Спектр нейтронный

Выше ул е отмечалось, что вероятность деления, как и вероятности других вызываемых нейтронами ядерных реакций, есть функция энергии негатронов. Если известен энергетический спектр нейтронов, то можно вычислить полную вероятность деления в зависимости от энергии нейтронов и с ее помощью получить среднюю энергию деления. По величине средней энергии деления реакторы обычно разбивают на три типа (рис. 1.4). Если средняя энергия деления больше 100 кэв, то реактор называют реактором на [c.18]

Рис. 1.4. Энергетический спектр нейтронов для реакторов на быстрых (а), промежуточных (б) и тепловых (в) нейтронах.

Энергетический спектр нейтронов данного реактора определяется в основном замедлителем нейтронов. [c.19]

Как уже упоминалось, первый случай предполагает, что источник нейтронов деления моноэнергетический. Выбор спектра нейтронов как моноэнергетического до некоторой степени оправдывается тем, что действительный спектр нейтронов деления имеет форму довольно острого пика (см. рис. 4.24). Таким образом, дельта-функция, расположенная вблизи пика, даст вполне приемлемое описание спектра деления, особенно когда рассматривается влияние спектра на распределение нейтронов в области высоких летаргий (т. е. в тепловой группе). Как показывает практика, результаты такого расчета хорошо совпадают с результатами расчетов голого реактора другими методами [c.200]

Заметим, что в выбранное дополнительное уравнение входит полное сечение 2(. Опыт показывает, что это соотношение дает удовлетворительные результаты для систем, которые будут рассматриваться. Уравнение (6.54,в) описывает пространственное распределение нейтронов в тепловой области в одногрупповой модели. Ясно, что в качестве источника [см. 5.4,ж, равенство (5.182)] в этом уравнении нужно взять скорость замедления нейтронов в тепловую область (прямая генерация нейтронов деления тепловой группы пренебрежимо мала). Для случая моноэнергетического спектра нейтронов деления член, описывающий источник в уравнении замедления, можно записать в следующем виде [c.200]

Если 3 (и) — спектр нейтронов деления, то функция источника для уравнения (6.54, а) принимает вид [ср. с равенством (6.55)] [c.207]

Если В первом приближении положить, что энергетический спектр нейтронов один и тот же во всех точках г и изменяется пропорционально, [c.332]

Спектр нейтронов, возникающих в реакторе в результате деления ядер урана или плутония, является сплошным. Это объясняется тем, что перед выходом из реактора нейтроны испытывают многочисленные соударения с ядрами атомов замедлителя, распределение скоростей которых подчиняется закону Максвелла. Соответственно и характер распределений нейтронов по длинам напоминает максвелловскую кривую с максимумом при некоторой длине волны Я, определяемой из условия [c.93]

Для получения пучка монохроматических нейтронов на их пути при выходе из реактора ставят достаточно большой кристалл, перекрывающий весь пучок. Так как спектр нейтронов сплошной, то любому положению кристалла-монохроматора соответствует некоторый интервал длин волн, для которых угол скольжения удовлетворяет условию селективного отражения [c.94]

Отсюда видно, что в данном направлении отражаются нейтроны с дискретным значением их энергии. На практике используют отражения первого порядка. Интенсивность отражения п-го порядка в раз слабее интенсивности отражения первого порядка. Кроме того, если в отражении участвуют нейтроны с энергией вблизи максимума спектра, то нейтроны с энергией, отвечающей более высоким порядкам отражения, будут попадать в интервал спада кривой максвелловского распределения, что также обусловливается уменьшением относительной интенсивности отражений высших порядков. В качестве монохроматоров используются монокристаллы свинца, меди, цинка, бериллия, германия, характерными свойствами которых является большое значение амплитуды когерентного рассеяния при малом поглощении. Поворачивая кристалл-монохроматор на определенный угол, можно выделить из сплошного спектра нейтронов узкую полоску длин волн шириной порядка 0,05 А. [c.94]

В качестве второго объекта исследования был взят галлий. Исследование радиальной функции распределения в жидком галлии, проведенное посредством изучения дифракции рентгеновских лучей и нейтронов, показало, что число ближайших соседей в галлии меняется при плавлении от 1 + 6 до 10. Существенное изменение ближнего порядка, происходящее при плавлении, а также то, что жидкий галлий может находиться в переохлажденном состоянии, делают это вещество удобным объектом для изучения влияния ближнего порядка на структуру энергетического спектра коллективного движения атомов. Исследование неупругого рассеяния медленных нейтронов твердым и жидким галлием показало, что при его переходе в жидкое состояние спектр нейтронов претерпевает коренные изменения. Исчезает молекулярный пик, наблюдавшийся в высокоэнергетической части спектра, получен- [c.187]

Рис. 9.6. Энергетический спектр нейтронов, рассеянных квазиупруго (а) н неупруго водой под углом 90° (б) . ...... спектр нейтронов первичного пучка

Нейтронное облучение и его параметры (спектр нейтронов, интегральная доза и температура облучения) с учетом представлений о механизме деформации и разрушения бериллия могут существенно влиять на механические свойства материала. Роль облучения на развитие разрушения бериллия будет рассмотрена в следующих [c.18]

Экспериментальная точность или разрешение спектров нейтронного рассеяния зависит от интенсивности потока нейтронного пучка. Чем выше интенсивность потока, тем лучше разрешение. [c.300]

Принципиальная схема нейтронного измерителя влажности приведена на рис. 47. В схеме присутствует слой железа, назначение которого — сдвигать спектр нейтронов, испускаемых нейтронным источником, в сторону более низких энергий, а также слой кадмия, поглощающего остаточные [c.235]

Рис. 24. Энергетический спектр нейтронов радионуклидного источника

Рис. 6.2.2. Функция отклика ионизационного детектора (сферическая ионизационная камера для измерения спектров нейтронов с помощью реакции Не (п,р) при облучении его моноэнергетическими нейтронами с энергией = 400 кэВ

В - спектр нейтронов после бериллиевого фильтра. Нейтроны с энергией выше 0,0052 эВ (или с длинами волн меньше удвоенного наибольшего межплоскостного расстояния бериллия) отрезаются от пучка. Таким образом а) при 0,0052 эВ имеется резкая граница пропускания б) через фильтр проходит почти монохроматический пучок со средней энергией 0,004 эВ в) отсутствуют нейтроны с энергией выше 0,0052 эВ. [c.233]

Энергетические спектры мгновенных нейтронов деления. Спектры деления различных ядер весьма подобны. В простейшем виде, в пределах ошибок эксперимента, спектры нейтронов деления могут быть представлены максвелловским распределением [9, 14] [c.931]

Рнс. 133. Спектр нейтронов деления урана 235. [c.460]

Спектр нейтронов в реакторе определяется всеми тремя типами реакций взаимодействия нейтронов с веществом. Однако средняя энергия нейтронов, роледающнхся в реакторе, определяется реакциями деления. Детальная же форма спектра обусловлена процессами рассеяния и поглощения. Наибольшее влияние оказывает рассеяние, которое главным образом и определяет общую форму спектра. Влияние поглощения на спектр до некоторой степени вторично и в большинстве реакторов приводит лишь к искажению спектра, полученного в результате рассеяния. [c.48]

Прежде чем приступрхть к изучению энергетического спектра нейтронов, рассмотрим сущность этих двух реакций рассеяния. [c.48]

В излагаемой формулировке многоскоростного приближения все столкновения с рассеянием подразделяются на две категории. К первой категории относят все акты рассеяния, которые вызывают существенное изменение кинетической энергии нейтрона. Сечение этих процессов обозначим символом 2 . Ко второй категории мы отнесли все другие случаи рассеяния с относительно малым изменением энергии нейтрона (которым, по-видимому, можно, пренебречь) их обозначим символом 2 . Окончательное решение того, какие из этих процессов рассеяния включить в каждую из этих категорий, определяется, конечно, вероятным энергетическим спектром нейтронов в рассматриваемом реакторе. Нанример, если в системе имеется значительное количество содержащих водород материалов, то тогда по смыслу этого приближения сечение обычного рассеяния 2 на водороде нужно включить в группу сечений, объединяемых символом 2 . Все другие материалы в этой системе должны вызвать относительно малые изменения энергии нейтрона при рассеянии, и сечения рассеяния этих материалов нужно включить, собственно говоря, в группу сечений, обозначаемую символом 2 . С другой стороны, если рассматривается реактор на быстрых нейтронах, то 2,, должно объединить сечения неуиругого рассеяния всех имеющихся материалов, а 2(. — сечения обычного упругого рассеяния. [c.356]

Эти результаты вполне согласуются с результатами, полученными при расчете реактора без отражателя на основе возрастной модели Ферми (см. 6.3). В этой формулировке уравнение (8.256а) описывает энергетический спектр нейтронов и в нем легко признать интегральное уравнеиие для плотности столкновений в бесконечной однородной среде. Если выберем, нанример [ср. с уравнением (4.31) 1, [c.358]

Из этого можно сделать вывод, что в устойчивом состоянии общее число нейтронов, производимых при делении, не зависит от распределения запаздывающих нейтронов тем пе менее энергетический спектр нейтронов деления, вообще говоря, зависпт от свойств запаздывающих нейтронов. Так что если средняя анергия нейтронов, даваемых предшественниками, отличается от средней энергии мгновенных нейтронов, то этот эффект при точном расчете должен приниматься во внимание. В действительности некоторое различие между средними энергиями мгновенных и запаздывающих нейтронов имеется (см. табл. 9.1), но эта разница пе существенна с точки зрения вычисления утечки в надтепловой области и поглощения для теплового реактора. В анализе, проводимом ниже, эффект пе учитывается. [c.417]

Исследования показывают, что энергетический спектр нейтронов для жидких металлов подобен спектру рассеяния на поликристаллах. Следовательно, рассеяние нейтронов в жидкости аналогично действующему в твердом теле, т. е. в жидкости существуют высокочастотные коллективные возбуждения, подобные по своей природе фононам. Однако отождествлять фононы в жидкости с квантами гармонических колебаний кристаллической решетки нельзя, поскольку колебания атомов в жидкостях являются сильно затухающими. Колебания атомов в жидкостях можно представить как квазифононы (аналогично колебаниям решетки кристалла вблизи точки плавления). Опыт показывает, что вблизи точки плавления время жизни фонона составляет Ю с, т. е. всего несколько периодов колебаний, а длина свободного пробега L 20 A. Эти величины соответствуют времени, в течение которого конфигурация атомов остается в жидкости прежней. [c.186]

За некоторыми исключениями тепловые (индекс т ) и эпитермические (индекс эпи ) нейтроны вызывают аналитические реакции (п,7)-типа. Поэтому высокое значение отношения Фт/Фб (где Фб — поток быстрых нейтронов) является для НАА преимуществом. Поскольку в спектре нейтронов реактора имеются тепловые и эпитермические нейтроны, уравнение 8.4-4 приобретает вид [c.118]

ИНАА также можно использовать для анализа алюминия и оксида алюминия, однако не столь успешно, как в случае кремния. Причина заключается в образовании из основы пробы относительно высокой активности Na ( 1/2 = 15 ч) по реакции А1(п,о ) -Ка, инициируемой быстрыми нейтронами из спектра нейтронов деления. Высокий комптоновский континуум, вызываемый Na, серьезно ограничивает определение коротко- и среднеживущих индикаторных радионуклидов. Можно существенно улучшить НАА алюминия и оксида алюминия, если активированную пробу растворить и специфично отделить высокоактивный радионуклид Na на гидратированном пентаоксиде [c.124]

Приведенный метод определения содержания элемента по акгавности накопившегося радионуклида без привлечения эталона называется абсолютным методом. Однако, в этом случае необходимо знать плотность потока и энергию бомбардирующих частиц. Например, при облучении проб реакторными нейтронами требуются данные о плотности потока и энергетическом спектре нейтронов, а также информащ Я о величинах резонансных интегралов для облучаемых нуклидов, поскольку одни нуклиды (например, " 8с, Ре, Ьа) преимущественно активируются тепловыми нейтронами, а другие ( Аз, Вг, 121Д238ь, Аи, и тепловыми, и резонансны- [c.5]

Гигантский гамов-теллеровский резонанс. Спектры нейтронов под нулевым углом из реакций (р, п) на тяжелых ядрах, показанные на рис. 10.5, обнаруживают заметную резонансную структуру. Эта систематическая особенность отвечает возбуждению высококоллективной спин-изоспиновой моды, называемой "гигантским" гамов-теллеровским (ГТ) резонансом [3]. Его свойства тесно связаны с ядерными спин-изоспиновыми корреляциями его положение и сила налагают жесткие ограничения на эффективное спин-изоспиновое взаимодействие в ядрах. Сейчас мы остановимся именно на этом особом аспекте и его следствиях для пионной ядерной физики. [c.404]

Рис. 10.5. Спектры нейтронов по времени пролета при 6 = 0° для реакции (р,п) на различных ядерных мишенях. Для разных ядер использована общая шкала (из работы Gaarde el al., 1981)

Справочник содержит данные по механическим, термодинамическим и молекулярно-кинетическим свойствам веществ, электрическим свойствам металлов, диэлектриков и полупроводников, магнитным свойствам диа-, пара- и ферромагнетиков, оптическим свойствам веществ, в том числе и лазерных, оптическим, рентгеновским и мёссбауэровским спектрам, нейтронной физике, термоядерным реакциям, а также геофизике и астрономии. [c.2]

В шестой колонке приведены средние сечения рассеяния 0рас, полученные экспериментально, для максвелловского спектра нейтронов. Отметим, что на величину сГрас влияет кристаллическая структура образцов (и даже размеры кристаллических зерен), с которыми производились измерения. [c.904]

Террелл Дж. Распределение числа нейтронов деления. Спектры нейтронов деления.— В кн. Физика деления ядер . Пер, с англ. М., Госатомиздат, 1963, с. 351, 365. [c.942]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология