Уравнение Жуковского

Н. Е. Жуковский (1847-1921 гг.) в 1889 г. опубликовал первую работу по теории фильтрации Теоретическое исследование о движении подпочвенных вод . Им впервые выведены общие дифференциальные уравнения теории фильтрации, показано, что напор как функция координат удовлетворяет уравнению Лапласа, указано на математическую аналогию теплопроводности и фильтрации. Им исследованы также вопросы капиллярного поднятия воды в пористой среде, решен ряд задач о притоке воды к скважинам. [c.4]

При течении газа в тесных каналах между элементами насадки существенную роль играют силы вязкости, что приводит к необходимости применения к процессу движения газа в насадке основных уравнений движения вязкой жидкости Навье—Стокса. Однако прямое интегрирование уравнений Навье—Стокса при столь сложных граничных условиях, какие обусловливает насадочная среда, оказывается невозможным. Поэтому запишем для потока газа уравнения Навье—Стокса в форме уравнений гидродинамики Эйлера, но к действительно существующей массовой силе X прибавим фиктивную массовую силу Х , которая учитывает эффект вязкого трения и называется фиктивной силой сопротивления Жуковского [c.407]

Величина подъемной силы определяется уравнением Жуковского [c.159]

В заключение этого параграфа покажем, что закон Дарси (1.5) или (1.6) в теории фильтрации заменяет собой уравнение движения. Следуя выводу, данному Н. Е. Жуковским, покажем, что его можно получить из уравнений движения идеальной жидкости, и выясним характер сделанных при этом допущений. Рассмотрим для простоты одномерное прямолинейно-параллельное течение жидкости (см. рис. 1.4) в направлении оси х. Как известно из курса технической гидромеханики, уравнение движения идеальной жидкости в этом случае имеет вид [c.17]

Уравнение (И, 104) используют для нахождения величины повышения давления Ар при гидравлическом ударе. Оно было получено Н. Е. Жуковским. [c.64]

Так как вихри вызывают появление в жидкости добавочных скоростей, то эти скорости, в свою очередь, сообщают жидкой массе количество движения, определяемое уравнением Жуковского [c.110]

Построение эпюры гидравлического удара графическим методом базируется на применении цепных уравнений, которые вытекают из общего решения уравнений удара, полученного Н. Е. Жуковским. Если взять трубопровод любого вида (например, показанного на фиг. 10-23), то для каждого участка, на котором диаметр и толщина стенок трубопровода сохраняются постоянными (участки АС, СО и ОЕ), можно написать следующую систему цепных уравнений [c.406]

Для мгновенного закрытия задвижки либо в тех случаях, когда время закрытия меньше или равно длительности фазы, уравнение Жуковского (19. 1) позволяет при простом трубопроводе достаточно точно определить максимальное повышение давления у задвижки. В последнем случае отрицательные (отраженные) волны не достигают задвижки в течение времени закрытия и давление постепенно возрастает до такой же величины, как и при мгновенном закрытии. [c.438]

Изменение давления подсчитывают по уравнению Жуковского (19. 1) оно такое же, как и в случае закрытия задвижки. В течение первой фазы длительностью х давление у задвижки пониженное, в течение второй фазы — выще начального. [c.433]

Уравнение (II, 76) формулирует теорему Жуковского о подъемной силе подъемная сила, возникающая вследствие циркуляции вихрей, перпендикулярная к оси потока, движущегося в бесконечности со скоростью хй), равна плотности жидкости, помноженной на циркуляцию, на скорость потока и на длину цилиндра. [c.112]

П. 8, направления движения потока и вихревого шнура в верхней части совпадают, нижняя же часть вихревого шнура движется навстречу потоку. Это вызывает уменьшение скорости движения жидкости вблизи нижней части вихревого шнура по сравнению с верхней. В соответствии с уравнением Бернулли внизу давление больше, чем наверху, и возникает сила, перпендикулярная к направлению потока. По теореме Жуковского эта подъемная сила определяется выражением [c.103]

Совместное решение уравнения Жуковского и уравнения (18) позволяет установить зависимость между коэффициентом теоретической подъемной силы [c.58]

В 1899 г. вышла работа Н. Е. Жуковского О гидравлическом ударе в водопроводных трубах , в которой дана теория гидравлического удара. Жуковским впервые были введены основные дифференциальные уравнения движения грунтовых вод. [c.4]

Уравнения вида (II, 150) или (П. 151) были получены нами ранее на основе теоремы Жуковского (см. стр. 114). [c.133]

Уравнение (6-32] является важнейшим положением вихревой теории воздушных винтов Н. Е. Жуковского. Выполнение его для осевых машин дает существенное повышение их к. п, д. [c.226]

Вращательное движение жидкости вблизи оси аппарата примерно соответствует скорости вращения прецессирующего вала. Поэтому в (6.1.3.6) можно пренебречь моментом сил Куэтта — Жуковского. В этом случае уравнение (6.1.3.7) примет вид [c.319]

Для анализа экспериментальных данных и проектирования новых опытных конструкций большим подспорьем был расчет распределения давления согласно теории Жуковского, а следовательно, по уравнениям Эйлера. Однако ценность таких расчетов не в определении значений подъемной силы, лобового сопротивления или момента (ср. 8), а в том, что они позволили указать на переход к турбулентности и на отрыв потока в по- [c.64]

Для определения скорости затопления ситчатых колонн с переливными патрубками нет обобщенных уравнений или зависимостей, можно лишь пользоваться для ориентировочных расче-тов экспериментальными о,0002 данными (рис. IX. 17), которые получены В. В. Кафаровым и С. А. Жуковской. [c.483]

Во время пожара газообразные продукты сгорания образуют восходящие потоки. В связи с этим динамика полета капель изменяется и характер их движения отличается от того, который описывают зависимостями, выведенными из уравнения Н. Е. Жуковского. [c.193]

ТЕОРЕМА Н. Е, ЖУКОВСКОГО О СИЛЕ, ДЕЙСТВУЮЩЕЙ НА ПРОФИЛЬ В РЕШЕТКЕ. ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ОСЕВЫХ НАСОСОВ [c.17]

Уравнение (2.9) выражает теорему Н. Е. Жуковского величина подъемной силы Р, с которой поток действует на обтекаемый им профиль, равна [c.17]

Нам представляется более правильным проводить анализ работы центробежной форсунки с использованием уравнения количества движения. Интересным примером такого пути исследования является работа великого русского ученого Н. Е. Жуковского о движении воды в открытом горизонтальном канале [20]. [c.16]

Русские ученые Д. Бернулли и Л. Эйлер впервые теоретическк обосновали работу центробежных машин. В 1738 г. Д. Бернулли опубликовал книгу Гидродинамика , в которой вывел закон сохранения энергии в движущейся жидкости. Этот закон вместе с уравнением сплошности является теоретической основой для расчета рабочих органов гидромашин, в том числе и насосов.. Во> второй половине XIX века академики Н. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин разработали аэродинамическую теорию крыла , которая послужила основой для создания методики расчета, ло.-пастей рабочих колес и лопаток выправляющих аппаратов как центробежных, так и осевых насосов. [c.3]

Теория крыла Н. Е. Жуковского [32], [22] говорит о наличии свободных вихрей, параллельных направлению относительного движения и продолжающихся от конца крыла до бесконечности. Возможность возникновения кавитации внутри вихря может быть установлена из рассмотрения следующих уравнений. [c.10]

Член Российской Акадехмии наук Л. Эйлер заложил основы теории центробежных машин, вывел общее уравнение их работы. Позднее академики И. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин создали аэродинамическую теорию крыла, на основе которой была впоследствии разработана методика расчета лопаток рабочих колес и направляющих аппаратов центробежных и пропеллерных насосов. Известный русский ученый и инженер В. Г. Шухов впервые дал теорию прямодействующих поршневых насосов и разработал конструкцию специального поршневого насоса для откачки нефти из глубоких скважин. Инженер В. А. Пушечников изобрел многоступенчатый центробежный насос с вертикальным валом. [c.7]

Ниже будет показано, что уравнения вида (2—59) или (2—60) можно получить из рассмотрения величины работы подъемной силы Жуковского, действующей на вихрь. [c.137]

Уравнение (2—94) следующим образом формулирует теорему Жуковского [c.152]

Уравнение для расчета величины максимального повышения давления (напора), вызванного внезапшм изменением течения, может быть получено с помощью закона количества движения с использованием скорости волн давления, которые возникают вследствие инерции жидкости в трубе Полученное уравнение называют уравнением Жуковского (или уравнением гидравлического удара) [c.177]

Результируюш ая сила, с которой газ действует на профиль, может быть представлена как сумма двух сил. Одна из этих сил перпендикулярна средней векторной скорости и определяется по уравнению Жуковского (Ку.) вторая—перпендикулярна оси решетки и зависит только от величины плотности и давления далеко впереди и далеко за решеткой A). [c.46]

Теоретический анализ был выполнен на ряде сорбционных систем, для которых детально изучено капиллярное испарение. Это — низкотемпературное испарение азота из алюмосиликатного катализатора [16] бензола при 298 К из крупнопористого силикагеля КСК-2 (по опытам Исирикяна [17]) азота при — 78 и бензола при 293 К из трех образцов активных углей с развитой мезопористостью (по исследованиям Дубинина и Жуковской [18]). В табл. 1 приведены значения параметров, входящих в рассмотренные ранее уравнения для толщин адсорбционных слоев и равновесий менисков жидкости с газовой фазой. [c.109]

Полученные в начале 1823 года дифференциальные уравнения Навье-Стокса, учитывающие вязкость и сжимаемость реальных жидкостей, открыли широкие возможности для дальнейшего развития теоретической гидромеханики, но оказались неприемлемыми при решении сложных практических вопросов гидравлики из-за возникающих при этом непреодолимых математических трудностей. Поэтому развитие гидравлики пошло своим экспериментальноаналитическим путем, основываясь на работах А. Шези (1718 - 1798), Ж. В. Буссинеска (1842 - 1929), Дюнюи, Дарси, Ю. Вейсбаха (1806 - 1871), П. Е. Жуковского и др. [c.1146]

Построение эпюры гидравлического удара графиче-С1ШМ методе базируется на применении цепных урав- еннй, которые вытекают из общего решения уравнений Удара, получ№ного Н. Е. Жуковским. Если взять водо- вд любого вида (например, приведенный на рис. 14-21), те для каждвго участка, на котором диаметр и толщина стеиок сокраяяются постоянными (участки АС, СО и [c.260]

В первой главе были рассмотрены гидродинамические процессы, возникающие в вертикальном трубопроводе, заполненном водовоздушной смесью, при воздействии на столб двухкомпонентной среды рабочего органа типа поршня. В некоторых случаях, встречающихся в условиях сельскохозяйственного водоснабжения, при создании водоподъемников для шахтных колодцев и открытых водоемов, можно сделать допущение, что скорость распространения волны давления вдоль трубопровода небольшой длины постоянна и изменение давления описывается формулой Н. Е. Жуковского. Тогда в общем виде характер изменения давления в сечении вертикального трубопровода можно описать уравнениями [c.100]

V Ui = д( Ю)1дх1 = О ДЛЯ любого безвихревого несжимаемого потока, любое решение задачи Неймана (течение Жуковского или Эйлера) должно удовлетворять уравнениям Навье —Стокса [c.74]

Уравнения (9. 39) и (9. 40) выражают теорему Жуковского величина подъемной силы Р, с которой поток действует на обтекаемый им профиль, равна произведению плотности жидкорти д, циркуляции скорости вокруг профиля и скорости на бесконечности ш . Направление силы Р перпендикулярно направлению да , сам вектор повернут против направления циркуляции. Введение в теорию решеток понятия о среднегеометрической скорости да оправдано тем, что при этом формула для подъемной силы профиля решетки приводится к такому же виду, как и для единичного профиля (9. 5). [c.240]

В теореме Келдыша-Франкля не была установлена связь между Мкр и верхней границей чисел Маха, при которых эта теорема правомерна. Эта связь, а точнее, полная теорема существования и единственности [138, 14Г гарантирует для каждого профиля с острой задней кромкой существование такого Мкр, что при О < Мо < Мкр существует единственное решение прямой задачи обтекания профиля, удовлетворяющее условию Жуковского-Чаплыгина, причем скорость непрерывно зависит от Мо . (В теореме Келдыша-Франкля эта зависимость аналитическая.) Максимальное число М на профиле стремится к нулю при О и к единице при Моо Мкр. При Моо > Мкр наступает сверхкритическое обтекание, характеризуемое появлением сверхзвуковых включений. В силу изменения типа уравнения в сверхзвуковых подобластях, прямая задача обтекания [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология