Волна результирующая света

Согласно закону Стокса, длина волны флуоресценции всегда больше длины волны возбуждающего света. Однако имеются примеры антистоксовой флуоресценции, когда длина волны флуоресценции меньше длины волны возбуждающего света. Возбуждение молекулы соответствует переходу электрона с основного уровня на возбужденный. Поскольку молекулярные орбитали молекул с четным числом электронов заполнены парами электронов, имеющими противоположно направленные спины, то при переходе электрона на верхнюю орбиталь его спин может оказаться ориентированным или в том же, или в противоположном направлении, что и у оставшегося на нижней орбитали электрона. Если ориентация спина сохранится, то возбужденное состояние будет иметь тот же результирующий спиновый момент, что и основное состояние. При этом мультиплетность сохраняется. Мультиплетность состояния равна п+, где п — число неспаренных электронов. Если же ориентация спина изменится на противоположную, то изменится и мультиплетность. Мультиплетность основного состояния большинства молекул с четным числом электронов равна 1, т. е. это синглетные состояния. При сохранении мультиплетности возбужденное состояние тоже будет -синглетным. Если же возбуждаемый электрон меняет направление спина, то возбужденное состояние будет три-плетным. Таким образом, одному основному состоянию соответствует набор разных возбужденных состояний — синглетных и триплетных (рис. 28). [c.53]

Как поляризация света, так и проявление оптической активности, подобно всем другим явлениям, связанным о прохождением света через вещество, обусловлены взаимодействием светового излучения с веществом, частицы которого тоже являются излучателями волн. Характер распространения света в веществе, как мы уже отмечали, связан о появлением результирующей волны. В явлениях, наблюдающихся в оптике анизотропных веществ, важным является то обстоятельство, что молекулы кристаллов, например, являются анизотропными вибраторами, частоты излучения которых различны в различных направлениях. Оптическая активность связана с неоднородностью электромагнитного поля световой волны в пределах самой молекулы вещества. [c.131]

Линейно-поляризованный пучок, проходящий через среду, можно рассматривать как состоящий из двух поляризованных по кругу компонент. когерентных, но имеющих противоположное направление вращения вектора (правая и левая волны). Когда свет выходит из среды, эти две компоненты складываются и вновь образуется линейно-поляризованный пучок. Однако если среда анизотропна, выходящий пучок не идентичен исходному, поскольку в такой среде показатель преломления для право- и левополяризованного света различен. Другими словами, скорость распространения этих пучков неодинакова, что приводит к несовпадению по фазе при выходе из среды. Поэтому для результирующего пучка плоскость поляризации повернута по отношению к входящему пучку. [c.231]

В основу действия шахтных интерферометров положен предложенный Жаменом способ измерения показателей преломления газов и жидкостей с использованием явления сложения в пространстве двух световых волн (интерференция света). При таком сложении наблюдается характерное пространственное распределение интенсивности света (интерференционная картина) в виде чередующихся светлых и темных полос, отражающих усиление или ослабление амплитуды результирующей волны. Интерференционная картина наблюдается только при сложении световых волн одной длины, когда разность фаз слагаемых волн остается неизменной т. е. световые волны когерентны. [c.700]

Если в световом пучке находится более одного атома, то для нахождения интенсивности рассеянного света нужно сначала сложить рассеянные поля от всех атомов, а затем возвести результирующую величину в квадрат. Предположим, например, что два атома разделены расстоянием, которое мало по сравнению с длиной волны падающего света. Тогда электрические [c.444]

Дифракционная решетка представляет собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (канавок, щелей, выступов), нанесенных тем или иным способом на плоскую или вогнутую оптическую поверхность. Фронт световой волны, падающей на решетку, разбивается ее штрихами на отдельные когерентные пучки, которые, претерпев дифракцию на штрихах, интерферируют, образуя результирующее пространственное распределение интенсивности света — спектр излучения. В спектральных приборах применяют, в основном, отражательные решетки. [c.382]

Диполи генерируют вторичные волны, взаимодействие которых со световыми приводит к возникновению результирующей волны. Последняя распространяется в веществе со скоростью, отличной от скорости, которой свет обладал в первичной среде, и в другом направлении. Наблюдаемые при этом явления подчиняются законам преломления и отражения света на поверхности раздела двух прозрачных изотропных сред. [c.99]

В случае линейно- или плоскополяризованного света направление поперечного вектора Е остается постоянным во времени, т.е. вектор поля всегда ориентирован в одном и том же направлении. Если рассматривать наложение волн (см. ниже), то плоская поляризация будет поддерживаться только в том случае, если векторы Е, даже ориентированные в разных направлениях, находятся точно в одной фазе, и поэтому результирующий вектор Е сохраняет постоянное направление во времени по мере распространения волны. Отсюда видно, что при наложении двух однородных плоских волн одной и той же частоты, имеющих равные фазы, амплитуды и ориентации полевых векторов, возникает эллиптически поляризованный свет. В этом случае конец результирующего вектора электрического поля описывает линию, которая в плоскости (х, у), перпендикулярной направлению распространения 2, является эллипсом. [c.403]

В основе предлагаемого метода исследования лежит интерференция, т. е. наложение двух совмещенных в пространстве волн, в результате чего возникает третья, результирующая волна, которая и несет необходимую информацию [10]. В качестве источника света может быть использован любой монохроматический когерентный излучатель. Наиболее приемлемым из существующих является лазерный источник, как обладающий высокой монохроматичностью, малой расходимостью луча, высокой интенсивностью излучения. [c.23]

Освещенность поверхности, обусловленная действием двух или нескольких независимых источников, равна сумме освещенностей, создаваемых каждым отдельным источником. Если же источники не независимы, т. е. излучают световые волны с постоянным смещением фаз, то аддитивность освещенности нарушается в некоторых точках пространства вокруг источников интенсивность света оказывается больше, а в других меньше, чем при независимых источниках. Такого рода явление называется интерференцией света, а источники — когерентными. Примером когерентных источников могут служить два малых отверстия О] и О2 в экране (рис. 92), освещаемом ярким точечным источником /. Малые участки поверхности световой волны, совпадающие с отверстиями в экране, можно рассматривать как центры новых шаровых воли при этом световые колебания в точках О1 и О2 происходят с постоянной разностью фаз. Следовательно, разность фаз колебаний в любой точке Р определяется только геометрической разностью хода лучей А = 0 Р — О2Р = йч — 1 и остается постоянной во времени. Если разность хода равна целому числу волн, т. е. Д = кХ, где = О, 1, 2,. .., то в точке Р гребень волны, идущей из Оь совпадает с гребнем другой волны, идущей из О2. В этом случае амплитуда колебания в точке Р равна сумме амплитуд элементарных волн. Если же разность хода Д равна нечетному числу полуволн Л = 2к -Ь 1)Х/2, то гребень одной волны приходит в точку Р одновременно с впадиной другой и амплитуда результирующего колебания равна разности амплитуд элементарных воли. [c.218]

ВОЛНЫ 630 нм одновременно с усилением выделения кислорода резко усиливалось и его поглощение (по сравнению с темповым уровнем). В то же время поглощение кислорода частично подавлялось светом 710 нм, причем это подавление, по-видимому, имело место и тогда, когда скорость фотосинтеза увеличивалась в результате облучения светом обеих длин волн. Как видно из фиг. 121, на свету с длиной волны 710 нм выделение кислорода линейно возрастало с интенсивностью этого света, тогда как поглощение кислорода было существенно подавлено. Соответственно этому кривая зависимости результирующего выделения от интенсивности света должна иметь излом, подобно кривой, изображенной на фиг. 67, или кривой I на фиг. 119. На фоне света с длиной волны 630 нм выделение кислорода сильно возрастало из-за эффекта Эмерсона, после чего световая кривая становилась параллельной кривой для света 710 нм (так же, как в опытах Джонса и Майерса фиг. 119). Поглощение кислорода, сильно стимулировавшееся светом [c.255]

Взаимодействие между индольным хромофором и соседними хиральными центрами может быть обнаружено по изменению дифференциального поглощения левой или правой циркулярной составляющей поляризованного света (круговой дихроизм, КД) или по изменению оптического вращения с изменением длины волны (дисперсия оптического вращения, ДОВ). Знак результирующего [c.491]

Под действием электрич. поля Е световой волны в молекулах среды индуцируются электрич. диполи, совершающие вынужденные колебания с частотой, равной частоте воздействующей световой волны. Эти диполи являются источниками вторичных световых волн. В результате сложения первичной волны и всех вторичных волн возникает результирующая волна, к-рая внутри среды распространяется в соответствии с законами преломления, а вне ее — в соответствии с законами отражения. Молекулярная теория объясняет т. обр. отсутствие света по направлениям, отличным от направлений преломленного и отраженного лучей. Это справедливо лишь при условиях равномерного распределения молекул вещества по объему и малости расстояний между ними по сравнению с длиной световой волны. Только при этих условиях (вследствие интерференции когерентных вторичных волн) свет гасится по всем направлениям, кроме предписанных законами геометрич. оптики. [c.248]

Вынужденные колебания той же частоты, что и падающий свет, до некоторой степени когерентны с ним (т. е. у них есть в некоторой степени определенное фазовое отношение с фазой падающего света). Таким образом, для того чтобы найти результирующее поле, необходимо при рассмотрении фаз суммировать волны, рассеянные различными атомами. Эта динамическая теория преломления принадлежит Лармору и Лоренцу, но лучшее современное ее изложение принадлежит Дарвину 1). Конечные результаты этих вычислений могут быть изложены весьма просто. Индуцированный дипольный момент Р связан с электрическим вектором 8 соотношением [c.106]

Результирующая двух вращающихся в противоположных направлениях электрических векторов лежит в плоскости, и ее величина изменяется, как в синусоидальной волне, что показано на рис. 17-3. Это соответствует плоскополяризован-ному свету. [c.606]

Большинство явлений, связанных с распространением света, объясняется на основе волнового движения. Если в одном и том же направлении распространяется две или несколько волн, то в определенных условиях они могут складываться, образуя новую — результирующую волну. Складываемые волны могут отличаться друг от друга тем, что до места, где происходит их сложение, они проходят разные пути. [c.53]

Имея спектральные характеристики составляющих цветов (например, кривые спектрального пропускания красителей) и зная спектральный состав падающего на тело света, можно определить результирующий цвет. Спектральный состав результирующего цвета определяют перемножением значений интенсивности излучения освещающего источника на коэффициенты пропускания составляющих цветов при одних и тех же значениях длин волн, после чего строят результирующую кривую. [c.30]

Когда свет, представляющий собой с.месь излучении многих длин волн, т. е. полихроматическое излучение, проходит сквозь дифракционную решетку или отражается от нее, должна появиться серия спектров, в которых свет одной и той же длины волны направляется под несколькими различными углами. Каждой длине волны, однако, соответствует свой основной максимум область этих первых основных максимумов волн различной длины является спектром первого порядка (п = 1), область вторых основных максимумов является спектром второго порядка (п = 2) и т. д. Следовательно, при прохождении через дифракционную решетку свет не только разлагается, но к тому же образует несколько порядков результирующего спектра. Интенсивность света в спектрах разных порядков экспоненциально падает с ростом п, но иногда может иметь место некоторое перекрывание краев спектров разных порядков, что приводит к падению спектральной чистоты получаемого света. [c.494]

Напомним, что интерферировать могут только лучи одинаковых длин волн. Если мы осветим микроскоп монохроматическим светом, то при просмотре оптически анизотропного вещества в скрещенных НИКОЛЯХ будем наблюдать различную интенсивность света, соответствующего данному монохроматическому свету. Эта интенсивность обусловливается взаимодействием колебаний интерферирующих лучей. Если один луч отстанет от другого на целую длину волны (или четное число полуволн), амплитуда результирующих колебаний возрастет (фиг. 138, а), а следовательно, возрастет и интенсивность света. Если луч отстанет на полуволну (или нечетное число полуволн), то в результате интерференции при одинаковой амплитуде колебаний произойдет полное затухание колебаний (фиг. 138, б), т. е. интенсивность света будет равна нулю. В этом случае оптически анизотропная кристаллическая пластинка, помещенная в скрещенных николях, будет темной. В промежуточных положениях, т. е. при отставании одного луча от другого, не соответствующего целому числу полуволн, произойдет частичное усиление или частичное ослабление колебаний (фиг. 138, б). [c.112]

Интерференцией называется сложение двух волн, в результате которого усиливаются или ослабляются результирующие колебания. При прохождении световых лучей через тонкие пленки происходит сложение двух волн, отраженных от внутренней и наружной поверхности пленки. Если толщина пленки такова, что одна волна отстает от другой на целое число волн — наблюдается максимальное усиление света на нечетное число длин полуволн — максимальное ослабление. [c.18]

Оптическая система, используемая для получения фазового контраста, состоит из фазовой пластинки и кольцевой диафрагмы. Фазовая пластинка расположена в задней фокальной плоскости объектива и представляет собой прозрачный диск, на котором напылено кольцо из металлов. Кольцевая диафрагма расположена под конденсором и представляет собой прозрачную щель в виде кольца на непроницаемой для света пластинке. Световая волна, проходя через клетки микроорганизмов, отстает по фазе примерно на 1/4 . относительно прямых волн, прошедших только через окружающую среду. В объективе микроскопа эти две волны интерферируют. Результирующая волна имеет ту же длину и амплитуду, что и прямая, но несколько отличается от нее по фазе. [c.91]

А — при одинаковых амплитудах двух волн результирующий свет будет плоскополяри-зоваиным — если амплитуды отличаются, результирующий свет будет эллиптически-поляризованным, т. е. конец результирующего вектора вычертит эллипс, показанный пунктиром. Длина большой и малой осей эллипса а и Ь. [c.453]

Предположим, что очень больиюе число атомов расположено в идеально правильном порядке и образует большой кристалл и что длина волны падаюпхего света велика по сравнению с расстоянием между атомами в тонком слое АВСО на рис. 129. Фаза света, рассеянного калодым из атомов этого слоя, будет отличаться от фаз света, рассеянного другими атомами, поэтому очевидно, что, когда рассеянный свет от этого слоя будет собираться в фокус в глазу наблюдателя, будет происходить интерференция, приводящая к почти полному уничтол<ению рассеянного света. (Атомы, расположенные на расстоянии, меньшем, чем одна длина волны от поверхности кристалла, будут вносить некоторый вклад, но в случае больших кристаллов этим можно пренебречь). То л<е самое справедливо и в отношении света, рассеянного от слоя, параллельного АВСО. Поэтому мы видим, что результирующего рассеяния в стороны в случае большого гомогенного образца вещества, в котором межатомные расстояния малы по сравнению с длиной волны падающего [c.445]

Рис. 17-3. Плоскополяризованный свет как векторная сумма двух вращающихся в противоположных направлениях лучей циркулярнополяризованного света. Два вектора электрического поля и их результирующая показаны отдельно для точек А, В. С, В и Е для того, чтобы сделать более ясным тот факт, что результирующий вектор колеблется в форме синусоидальной волны.

Предположим, что произошло наложение двух плоскополяри-зованных волн, отличающихся по фазе на одну четвертую длины волны (т. е. когда одна синусоидальная кривая пересекает ось расп ространения волны, на другой наблюдается максимум или минимум) и имеющих взаимно перпендикулярные векторы Е. По мере распространения волн результирующий вектор Е вращается, так что его конец описывает спираль (рис. 16-2). То же самое, конечно, справедливо и для вектора магнитного поля. Такой свет называется поляризованным по кругу, и если вектор Е вращается по часовой стрелке по отношению к наблюдателю, смотрящему на источник света, то — поляризованным по кругу вправо. [c.452]

Расчетные (бинарные) голограммы получают путем вычисления для конкретных условий контроля результирующих амплитуд и фаз в плоскости голограммы на ЭВМ. Полученные значения выводятся на построитель графического изображения или передаются по каналам связи в приемный центр. Затем изображение перефотографируется в уменьшенном масштабе так, чтобы линии голограммы на фотографии находились на расстояниях, соизмеримых с длиной волны света, восстанавливающего изображение. Расчетный способ создания голограмм позволяет иметь их для идеальных объектов, которые реально не существуют, изготавливать фильтры с наперед заданными свойствами и передавать голографическую информацию. Особенно эффективно для целей неразрушающего контроля применение расчетных голограмм, когда изделие должно иметь форму, точно описываемую математическими формулами (цилиндр, сфера, параболоид и т. д.) при малых допустимых отклонениях от нее. [c.266]

Анализатор помещается на оси вращающейся беззубцовой сервосистемы с прямым приводом. Электронная система для измерения фазы действует по принципу, показанному на рис. 10. На выходе фотоумножителя возникает гармоническая волна с частотой 2у производная 1/ 0 достигает максимума на уровне А, соответствующем 45°. Электронный детектор уровня, помещенный в А, выдает постоянный сигнал (+), если I > а Для сравнения результирующего прямоугольного сигнала на выходе детектора уровня с генератором стандартных прямоугольных сигналов используется модифицированный квадратурный детектор. Фазу волны находят с помощью аналогового интегрирования или более точно с помощью численного счета сигнала квадратурного детектора для больших сдвигов фазы. Система имеет то преимущество, что на нее не действуют флуктуации источника света и изменения детектора уровня, которые происходят медленнее, чем за 0,01 с. Детали электронной контрольной системы и устройства считывания описаны в работе [ 59]. [c.425]

Вопросы стереохимии оптически активных комплексных соединений уже, обсуждались в разд. 2.3.1. В настоящем разделе будет кратко рассмотрена физическая природа этого явления и проанализирована та информация, которую можно получить, исследуя оптическую активность комплексных соединений. Взаимодействие оптически активных изомеров с плоскополяризованным светом обнаруживается по вращению плоскости поляризации пучка света влево или вправо в зависимости от конфигурации изомера. При этом полезно помнить, что свет, т. е. электромагнитное излучение, представляет собой электрическое и магнитное поля, колебания которых перпендикулярны друг другу. В каждый данный момент времени эти поля изображаются соответствующими электрическим и магнитным векторами, перпендикулярными направлению распространения света. В случае поляризованного света электрический вектор колеблется в одной и той же плоскости, а магнитный в другой, которая перпендикулярна первой. Если вектор электрического поля наблюдается в направлении распространения светового луча, то изменение колеблющегося вектора во времени для данной волны будет таким, как это изображено на рис. 2.27. Этот электрический вектор можно рассматривать как результирующий вектор двух равных векторных составляющих электрического поля одной, которая вращается влево ( г), и другой, вращающейся вправо Ег) (ср. рис. 2.28). Когда такой плоскопо-ляризованный свет проходит через оптически активную среду, электрическая составляющая поля взаимодействует с электрическим диполем вещества. Те оптически активные изомеры, которые обладают магнитным диполем, взаимодействуют также с магнитной составляющей поля. Ниже мы ограничимся обсуждением только случая взаимодействия электрической составляющей поля с электрическим диполем вещества, так как магнитное взаимодействие интерпретируется аналогичным образом. И электр ческое поле излучения, и электрический диполь вещества изображаются отдельными векторами, так что их взаимодействие можно проиллюстрировать простой векторной моделью. Электрический диполь- [c.84]

Под действием поля световой волны происходит смещение зарядов — заряженных частиц друг относительно друга — в молекулах, составляющих среду. Эти колебания создают, в свою очередь, электромагнитное поле, накладывающееся на первоначальное, в результате чего возникает результирующая волна, отстающая по фазе от исходной. Это приводит к изменению (уменьшению) ско-рости рагпрпгтрянения световой волны при переходе от вакуума к конденсированной среде. Если частота колебаний световой волны совпадает с частотой собственных колебаний молекулярных осцилляторов, в последних возбуждаются устойчивые колебания, на которые затрачивается энергия световой волны. Это приводит к ее затуханию, т. е. к уменьшению интенсивности- проходящего через среду света. Математически затухание световой волны выражают введением в выражение (1.94) комплексного показателя преломления Я [c.22]

Представим себе, что лучи падающей волны расрростра-няются параллельно. Если поместить на пути лучей перпендикулярно их направлению экран с узкой щелью, то на другом экране, помещенном за щелью, в силу прямолинейного, распространения света, получим изображение щели. Однако, кроме этого изображения, по обе стороны от него будет наблюдаться ряд чередующихся светлых и темных полос. Щелтг в экране можно представить как некоторое число новых вспомогательных источников, испускающих свет по всем направ- лениям. Следовательно, в каждом направлении за экраном со щелью будет накладываться столько волн, сколько вспомогательных источников света имеется в щели. Воображаемое число таких источников будет зависеть от длины волцы падающего света и направления лучей, выходящих из щели Естественно, что интенсивность света в каждом направлении, согласно правилам интерференции, будет зависеть от разности фаз накладывающихся волн. Такая зависимость интенсивности результирующей волны от направления носит название дифракции. Светлые полосы, возникающие от одной щели и называемые дифракционными максимумами, очень слабые. Значительно усиливается эффект дифракции при прохождении света через экран с большим количеством таких щелей. Такой экран называется дифракционной решеткой. Картина распределения максимумов существенно меняется по сравнению с дифракцией от одной щели. [c.55]

Эллипсометрический метод основан на теории Друде [290]. Наблюдая за отражением света от поверхностей свежерасколотых кристаллов каменной соли, кварца и стекла, он пришел к заключению, что отраженные лучи поляризованы не линейно, а эллиптически. Это явление Друде объяснил наличием переходного слоя, обладающего толщиной, сравнимой с длиной световой волны, и иным показателем преломления, когда происходит переход диэлектрической постоянной от значения 81 в одной среде до значения 62 —в другой. Природа отраженного света определяется отношением к Рх — параллельной и перпендикулярной составляющих световой волны. В результате было установлено, что составляющая электрической и магнитной силы, параллельная поверхности раздела (Яц) при угле Брюстера, очень мала, но не равна нулю. Таким образом Друде показал, что свет поляризован эллиптически, т. е. результирующий световой вектор описывает в течение колебания эллипс, главные оси которого лежат параллельно и перпендикулярно плоскости падения. [c.117]

Согласно уравнению (Г-31), форма полосы поглощения (т. е. зависимость коэффициента поглощения от частоты) должна быть в основном такой же, как и на кривой, приведенной на рис. 125, выражающей зависимость а от частоты, а ширина полосы определяется величинами факторов диссипации т] и р.. В действительности это никогда не бывает так. В любом образце вещества электроны в разных атомах никогда не имеют совершенно одинаковых естественных частот колебаний v . Одной из причин этого является эффект Допплера, вызывающий отличие между относительными значениями частоты света V и естественными частотами в зависимости от направления движения атома относительно световой волны. Еще более существенной причиной изменения является, однако, то, что вследствие термических флуктуаций окружение всех атомов не является одинаковым. Это относится в особенности к атомам веществ, находящихся в жидком и твердом состояниях. Поскольку окружение влияет на значения частот нормальных колебаний, значения Vj могут быть различными у разных атомов. Поэтому наблюдаемые полосы поглощения в жидких и твердых телах представляют собой наложение больнюго числа узких полос, каждая из которых имеет вид, он редел яемьп значением а в уравнении (Г-16), но с центрами при разных V . Вследствие этого результирующая форма полосы зависит от взаимодействий между окружением и электронами. [c.441]

И Y. которые в свою очередь определяются строением молекулы. В гл. 14 описана также классическая механическая модель, для которой могут быть вычислены значения параметров р и у. Оптическое вращение этой классической модели обладает некоторыми существенными характеристиками, действительно наблюдающимися в случае оптически активных молекул. Так, например, эта модель объясняет зависимость оптической активности от длины волны света, используемого для измерений. Она объясняет также то, что электронные движения, ассоциированные со слабыми полосами поглощения, могут вносить существенные вклады в оптическое вращение. С другой стороны, поскольку, как известно, классическая механика непригодна для описания молекул, едва ли можно всерьез принимать эту модель как основу для детальной теории зависимости между строением молекулы и оптической вращательной способностью. Такая теория должна быть, конечно, основана на квантово-механических выражениях для параметров р и у-Используя методику, аналогичную приведенной выще в этой главе при выводе выражения для поляризуемости а, можно вывести выражения, аналогичные (Е-1). Сперва определяется возмущение волновой функции магнитным полем. Затем возмущенная волновая функция используется для нахождения электрического момента молекулы. Результирующее выражение содержит член, пропорциональный скорости изменения магнитного поля и коэффициент при этом члене может быть приравнен отношению —р/с) в уравнении (Е-1а). Ана/ Огичные вычисления магнитного момента, обусловленного волновой функцией, возмущенной электрическим полем, дают член, зависящий от скорости изменения электрического поля коэффициент при этом члене может быть приравнен у/с в уравнении (Е-16). [c.534]

Диссимметрические среды в общем случае не только обладают разными показателями преломления для левого и правого циркулярнополяризованного света (разд. 14-1) различны и их коэффициенты поглощения для двух различных видов циркулярнополяризованного света. В результате два вектора и Ен на рис. 14-2 не равны по длине, так что их результирующая вместо увеличения и уменьшения в одной плоскости (плоскости поляризации) в действительности описывает эллипс. Поэтому проходя через несимметрическую среду, плоскополяризованный свет становится эллиптически поляризованным, причем главная ось эллипса заменяет плоскость поляризации . Это явление известно под названием круговой дихроизм . Круговой дихроизм нелегко измерить в ультрафиолетовой области — единственной области, где он может иметь значение для бесцветных соединений. Однако можно изучать комбина-дию кругового дихроизма и циркулярного двойного лучепреломления (разд. 14-1), известную под названием эффект Коттона [17а], наблюдая изменение оптического вращения в зависимости от длины волны, т. е. так называемую дисперсию оптического вращения. [c.400]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология