Рейнольдса критерий для псевдоожиженного слоя

При турбулентном движении, ограниченном стенками трубы, диаметром D ., путь смешения на порядок меньше этого масштаба (/ 0 7), а Оп и Тп зависят от характеризующего интенсивность турбулизации критерия Рейнольдса для всего потока). Хотя это движение напоминает турбулентный поток, для твердой фазы в псевдоожиженном слое оно имеет два существенных отличия. Во-первых, это — замкнутый характер траекторий пакетов и, во-вторых, путь смешения в данном случае сравним с масштабом аппарата, т. е. I Ь, что не позволяет непосредственно переносить на псевдоожиженный слой характерные законы турбулентного перемешивания и переноса импульса и теплоты. Остается в силе лишь соотношение типа (П.6) [c.59]

В рассматриваемом случае основным условием соблюдения подобия является создание подобного гидродинамического режима, вызывающего вынос катализатора. Следовательно, необходимо обеспечить инвариантность критериев, определяющих подобие поля скоростей и подъемной силы. Процесс псевдоожижения слоя твердых частиц, а также выноса слоя в критериальной форме характеризуется критериями Рейнольдса и Архимеда [3] [c.120]

Псевдоожиженный слой. Опубликованные данные различных исследователей сведены в табл. VII.4 и представлены на рпс. 11-4. Он иллюстрирует характерное резкое падение критерия Нуссельта с уменьшением критерия Рейнольдса, соответствующее аналогичной зависимости для массообмена, но самой характерной чертой этого графика является большое взаимное расхождение результатов, полученных отдельными исследователями зачастую данные могут отличаться на 2—3 порядка. Поэтому необходимо последовать условия экспериментов и подвергнуть пересмотру интерпретацию их результатов. В частности, мы должны рассмотреть, какая принималась модель потока газа (например, одни пользовались моделью идеального вытеснения, другие исходили пз наличия [c.191]

В качестве параметра, характеризующего гидродинамическую обстановку в псевдоожиженном слое, используют обычно критерий Рейнольдса, иногда в сочетании с некоторыми функциями порозности слоя. [c.269]

Не останавливаясь здесь на том, насколько правомерной является характеристика гидродинамической обстановки в псевдоожиженном слое критерием Рейнольдса, укажем, что одна из пер вых попыток выявления зависимости [c.608]

Однако нет достаточных оснований считать критерий Рейнольдса характеристикой гидродинамической обстановки в псевдоожиженном слое, поэтому актуальными являются попытки установления определяющих параметров, описывающих подобие концентрационных полей [c.608]

Уравнение (244) действительно в интервале значений параметра Рейнольдса от 1,38 до 9,51 и в пределах значений числа нсевдоожижения от 2,67 до 12,82. В уравнение (244) не входит критерий Прандтля, так как эксперименты проводились с воздухом. В этом случае при условии незначительного изменения температуры Рг = 0,72. И. М. Федоров [129] исследовал теплообмен между воздухом и псевдоожиженными слоями подмосковного угля (0,5 мм < й < 10 мм), гранулированного активированного угля (3 мм < с < 5 мм) и слоя, состояш,его из картонных частиц (3 < й < 10л л ). Теплообмен изучался в условиях сушки указанных материалов и поэтому он был осложнен массообменом. Получены следующие уравнения [c.143]

Принятые обозначения Re = — — критерий Рейнольдса — коэффициент взвешивания слоя Ед—начальная порозность слоя йд — степень стесненности витания частиц в псевдоожиженном слое, которая подсчитывается по эмпирическому уравнению = 15,3 (е — 0,35) -З [c.132]

Для данной системы газ—твердые частицы критерий Архимеда есть величина постоянная. Критерий же Рейнольдса изменяется от Ке р при критической скорости начала псевдоожижения, до К пит при достижении скорости витания и уносе всего кипящего слоя. Из физической модели следует, что функция /о должна иметь максимум при каком-то промежуточном значении Ке , лежащем внутри интервала (Ке р, Йе нг)- Это значение Ке находится из математического условия /о (Аг, Ке)/ Ке = О и решение этого уравнения может быть выражено в виде явной зависимости Ке от Аг, т. е. [c.147]

Это уравнение основано на результатах опытов с частицами силикагеля и алюмогеля размером 0,35 —0,83 мм (20 —40 меш), псевдоожиженных воздухом в области значений Ве = 9—55. Критерий Рейнольдса имеет тот же вид, что и для стационарного слоя, т. е. [c.108]

Для фильтрации газа через плотный слой критерий Эйлера Ей или коэффициент трения f обычно выражают как функцию критерия Рейнольдса Ке и различных геометрических параметров слоя. Однако для псевдоожижения и фонтанирования, где играют роль гравитационные силы, следует ожидать, что в дополнение к вязкой и инерционной силам в любую общую корреляцию должны войти критерий Фруда Рг или критерий Архимеда Лг. Нельсон и Гей [164] включили Рг в свое соотношение для АРф, но их уравнение справедливо только для фонтанирования земляных орехов. [c.40]

В инженерной практике особенно важно уметь заранее оценить, хотя бы по порядку величины, удельный расход газа, необходимый для перевода слоя частиц различного диаметра в псевдоожиженное состояние. Для этой цели можно использовать уравнение (П1. 24), подставив в него значение сопротивления неподвижной насадки, рассчитанное по формулам, приведенным в гл. П. Для мелких частиц, когда эффективный критерий Рейнольдса [c.141]

Сопоставление тепло- и массообмена между потоком и зернами в неподвижном и кипящем слоях привело некоторых исследователей к выводу об уменьшении кинетических коэффициентов при псевдоожижении, если проводить сравнение обоих типов слоев при одинаковой скорости потока [70]. Другие исследователи считали, что эти различия связаны с изменением суммарной поверхности обмена в единице объема и толщины пограничного слоя вследствие расширения слоя при псевдоожижении. Для учета этих обстоятельств было предложено [71] в корреляционных формулах частично заменить обычный критерий Рейнольдса на некоторый эффективный [c.480]

Следует отметить, что пределы стабильности кипящего слоя в общем случае определяются не только размерами частиц, но и вязкостью среды. С повышением коэффициента вязкости (Аг < 20) отношение тах/ кр растет. Однако для систем, псевдоожиженных газом, решающее значение имеет только размер частиц. С помощью критериев Рейнольдса и Архимеда вычисляют высоту кипящего слоя [c.283]

Приведенные выше результаты рассчитывались в предпо-.тожении, что твердые вещества были полностью перемешаны,. Цоказательством этого факта служило и то. что поток газа на.ходплся в режиме полного вытеснения. Это привело к выпадающим результатам при низких значениях критерия Рейнольдса, критерии Нуссельта и Шервуда были ниже теоретического минимума 2. Предположив диффузионную модель обратного перемешивания газа, можно объяснить экспериментальные данные для тепло- и массопередачи межд частицами и жидкостью в псевдоожиженном слое и аномально низкие величины критериев Нуссельта и Шервуда при низких [c.154]

Первоначальные эксперименты были выполнены иа слоя.х мало1 о диаметра для опробования метода, но было решено, что все теории должны быть проверены на слоях диаметром но крайней мере не менее 305 мм. Чтобы достигнуть лучшего понимания наблюдений, проведенных иа реальных псевдоожиженных слоях, были выполнены также эксперименты на гидравлической модели слоя. Эта модель содержала ра.з-личные группы сфер, взвешенных в водном потоке при значениях критерия Рейнольдса, типичных для исевдоожижения газом. На основании измерения сил давлений потока, действующих на сферы, взятые в различных областях групп, могут быть сделаны предположения относительно сил давлений, действующих на частицы в различных участках реального псевдоожиженного слоя. [c.6]

Для опытов использовали гидравлическую модель, ибо она упрощает технику измерения давлений. Известно, что сила давления потока на тело определяется произведением его фронтальной площади на динамическое давление и коэффициент сопротивления (который является функцией критерия Рейнольдса). Поэтому геометрическое расположение тел могло быть исследовано независимо от природы жидкости и абсолютных размеров тел. Нет причины предполагать, что критерий Рейнольдса есть критический параметр псевдоожиженного слоя. Системы в пределах нескольких порядков величин критерия Рейнольдса ведут себя достаточно одинаково, и жидкость или газ, исевдоожижающие слой, могут [c.9]

Изменения коэффициента сопротивления, толщины пограничного слоя и других факторов являются обычно функцие критерия Рейнольдса. Этот довод детально развит Ричардсоном и Заки [9] применительно к системе сфер. Такие результаты, но-види-мому, применимы для сфер диаметром на два порядка меньше, чем те, для которых измерялось давление. Это убедительный аргумент в пользу гидравлической моделл псевдоожиженного слоя. [c.39]

На рис. 9 показаны результаты опытов других исследователей по тепло- [5--7] и массопсредаче в неподвижном [3, 12] и псевдоожиженном слоях [2]. Для того чтобы учесть разницу в средних значениях критериев Шмидта и Прандтля, результаты нанесены на график Ми-Рг и 8к-8с > в зависимости от критерия Рейнольдса. При вычислении критерия Рей- [c.144]

Авторы правильно использовали числа Рейнольдса в своей работе, но в общем критерий не подходит для описания псевдоожиженного слоя. Вид потока следует учесть, и он скорее всего функция скорости газа, умноженной на минимальную скорость псевдоожижеиия. Авторы сравнивали свои результаты с результатами Ланно, но хотя числа Рейнольдса были близки, в этих двух случаях, работа последнего проводилась при 250, что представляло соверщенно иной режим. [c.163]

Исследования неподвижного и псевдоожиженного слоя не охватывали область малых критериев Рейнольдса, однако по аналогпи с теплообменом можно ожидать, что в этой области коэффициент массообмена резко снижается с уменьшением значения критерия Рейнольдса. [c.179]

Основная зависимость (41), связывающая порозность псевдоожиженного слоя с физическими свойствами твердой и газовой фаз, может быть, как было показано в работах [33, 100], применена к пневматическому транспорту. При этом критерий Рейнольдса следует относить не к скорости потока v, отнесенной к живому сечению трубы, а к приведенной скорости v, учитывающей скорость движения твердых частиц и относительно стенок ппевмоподъемника [c.113]

Порозиость псевдоожиженного слоя е = 0,5 выбирается согласно [24]. Критерий Рейнольдса [c.239]

Гидравлические сопротивления неподвижного слоя катализатора возрастают с уменьшением размеров зерна. В псевдоожиженном слое применение мелких частиц не влияет на возрастание гидравлических сопротивлений. Они остаются постоянными от начала псевдоожижения до начала пневмоуноса. Соответствующие скорости псевдоожижения и пневмоуноса можно определять через критерии Рейнольдса по формулам Тодеса [c.218]

В псевдоожиженных системах частицы непрерывно меняют взаимное расположение, что может приводить к образованию отдельных полостей, свободных, как обычно считают, от твердых частиц. Причина таких флуктуаций с падающими иw и неподвижно закрепленными частицами показана во многих работах. Так, П. Н. Роу и Д. А. Хинвуд [1], И. Хаппель и Р. Пфеффер [2], М. С. Смолу-ховский [3] и другие [4—6] установили, что суммарное сопротивление двух последовательно падающих сфер менее удвоенного сопротивления единичной, если эти сферы достаточно близки одна к другой. По X. Факсену [5], две последовательно расположенные и равные по размеру соприкасающиеся сферы падают на 55% быстрее, чем единичная сфера. Если сферы расположены на небольшом расстоянии одна от другой, то последующая сфера догоняет предыдущую [6], если только первоначальное расстояние не очень велико, или не очень малы значения критерия Рейнольдса [2]. Таким образом, сведение двух сфер в один агрегат приведет в псевдоожижен-Н0Л1 слое к удалению этого агрегата от расположенных выше частиц, создавая условия для возникнове1Шя элементарной полости. [c.22]

Если вычислить критерий Архимеда и определить пористость слоя, соответствующую переходу слоя в псевдоожиженное состояние, то можно рассчитать Кскр, и следовательно, Wкv Через критерии Рейнольдса и Архимеда можно выразить значение пористости слоя [c.281]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология