Поверхностное натяжение температурная зависимост

Уравнение (П.21) называется уравнением Гиббса—Гельмгольца. Оно связывает полную поверхностную энергию с энергией Гиббса (поверхностным натяжением). Из этого уравнения следует, что для определения полной поверхностной энергии необходимо знать зависимость поверхностного натяжения от температуры. Конкретную зависимость можно получить только экспериментально. Однако качественные выводы можно сделать из уравнения (11.20). Как было уже указано, для индивидуальных веществ теплота qs всегда положительна, а это значит, что температурный [c.27]

При исследовании влияния температуры на поверхностное натяжение жидкостей были получены данные, представленные в таблице 1.4 (1—вода, 2—метанол, 3 — этанол, 4—бутанол, 5—анилин, 6 — нитробензол, 7 — хлорбензол, 8—гексан). Определить внутреннюю энергию и энтропию поверхностного слоя. Какие выводы следуют из линейного характера зависимости а = /(Т) и отрицательного знака температурного коэффициента поверхностного натяжения [c.22]

Этвешем было. предложено близкое по форме более сложное уравнение, точнее описывающее температурную зависимость поверхностного натяжения жидкостей. [c.20]

Жидкий гелий обладает самым малым поверхностным натяжением. Температурная зависимость поверхностного натяжения а изучена весьма подробно [28,29, 87, 197—200]. Значение а монотонно уменьшается по мере повышения температуры и обращается в нуль в критической точке жидкость— пар (рис. 26). Коэффициент поверхностного натяжения, как правило, измеряли методом капиллярного поднятия с погрешностью 0,5—1%. [c.70]

Для ряда систем был определен температурный коэффициент межфазного поверхностного натяжения. Кривая зависимости межфазного натяжения от температуры для системы олеиновая кислота—минеральное масло— вода имеет перегиб. Это указывает на резкое изменение состояния межфазного слоя, т. е. на фазовое изменение, аналогичное подробно изученным для пленок на поверхностях раздела жидкость—газ [144]. [c.301]

Через температурную зависимость параметров растворимости 61,0 и 62,0, которая объясняет часто наблюдаемые явления несмешивающиеся при комнатной температуре полимеры при более высокой температуре смешиваются приблизительно линейное снижение поверхностного натяжения в зависимости от температуры, что благоприятствует смешению. [c.124]

Исходя нз теории упругости полимеров, В. А. Каргиным и Г. Л. Слонимским [191] разработана теория трех деформационных состояний стеклообразного, высокоэластичного и вязкотекучего. Температурные интервалы этих состояний зависят от размеров ССЕ, интенсивности внешнего воздействия (скорости нагрева) и других факторов. С целью удобства сопоставлении механической прочности различных НДС, находящихся ниже температуры текучести, предложены стандартные методы, с помощью которых определяют интервал хрупкости, дуктильности и пенетрацию. Поверхностное натяжение является одной из определяющих характеристик для форлМЫ ССЕ тех НДС, в которых обе фазы представляют собой жидкости или жидкость и газ. Поверхностное натяжение веществ находится в зависимости от сил ММВ в них. Поверхностное натяжение жидких тел 1а границе с воздухом сопоставимо с силами ММВ в объеме. Поэтому жидкость под влиянием поверхностного натяжения стремится принять такую форму, при которой ее поверхность при данном объеме будет наименьшей, т. е. сферической. Несмотря на более [c.146]

Данные, полученные различными методами, показали, что температурный коэффициент поверхностного натяжения при обычных температурах больше, чем при повышенных. В результате при обычной температуре суммарная поверхностная энергия выше, чем при, более высоких температурах. Термодинамический анализ подтверждает возможность такой зависимости. [c.58]

Результаты исследования температурной зависимости поверхностного натяжения [c.34]

По экспериментальным данным строят график зависимости о=/(7 ) и определяют температурный коэффициент поверхностного натяжения р. Внутреннюю энергию рассчитывают по формуле [c.35]

Зависимость поверхностного натяжения от температуры. Весьма своеобразна зависимость поверхностного натяжения растворов поверхностно-активных веществ от температуры, изученная П. А. Ребиндером. Поверхностное натяжение индивидуальных жидкостей, как уже было сказано, монотонно уменьшается с температурой. Поверхностное натяжение растворов некоторых поверхностно-активных веществ с повышением температуры может изменяться по кривой с максимумом. На рис. V, 2 схематически изображена температурная зависимость поверхностного натяжения для индивидуальных жидкостей (/) и растворов таких поверхностно-активных веществ (2). Максимум на кривой 2 объясняется десорбций поверхностно-активного вещества в определенном ин-Тервале температур, что. приводит к увеличению поверхностного натяжения. При более высоких температурах, после окончания процесса десорбции, поверхностное натяжение снова начинает снижаться. [c.120]

Поверхностное натяжение жидкости с повышением температуры у.меньшается, т. е. до/дТ)р<0. Образование единицы площади новой поверхности сопровождается увеличением энтропии (Л5>0) и уменьшением энтальпии (АЯ<0). Изменение энтропии AS вычисляют по температурной зависимости поверхностного натяжения, иопользуя уравнение Гиббса — Гельмгольца [c.24]

Выполнение работы. 1. Определить поверхностное натяжение любого органического веидества методом наибольшего давления образования и отрыва пузырька газа при 20, 25, 30, 35 и 40° С. 2. Построить температурную зависимость поверхностного натяжения [c.31]

Важной индивидуальной характеристикой взаимодейст- ВИЯ капли со стенкой является скорость ее движения. Скорость капли перед взаимодействием определяется начальной скоростью капли в момент ее образования и процессом движения — динамическим взаимодействием капли с парогазовой средой, с другими каплями, тепловым взаимодействием капли со средой, другими каплями и стенкой (радиация) тепловое воздействие иа каплю, обусловленное ее движением, проявляется, в частности, через деформацию капли из-за температурной зависимости вязкости и поверхностного натяжения, а также через массообмен. Предположение о равенстве начальных скоростей всех капель и о детерминированном характере движения отдельной капли по уравнению движения ее центра масс равносильно утверждению о том, что все капли размера / имеют непосредственно перед стенкой одну и ту же скорость [c.39]

Исследованы [46] температурные зависимости поверхностного натяжения веществ, молекулы которых ориентируются на поверхности раздела фаз, например, нормального ряда спиртов. Результаты аналогичны полученным с парафиновыми углеводородами. Общий тслЧ-пературный коэффициент равен 0,1 дин см-град), а но изобарам 0,03. Следовательно, при изменении температуры происходит незначительная дезориентация поверхностного слоя, что объясняется с помощью формулы (15) в случае Д/ д КТ. [c.438]

КИ При потолочной поверхности охлаждения обусловлена в немалой -степени влиянием гравитационных сил. Здесь представляют интерес два вопроса 1) сравнительная интенсивность эвакуации жидкости из пленки стеканием вдоль поверхности (предельная интенсивность при вертикальном расположении) и отрывом капель с потолка , когда важна температурная зависимость для коэффициента поверхностного натяжения 2) подавление динамического воздействия направленной вверх струн гравитационным полем. В этом плане интересные данные можно получить, вероятно, в экспериментах со слабо наклоненной потолочной поверхностью при постепенном увеличении угла наклона. [c.206]

Рис. 1-11, на котором дана температурная зависимость поверхностного натяжения сгу для некоторых углеводородов, показывает возмож- [c.20]

Температурная зависимость поверхностного натяжения. Для свободной энергии двухфазной однокомпонентной системы можно написать выражение, аналогичное (4.2) и (4.3) [c.82]

Свойства. Г,-светло-серый металл с синеватым оттенком, Расплав Г, может находиться в жидком состоянии прн т-рах ниже т-ры плавления в течение неск, месяцев. Кристаллич, решетка устойчивой модификации I (нли а см, табл, и рис,) образована двухатомными молекулами с длиной связи 0,244 нм, к-рые сохраняются и в жидком металле в парах Г, одноатомен. Из переохлажденного дисперги-ров, металла кристаллизуются неустойчивые модификации-р, V, 8 и е прн давлениях выше 1,14 и 3,0 ГПа обнаружены модификации соотв, II и III существуют также еше две метастабильные фазы Г, Конденсацией паров при 4,2 К получен аморфный галлий. Т. кип. 2205 °С плотность жидкого 6,0948 г/см Ср 26,07 ДжДмоль К) АН п 271 кДж/моль (О К) 55,, 40,81 ДжДмоль-К), Ур-иия температурных зависимостей давления пара над жидким в-вом, плотности и поверхностного натяжения [c.479]

Карлен тензометром исследовал аномалии физических свойств свинцово-борных стекол. Результаты указывают на внутренние молекулярные реакции в боратах свинца, которые комбинируются с типичнЫ(М изменением координации ионов, входящих в каркас структуры (см. А. II, 226 и 282), и соответствуют. окраске и ее изменениям в свинцово-борных -стежлах, изучанных Дитцелем . Положительные температурные коэффициенты поверхностного натяжения в зависимости от состава снижаются до нуля (от 82,5 до 84% РЬО) при температурах от 600 до МОО°С этот коэффициент становится отрицательным в том же температурном интервале в случае стекла с 75% РЬО. [c.133]

Условия течения смачивающих пленок существенно меняются, если к их поверхности, граничащей с газом, приложено тангенциальное напряжение т. Оно может передаваться пленке, например, под действием обдувающего потока газа или создаваться градиентом поверхностного натяжения пленки T = grada, вызванным температурной или концентрационной зависимостью-о. [c.29]

Предложены полуэмннрические соотиошеиия, более точно оин- сывающие температурную зависимость поверхностного натяжения, чем соотношение (П. 23). Так как при критической температуре 0 = 0 (это было показано Д. И. Менделеевым) и, как установил венгерский ученый Л. Этвеш, линейной зависимости от температуры более точно следует параметр (иногда называемый мольной поверхностной энергией), то можно записать [c.29]

В соответствии с уравнениями (1.8) и (1.9) полная поверхностная энергия Us содержит две составляющие qs и а. С повышением температуры поверхностное иатяжение ст уменьшается, а теплота образования единицы поверхности увеличивается. Это объясняется тем, что с повышением температуры расстояние между молекулами в жидких телах увеличивается и соответственно равнодействующая межмолекулярных сил (и, следовательно, поверхностное натяжение) уменьшается. Вместе с тем с ростом разрыхленности поверхностного слоя увеличивается его энтропия. При линейной зависимости поверхностного натяжения от температуры, что обычно наблюдается для большинства жидкостей, поверхностное натяжение уменьшается на величину Тйа/йТ, тогда как энтропийная составляющая увеличивается. Таким образом, полная поверхностная энергия для таких систем является температурным инвариантом. [c.11]

Для объяснения этих фактов следует выяснить, какой вклад вносит в температурный коэффициент каждый пз факторов, определяющих поверхностное натяжение. С этой целью построены [46] зависимости поверхностного натяжения гомологического ряда нормальных парафиновых углеводородов от температуры при постоянных давлениях насыщенного пара — изобары поверхностного натяжения. По углу наклона этих прямых найдены температурные коэффициенты только за счет теплового расширения жидкостей. Значения их оказались равными 0,03 дин см град), т. е. общему температурному коэффициенту в системе жидкость — жидкость, так как изменения, происходящие в результате растворимости пд[ра-финовых углеводородов, при повышении температуры практически не сказываются на поверхностном натяжении. Общий температурный коэффициент поверхностного натяженпя парафиновых углеводородов равен 0,1 дин [см-град). Таким образом, за счет изменения давления насыщенного пара (1а (1Т = 0,07. [c.438]

Большое затруднение вызывало отсутствие данных о температурной зависимости поверхностного натяжения для большинства углеводородов в широкой области температур. Чаще эти даншле характеризуют поверхностное натяжение при двух-трех иногда сильно отличающихся температурах. [c.328]

Из выражения (4.14) и известных термодинамических зависимостей можно получить температурный коэффициент поверхностного натяжения в однокомпонентной системе. Пусть изменение температуры Т в системе при постоянных объеме и площади поверхности равно йТ. Тогда из (4.9) следует, что Р = — 8(1Т. Для всей системы после дифференцирования (4.14) получаем [c.82]

Таким образом, основным варьируемым параметром при изучении границы раздела между конденсированными фазами в двухкомпонентных системах является температура, что в некотором смысле сближает подобные границы раздела фаз с поверхностью жидкость — пар (или твердое тело — пар) в однокомшонентной системе, Рассмотрим, следуя примерно тем же путем, как это было сделано в 1 и 2 гл. I, природу температурной зависимости поверхностного натяжения границ раздела между конденсированными фазами и связь поверхностного натяжения с характером межмолекулярных взаимодействий компонентов на межфазной поверхности. [c.82]

Для систем с верхней критической температурой Т поверхностное натяжение падает с увеличением температуры и, следовательно, сгущение энтропии в поверхностном слое t] положительно (рис. III-1, а). Для систем с нижней критической температурой г" (рис. III-1, 6) наблюдается увеличение поверхностного натяжения межфазной поверхности вьпне температуры расслоения системы на две фазы и соответственно значение г отрицательно. Это свидетельствует о сильной взаимной ориентации молекул в поверхностном слое из-за существования между ними направленных связей, например водородных. Системам с замкнутой областью расслоения на две фазы (рис. III-1, в) отвечает температурная зависимость поверхностного натяжения, имеющая максимум величина а стремится к нулю вблизи как верхней, так и нижней критической температуры. В этом случае при низких температурах (до максимального поверхностного натяжения) сгущение энтропии в поверхностном слое отрицательное (сильная взаимная ориентация молекул), а при более высоких температурах—положительное, что можно связать с разрушением направленных связей при повышении температуры (например, с дегидратацией молекул для систем, содержапщх воду). [c.101]

Для определения теплопроводности ассоциированных жидкостей по формуле (7-35) при различных температурах необходимо определить температурную зави- 1мость коэффициента а. Пользуясь формулами (7-40) и (7-41), можно вычислить зависимость а от температуры по известным значениям поверхностного натяжения. [c.305]

Из соотношения Хираи вытекает целесообразность поддержания температуры расплава ближе к нижнему пределу стабильности формования, когда вязкость и поверхностное натяжение больше. Нижний температурный предел, кроме того, благоприятствует сохранению молекулярной массы Полиэтилентерефталата вследствие меньшей термодеструкции. Но во всех Случаях приходится искать компромиссное решение, поскольку при уве.ли-чении температуры плавильного устройства повышается его производительность, ц одновременно до известной степени увеличивается равномерность не-вытянутого волокна на коротких участках [72]. Зависимость коэффициента Вариации показателя двойного лучепреломления на коротких участках [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология