т. е. получены только характеристические значения [п] и [ф/ 1. [c.464]

Заканчивая краткий обзор вопроса о структуре ядер, следует упомянуть об известных успехах оптической модели, которая, вводя эмпирический комплексный потенциал, позволила рассмотреть взаимодействие нейтронов с ядрами. [c.90]

Книга состоит из пятнадцати глав. Одиннадцать из них посвяш,ены основным характеристикам атомных ядер, радиоактивному распаду, ядер-ным реакциям, взаимодействию ядерных излучений с веществом, получению ядерной энергии и представляют собой как бы учебник ядерной физики для химиков. Эти главы написаны достаточно просто, без математических выкладок и в то же время на хорошем и вполне современном теоретическом уровне. В качестве примера следует указать на гл. IX Ядер-ные модели , в которой четко и наглядно характеризуются основные положения оболочечной и обобщенной моделей и роль парных корреляций нуклонов, и гл. X Ядерные реакции , содержащую сжатое, но вполне ясное изложение представлений об оптической модели, о механизме реакций, идущих через образование компаунд-ядра и путем прямых ядерных взаимодействий. [c.5]

Оптическая модель. Исходные положения этой модели ядерных реакций те же, что и у модели оболочек (см. гл. IX) взаимодействие падающей частицы с нуклонами ядра заменяется ее взаимодействием с потенциальной ямой (рис. 62) классической аналогией этой модели может служить проходящий сквозь прозрачный стеклянный шар пучок света. В рамках этой модели единственным эффектом при ядерном столкновении будет отклонение частицы от своего первоначального направления. Чтобы предусмотреть возможность и более сложных событий, вводится представление о среднем свободном пробеге частицы относительно поглощения при движении в пределах ядра-мишени, аппроксимируемого потенциальной [c.303]

Оптическая модель позволяет вычислять [c.303]

Эта модель, однако, ничего не говорит о том, что происходит после поглощения частицы. Более детальное описание оптической модели дается в разделе Е. [c.303]

Упругое рассеяние вполне удовлетворительно описывается в рамках оптической модели (см. предыдущий раздел), исключая рассеяние нейтронов очень низких энергий. Компаунд-ядро, образовавшееся при захвате такого нейтрона, может с значительной вероятностью испарить нейтрон со всей его начальной энергией таким образом, составное ядро также даст вклад в упругое рассеяние низкоэнергетических нейтронов. [c.305]

Величина двулучепреломления этих пленок оказалась положительной и совпала с двулученреломлением чистых ориентированных лецитиновых слоев [112]. Расхождение величин показателя преломления л., полученных из измерения угла Брюстера ( X = 1,464) и оптической отражаемости (п = 1,454), Чэрри и Чэпмен [103] объясняют несоответствием оптической модели черной пленки представлению ее в виде пластинки из однослойного кристалла и предлагают использовать другую более сложную трехслойную анизотропную модель. [c.114]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ СЛОИСТОГО ОБЛАКА С ПЛРАМЕТРЛЛАИ МИКРОСТРУКТУРЫ а = 5. 6 = 0,936, с-1,05 [c.141]

На рис. 4.4 представлена оптическая модель структурных характеристик тропосферного аэрозоля для летних условий в средних широтах. Она включает вертикальные профили оптической плотности фонового аэрозоля, представленного его тонкодисперсной фракцией, растворимых соединений солей (в основном (NH4)2S04), фракций грубодисперсного пылевого аэрозоля и пылевого аэрозоля средней дисперсности. Оптические характеристики фонового тонкодисперсного аэрозоля затабулированы в табл. 4.9, а солевого — в табл. 4.11. Грубодисперсная фракция пылевого аэрозоля отвечает модели 9 микроструктуры (по табл. 2.6), а фракция средней дисперсности — модели 3 (по табл. 2.6). [c.168]

Аналогично недостаточная разрядность ЭВМ сказьшается на точности вычиспений при задании коэффициента Пуассона близким к 0,5, если используются соотношения теории упругости, содержащие коэффициенты (1—2д) . Материалы, близкие к несжимаемым, широко применяются при экспериментальных исследованиях на поляризационно-оптических моделях. Если при 7-разрядных числах для сохранения достаточной точности расчета требуется задать коэффициент Пуассона 0,48—0,49, то при 12-разрядных числах эта величина может быть равной 0,499 или еще ближе к 0,5. [c.56]

Главный принцип подхода в рамках оптической модели заключается в том, что основные параметры универсальны в следующем смысле они тесно связаны с взаимодействием пиона с нуклонами или нуклонными парами, а зависимость их от детальной структуры ядра пренебрежимо мала. Пион воспринимает ядра как образцы ядерной материи. На самом деле, очень важно, что, как установлено эмпирически, самосогласованный набор параметров оптического потенциала верен по всей периодической таблице элементов (Ba kenstoss, 1970 Taus her, 1977). [c.224]

Низкоэнергетическая область характеризуется большой Длиной свободного пробега пиона, которая, как видно из рис. 5.2, существенно больше среднего расстояния между нуклонами в ядре. Взаимодействие является слабым, так что пион проникает глубоко внутрь ядра. Ввиду малой энергии и большой длины волны пиона представляется естественным рассматривать эту область как продолжение вблизипорогового района, знакомого нам из обсуждения пионных атомов в предыдущей главе. В этой области пион-ядерный потенциал успешно описывается через 8- и р-волновое яК-взаи-модействие, видоизмененное за счет поляризуемости ядерной среды. Важную роль играет поглощение. В этом отношении анализ процессов рассеяния при низких энергиях подтверждает обоснованность подхода, базирующегося на оптической модели, который уже использовался при описании пионных атомов. [c.234]

Важным особым каналом реакций ОП и ДП является возбуждение изобараналоговых состояний (ИАС) и двойных изобара-налоговых состояний (ДИАС). ИАС и ДИАС порождаются действием на начальное состояние операторов, повышающих изоспин ядра, соответственно /+ и (7+) . Кроме изоспина, волновые функции начального и конечного ядер тождественны, так что однократная и двукратная перезарядка пионов на ИАС и ДИАС может рассматриваться как упругий процесс (хотя при детальном изучении следует надлежащим образом учесть кулоновское взаимодействие и разности энергий). Тем самым становится естественным использование известной оптической модели. Общая изоспиновая структура оптического потенциала есть [c.278]

Оггий 3—746 Опопанакс 3—747 Опценауэра реакция 3—747 Опробование материалов 3—748 Опсип 4—694 Оптическая активность 1—93 Оптическая изомерия 2—155 Оптическая модель ядерной реакции [c.573]

Следует иметь в виду еще одно обстоятельство, которое связано с характеристикой жидкокристаллического состояния в полимерах. Для этих систем характерно в случае склонности полимера к кристаллизации образование так называемых паракристаллических систем. Понятие о паракристаллическом состоянии как об искаженной кристаллической решетке было введено Хозема-ном 4—6]. Имея в виду, что паракристаллическое состояние обусловлено только нарушениями истинной, трехмерной кристаллической решетки, а не является универсальным состоянием с определенной системой отклонения от идеальной кристаллической структуры, следует считать, что паракристаллы не являются жидкими кристаллами. Собственно, понятие паракристалл появилось при разработке системы анализа рентгенограмм полимеров на основе использования оптических моделей с различными типами функций распределения рассеивающих центров [6]. Термодинамические принципы клас- [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология