Электрический пробой н градиент напряжения

Появление градиента напряженности электрического поля в зоне перемещения молекул пробы определяется ионной силой (или концентрацией) буфера. Если электропроводностью зоны пробы нельзя пренебречь по сравнению с электропроводностью буфера, это приводит к уширению полос. Эффект усиливается с ростом различия в подвижностях ионов пробы и буфера. [c.20]

Потенциал и ионизация. Чтобы началась ионизация газа, необходимо хотя бы в одном месте превысить электрическое сопротивление газа пробою. Корона — это такой местный разряд, который сам по себе не может распространяться дальше. Искровой разряд является, по существу, выступающим вперед пространством короны, в котором происходит полный пробой газа на данном участке. Так как корона представляет местный пробой, она может возникнуть только в неоднородном поле 2. Следовательно, при параллельных пластинах имеет место только искровой разряд, а градиент напряжения поля, или разность потенциалов, определяется эмпирическими выражениями [c.316]

Электрический разряд возникает тогда, когда градиент напряженности электрического поля над поверхностью диэлектрика или проводника, обусловленный накоплением на них зарядов и возрастанием потенциала, достигнет критической величины. В воздухе при обычных условиях для больших плоских электродов, на расстоянии 10 мм друг от друга, критическая напряженность составляет около 3100 кВ/м. Разряд может быть в виде короны при неполном пробое искрового промежутка или в виде искры, когда происходит полный пробой. Наиболее опасен второй вид разряда. [c.221]

Таким образом, на разрушение поверхности под действием электрического напряжения, как и на электрический пробой, влияют многие факторы, включая однородность электрического поля (постоянство градиента напряжения), частоту приложенного напряжения, природу окружающей среды (масло, воздух и т. д.), температуру, тепловое старение, радиацию и т. д. Многие из этих факторов рассматриваются ниже. [c.60]

В табл. 2 приведены заимствованные из различных работ величины электрической прочности ряда полимеров при внутреннем пробое при комнатной и повышенных температурах. Для того чтобы получить внутренний пробой, необходимо добиться постоянства градиента напряжения и избежать нагревания, что достигается применением тонких образцов и кратковременностью эксперимента. Интересно сравнить электрическую прочность полярных и неполярных материалов. Полярные полимеры (такие, как поливинилхлорид и полиметилметакрилат) обладают более высокими внутренними электрическими прочно- [c.62]

Результатом другого метода мягкой ионизации нелетучих соединений — полевой ионизации является образование в основном молекулярных ионов при очень небольшой степени фрагментации. Молекулы анализируемых веществ адсорбируются из газовой фазы на эмиттере и ионизируются под действием электрического поля. Эмиттер изготавливают из вольфрамовой или рениевой проволоки диаметром 10 мкм и активируют при нагревании в парах бензонитрила при температуре 900 °С. Эмиттер при этих условиях активации покрывается тонкими иглами пиролитического углерода длиной 30-40 мкм, на концах которых наиболее эффективно происходит ионизация. Эмиттер находится под высоким напряжением — порядка 7-14 кВ, у его поверхности образуется высокий градиент потенциала (10 -10 В см ), и удаление электронов из молекул пробы происходит вследствие туннельного эффекта. Чувствительность ПИ в 5-10 раз ниже, чем при ионизации ЭУ, но преимущество ПИ в том, что молекулярные ионы образуют даже те соединения, которые не возникают при ионизации ЭУ. [c.849]

Еще в 20-х годах текущего столетия было замечено, что под влиянием высоких градиентов электрического поля внутри кабеля возникают разряды, заметно ухудшающие изоляцию [48—50 [. В работающих кабелях наблюдались все стадии разряда тихий разряд, не сопровождающийся видимым свечением, который обнаруживается по нарушению пропорциональности тока приложенному напряжению коронный разряд, сосредоточенный у поверхности электрода кистевой разряд, сопровождающийся интенсивным свечением, заполняющим большую часть зазора между электродами, и, наконец, пробой. [c.79]

Когда дуга действует, электроды накаливаются добела и проба испаряется. В дуговом разряде присутствуют частицы различных видов. Это могут быть молекулы, атомы, ионы и электроны, и все они в результате сообщенной им термической энергии быстро передвигаются. Кроме того, заряженные частицы движутся нод влиянием электрического ноля. Так как в основной части дуги электрический градиент низок, падение напряжения между электродами обычно составляет от 30 до 80 в, и движение частиц большей частью является термическим. [c.167]

При сближении электрода-инструмента с металлической пластиной-изделием, являющейся анодом (рис. 59), при некотором определенном расстоянии I между ними градиент поля будет столь велик, что произойдет пробой межэлектродного пространства, заполненного жидкой средой. Вырванная из тела анода в результате действия этого импульса капля металла при соприкосновении с жидкостью приобретает форму шара радиусом г. Динамическими силами электрического поля и давлением газов, образовавшихся при охлаждении капли, ей задается поступательное движение, в результате которого частица оторванного металла с большой скоростью выбрасывается из рабочего пространства. При своем движении она вызывает дополнительные электрические разряды между боковыми стенками электрода-инструмента и изделия, чем обусловливается появление зазора между электродами, в первом приближении,равном (2г+/). Принимая во внимание, что величина г характеризуется энергией импульса, а / — приложенным напряжением, можно заключить, что точность изготовления отверстий электроискровой [c.155]

С увеличением напряжения, приложенного к электродам, уменьшением вязкости скорость перемещения капель воды возрастает, повышается вероятность деформации, разрыва и слияния их в крупные. Изменение градиента электрического поля необходимо, чтобы преодолеть существующие силы отталкивания у капель с одноименными зарядами. Кроме того, благодаря электрической индукции между каплями, соприкасающимися в цепочках, возникают свои элементарные поля, приводящие к пробою и разрывам оболочек капель и их слиянию. [c.64]

Автоионная эмиссия. В зазоре между электродами перед пробоем вакуумного промежутка градиент напряженности электрического поля обычно достигает 10 —10 в/см, что может при-вест11 к образованию ионов. Если в этот момент в зазоре находятся молекулы или атомы пробы, они поляризуются и ионизируются в сильном электрическом поле в результате туннельного перехода электронов, как это было показано в работах [8—10]. Этот процесс называют автоионизацней или автононной эмиссией. [c.33]

Коагуляция дисперсной фазы идет тем интенсивнее, чем выше градиент внешнего поля Н (в В/см), максимальное значение которого будет под вертикальным электродом, где вся разность потенциалов (в В) приходится на расстояние между электродам I к (в см). Электрофорез начинается в водотопливных эмульсиях при Н = 900 1000 В/см. При незначительном расстоянии между электродами (/г = 1 1,5 см) возможен электрический пробой эмульсии, чему способствует явление, наблюдаемое при увеличении Н, когда прокоагулировавшие частицы дисперсной фазы, получив заряд от катода, отрываются от него и движутся навстречу общему потоку к аноду. Высота отрыва частицы может достигать 18—20 мм. Поэтому сближение электродов более чем до 11—20 мм нежелательно, а создать градиент внешнего ноля, при котором начинается электрофорез эмульсии на таком расстоянии, можно только при напряжении не менее 2000 В. При форме электродов зигзаг — провод — плоскость происходит пробой, сопровождающийся электролизом растворенных частиц воды и удалением образующихся газов, что можно иснользовать в качестве дополнительного средства очистки жидкостей. [c.149]

Пыли третьей группы (более 2 10 ° ом см) наиболее трудно улавливаются электрофильтрами. Слои пыли этой группы на осадительных электродах действуют в качестве изоляторов. При этом поступающие непрерывно с оседающей пылью электрические заряды не отводятся на осадительный электрод, а шздают напряжение на слое осевшей пыли, причем оно может достичь такой величины, что напряженность электрического поля (градиент) слоя пыли станет чрезмерной и в порах слоя, заполненных газом, произойдет электрический пробой. Это явление, получившее название обратной кораны, сопровождается выделением положительных ионов, движущихся по направлению к коронирующим электродам и частично нейтрализующих отрицательный заряд пылинок. Одновременно положительные ионы, выделяемые осадительными электродами, преобразуют электрическое поле между электродами электрофильтра [c.42]

В лаборатории Лаурелла был разработан метод электрофореза в агарозном геле для разделения белков. Подробное описание прибора и методики можно найти в работе Йоханссона [630]. Электрофорез проводят в 17о-ном геле толщиной 1 мм на охлаждаемой водой стеклянной пластинке. Для охлаждения используют пластмассовую коробку с циркулирующей в ней водой (температура не выше 15 °С). Электрический контакт между разделяющим гелем и сосудами с буфером осуществляется через агарозные мостики. Канавки в геле для внесения 3— 10 мкл пробы, содержащей 10—100 мкг белка, получают при помощи сделанного из стальной бритвы шаблона с прямоугольными зубцами. Его помещают на пластинку сразу же, как только выливают а нее теплый раствор агарозы. Градиент напряжения при электрофорезе составляет 15—20 В/ом. [c.63]

КОЙ концентрации, то после наложения электрического поля в зоне нанесенной пробы образуется более высокий градиент напряжения, чем в остальных участках геля, в результате чего-белки начинают двигаться с относительно высокой скоростью, У поверхности разделяющего геля движение белков замедляется, потому что, во-первых, в разделяющем геле градиент напряжения Падает и, во-вторых, в нем начинает проявляться эффект молекулярного сита. Однако концентрирующий эффект такого метода, безуслов но, не столь велик, как в случае изотахофореза. Кроме того, при низкой ионной силе отдельные белки могут образовьгвать агрегаты. [c.89]

Изменение электрических и геометрических параметров дуги (разд. 2.2.—2.4 в [5а]) взаимосвязано с физическими и химиче-скими свойствами проб, испарившихся в источник излучения. Из электрических параметров (разд. 4.3.1) напряжение зажигания дуги очень чувствительно к изменениям в источнике излучения. Регистрация напряжения дуги — практический способ контроля стабильности дуги [4]. Кроме того, задавая определенные, согла-суюшиеся между собой параметры источника излучения, по изменению напряжения дуги можно сделать выводы о химической форме соединений в материале, помешенном в кратер электрода. Кривая зависимости напряжения дуги от времени горения дуги при силе тока 14 А для однородного вещества (не смеси веществ) характеризует испаряющееся соединение [6]. Хотя подобные изменения не отражаются на силе тока, дуга горит не стабильно, если сила тока дуги слишком низка (ниже 2—3 А). Устойчиво дуга горит при такой силе тока, при которой анодное пятно полностью покрывает края кратера электрода. В присутствии солей щелочных металлов при силе тока 6 А катодное пятно опирается на слой соли, которая оседает на графитовом противоэлектроде. При этом дуга горит не стабильно [4]. Стабильность дуги можно поддерживать даже при таких условиях, если использовать удлиненный противоэлектрод из угля с большим сопротивлением и низкой теплопроводностью (см. рис. 3.3, длина электрода 30 мм). Из-за высокого температурного градиента этого электрода электроны не покидают места, покрытые солью щелочного металла, и поэтому дуга все время остается на кончике электрода. Стабильность дуги повышается с увеличением силы тока. При силе тока больше 14 А независимо от формы электрода дуга не поднимается вверх по электроду. Однако для поддержания силы тока выше 10 А нужен стабилизированный и мощный генератор тока и необходимо охлаждение водой электрододержателей. В настоящее время такая сила тока является практически верхним пределом при возбуждении с помощью простой дуги постоянного тока. В противоположность этому существует тенденция создавать источники света с хорошими и контролируемыми аналитическими параметрами и, в частности, с непрерывным введением анализируемой пробы (разд. 3.3.7) на основе высокоэффективного дугового возбуждения. Экспериментальные результаты показали, что при увеличении силы тока обычно существует такая область силы тока, в которой одновременно достигаются максимальная чувствительность и минимальная погрешность определения [7]. Такой случай встречается нередко, он соответствует условиям оптимального возбуждения. В общем случае оптимальное возбуждение может быть получено при силе тока в области 15—20 и 30—40 А, хотя оно зависит также от других экспериментальных условий (поляр- [c.117]