Потенциал электрического поля

Потенциал электрического поля грт вокруг какого-либо иона складывается из потенциала ф, определяемого зарядом этого центрального иона, и из потенциала фа ионной атмосферы вокруг центрального иона [c.404]

Распределение потенциала электрического поля вблизи фосфолипидной поверхности с учетом нелокальной поляризуемости электролита определяется уравнением [429] [c.159]

Электризация топлив (и, следовательно, потенциал электрического поля) зависит от их электрической проводимости, режимов и конструктивного выполнения системы перекачки, а также от температуры топлива, содержания в нем механических примесей, полярных соединений и воды (рис. 2.34). Осушенное и незагрязненное топливо к электризации не склонно. Наиболее интенсивная электризация топлив наблюдается при электрической проводимости их, равной 4—12 пСм/м (рис. 2.35, 2.36). [c.88]

При установлении электрического потенциала между двумя параллельными пластинами создается однородное электрическое поле, величина которого может быть выражена через градиент электрического потенциала (В/м). Когда этот градиент потенциала электрического поля возрастает до критического значения, т. е. примерно до 3000 кВ/м, в окружающем воздухе происходит электрический пробой и искра проскакивает между пластинами. Однако, если создается неоднородное электрическое поле, например, между резко изогнутой поверхностью, такой как острие или тонкая проволока, и трубкой, внутри которой помещается изогнутая поверхность, или пластиной, тогда электрический пробой может произойти рядом с изогнутой поверхностью и создать тлеющий разряд или корону без искрового перекрытия. [c.437]

Очевидно, что, несмотря на равномерное распределение ионов по объему раствора, вблизи положительных зарядов плотность отрицательных зарядов выше, чем в среднем по раствору, и, аналогично, вблизи отрицательных зарядов плотность положительных зарядов больше. Это означает, что потенциал электрического поля иона в растворе конечной концентрации отличается от потенциала иона в бесконечно разбавленном растворе и зависит от общей концентрации электролита. Поэтому наша первая задача заключается в вычислении электростатического потенциала отдельного иона в зависимости от расстояния до его центра. Хотя распределение зарядов вокруг любого иона в каждый момент времени не является сферическим, тем не менее если усреднить эти распределения по всем ионам одного типа в растворе, получится сферическая картина. Для нахождения усредненного потенциала необходимо решить сферически симметричное уравнение Пуассона [c.230]

Потенциал электрического поля протона — центрально-сим- 2 [c.45]

Ионная атмосфера вокруг разряженного иона, как и любая область раствора, будет электронейтральной, т. е. в ней будет присутствовать одинаковое количество положительных и отрицательных зарядов. Но как только начнем заряжать ион, так он начнет притягивать к себе находящиеся в ионной атмосфере ионы противоположного знака и отталкивать одноименно заряженные ионы. Иными словами, ионы противоположного заряда будут втягиваться в ионную атмосферу, а одноименно заряженные — выталкиваться из нее. Первоначально в точке, где находится заряжаемый ион, потенциал электрического поля, создаваемого ионами ионной атмосферы, был равен нулю, так как вблизи этой точки находились в среднем на одинаковом расстоянии ионы обоих знаков. Однако по мере заряжения вклад в этот потенциал ионов, противоположных по знаку заряжаемому иону, начинает возрастать, так как они в среднем приближаются к заряжаемому иону, а вклад ионов, несущих одноименный заряд, будет уменьшаться, так [c.204]

Заметим, что некоторые общие соображения о распределении электронной плотности в молекулах можно высказать, не прибегая ни к каким сложным вычислениям Для этого надо учесть только, что для того, чтобы в определенных участках в пространстве молекулы накапливались электроны, необходимо (но не достаточно), чтобы имелись области повышенного потенциала, создаваемого ядрами молекул Напомним, что потенциал электрического поля совокупности положительных зарядов есть величина положительная Электрон, имеюш ий отрицательный заряд, будет затягиваться в эти области Поэтому можно сказать, что области повышенного положительного ядерного электростатического потенциала создадут для электрона совокупность потенциальных ям сложного вида Его, однако, легко найти исходя из закона Купона и принципа суперпозиции полей точечных зарядов [c.135]

Потенциал электрического поля описывается уравнением Пуассона [c.155]

Рис. 7.10. Распределение безразмерного потенциала электрического поля в сечении капилляра для различных значений X =Хо/о

Рассмотрим движение капли в растворе электролита под действием приложенного электрического поля [51]. Будем предполагать, что толщина двойного электрического слоя мала по сравнению с радиусом капли (1.о а), капля идеально поляризуема, т. е. на поверхности капли не происходит разряд или образование ионов, так что ток через каплю не протекает. Кроме того, считаем, что капля имеет сферическую форму. В разделе V будет показано, что капля под действием внешнего электрического поля может деформироваться, вытягиваясь вдоль направления напряженности поля и принимая форму эллипсоида. Подобное предположение справедливо, если напряженность внешнего поля не превосходит некоторого критического значения. Потенциал электрического поля описывается уравнением Пуассона (9.24) [c.203]

Таким образом, задача сводится к решению гидродинамических и электродинамических уравнений с соответствующими граничными условиями. Опуская длинные выкладки, приведем окончательные результаты для потенциала электрического поля [c.205]

Распределение потенциала электрического поля вдоль поверхности капли [c.206]

Так как вне сферы заряд отсутствует, то потенциал электрического поля ф удовлетворяет уравнению Лапласа [c.272]

ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОСТРАНСТВЕ ВНЕ КАПЕЛЬ [c.280]

Рассмотрим две проводящие сферические частицы с радиусами Н, и Кг, несущие заряды <7, и <72 и помещенные в однородное внешнее электрическое поле напряженности Ед (рис. 12.1). Обозначим через 0 угол между линией, соединяющей центры частиц, и вектором Ед. Пространство между частицами заполнено покоящимся однородным изотропным диэлектриком с диэлектрической проницаемостью е, частицы не движутся относительно диэлектрика. Так как вне сфер свободные заряды отсутствуют, то потенциал электрического поля ф в этой области удовлетворяет уравнению Лапласа [c.280]

Таким образом, формула (12.22) дает рещение поставленной задачи и представляет собой распределение потенциала электрического поля в пространстве вне сферических частиц. [c.285]

Потенциал электрического поля был определен в разделе 12.1 в виде бесконечных рядов, скорость сходимости которых уменьшается с уменьшением зазора между частицами, т. е. в области, представляющей наибольший интерес. 286 [c.286]

Уравнения и граничные условия для потенциала электрического поля в области вне частиц сформулированы в разделе 12.1 и имеют вид [c.299]

Таким образом, формулы (12.62), (12.63) и (12.69) дают распределение потенциала электрического поля в области вне соприкасающихся частиц. Перейдем теперь к определению зарядов д, и 2 и сил взаимодействия частиц. [c.303]

Здесь учтено, что потенциал электрического поля в зазоре между частицами достигает максимального и минимального значений на поверхностях частиц, т. е. V2 ф(р, Ф, 2) > Уь если У2 > У,, и У, 5 ф(р, Ф, 2) > Уг, если У, > У2. [c.309]

В зависимости от потенциала электрического поля поверхности отмечены следующие явления [7] [c.21]

В гексане кварц в 1,85 раза тверже, чем в октаноле вследствие различных поверхностных энергий (см. ниже), которых больше в неполярных, чем в полярных жидкостях. Молекулярные диполи, присутствующие в средах, понижают потенциалы электростатического поля на поверхности минералов. Поверхностная энергия в дипольных жидкостях тем ниже, чем ниже степень их ассоциации. На поверхности кристалла кварца, соприкасающейся с жидкостью, происходит особенно крутое изменение потенциала электрического поля. Отдельные дипольные молекулы, приближающиеся к поверхности, действуют гораздо сильнее в пространстве, чем ассоциированные агрегаты. Поэтому крайне малые добавки полярных веществ, например бутилового спирта, тиофена и др., очень сильно снижают твердость размалывания кварца в чистом бензине. С другой стороны, ионы с гид-ратными оболочками при малых концентрациях увеличивают твердость размалывания. Однако если эти ионы, например при молярной концентрации 0,1, образуют тетраэдрические координационные группы К04], изоструктурные с [5Ю4] (см. а. I, 99), они уменьшают твердость кварца. Близ поверхности кварца, очевидно, образуется структура жидкой решетки , которая посредством электростатической индукции расширяет структуру кварца в жидкости на некоторое расстояние. Потенциальная энергия пограничного поля сильно снижается. Соответствующие наблюдения, сходные с наблюдениями над кварцем, были распространены на турмалин, топаз и рутил, стекла и т. д. [c.345]

Величина потенциала электрического поля определяется как разность потенциалов обоих электродов. [c.83]

Здесь /- — расстояние от центра данного иона до той точки, для которой находится значение потенциала электрического поля 4. Величины Аг и А2 являются константами интегрирования. Они появляются в результате двукратного интегрирования уравнения (26). [c.88]

Потенциал электрического поля точечного заряда в среде диэлектрика подсчитывается следующим образом. Обозначим величину точечного заряда через е. Сила взаимодействия / данного заряда с единицей заряда, отстоящей от него на расстоянии г, по закону Кулона, равна [c.89]

Определив значение обеих констант интегрирования в уравнении (27), получаем следующее выражение для потенциала электрического поля одного иона в растворе [c.89]

Лекция 19. Потенциал электрического поля, его связь с напряженностью. Энергия системы зарядов. Электрический диполь, его поле, взаимодействие с полем. [c.164]

Мередит и Тобиас (1960) измеряли электропроводность модельных систем небольших элементарных ячеек кубической решетки из непроводящих луцитовых сфер, опущенных в воду. Результаты исследований представлены на рис. .29, б вместе с теоретическими кривыми. Как видно, экспериментальные значения при концентрации 51% не согласуются с уравнением ( .112). Авторы считали, что такое расхождение может быть вызвано пренебрежением высшими членами ряда, опущенными при вычислении Релеем потенциала электрического поля. Опи вывели модифицйрованное уравнение Релея [c.365]

VI.10.1. Определить потенциал электрического поля в центре зазора между двумя плоскими слабозаряженными поверхностями, находящимися в растворе электролита на расстоянии Н друг от друга. [c.161]

Ионная атмосфера вокруг разряженного иона, как и любая область раствора, будет электронейтральной, т. е. в ней будет присутствовать одинаковое количество положительных и отрицательных зарядов. Но как только начнем заряжать ион, так он начнет притягивать к себе находящиеся в ионной атмосфере ионы противоположного знака и отталкивать одноименно заряженные ионы. Иными словами, иоиы иротивоиоложиого заряда будут втягиваться в ионную атмосферу, а одноименно заряженные — выталкиваться из нее. Первоначально в точке, где находится заряжаемый ион, потенциал электрического поля, создаваемого ионами ионной атмосферы, был равен нулю, так как вблизи этой точки находились в среднем на одинаковом расстоянии ионы обоих знаков. Однако по [c.234]

Поэтому для потенциала электрического поля иозмущения имеем уравнение [c.123]

Выберем некоторый заместитель Ко в качестве стандарта и сделаем гфедположеиие, что изменение потенциальной энергии системы К. В. К при переходе от Ко к произвольному К определяется изменением некоторого параметра х, величина которого зависит от природы К. Конкретный физический смысл этого параметра может быть различным и не играет роли в дальнейшем. Например, это может быть входящий в выражение для вол-1ЮВ0Й функции эффективный заряд, действующий иа внешние электроны атома или радикала К со стороны ядер, или потенциал электрического поля вблизи К, и т. д. При переходе от одного К к другому в общем случае, очевидно, меняются как глубина потенциальных ям и высота потенциального барьера, так и значения соответствующих им междуатомных расстояний. Одиако, как будет видно из дальнейшего, зависимость этих расстояний от X в первом приближении не отражается на положении экстремумов. [c.145]

N0. Как уже указывалось, N0 является П-paдикaлoм, и его сигнал ЭПР нельзя наблюдать до тех пор, пока не снято вырождение к -орбиталей. Как следует из уравнения (19), спектральные характеристики чрезвычайно чувствительны к величине расщепления тс-орби-талей. Следовательно, молекула N0 должна быть идеальным зондом для определения потенциала электрического поля, обусловленного катионами в цеолитах. Лансфорд [17] первым описал спектры N0, адсорбированной на цеолитах Ыа и NH4Y. Гарднер и Вайнбергер [18] наблюдали подобные спектры при адсорбции N0 на цеолитах 4А, [c.430]

Попытки теоретического расчета ионных составляющих параметров сольватации были предприняты Борном еще в 1920 г. Он исходил из модели заряженный шарик в континууме . Этот шарик создает электрическое поле. Потенциал электрического поля на расстоянии г от него равен е/г, где е — заряд электрона. Для шарового слоя с радиусом г и толщиной йг, имеющего объем йю = 47гг б г, полная энергия поля равна [c.146]

Получив это выражение для потенциала электрического поля точечного заряда в среде диэлектрика, можно утверждать, что для весьма разбавленного раствора и малых значений расстояния г оно должно совпадать с тем, что дается более общим реще-нием, по уравнению (27) [c.89]