Жидкость испарение со свободной поверхности

Образование паровой фазы может осуществляться в результате испарения жидкости со свободной поверхности. В этом случае процесс парообразования практически не оказывает влияния на интенсивность теплоотдачи от поверхности теплообмена, через которую тепло подводится к жидкости. [c.211]

При дисперсно-кольцевом режиме течения кипение может осуществляться путем непосредственного испарения со свободной поверхности жидкости при этом тепло будет передаваться теплопроводностью от твердой поверхности нагрева к жидкости и затем через пленку жидкости к свободной поверхности. Этот последний вид передачи тепла особенно эффективен в случае кипения металлов теплопроводность металлов так высока, что падение температуры по сечению кольцевой пленки мало по сравнению с перегревом, необходимым для активации центров парообразования. [c.95]

За кратковременный период прогрева материала его температура быстро повышается и достигает постоянного значения — температуры мокрого термометра В период постоянной скорости сушки (/ период) все тепло, подводимое к материалу, затрачивается на интенсивное поверхностное испарение влаги и температура материала остается постоянной, равной температуре испарения жидкости со свободной поверхности (0 — м)- В период падающей скорости II период) испарение влаги с поверхности материала замедляется и его температура начинает новы- [c.609]

Испарение представляет собой процесс перехода жидкости в газообразное состояние, от процесс обусловлен прорывом молекул жидкости сквозь свободную поверхность и распространением их в окружающем пространстве. Если объем этого пространства достаточно велик, испарение продолжается до исчезновения жидкости, хотя часть испарившихся молекул возвращается в жидкость — конденсируется. Если объем недостаточно велик, испарение продолжается до наступления динамического равновесия, когда число испаряющихся и число конденсирующихся за некоторое время молекул выравниваются. При этом в окружающем пространстве устанавливается давление, называемое давлением насыщенного пара п или упругостью насыщенного пара. Величина этого давления зависит от температуры. [c.7]

При анализе условий на границе раздела фаз целесообразно использовать так называемую собственную систему отсчета (координат), привязанную к интересующему участку или точке межфазной границы. Во многих прикладных задачах такая система координат одновременно может служить основой для описания процессов в объеме интересующей фазы. Например, в процессе испарения жидкости, вдоль свободной поверхности которой, имеющей плоское очертание, движется поток парогазовой смеси, представляется естествен- 1ым расположить систему координат на границе раздела фаз. Когда различные участки границы и частицы соседних фаз сложным образом движутся относительно друг друга, для приложений желательно использовать иные (не собственные) системы отсчета, часто именуемые лабораторными. Методология подхода к формулировке условий совместности в таких системах, применение разных систем отсчета, нахождение скорости движения границы и т. п. обсуждаются, в частности, в [102). Здесь ограничимся записью соотношений лишь в собственной системе отсчета. На рис. 2.38 показан элемент границы раздела использована собственная система координат (ль х ) ось Хх направлена вдоль нормали, ось л 2 — по касательной к данной точке поверхности. [c.211]

При подсушивании осадка на иловых площадках протекают следующие процессы уплотнение осадка и удаление жидкой фазы с поверхности, фильтрование жидкой фазы через слой осадка и ее удаление с помощью дренажа, испарение жидкости со свободной поверхности осадка. [c.267]

Обезвоживание осадков на иловых площадках осуществляется за счет протекания следующих процессов уплотнения и удаления жидкой фазы через слой осадка и ее удаления с помощью дренажа, испарения жидкости со свободной поверхности осадка. [c.286]

Над свободной поверхностью любой жидкости существует определенное давление паров, возрастающее с температурой жидкости. Если давление паров ниже давления в пространстве над жидкостью, то происходит испарение жидкости со свободной поверхности. Если давление паров станет равным внешнему давлению, то испарение может происходить и внутри жвдкости с образованием пузырей такое испарение и называется кипением. Согласно сказанному вьшге, кипению жидкости соответствует температура, при которой давление паров равно внешнему давлению. [c.502]

Скорость диффузии пара с поверхности электрода в потоке водорода определяется формулой Дальтона [5.8], которая справед-тива для стационарного процесса влагопереноса при испарении жидкости со свободной поверхности. [c.225]

Чтобы определить скорость испарения вещества из смеси, пользуются формулами, предложенными для вычисления скорости испарения жидкости со свободной поверхности. На основании приближенного закона Дальтона количество жидкости О, испарившейся со свободной поверхности, можно определить по формуле [c.54]

Торможение испарения жидкости слоем пены было изучено В. И. Блиновым и Г. Н. Худяковым [4]. Опыты проводились следующим образом. На чашки чувствительных технических весов ставили два кристаллизатора диаметром 144 и высотой 68 мм. В один из кристаллизаторов наливали исследуемую жидкость, и через каждые 5 мин определяли разность весов кристаллизаторов. Полученные данные позволяли определить скорость испарения взятой жидкости со свободной поверхности. По истечении нескольких десятков минут кристаллизаторы заполняли пеной и продолжали регулярное взвешивание системы, по результатам взвешивания и определяли скорость испарения изучаемой жидкости, [c.182]

Полученное уравнение является основным законом испарения жидкости со свободной поверхности, предложенным в 1803 г. Дальтоном и подтвержденным многими позднейшими исследованиями. [c.539]

При хранении на складе и при транспорте жидкостей по трубопроводам неизбежны потери, происходящие в результате утечки жидкостей из неплотностей в разъемных соединениях и местах сварки аппаратов и трубопроводов, из сальников насосов, а также в результате испарения жидкостей со свободной поверхности в хранилищах и т. д. Эти потери вызывают расход сырья на всех стадиях его переработки, начиная с поступления на склад предприятия. Относительный размер потерь зависит от величины потока перерабатываемого сырья и во всех случаях определяется качеством изготовления и монтажа аппаратуры и трубопроводов, а также культурой обслуживания. [c.215]

Этот основной закон испарения жидкости со свободной поверхности был предложен в 1853 г. Дальтоном и подтвержден многими позднейшими исследованиями. Математически его выражают так [c.400]

Процесс сушки тепловых агрегатов начинается с испарения жидкости со свободной поверхности, которое являе 1 ся диффузионным процессом. Поэтому для определения скорости испарения можно исходить из величины скорости диффузии молекул с поверхности жидкости в окружающую среду. Однако при этом следует учесть температурный градиент в пограничном слое, который вызывает в последнем движение влажного воздуха и ускоряет диффузионный процесс. [c.122]

Отсюда следует, что интенсивность сушки, т. е. количество испаренной жидкости в единицу времени с единицы открытой поверхности тела, в первом периоде должна быть равна интенсивности испарения жидкости со свободной поверхности при одинаковом режиме (4, ф, V) и при одинаковых определяющих размерах. [c.105]

Наличие постоянной скорости сушки не может служить критерием тождественного процесса сушки в первом периоде и испарения жидкости со свободной поверхности. Только в случае равенства температур материала и испаряющейся жидкости имеет место равенство интенсивностей. Далее, в качестве примера можно привести следующее. Многие исследователи считали, что при сушке желатина на [c.106]

Тепло- и массообмен при испарении жидкости со свободной поверхности [c.167]

Поперечная скорость у в процессе испарения жидкости со свободной поверхности равна [c.170]

Испарение жидкости из пористых тел может отличаться от испарения жидкости со свободной поверхности благодаря тому, что поверхность испарения расположена внутри тела на некоторой глубине I от его поверхности. Для анализа этого взаимосвязанного процесса тепло- и массообмена в ламинарном пограничном слое воспользуемся методом, описанным в работе автора [Л. 38]. [c.176]

При малых интенсивностях сушки / (т) она может быть принята равной интенсивности испарения жидкости со свободной поверхности. Интенсивность испарения жидкости однозначно определяется режимом сушки и размером I поверхности испарения в направлении потока газа. Таким образом, по формулам А. В. Нестеренко можно вычислить интенсивность сушки при разных температурах и влажностях воздуха при заданном характерном размере тела I и скорости движения воздуха и [Л. 54]. [c.218]

Изменение массы (размера и плотности) частиц во времени определяется из уравнения или системы уравнений, описывающих процесс этих изменений. Например, для случая испарения жидкости со свободной поверхности можно использовать уравнение теплообмена [c.81]

В 1803 г. Дальтоном был установлен количественный закон испарения жидкости со свободной поверхности (для установившегося режима), аналитическое выражение которого имеет вид . [c.113]

Нестеренко А. В., Тепло- и массообмен при испарении жидкости со свободной поверхности. Санитарная техника, 19 3. [c.231]

Важнейшим результатом работ по кинетике процесса сушки явилось установление разницы в закономерностях испарения жидкости со свободной поверхности (на чем базировались все тепловые расчеты сушилок по / -диаграмме) и сушки влажных материалов. Эти работы показали, что сушка является нестационарным тепловым процессом, аналогичным нестационарному процессу охлаждения твердых тел. [c.10]

Рассмотрим случай испарения жидкости, когда тепло, необходимое для испарения, берется из окружающего нагретого газа. Этот теплообмен происходит путем конвекции и лучеиспускания. Если суммарный поток тепла принять за 100%, то по данным А. В. Нестеренко [Л. 65] при температуре воздуха, равной 40 60° С, доля лучистого потока уменьшается от 62 до 13% при увеличении скорости движения воздуха от 0,15 до 4,0 ж/сек. При испарении жидкости со свободной поверхности в условиях естественной конвекции доля лучистого теплообмена составляет около 60% в довольно широком интервале разницы температур между газом и жидкостью. [c.35]

Рассмотрим случай испарения жидкости со свободной поверхности в условиях вынужденного движения влажного газа. Поверхность жидкости расположена в плоскости yz, направление движения газа происходит вдоль оси у (в направлении z не происходит изменения скорости движения). Скорость движения газа вдали от плоскости испарения равна v . [c.41]

Фиг. 2-3, Зависимость между критерием Нуссельта для массообмена и критерием Рейнольдса при испарении жидкости со свободной поверхности,

Представляет интерес сравнить полученные значения Ми и Ми с критериями Нуссельта при испарении жидкости со свободной поверхности. В интервале влажности воздуха 50—70%- [c.138]

Если в первом периоде сушки температура тела постоянна и близка к температуре мокрого термометра, то критерии Нуссельта при сушке примерно равны критериям Нуссельта при испарении жидкости со свободной поверхности. Последние больше критериев Ми для чистого теплообмена примерно на 10—30% (массообмен интенсифицирует теплообмен). В опытах Н. С. Михеевой с гипсовыми пластинами отношение экспериментальных значений критерия Нуссельта к вычисленным по формулам А. В. Нестеренко равно [c.151]

Критерии Nu, Re и Рг определяются при средней температуре воздуха. Однако из уравнения (XV,55) следует, что при испарении жидкости со свободной поверхности массообмен интенсифицирует теплообмен и приближенная аналогия между тепло- и массообменом (см. главу X) не соблюдается. Этот вывод, а следовательно, и уравнение (XV,55) требуют дальнейшей проверки и уточнения в связи с трудностью надежного измерения температуры поверхности испарения и концентрации пара непосредственно у этой поверхностн. [c.611]

Перенос массы вещества рассматривается на основе соотношений молекулярно- кинетической теории для бинарной смеси применительно к влажному воздуху. При этом используются решения, полученные для случая пористого охлаждения пластины. Необходимо отметить, что последние (решения не применимы для процесса тепло- и массо-переноса при испарении жидкости со свободной поверхности и из капиллярно-пористых тел. К сожалению, для решения этой проблемы не используются методы термодинамики необратимых процессов, которые дают наиболее пол1ное и строгое описание комплексного процесса тепло-и массообмена. [c.5]

В таблице М — удельная скорость испарения жидкости со свободной поверхности, г1см мин УИп — скорость испарения жидкости под пеной в тех же единицах, Ох — комнатная температура через А в — понижение температуры при испарении со свободной поверхности ДОп — разность между комнатной температурой и температурой жидкости под пеной через к — высота слоя пены, мм. [c.183]

Почему же отличаются табличные коэффициенты диффузии паров жидкостей от опытных При испарении жидкости со свободной поверхности над последней всегда есть воздушные потоки, которые способствуют ускорению испарения жидкости. В области, которая занята пеной, воздушных потоков, не будет. Слой пены — область покоящегося воздуха. Это один из важных факторов, снижающих скорость испарения жидкости при наличии пены. Но если бы действие пены сводилось только к прекращению движения воздуха в соответствующей области, то коэффициент Оэп равнялся бы коэффициенту молекулярной диффузии О. Тот факт, что Оэ значительно нижеД, иоказывает, что при использовании пены действуют и другие факторы, понижающие скорость испарения. К числу таких относятся жидкие пленки ячеек пены. Действительно, коэффициент диффузии паров в жидкости в тысячи раз меньше коэффициента диффузии тех же паров в воздухе и, следовательно, даже тонкие жидкие пленки должны сильно тормозить испарение жидкости. [c.185]

Формула (2-2-3) известна под названием формулы Дальтона. Надо отметить, что она является приближенной, так как парциальное давление пара не является потенциалом переноса парообразной влаги. Кроме того, формула Дальтона, отображающая взаимодействие влажного тела с окрул ающей средой (граничные условия 3-го рода), строго говоря, справедлива только для стационарного процесса влагопереноса (испарение жидкости со свободной поверхности, сушка в периоде постоянной скорости). [c.91]

При испарении жидкости со свободной поверхности градиент общего давления релаксируется со скоростью звука, и поэтому флуктуации давления быстро исчезают. При парообразовании внутри капиллярнопористого коллоидного тела период релаксации давления благодаря сопротивлению скелета тела увеличивается, и давление релаксируется уже в течение определенного времени. Подвод влаги в виде жидкости из контактного слоя к зоне парообразования и происходящее в ней фазовое превращение обеспечивают з стойчивость градиента парциального давления насыщенного пара. [c.81]

Отсюда следует, что интенсивность сушки, т. е. количество испаренной жидкости в единицу времени с единицы открытой поверхности тела, в первом периоде должна быть равна ингенсивности испарения жидкости со свободной поверхности [c.132]

Т ео ходимо отметитБ ЧТО тепловой критерий Ми П. Д. Лебедев и Б. И. Пятачков [Л. 81] определяли расчетным путем по формуле (4-3). Из фиг. 4-11 видно, что критерий Нуссельта для переноса веще ства больше критерия Ми для переноса тепла примерно от 1,7 до 2 раз. Такой большой разницы между Ми и Ми не наблюдается при испарении жидкости со свободной поверхности, где отношение колеблется от 1 до 1,3. Следовательно, большая разница между Ми и Ми характерна для процесса сушки. [c.148]

При испарении жидкости со свободной поверхности градиент общего давления релаксируется со скоростью звука, поэтому флуктуации давления быстро исчезают. [c.279]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология