Концентрация в ядре потока

Внешняя массопередача определяет соотношение между концентрациями в ядре потока с. и с и концентрациями у внешней по- [c.127]

Здесь к,, и к,, - общие коэффициенты массоотдачи для фаз 1 и 2 к, и -частные коэф циенты массоотдачи с, и - концентрации в ядре потока (или средние по объему концентрации в соответствующих фазах) f и - равновесные концентрации в фазах [c.170]

Увеличение проницаемости и селективности с ростом турбулизации объясняется уменьшением концентрации раствора в пограничном слое и приближении ее к концентрации в ядре потока, что вызывает снижение осмотического давления я и соответствующее увеличение движущей силы процесса. При недостаточной турбулизации раствора над мембраной величина Хз/Х] может достигать значений порядка 10 и более при толщине пограничного слоя бг=100—300 мкм [146]. [c.174]

Как показано в главе III для реакции A - Aa- Aj внутрикинетический режим обеспечивает наибольшую селективность в отношении Аа- Соответственно и — скорости изменения концентра-цпй компонентов — будут функциями только температуры и концентрации в ядре потока, а от радиуса зерна катализатора не будут зависеть. Поэтому задачу определения ОТП ц. времени контакта можно в данном случае рассматривать независимо от задачи определения оптимального значения радиуса зерна и решать ее так, как изложено в главе IX. [c.191]

Уравнение для средней концентрации в ядре потока представим в виде [c.131]

Коэффициент массопередачи характеризует массу вещества, переходящего из одной фазы в другую в единицу времени через единицу поверхности контакта фаз при движущей силе процесса, равной единице, нижний индекс А характеризует способ выражения движущей силы процесса А, которая может быть выражена в любых единицах. Однако независимо от этого А = С — С, где С — фактическая концентрация в ядре потока одной из фаз, а С — равновесная концентрация в той же фазе. Если С > С , [c.222]

Коэффициент массоотдачи Рд представляет собой массу вещества, прошедшую через единицу поверхности в единицу времени при разности концентраций в ядре потока и на фанице раздела фаз, равной единице. [c.29]

Если одна из фаз — твердое вещество, процесс массопередачи будет протекать по схеме, представленной на рис. 1. 10 (рассматривается случай перехода вещества из твердой фазы в жидкую или газообразную) концентрация внутри твердого вещества уменьшается по направлению к поверхности раздела фаз, причем движение передаваемого вещества происходит по законам так называемой массопроводности у поверхности твердой фазы имеется пограничная пленка жидкости или газа (только одна), внутри которой происходит молекулярная диффузия на внешней границе пленки концентрация выравнивается с концентрацией в ядре потока жидкости или газа за счет конвективной и молекулярной диффузии. [c.37]

Зависимость (5), приведенная в табл. 1.5, определяет граничные условия процесса в предположении, что на границе фазы существует диффузионный слой толщиной б, перенос вещества через который осуществляется только молекулярной диффузией (Дс — разность концентраций в ядре потока и на границе. [c.33]

Концентрация растворенного вещества в пристенном слое Сп.о связана с концентрацией в ядре потока Сяд соотношением [c.430]

Внешняя диффузия определяет подвод вещества к поверхности только в начальный промежуток времени, пока еще не образовался слой сульфида цинка. В дальнейшем процесс лимитируется внутри-диффузионной стадией, поэтому Сю 05. В общем случае концентрация в ядре потока — функция времени, т. е. Соо = с (1). Условие на внутренней границе слоя сернистого цинка [c.316]

При расчете движущей силы процесса массопередачи в случае противоточного контакта фаз предполагают, что жидкость стекает, а пар поднимается равномерно по всему свободному сечению аппарата. Считают также, что концентрация имеет одно и то же значение для любой точки поперечного сечения потока фазы, т. е. любое поперечное сечение колонны характеризуется концентрацией в ядре потока жидкой фазы X и концентрацией в ядре потока паровой фазы У. [c.79]

Здесь ёд — суммарный поток компонента в единицу времени через границу раздела фаз (положителен при переходе компонента из жидкости в пар) г/ , х — равновесные концентрации на границе раздела фаз в парах и жидкости, соответственно уи Х — концентрации в ядрах потоков Р" —некоторые эмпирические коэффициенты, характеризующие гидродинамический режим контактирующих потоков ёР — площадь элемента поверхности раздела фаз. [c.133]

Продифференцируем уравнение системы (VI, 25) по каждому из Х , сохраняя постоянными все остальные независимые концентрации в ядре потока жидкой фазы. При этом учтем, что, согласно уравнениям ( 1,1) и ( 1,2), [c.139]

Скорость массопередачи изменяется со временем и может быть выражена, по крайней мере для ламинарного пограничного слоя, с помощью уравнений (VI-22) или (VI-33), в которых скорость пропорциональна разности концентраций в ядре потока и на поверхности [c.401]

Ск—число кристаллитов на единицу поверхности носителя l—концентрация реагента на расстоянии L от устья поры Со — концентрация в ядре потока Сот — концентрация в устье поры Со — концентрация кислорода в грануле Сод — концентрация кислорода в ядре газового потока Ср — концентрация яда в адсорбированной фазе [c.12]

Сф— концентрация в ядре потока. [c.14]

Перенос вещества в ламинарном потоке осуществляется путем нормальной диффузии. При турбулентном течении вследствие интенсивного перемешивания частиц газа-носителя (турбулентная диффузия) концентрация в ядре потока приблизительно одинакова и основное падение концентрации происходит в пограничном слое. Толщина пограничного слоя зависит от числа Рейнольдса, расстояния от места соприкосновения тела с потоком, формы тела и других причин. [c.213]

Уравнение (17.7) аналогично уравнению (17.2), но вместо величины Сп, которую мы не можем непосредственно определить, в него входит величина Ся — концентрация в ядре потока, а вместо истинной константы скорости реакции к — эффективная константа к, определяемая по формуле [c.198]

Применив соотношение (12.1) и решив систему (22.3) — (22.6), авторы получили следуюш,ие зависимости, выраженные в терминах псевдогомогенной модели, т. е. через концентрации в ядре потока [c.238]

Уравнение (18.7) аналогично уравнению (18.2), но вместо с , значение которой мы не можем непосредственно определить, в него входит Сц — концентрация в ядре потока, а вместо истинной констан- [c.106]

Соответствующие концентрации в ядре потока Сь и Съ могут быть вычислены, если рассмотреть элемент теплообменника [c.113]

Если даже с. — концентрация в газовой или жидкой фазе у поверхности катализатора, она может отличаться от концентрации в ядре потока из-за недостаточной скорости массопередачн к внешней поверхности частицы катализатора. [c.121]

Коэффициент массоотдачи иредставляет собой массу вещества, переданную через единицу поверхности в единицу времени при разности концентраций в ядре потока и на границе раздела фаз, равной единице. Коэффициент массоотдачи определяется гидродинамическими, физико-химическими факторами, а также геометрией и размерами системы. Обычно общий вид подобных уравнений следующий [c.222]

При температуре процесса (370-400°С) скорость адсорбции высока, и можно (зделать допущение, что концентрация // 3 на границе раздела фаз 2п0 и ZnS равна нулю /53/, а концентрация в ядре потока равна концентрации на поверхности зерна ) т.е. скорость хемсорбцни и внешнего массообмена значительно больше скорости диффузии через слой. В этом случае концентрация в неактивной зове изменяется по радиусу следующим образом [c.93]

Первого уравнения (7.9), общее решение которого имеет вид (7.10), оказывается недостаточно для определения поля концентрации в ядре потока. Для получения необходимой дополнительной информации о нулевом члене разложения 4 (помимо (7.10)) воспользуемся уравнением (7.9) для следующего члена разложения При этом учтем, что область изменения координаты х внутри капли определяется неравенствами — оо < х < С -Ь оо. Кроме того, ввиду непрерывности решения задачи (6.1), (6.2) вдоль фиксированной линии тока "ф = onst должно выполняться равенство [c.200]

В важном случае объемной химической реакции первого порядка анализ конвективного массопереноса внутри капли (течение Адамара — Рыбчинского) для больших значений числа Пекле и константы скорости химической реакции (Ре 1, 1) был проведен методом сращиваемых асимптотических разложений (по малому параметру Ре 1/2) в работе [22]. При этом внутри капли выделялись области с различными механизмами массопереноса, показанные на рис. 5.6. Уравнение диффузионного пограничного слоя внутри капли д, совпадает с соответствующим уравнением (6.8) для внешней задачи, однако начальное условие при т = О здесь уже не задается концентрацией в ядре потока (с х=о =т 0), а должно определяться в ходе решения задачи путем сращивания решений в области й и конвективно-погранслойной области следа при [c.204]

Проницаемость газов и паров через непористые полимерные мембраны складывается из последовательности элементарных актов диффузии (молекулярной или турбулентной) распределяемого вещества из ядра первой среды к поверхности мембраны, абсорбции его мембраной, диффузии в ней, десорбции и диффузии его от поверхности мембраны в ядро потока второй среды. При этом, в силу большого диффузионного сопротивления мембраны, диффузионными сопротивлениями пограничных слоев обычно можно пренебречь и считать концентрацию газа (пара) у поверхности мембраны равной концентрации в ядре потоков фаз. В этих условиях параметрами, определяющими процесс, являются характеристики изотермы сорбции—десорбции распределяемого вещества и коэффициент молекулярной диффузии его в полимере. Если коэффициент диффузии газа в мембране D = onst, изотерма сорбции— десорбции линейная, то коэффициент проницаемости можно выразить соотношением [c.538]

Следовательно, рассматриваемый процесс можно представить как равновесный неэквимолярный массообмен между фазами в условиях, когда сопротивление как со стороны жидкой фазы, так и со стороны паровой равно нулю. Последнее означает, что граничные концентрации у ь х 1 равны соответственно концентрациям в ядрах потока г/] и Хь а сам процесс массо- [c.40]

Выражение (IV.103) получится из формулы (IV.75), если пренебречь влиянием продольной диффузии и считать, что при равновесии концентрации в ядре потока и у входа в пору совпадают (Гвнеш = 1) [c.176]

Здесь /Со1 и /Со2 —общие коэффициенты массопередачи для фаз 1 и 2 Ki и Кг — частные коэффициенты массопередачи i, и С200 —концентрации в ядре потока (или средние по объему концентрации в соответствующих фазах) с и с — равновесные концен трации в фазах [c.54]