Когерентность наложение

Из выражения (2.1.129) (рис. 5.3.1, й) следует, что селективный импульс (1г/2) у создает одноквантовую когерентность г >< 51, которая селективным импульсом (тг) " преобразуется в требуемую когерентность г>< . При наложении каскада селективных импульсов к лестнице связанных переходов этот способ можно распространить на еще большие спиновые системы. Такой метод был использован для ядра А1 (/ = 5/2) в монокристаллах, в которых квадрупольное взаимодействие приводит к хорошо разделенным одноквантовым переходам [5.3]. [c.318]

В системах с N слабо взаимодействующими ядрами кросс-пики, соответствующие двум активным ядрам к и I, расщепляются за счет взаимодействия с N — 2 пассивными спинами. Поэтому в случае О < /3 х/2 мультиплеты кросс-пиков содержат наложение N - 2 квадратных подспектров, которые обусловлены переносом когерентности между непосредственно связанными прогрессивными и регрессивными переходами (< = 0). Если /3 = х/2, то непосредственно не связанные переходы (1 < - 2) приводят к дополнительным [c.500]

В основе предлагаемого метода исследования лежит интерференция, т. е. наложение двух совмещенных в пространстве волн, в результате чего возникает третья, результирующая волна, которая и несет необходимую информацию [10]. В качестве источника света может быть использован любой монохроматический когерентный излучатель. Наиболее приемлемым из существующих является лазерный источник, как обладающий высокой монохроматичностью, малой расходимостью луча, высокой интенсивностью излучения. [c.23]

Следует, конечно, иметь в виду, что, в отличие от метода наложения, -здесь все три накладывающиеся интерференционные поля когерентны, [c.373]

Электронограммы газовых молекул представляют собой наложение быстро убывающего по интенсивности фона, обусловленного атомным (когерентное и некогерентное) рассеянием, и ряда максимумов и минимумов, обязанных молекулярному рассеянию и отражающих структуру молекул. [c.421]

Приблизительно параллельный пучок света, падающий на прозрачную решетку (рис. 15), претерпевает трехкратную дифракцию — два раза на прозрачной решетке и один раз на отражательной. Обязательное требование к системе заключается в том, чтобы постоянные решеток отличались в целое число раз, а поверхности и штрихи были установлены приблизительно параллельно. В результате для каждой длины волны из системы в разных направлениях выходят когерентные пучки, число которых равно произведению чисел порядков дифракции на решетках. Все они интерферируют, и в общем случае получается много наложенных друг на друга интерференционных полос разных периодов и контраста. [c.59]

Принцип действия интерферометра основан на измерении величины смещения системы интерференционных полос, обусловленного изменением оптической плотности газовой среды, через которую проходит один когерентный луч (когерентность — способность световых волн давать при наложении явление интерференции). [c.301]

Щель можно рассматривать как светящийся источник конечной ширины. Разобьем ее на ряд узких источников шириной йу, находящихся на расстоянии у от ее центра. Будем считать, что отдельные элементарные источники некогерентны. Иначе говоря, при наложении световых волн, идущих от этих источников, не происходит интерференции и складываются не амплитуды световых колебаний, а энергии. Расчет может быть без труда проведен и для случая, когда отдельные элементы щели излучают когерентный свет. [c.16]

Следует, конечно, иметь в виду, что, в отличие от метода наложения, здесь все три накладывающиеся интерференционные поля когерентны, поэтому происходит сложение их амплитуд с учетом соотношения фаз, а не сложение интенсивностей. Однако это мало сказывается на виде полос, тем более, что в местах, соответствующих размытиям, налагающиеся световые колебания синфазны. [c.364]

Принцип действия. Интерферометр типа ШИ-3 — измерительный прибор, в котором используются явления преломления и интерференции света. Интерференцией света называется наложение световых пучков, при котором они в одних местах гасят друг друга, в других — усиливают. Интерференция света наблюдается при сложении только когерентных пучков света, т. е. полученных от одного и того же источника света, имеющих одинаковые частоты и постоянную разность фаз. Для получения двух когерентных пучков свет, испускаемый источником, разделяется на два пучка, которые проходят различные пути и затем сводятся вместе, и создают интерференционную картину. Картина интерференции наблюдается в окуляре прибора в виде цветных полос с резко выделенной двумя узкими черными линиями белой (ахроматической) полосой. [c.51]

Физические измерения, осуществляемые в реальных экспериментах, основаны на регистрации реакции системы, вызванной наложением нд нее возмущений. Реакции системы, определяясь ее состоянием, находятся в зависимости от координат и импульсов частиц (атомов, молекул, иоиов), составляющих систему, и их взаимных корреляций. Компьютерный эксперимент на основе информации о корреляционных функциях, полученных в результате моделирования эволюции системы, воспроизводит спектры различных физических процессов и энергетику системы. В случае жидкого металла, причисляемого к классу простых жидкостей, движение иоиов может быть описано двумя функциями восприимчивости, которые согласно флуктуационно-диссипационной теореме связаны с зависящими от времени корреляционными функциями таких динамических переменных, как плотность. Упомянутые восприимчивости являются физическими величинами, наблюдаемыми в экспериментах рассеяния это функция некогерентного рассеяния, описывающая рассеяние на одной частице, и когерентного, связанного с кооперативным рассеянием. [c.43]

Эти примеры относятся к явлению интерференции. Как известно, интерференцией называют наложение волн, приводящее к установлению в каждой точке пространства постоянной амплитуды поля. Интерферировать могут и две волны — это простейший случай. Устойчивая, не меняющаяся во времени интерференционная картина получается только тогда, когда источники волн имеют одинаковую частоту, а фазы их колебаний не зависят от времени. Такие источники и волны называются когерентными. [c.27]

Величина ф, входящая в уравнения (13-1) и (13-2), — это фаза волны. Свет, как правило, является некогерентным — для разных фотонов, составляющих световой пучок, ф оказывается различной. Когерентный свет, испускаемый лазерами, образуется фотонами с одинаковыми фазовыми характеристиками. Если для всех фотонов светового пучка вектор напряженности электрического поля лежит в одной плоскости, свет называется плоскополяризованным (именно такая ситуация имеет место после прохождения света через определенные виды кристаллов). За направление поляризации принимается направление вектора напряженности электрического поля Е. Свет может быть также поляризованным по кругу — вектор напряженности электрического поля описывает при этом правую или левую спираль. Наложение двух одинаковых пучков, в одном из которых свет правополяризован, а в другом — левополяризован, дает плоскополяризованный свет. В свою очередь пло-скополяризованный свет можно разложить на право- и левополяризованную компоненты. [c.7]

Распознаванпе знака и форма линии. Распознаванне знаков частот по Vi в J-спектре часто не является столь проблематичным, как в экспериментах с переносом когерентности. Для случаев чисто первого порядка, которые мы обсудили, или всегда для экспериментов с низким разрешением мультиплетность сигналов симметрична относительно V, = О, так что можно использовать отражение относительно этой линии. Результирующий спектр может быть скорректирован по фазе в спектр чистого поглощения, поэтому нет нужды использовать необычные взвешивающие функции. Однако спектр поглощения возникает из-за наложения симметрично расположенных пар линий с нежелательной фазоскрученной формой, и любое отклонение от точной симметрии относительно лииии V, = О будет искажать его. [c.383]

Рис. 5.3.6. Экспериментальный нульквантовый спектр трехсгшновой системы со слабым скалярным взаимодействием — метилового эфира 2-фуранкарбоиовой кислоты в изотропной фазе. Спектр был получен с помощью косвенной регистрации и соответствует проекции двумерного спектра абсолютных значений на ось ыь Порядок р = О был выделен после того, как все остальные порядки одно- и многоквантовой когерентности затухали в неоднородном статическом иоле. Сигналы исходят от шести нульквантовых когерентностей, которь1е можно описать одноэлементными операторами (если перечислять слева направо) /аТм/ , /а7м/х, /а м/х, / /м/х, /а"/ /х и /а/м/х, где спины А, М и X обозначены в порядке возрастания ларморовой частоты. Для повышения точности оцифровки использовался эффект наложения около частоты Найквиста. (Из работы [5.23].)

Отсюда следует, что правила отбора переноса когерентности обусловлены наложением пиков с противоположными амплитудами, которые появляются при недостаточной разрещенности констант спин-спинового взаимодействия, а не равенством нулю матричных элементов. Для расчета общего вида 2М-спектра удобно принять следующую стратегию. [c.483]

Несмотря на то что обычная одноквантовая корреляционная спектроскопия (разд. 8.2) успешно применяется для идентификации взаимодействующих ядер, она не всегда позволяет однозначно установить связи спинов. Так, в линейном фрагменте типа А — М — X с Ах = О необходимо использовать эстафетный перенос когерентности, чтобы проверить, что удаленные ядра А и X действительно принадлежат одной и той же схеме взаимодействия и исключить случайные наложения двух отдельных систем А — МиМ — Хс вырожденными сдвигами Ом = Ом (см. разд. 8.3.4). Кроме того, необходимо идентифицировать эквивалентные спины, поскольку в сложных молекулах часто трудно различить подсистемы типа АХ, А2Х3 и т. д., где мультиплеты не разрешены полностью и нельзя надежно определить интегралы. Многоквантовый ЯМР можно применить для того, чтобы проверить существование магнитно или химически эквивалентных ядер, принадлежащих общей схеме взаимодействия. [c.540]

В течение подготовительного интервала Тр (рис. 8.5.9, в) намагниченность спинов I расфазируется под действием гетероядерного взаимодействия -Iky -> llkx8mz- Приложение (т/2) -импульса преобразует это слагаемое в наложение нуль- и двухквантовой когерентностей [c.572]

Если выделить, скажем, гетероядерную нульквантовую когерентность соответствующим циклированием фазы и выбором пути переноса, то мы получим 2М-спектры с сигналами при ол = (П/ — fis) и 0)2 = П/. С помощью методов сдвига и коррекции наложений (см. разд. 6.6.1) такие спектры могут быть преобразованы в спектры корреляции сдвигов с ( 1, ыг) = (П/, s). Аналогичное преобразование можно независимо применять к гетероядерным двухквантовым компонентам [8.13]. На рис. 8.5.10 показан спектр корреляции сдвигов протонов и азота-15, полученный таким способом. В больших системах на гетероядерные когерентности влияют константы взаимодействия с дальними протонами, что позволяет получить мультиплетные структуры отдельных фрагментов в больших схемах взаимодействия [8.90]. Обсуждение подобных экспериментов для жидкокристаллической фазы можно найти в работах [8.35, 8.99]. [c.572]

При прохождении через среду, в которой диффузия происходит в вертикальном направлении, плоский когерентный волновой фронт из-за неоднородности показателя преломления искривляется в сигмоидальный. Это искривление приводит к изменению разности фаз, и если такой свет затем сфокусировать линзой, то образуется интерференционная картина в виде последовательно чередующегося синфазного и противофазного наложений софокусных лучей. Если свет пропустить через горизонтальную щель, то интерференционная картина будет состоять из определенного числа горизонтальных светлых и темных полос. Светлые полосы имеют наименьшую интеЕ -сивность около оптической оси, где они расположены наиболее близко. С увеличением расстояния от оптической оси промежутки между полосами и интенсивность возрастают. Наиболее удаленная полоса имеет самую большую ширину, и ее дальняя граница четко не определяется. Это проиллюстрировано на рис. 1. [c.133]

Голограмму, получающуюся при интерференции двух когерентных пучков, — идущего от источника света (лазера) и рассеянного объектом — можно рассматривать как результат наложения зонных пластинок, мнимые фокуса которых расположены на поверхности рассеивающего объекта то обстоятельство, что лучи, идущие от источника, падают на фотопластинку не по нормали, а под некоторым углом, не имеет принципиального значения. При падении на обработанную пластинку — голограмму лучей, идущих от источника под тем же углом, что и при экспонировании пластинки, совокупность зонных пластинок создаст в пространстве перед голограмдюй и позади нее два объемных изображения объекта (мнимое и действительное), которые могут быть сфотографированы обычным фотоаппаратом под любым ракурсом. Голограммы в принципе можно получить не только с лазером, но и с обычным источником света при достаточной мощности и когерентности его излучения. Подробное рассмотрение метода голографии и его возможностей дается в обзоре [48.11. [c.357]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология