Измерение температуры поверхности нагрева

Толщина сгорания известна очень редко стенки ввиду трудностей, встречающихся при измерении температуры газов. Нагрев внутренней поверхности стенки измерить легче, и, как правило, температура ее известна. Она. равномерно снижается по направлению к наружной [c.120]

Для оценки степени закоксованности труб змеевика на заводах проводится постоянный контроль за состоянием труб — визуальный осмотр внешней поверхности змеевика и измерение температуры стенок труб с помощью пирометра. При достижении предельно допустимой для данного материала температуры поверхности трубы на любом участке змеевика требуется остановка печи на выжиг. Дальнейший нагрев этой части трубы способствует интенсивному науглероживанию ее материала и может привести к повреждению трубы. [c.170]

Теоретическим путем невозможно правильно определить разность температур между измерительным прибором и наиболее холодной частью нагреваемых изделий. Однако вполне достаточное для практических целей приближение дает следующий метод. Проводят пробный нагрев и одновременно наблюдают изменения температуры, показываемые пирометрами в обычном месте измерения температуры и в одной или нескольких точках садки. Вначале эти температуры сильно разнятся друг от друга, с течением времени они сближаются, что видно на рис. 138, на котором нанесены показания двух пирометров. Верхняя граница заштрихованной площади дает температуру печи вблизи ленточного нагревательного элемента. Нижняя граница показывает, во-первых, температуру в открытой печи и, во-вторых, температуру внешней поверхности садки. По времени, в течение которого верхняя кривая идет почти горизонтально, определяют срок, по истечении которого температура наиболее холодной ча-12 [c.179]

Произвести сравнение показаний радиационного пирометра РП с милливольтметром и термопары с автоматическим потенциометром СП при измерении температуры никелевого диска, обогреваемого электрической печью. Для этого а) разарретировать милливольтметр радиационного пирометра б) включить потенциометр , в) включить обогрев печи и быстро нагреть ее до 800° по потенциометру, регулируя скорость нагрева латром г) установить телескоп пирометра на окисленную поверхность никелевого диска д) произвести измерение температуры обоими приборами с 900° по радиационному пирометру по заданию преподавателя через определенный интервал температур. Отсчеты производить, выдерживая [c.85]

Характер нарастания скорости трансформации по времени торможения и пропорционального ей удельного теплового потока определяет скорость нарастания температуры в элементах фрикционной пары. Теория показывает, что пятна касания, образующие поверхность трения пары, получают мгновенный нагрев в виде тепловых вспышек с очень высокой температурой. Измерения температуры в слоях элементов фрикционной пары натурного тормоза, граничащих с поверхностью трения и на различных глубинах в направлении к сердцевине элемента, показывают, что на поверхности трения возникают температуры, превышающие 1000° С. По мере углубления в толщу элементов пары температура резко падает, вызывая большой температурный градиент. [c.236]

Установка термопар. Так как термопара является очень простым устройством, то распространено мнение, что для измерения температуры ее нужно только поместить в интересующей нас точке и снять показания измерительных приборов. Если так поступить, то почти наверняка измерение будет неправильным, так как тепло, распространяющееся вдоль термопары, изменит температуру спая. Есть одно общее правило, касающееся как термопар, так и в большей или меньшей степени остальных методов измерения температур термометр всегда показывает температуру, среднюю между температурой исследуемой области и тех окружающих его тел и сред, с которыми он находится в тепловом контакте. Это можно проиллюстрировать на хорошо известном примере термометра, освещаемого Солнцем. Термометр показывает температуру, которая лежит ниже температуры Солнца, но выше температуры окружающего воздуха (к счастью, гораздо ближе к температуре воздуха). Для экспериментатора всегда важно быть уверенным в том, что чувствительный элемент термометра действительно имеет температуру, достаточно близкую к температуре исследуемого объекта. С этой целью спай термопары следует всегда припаивать к поверхности металла, температура которого измеряется. Однако это не всегда дает нужный результат. Если тело имеет тонкие стенки из металла с плохой теплопроводностью, то поток тепла вдоль проводов термопары может вызвать нагрев или охлаждение спая. [c.148]

В [3.10] описана также экспериментальная установка по охлаждению медного блока в стационарном режиме. Нагрев блока осуществлялся установленными в его толще кварцевыми излучателями измерение теплового потока- производилось по градиенту температуры вблизи охлаждаемой поверхности (термопары на глубине 1,36 3,36 и 5,06 мм). Давление распыла составляло примерно 0,3—1,0 МПа. На рис. 3.7 виден максимум теплового потока ори температурах стенки примерно. 140— 170 °С. [c.148]

Расплавить электроды и поддерживать их в таком состоянии можно много быстрее и в более контролируемых условиях с помощью индукционной печи. Алюминиевый диск диаметром 18 мм и толщиной 8 мм [1] за 15—20 с можно нагреть до 900°С в графитовом тигле, находящемся внутри охлаждаемой водой индукционной медной катушки с эффективной мощностью 1 кВт. Промежуток между двумя верхними витками катушки (рис. 3.16) определяет место источника излучения и устанавливается на оптической оси спектрального прибора. В то же время этот промежуток обеспечивает градиент электрического поля, определяющий подходящую форму поверхности расплава. Воспроизводимость улучшается, если создать слабый поток воздуха в направлении, противоположном направлению распространения светового пучка. В индукционной печи расплав турбулентно перемешивается. Расплавляя таким способом смеси стандартных образцов, можно готовить эталонные образцы. Этим методом на спектрометре при возбуждении спектров в однополупериодной высоковольтной искре ( 7 = 12 кВ, С — 7 нФ, Г = 0,09 мГ, межэлектродный промежуток 4 мм, проба служит анодом) в алюминии определяли содержание меди, магния и цинка с высокой точностью (коэффициент вариации 0,53—0,77%, рассчитан из 30 измерений). Индукционная печь дает также то заметное преимущество, что не выделяется избыточное тепло и поэтому не перегружается устройство, контролирующее температуру. [c.109]

Исследование температурных свойств тензодатчиков совместно со свойствами металла было выполнено на стенде, построенном в виде блочного термостата. Испытываемая пластина с датчиками помещалась между массивными латунными блоками. Оба блока и пластина предварительно охлаждались в жидком кислороде, затем покрывались хорошим теплоизолятором (мипорой) и медленно нагревались по мере естественного притока тепла. Процесс нагревания от —183 до —20 30° С длился около 8 час. По мере нагревания пластины измерялась ее температура по термопаре, закрепленной на поверхности пластины, и сопротивления датчиков, наклеенных на ней, по прибору ЭИД. Вместо компенсационного датчика использовался магазин сопротивлений. Отсчет начинался с комнатной температуры. Нагрев пластины с датчиками до +120° С осуществлялся в сушильном шкафу и измерения выполнялись по мере естественного охлаждения шкафа с пластиной. [c.127]

Третий метод определения заключается в подсчёте v из эффективной работы выхода ср, определённой из измерений термоэлектронной эмиссии. Это метод наиболее простой, но для его применения надо, во-первых, иметь возможность нагреть данный катод без его разрушения или изменения его агрегатного состояния до температуры, достаточно высокой для заметной термоэлектронной эмиссии, во-вторых, надо быть уверенным, что состояние поверхности катода одно и то же как в опытах по термоэлектронной эмиссии, так и при исследовании фотоэффекта. [c.139]

Давление паров цезия в трубке можно рассчитать по числу ударов А атомов цезия о поверхность в 1 сж за 1 сек. [3, 4]. Оно может быть найдено из измеренной величины тока насыщения положительных ионов. Лэнгмюр первый показал, что если нагреть вольфрам до достаточно высокой температуры, то каждый атом цезия, ударяющийся о его поверхность, десорбируется в виде положительного иона цезия. Зарядив коллектор отрицательно, с помощью гальванометра средней чувствительности можно легко измерить величину возникающего тока насыщения isp положительных ионов. Он связан с А уравнением [c.159]

Для создания заданного перегрева пластины ДТ = Тц, — Тоо относительно температуры набегающего потока Тоо в пластину был вмонтирован (заподлицо с ее поверхностью) электрический нагреватель, обеспечивающий равномерное рассеяние электрической мощности по ее длине (рис. 3.9 а). Нагрев пластины был необходим для измерения коэффициента теплоотдачи (St) между пластиной и потоком. Однако чтобы свести к минимуму влияние перепада температур ДТ на результаты измерения относительного приращения A f/ fo и ASt/Sto, желательно задавать предельно малую величину ДТ. Введение в опытах дополнительного параметра АТ/Тоо нежелательно и потому, что это может существенно усложнить эксперимент и сделает его практически неосуществимым. С другой стороны, увеличение перепада температур ДТ способствует снижению погрешности измерений при определении коэффициента теплообмена. Таким образом, возникает необходимость в выборе оптимальной (т. е. максимально допустимой) величины перегрева [c.156]

Конструкция прессформы должна обеспечивать двустороннее прессование, однородный нагрев поверхности всей внутренней полости прессформы и возможность измерения температуры на ее внутренней поверхности (или вблизи этой поверхности). Материал прессформы не должен корродировать при температурах до 400° С. Требования к чистоте обработки внутренней поверхности такие же,, как и для обычных прессформ. [c.341]

Измерение температуры пламени является одним из наименее надежных физических измерений. Это связано частично с экспериментальными трудностями и частично с тем, что определение самого понятия температуры пламени дать весьма трудно. В ходе процесса горения выделяется большое количество энергии, распределение которой в начальный момент в общем случае не всегда соответствует закону равнораспределенных между различными степенями свободы. Мы показали в предыдущих главах, что молекулы могут образовываться в возбужденных колебательных состояниях. Можно предположить также, что молекулы, образующиеся нри разложении или при столкновениях, могут в начальны момент обладать повышенной вращательной или поступательной энергией. Пламена содержат также такие активные вещества, как радикалы ОН и СН, которые могут вступать в химические реакции на любой поверхности, введенно в пламя теплота, выделяющаяся при такой реакнии, может нагреть поверхность до температуры выше температуры самого пламени. Так, например, температура, измеряемая при помощи термометра, введенного в зону пламени, может заметно отличаться от температуры газов в этой зоне. Сама температура пламени может иметь по крайне мере три значения, соответствующие эффективной вращательной, колебательной и поступательно температурам молекул. Кроме того, возможно, что моле гулы различных газов будут обладать до достижения равновесия различными эффективными температурами так, молекулы СОд могут в среднем обладать избыточной колебательной энергией, тогда как радикалы ОН могут первоначально иметь избыток вращательной энергии, а, скажем, атомы натрия, образующиеся в пламени при разложении хлористого натрия, будут сохранять избыточную кинетическую энер- [c.217]

Произвести сравнение показаний оптического пирометра ОППИР-09 и термоэлектрического пирометра, состоящего из термопары с автоматическим электронным потенциометром при измерении температуры никелевого диска, обогреваемого электрическим муфелем. Для этого а) включить потенциометр б) включить обогрев муфеля и быстро нагреть его до температуры 700° по потенциометру в) направить пирометр на окисленную поверхность никелевого диска и перемещением объектива и окуляра добиться получения четких изображений диска и нити г) ввести монохроматический светофильтр пирометра д) произвести измерение температуры обоими приборами от 800 до 1050° по заданию преподавателя, при нагревании муфеля с записью температуры каждые 50°. Отсчеты производить, выдерживая температуру постоянной 3—4 минСкорость нагрева регулировать латром или регулятором потенциометра. [c.95]

Опытные плавки производились в высокочастотной индукционной печи 12. С целью получения спокойной поверхности металла в корундовом тигле применялся косвенный нагрев с помощью графитового тигля 13. Измерение температуры производилось оптическим пирометром, градуированным по нлатино-нлатинородиевой термопаре. С целью уменьшения окисления ванны над поверхностью последней продувался аргон. [c.134]

Притертые поверхности вакуумных кранов покрываются смазкой — органическим веществом. Срок службы такой смазки зависит от многих причин качества притертости рабочих поверхностей крана, температуры и т. д. Старая смазка периодически заменяется новой. В данном методе измерения изотопных составов роль смазки несколько повышается по сравнению с непрецизионным анализом. При работе дозирующих кранов органическое вещество смазки испаряется в напускную систему, и в результате электронной бомбардировки углеводородных молекул почти на весь спектр легких масс накладываются ионы осколков молекул. Это особенно заметно для СОг (М 44 и 45) и ЗОг (М 50 и 48). Чтобы избежать подобного явления, следует подобрать менее летучую смазку. Качество смазки проверяется следующим путем. Предварительно откачав напускную систему на высокий вакуум и установив величину фона рабочих масс (например, 45 и 44 или 48 и 50), вращаем один из кранов напускных каналов и следим за ростом фона во времени при нормальной смазке величина фона заметно не изменяется. При возрастании фона смазку необходимо заменить. Не рекомендуется смывать старую смазку бензолом или другим растворителем, так как фон после этого увеличивается. Лучше всего кран слегка нагреть и стереть старую смазку чистым полотном. Хорошую смазку можно получить из обычной рамзаевской, прогрев ее под высоким вакуумом. [c.87]

Нагрев подложки. Большинство подложек нагреваются при осаж-деиии пленки путем установки их на плоскую металлическую пластину нагревателя. Нагрев подложки осуществляется за счет теплообмена, однако в полной мере это не достигается из-за неравномерного распределения температуры. Причина заключается в том, что две поверхности (пластина нагревателя и обратная сторона подложки) касаются друг друга не по всей плоскости, а только в точках. В результате этого поток тепла в подложку уменьшается, а температура подложки становится неравномерной. Более того, контроль нагрева подложки трудно достижим из-за разности температур пластины нагревателя и поверхности подложки, температура которой с трудом поддается прямому измерению. Для материалов с плохой теплопроводностью таких как стекла, на толщине подложки наблюдаются изменения температуры от 50° С до 100° С даже при относительно невысоких, порядка 400° С, температурах осаждения. При 800° С разность температур может доходить до 250° С [43]. [c.516]

По сравнению с большинством каталитических исследований, при которых изучаемую систему обычно очень трудно охарактеризовать, адсорбционные опыты сравнительно просты и легко выполняются, особенно если применяются адсорбенты, которые можно нагреть для очистки до высоких температур, если прибор допускает тшательное обезгаживание, и используются чувствительные методы измерения. При этих условиях можно работать с адсорбентами, обладающими гладкой поверхностью с площадью около 1 см , состоящей из сравнительно небольшого числа отдельных кристаллов. Электронный проектор позволяет исследовать поверхность в 10 см" , образованную только одним кристаллом. При проведении широких фундаментальных исследований адсорбции лучше всего начинать с простейшего типа адсорбата, а именно с одноатомного пара, подобного цезию. После этого желательно и учить простой двухатомный газ, как, например, О2, N2 или Нг, а затем переходить к молекулярным соединениям типа Н2О или СО. Лишь после этого можно приступить к исследованию простой каталитической реакции, например 2Н2 + О2 = 2Н2О. [c.156]

Часто удобно рассматривать кипение как особый случай свободной или вынужденной конвекции. Для подтверждения справедливости этой аналогии рассмотрим простой случай теплообмена, при котором обогреваемая электрическим током металлическая трубка погружена в большой объем жидкости. При обогреве трубки электрическим током выделяется тепло, в результате чего температура трубки увеличивается и происходит конвективный нагрев воды. Когда температура воды достигает температуры насьщения, а удельный тепловой поток на трубке невелик, то формирующиеся на обогреваемой поверхности пузырьки пара поднимаются к свободной поверхности воды и испаряются на границе раздела. Тщательные измерения [1] показали, что жидкость вблизи нагревателя всегда немного перегрета. Перегретая жидкость имеет меньшую плотность, чем жидкость при температуре насыщения, и поэтому стремится подняться к свободному уровню, где и испаряется. В связи с тем, что испарение происходит на поверхности раздела вода — воздух, механизм теплообмена на поверхности нагрева сводится к простой естественной конвекции. Температурный напор определяется из соотношений для естественной конвекции. [c.143]

Рекомбинационная люминесценция наблюдалась С. А. Ковалевским и Б. Р. Шубом [4] при взаимодействии атомов водорода и дейтерия на пленках Na l. Спектр ее соответствовал свечению D-линии Na. Интересно, что иитенсивность свечения зависит от толщины пленки и тем заметнее, чем тоньше пленка. При толщине пленки более 0,2—0,3 мм нагрев даже до температур 400° С к свечению не приводил. На достаточно толстых пленках в отсутствие свечения был измерен коэффициент рекомбинации атомов D и оказался равным у = 4-10 . На тонких пленках при появлении свечения коэффициент рекомбинации у сильно возрастал. Найденный рост коэффициента рекомбинации при свечении возможно объясняется образованием на поверхности Na l атомов Na в электронно-возбужденном состоянии. [c.250]

На этом же образце измеряли теплопроводность в интервале 1300 —2500 К методом Пауэлла — Шофилда. Нагрев образца в измерении теплового потока выполняли так же, как и предыдущим методом. Различие состояло лишь в том, что падение напряжения на рабочем участке образца снималось с помощью вольфрамовых зондов. Перепад температур по радиусу образца измеряли пирометром ЭОП-51 на поверхности и в отверстии диаметром 1,5 мм. Поправку на нечерноту поверхности рассчитывали с помощью данных, заимствованных из работы [147]. Погрешность измерения теплопроводности в интервале 1300—2500 К [149 составляла (13—15)%. [c.177]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология