Время пребывания в реакторе безразмерное

Из графика степень превращения — время пребывания — безразмерное время, построенного на основании уравнения (111,55), определяется истинное время пребывания в каскаде реакторов (рис. VI-8). [c.433]

Здесь т° — безразмерное среднее время пребывания твердой частицы в реакторе [c.163]

Безразмерное (относительное) время пребывания 0 вещества в реакторе [c.86]

Однако прежде чем перейти к решению этой задачи, постараемся понять, зачем нам понадобилось введение новой случайной величины— суммарного безразмерного времени пребывания х. Замена обычного времени пребывания 1 = 24 безразмерным временем пребывания X = 2 может показаться на первый взгляд малообоснованным усложнением. Это, разумеется, не так. Представим себе, что нам известно значение t случайной величины I, т. е. известно суммарное время пребывания частицы в каскаде реакторов. Поскольку в непрерывном процессе условия растворения дискретно изменяются от ступени к ступени, суммарное время пребывания 1 [c.120]

Монодисперсный продукт. Мы установили, что каждому фиксированному значению безразмерного времени соответствует строго определенная степень растворения отдельной частицы. Поскольку, однако, растворяющийся продукт состоит из большого количества частиц, мы не можем пока ответить на вопрос о состоянии этого продукта на выходе из каскада реакторов. Более того, по отношению к отдельной частице вопрос о степени растворения не представляет большого интереса. Степень растворения отдельной частицы — это дело случая каковы бы ни были условия растворения, всегда будут существовать частицы, пробывшие в системе достаточно долгое время и потому полностью растворившиеся но будут и такие частицы, которые покинули реактор очень быстро и потому почти не растворились. Ведь время пребывания частицы в каскаде реакторов — случайная величина, принимающая любые значения между нулем и бесконечностью. Поэтому о степени растворения отдельной частицы можно говорить лишь в вероятностном смысле. [c.123]

Рассмотрим с этой точки зрения продукт на выходе из каскада реакторов. Он содержит большое число частиц с различным временем пребывания. Разделим эти частицы на ряд классов, содержащих одинаковое (достаточно большое) количество частиц. Сделаем это деление так, чтобы каждый класс состоял из частиц с одним и тем же безразмерным временем пребывания. Вероятность того, что время пребывания частицы в каскаде реакторов идеального смешения заключено между X я X X, одинакова для всех частиц и не зависит от их начального состояния. Поэтому можно не сомневаться, что каждый класс представляет собой совокупность частиц, которая ничем не выделяется из всей массы полидисперсного продукта, т. е. обладает всеми свойствами представительной выборки. В частности, начальный гранулометрический состав и кинетическая функция любой такой совокупности совпадают с. гранулометрическим составом и кинетической функцией всего исходного продукта. [c.129]

Итак, сходство уравнений, определяющих долю нерастворившегося компонента в монодиснерсном и полидисперсном продуктах, отнюдь не случайно. Мы можем сформулировать, теперь уже без всяких оговорок, правило, имеющее первостепенное значение для теории непрерывных гетерогенных процессов в реакторах смешения доля нерастворившегося компонента в продукта на выходе из каскада реакторов есть математическое ожидание кинетической функции этого продукта. Аргументом кинетической функции является случайная величина х — суммарное безразмерное время пребывания в каскаде реакторов. Вопрос о том, к чему относится это время [c.129]

Тогда безразмерное (относительное) время пребывания 0 веществ в реакторе будет равно [c.480]

На рис. УП1-25 и УП1-26 (для параллельных реакций), а также на рис. У1П-27 (для последовательных реакций) представлен общий вид зависимостей (3/ и Сц/ сц + сз) от безразмерной температуры в реакторе Т и безразмерного времени пребывания 0. Как следует из указанных рисунков, с увеличением времени пребывания температурный уровень, при котором проходит реакция, уменьшается и селективность возрастает. Если <1, то для достижения высокой селективности температурный уровень необходимо увеличить, а время пребывания уменьшить. Для высоких степеней превращения возникают два экстремума один при низкой селективности (С<1000, см. рис. УП1-25 и УП1-26), дающий одну 8-образную кривую, и другой — при высокой селективности (С>1000, см. рис. УП1-27), дающий двойную 5-образную кривую. [c.352]

Лапласа к — константа скорости реакции т = Кг/У — среднее время пребывания (Уг — объем реактора) 0=т/т — безразмерное время. [c.173]

За величину приведенного (безразмерного) времени принято отношение Тпр = Тр/т , где Тр — время пребывания частички в реакторе — время, необходимое для полного испарения при данной температуре в реакторе. [c.285]

X — безразмерное время, равное отношению времени г к времени полного растворения т (в том числе значения случайной величины х — безразмерного времени пребывания частицы в каскаде реакторов) а — порядок реакции [c.6]

Если фиксировать координату X = Ь выход реактора , — то концентрация С (Ь, I), определенная по формуле ( 1.17), совпадает, с точностью до множителя, с функцией распределения времени пребывания в реакторе ф (т). Функцию распределения, удовлетворяющую условию нормировки ( 1.3), можно получить, положив А = и. Вводя безразмерное время пребывания О = ит/ и число Пекле Ре = иЬ1П, имеем [c.209]

Отнесенная к единице массы и —объемная скорость потока —объем реакционной массы гигг — скорость реакции по -му компоненту х—относительная степень превращения а — коэффициент теплоотдачи между реакционной массой и стенкой реактора 2 — коэффициент теплоотдачи между стенкой реактора и хладагентом в рубашке аз — коэффициент теплоотдачи между реакционной массой и стенкой змеевика а — коэффициент теплоотдачи между стенкой змеевика и теплоносителем 0—безразмерное время р—плотность потока т—время Тп — среднее время пребывания в реакторе < ) — выход целевого компонента реакции. Индексы I— -ый компонент реакций I — стенка змеевика м — мешалка [c.70]

Предположим далее, что распределение времени пребывания в пролшшлен-ном реакторе с кипящим слоем такое же, как в идеально.м кубовом реакторе . Тогда кривые т)р можно рассчитать как функцпи Г /Гд при различных значениях безразмерного времени пребывания дТ способо.м, описанным выше (стр. 147), причем результат ботзок к представленному на верхней части рис. 1У-21. Каждому значению ЛдТ соответствует максимум т)р при определенном значении Т Т соответствующую температуру реакции Гх назовем оптимальной температурой при данном времени пребывании т. В дальнейших расчетах принимаем два времени пребывания (0,4 и 20 сек) для катализатора А при температурах реакции (Г1)о соответственно 423 и 331 °С для катализатора В выбираем время пребывания 5 сек и (Г ) . равное 365 °С. Эти данные приведены ниже (стр. 150) вместе с полученными результатами расчета состава продукта. Видно, что в присутствии катализатора А выход фталевого ангидрида увеличивается при повышении температуры реакции, если для сохранения максимума на кривой выхода время контакта уменьшается. Сравнение катализаторов А и В при длительном времени пребывания и указанных условиях показывает, что А обеспечивает более высокий выход, а В дает лучшую селективность. [c.149]

Со = onst, характерным масштабом времени является среднее (расходное) время пребывания в реакторе i = L/up и решение в безразмерных координатах с х, t)/ g =f xlL, t/t. Pep) зависит лишь от одного параметра — расходного критерия Пекле называемого также критерием Боденштейна (Во). На рис. П.28 приведены рассчитанные выходные кривые с L, t)/ Q = F t/t РСр), из сопоставления с которыми можно определить Рвр и, следовательно, D для данного режима псевдоожижения. [c.101]

Введем теперь безразмерные отношения. Пусть К = к кп — константа скорости первой реакции = к 1кд — константа скорости второй реакции Т = TJTл — температура в реакторе 0 = = г Ус — время пребывания. [c.350]

Однако для расчета гетерогенного процесса важно знать не только среднее значение случайной величины I (среднее время пребывания), но и законы распределения этой величины, которые существенно зависят от числа ступеней п. Эту зависимость мы рассмотрим на примере каскада, состоящего из п одинаковых ступеней, причем общий объем каскада будем считать фиксированным. Тогда вели-чйна 5 постоянна, и время пребывания частиц в каскаде удобно выражать в долях О . Другими словами, удобно ввести новую случайную величину у, представляющую соб ой безразмерное время пребывания в каскаде реакторов [c.28]

Сходство уравнений может показаться парадоксальным. Уравнение для монодисперсного продукта имеет, в сущности, весьма прозрачный смысл. Кинетическая функция Юо (х) монодисперсного продукта совпадает с кинетической функцией отдельной частицы, и вполне естественно, что средняя доля нерастворившегося компонента в монодиснерсном продукте определяется как матсхматическое ожидание ] оли нерастворившегося компонента в отдельной частице. В противоположность этому, кинетическая функция ю (х) полидисперсного продукта описывает совместное растворение всей совокупности разнообразных частиц и не совпадает с кинетическими функциями отдельных частиц. Между тем Ф (х) в уравнении (5.12) имеет смысл плотности распределения вероятностей безразмерного времени пребывания отдельной частицы. Определение доли нерастворившегося компонента как математического ожидания кинетической функции полидисперсного продукта с использованием вероятностной характеристики, относящейся к отдельной частице, кажется на первый взгляд некорректным. Вместо времени преВыва-ния отдельной частицы следовало бы говорить о времени пребывания представительной совокупности частиц полидисперсного продукта. Однако здесь мы сталкиваемся с затруднением, связанным с неопределенностью понятия время пребывания представительной совокупности частиц . Любая совокупность частиц на выходе из каскада реакторов, которую мы склонны отобрать в качестве представительной пробы, будет состоять из частиц с самыми различными значениями времени пребывания. [c.128]

Введем теперь безразмерные отношения. Пусть К=к1)]гк — константа скорости первой реакции Кь=к2Цкк — константа скорости второй реакции Т=Тк1Тц — температура в реакторе, . в=кцУг/Ус — время пребывания. [c.351]

Введем теперь безразмерные отношения. Пусть /С= 1/ д — константа скорости первой реакции /Сб = 2/ л — константа скорости второй реакции Т = Тк1Тц — температура в реакторе =кцУг1Ус — время пребывания. [c.229]

Полученное решение (IV.28) для у х) надо подставить во второе из уравнений (IV.25) и решать его с учетом граничных условий (IV.27). Для большей наглядности введем условную линейную скорость и = т/р загрузки топлива и условное время его пребывания в слое = 0. Если теплопотерь нет ( о = 0). адиабатический разогрев угля составляет АТад = ql yf . Интегрируя второе из уравнений (IV.25) вдоль аппарата от х = О до х = 1, можно оценить средний разогрев Т — = А7 ад/(1 + где = = Суд/а2 — время тепловой релаксации всего реактора. Считаем при этом плотность и удельную теплоемкость Суд насадки и топлива практически одинаковыми. Вводя для краткости записи безразмерные отношения [c.194]

Путем довольно несложных рассуждений можно показать, что в случае идеального смешения при подаче в предварительно за-полленный аппарат объема свежей жидкости, равного объему аппарата, происходит вытеснение только 0,632 объема находившейся в нем жидкости, так как при этом из аппарата уйдет 0,368 объема перемешавшейся с ней вновь поступившей жидкости. Что же касается времени пребывания отдельных частиц в реакторе, то оно оказывается различным для разных частиц. Некоторые из них находятся в аппарате меньше, чем расчетное время, а некоторые больше. Распределение частиц по времени пребывания в аппарате идеального смешения показано на рис. IV. 65, где по оси абсцисс отложено время (безразмерное), а по оси ординат — функция, характеризующая количество частиц в долях от общего, находящегося в каскаде из п реакторов по истечении времени п0. Из графцка видно, что незначительную долю расчетного времени (например, 0,1) в аппарате находятся почти все введенные частицы (0,906). В течение расчетного времени в аппарате находится не-большое количество частиц (0,368), в течение же времени более расчетного — еще меньше и при 0— со это количество равно нулю. [c.214]

Было исследовано распределение времен пребывания в модельном реакторе смешения объемом 1 л. Скорость вращения мешалки 300 об мин. Вязкость в модельной системе (глицерин — вода) изменяли от 220 до 700 спз. Применяли два метода импульсный сигнал и ступенчатое изменение концентрации индикатора. В первом случав отклик реактора идеального смешения определялся функцией F = = е- , где 0 = i/t — безразмерное время. Во втором случав отклик реактора идеального смешения F = I — В указанном интервале вязкостей характер перемешивания достаточно близок к режиму РИСНД. [c.310]

Если вещество может вступать в реакцию первого порядка, тс согласно формуле ( 1.1), вероятность того, что молекула, пребывав шая в зоне реакции время т, осталась непрореагировавшей, равна е Безразмерную концентрацию исходного вещества на выходе реак тора, равную средней вероятности проскока, можно, очевидно, найти усредняя эту вероятность по распределению времени пребывани в реакторе [c.204]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология