Постоянная Больцмана из измерений

Температура по кинетической теории определяется как величина, прямо пропорциональная средней кинетической энергии молекул рассматриваемого объема вещества Т=2К /Зк. Коэффициент пропорциональности к этого уравнения зависит от свойств нагреваемой среды. Значение к, измеренное по физическим свойствам воды, носит название постоянной Больцмана и равно 1,38 10 Дж/град. [c.29]

При применении соотношений, связывающих значения термодинамических функций со значениями молекулярных постоянных, необходимо знать численные значения следующих физических постоянных к — постоянной Планка, с — скорости света в вакууме, к — постоянной Больцмана, N — числа Авогадро, Я — универсальной газовой постоянной. Кроме того, для расчета термодинамических функций по молекулярным данным и в особенности для определения численных значений термодинамических величин по результатам экспериментальных измерений необходимо знать численные значения переводных множителей для употребляющихся единиц энергии, совместные с принятыми значениями основных физических постоянных. [c.954]

Потенциал, измеренный относительно электрода сравнения, обратимый по отношению к катиону (4-) или аниону (—) е Заряд электрона Р Постоянная Фарадея к Постоянная Больцмана [c.152]

Значения А0+ или Еа получают экспериментально из измерений скорости реакции или ее температурной зависимости (к — постоянная Больцмана, Ь — квантовая постоянная Планка, К — газовая константа, Т — абсолютная температура). [c.15]

Газовая постоянная Я имеет числовое значение, зависящее от единиц, в которых ее измеряют (т. е. от единиц, принятых для измерения Р, V, п и Т). Если Р измеряют в атмосферах, 7 — в литрах, п — ъ молях и Г — в градусах Кельвина, то значение К будет равно 0,0820 л атм-моль 1 X X град (более точно, 0,08206 л-атм-моль -град" К также имеет значение 8,3146 Дж"Град -моль . Величина НШ (где N — число Авогадро) называется постоянной Больцмана и обозначается к значение этой постоянной 13,805-10 Дж-град . [c.282]

Здесь р — плотность вещества частиц примеси rf, — диаметр частицы примеси k — постоянная Больцмана ц—коэффициент динамической вязкости несущей фазы Г — температура, измеренная в кельвинах. [c.268]

Вакансии в кристалле теллура обладают акцепторными свойствами, поэтому наряду с квазисвободными электронами и дырками в нем имеются отрицательно заряженные (ионизованные) вакансии. В рассматриваемой области низких температур концентрация ионизованных вакансий мала по сравнению с концентрациями электронов и дырок, однако с повышением температуры она растет быстрее, чем концентрации электронов и дырок, и при температуре 5 200°С достигает сравнимого с ними значения. При температурах, превышающих 200 °С, доминирующими дефектами являются дырки и отрицательно заряженные вакансии, имеющие приблизительно равные концентрации. В этой области температур концентрация электронов проводимости значительно меньше концентрации дырок и кристалл является собственно-дефектным полупроводником р-типа. (Смена знака носителей в кристалле теллура обнаруживается измерениями эффекта Холла.) Переход от собственной проводимости к собственно-дефектной проявляется и в изменении наклона прямолинейных участков графиков, изображающих концентрации доминирующих дефектов в собственной области он равен половине ширины запрещенной зоны, а в собственно-дефектной области — половине энергии реакции (4.41), деленной на постоянную Больцмана. [c.114]

В котором X — константа диссоциации, Г — абсолютная температура, к — постоянная Больцмана и Д — разность между средней энергией пары получающихся при диссоциации атомов и средней энергией молекулы. Измерение х при различных температурах позволяет вычислить АЕ. Последняя величина — средняя энергия, необходимая для диссоциации молекулы, — не в точности равна энергии диссоциации О, находимой по полосатым спектрам, которая равна энергии перехода от низшего вибрационного состояния к асимптотической части кривой потенциальной энергии, так как аЕ включает энергию теплового движения люлекул. Иными словами, при этом учитывается, что при данной температуре не все молекулы находятся в низшем вибрационном состоянии и обладают, кроме того, энергией вращательного и поступательного движения и что атомы также имеют некоторую кинетическую энергию. Кинетическая энергия атомов не уравновешивает в точности избыточную энергию молекул, но при обычных температурах оба эти члена малы, и мы можем для наших целей пренебречь разницей между и О. [c.166]

N—число молекул в одном моле). Если известно N, то из (4) можно найти постоянную Больцмана. О том, как находят число JV, я сейчас говорить не буду. Измерения дают [c.102]

Температура T a, измеренная в энергетических единицах, наприм джоулях, связана с температурой Т, измеренной в кельвинах, соотношением Tg=kT. Здесь k — постоянная Больцмана, численно равная 1,38-Ю- з Дж/К. [c.257]

Если в исследуемую функцию входят постоянные, например, я, к, ЯТ Р то число знаков в них следует брать на порядок ниже порядка относительной ошибки. Число я вычислено с большим числом знаков примем за истинное значение я = 3,141593. Если мы введем в расчет я = 3,14, то этим внесем относительную ошибку 8я = +0,05%, а при введении я = 3,142 ошибку —0,01%. Округление константы Больцмана к= 1,38054-Дж/К до 1,40-Ю дает относительную ошибку е = - -1,3%. Если относительные ошибки измерений вычисляют с точностью до второго знака, то все постоянные множители должны содержать третий знак. [c.9]

Коррекция уравнения Пуассона — Больцмана. В последнее время опубликованы многочисленные теоретические и экспериментальные работы, в которых изучены границы применимости соотношения Пуассона — Больцмана и проверены предположения, принятые Гуи и Чепменом. Из результатов измерения емкости двойного слоя следует, что диэлектрическая постоянная е во внутренней области двойного слоя понижена вследствие высокой напряженности поля Е (диэлектрическое насыщение) и структурирующего влияния фазы, граничащей с объемом дисперсионной среды. Зависимость е Е) впервые теоретически рассмотрена Бусом [7], а несколько позднее и более строго — Букингемом [8]. Связь между е й концентрацией ионов экспериментально исследована в работе [9], причем установлено, что е уменьшается при увеличении содержания ионов. Величины Е, Пг и, следовательно, е изменяются по мере удаления от границы раздела фаз. Поэтому уравнение (1а), предполагающее постоянство значений е, необходимо модифицировать [10—14]. [c.16]

Потери из-за теплопроводности при измерениях температуры в пламенах с помощью тонких термопар можно сделать незначительными, если расположить оба электрода термопары в плоскостях с одинаковой температурой. Потери тепла излучением можно определить, приравнивая этим потерям количество теплоты, передаваемой от газа к зонду [1, с. 139]. Для сферического зонда диаметра ё. находящегося при установившейся температуре Та и введенного в газ с коэффициентом теплопроводности % и температурой Тг (при Тг>Тз), количество тепла, передаваемого на единицу площади поверхности зонда, можно приближенно определить как (2Х/с1) (Гг—Та). Это справедливо для зонда, диаметр которого достаточно мал (число Рейнольдса много меньше единицы). Тепловые потери зонда излучением к стенкам при температуре стенок Гст характеризуются величиной еа(П—Т ст) (где е —степень черноты зонда, а — постоянная Стефана — Больцмана). Приравнивая выражения для этих двух тепловых потоков, можно найти погрешность в измерении температуры, возникающую вследствие излучения [c.37]

Т—абсолютная температура поверхности а—размерная постоянная Стефана — Больцмана, величина которой зависит только от применяемой системы единиц измерений [c.20]

Очень точными измерениями было определено численное значение постоянной Больцмана. Получе нна(Я величина <3 = 4,96-10- К1сал/м -ч-°К несколько больше той, которая определяется по формуле (13-13). [c.447]

Л—дебай, единица динольио-го момента молекулы (Д=1 единиц СГС) Е—внутренняя энергия Р-- заряд протона е— основание натурального логарифма, с = 2,71828 ЭЛ. ед.— электростатическая единица заряда эн. ед.— единица измерения энтропии, кал/(моль °С) эм. с. ед.—электромагнитная система единиц О— свободная энергия Гиббса g— корреляционный параметр Кирквуда Н— энтальпия Н— ностоя1П1ая Плапка /— мо.меит инерции к— постоянная Больцмана. Разлнчт.ш константы силы [c.6]

К каким же результатам приводит измерение теплоемкости твердых тел Если проводить его при высоких температурах и ограничиться сравнительно простыми по составу телами, то результат можно сформулировать в виде закона Дюлонга и Птщ согласно которому молярная теплоемкость при постоянном объеме для всех простых твердых тел одинакова и составляет приблизительно 25 Дж/моль К. Это число нашло объяснение. Будем исходить из простейшей модели твердого тела, считая, что каждый атом совершает малые колебания вокруг положения равновесия. При этом он принимает участие в трех независимых колебаниях. Если Т — температура тела, то средняя энергия колебаний атома равна ЗквТ (где кв — постоянная Больцмана). В моле вещества N атомов, где N — число Авогадро. Оказывается, что ЗМкв = 24,9 Дж/моль К. [c.295]

Кинетику газофазных реакций как сферу исследований можно разделить сегодня на 2 большие области кинетику реакций в условиях сохранения максвелл-больцмановского равновесия (классическую химическую кинетику) и неравновесную химическую кинетику, которая изучает системы, где нарушено или постоянно нарушается максвелл-больцмано-вское равновесие. Для газа, находящегося в равновесных условиях, можно использовать такие понятия, как средняя скорость, доля молекул, обладающих запасом энергии болыие Е. Статистическая физика позволяет эти величины вычислить для конкретных условий, в результате чего классические теории позволяют описать химический процесс и вычислить такие характеристики реакции, как среднее число столкновений, стерический фактор, энтропию активации и т. д. Однако такие концепции и расчеты верны как модельные приближения только при условии сохранения равновесного распределения частиц по энергиям. Когда реакция протекает сравнительно медленно, а давление газа достаточно высоко для того, чтобы обеспечить необходимую частоту столкновений, принятое условие выполнимо. Измеренные на опыте в таких случаях константа скорости и энергия активации реакции являются средними величинами, однозначно связанными с максвелл-больцма-новским распределением в системе. [c.112]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная Больцмана из измерений: [c.137] [c.156] [c.76] [c.77] [c.259] [c.35] [c.193] [c.194] [c.81] [c.280] [c.229] [c.198] [c.37] [c.14] [c.37] [c.196] [c.9] [c.9] [c.102] [c.97] [c.190]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология