Пределы первый

Из данных табл. 7.3 следует, что вблизи поверхности (независимо от ее кривизны) структура водородных связей искажается таким образом, что система приобретает ориентационную упорядоченность. Плоскости молекул воды расположены преимущественно параллельно ограничивающей поверхности в данной точке. Для пленки воды у поверхности с активными центрами значения средних по толщине ориентационных характеристик согласуются с данными для пленок со свободными границами. Более детальный анализ показывает, что отличия в ориентационной упорядоченности молекул проявляются только в пределах первого монослоя у поверхности — там, где молекулы жидкости могут образовывать водородные связи с активными центрами. [c.125]

Таким образом, область параметров над вторым пределом воспламенения является областью типа предела, однако в отличие от настоящих пределов — первого, второго и третьего — четвертый предел имеет вырожденный характер и выражен не так резко, как классические пределы. Это — зона довольно значительной темпе- [c.307]

Как мы уже отмечали, ориентирующее влияние ионов на молекулы воды очень велико. Поэтому оно, по-видимому, распространяется за пределы первой гидратной сферы, т. е. между упомянутым слоем и молекулами воды, характеризующимися собственной (неискаженной) структурой растворителя, располагается промежуточная сфера возбуж-Д( нных молекул воды. Все три структурные зоны растворителя находятся в равновесии между собой. Таким образом, эффект внедрения иона в растворитель можно расчленить на две составляющие — непосредственное связывание ионом молекул растворителя и его воздействие на первичную структуру последнего. Благодаря уплотнению молекул растворителя вокруг иона процесс сольватации обыч-го сопровождается сжатием раствора. [c.171]

Таким образом, основными параметрами регулирования, используемыми для построения систем автоматического управления в пределах первой задачи являются концентрация кислорода в газовой или жидкой фазах, давление газа, концентрация взрывоопасных газов, а также активного ила. [c.170]

Полученные экспериментальные данные позволили весь процесс коксования условно разделить на три этапа. В случае коксования крекинг-остатка этим этапам соответствуют следующие температурные пределы первому —от 365 до 400 °С второму — от 400 до 413 °С третьему — свыше 413 °С. [c.49]

Змеевик такой печи можно разбить на два участка (см. рис. Х1-18). В пределах первого (начального) участка происходит [c.212]

Особенность изменения температуры сырья состоит в следующем. В пределах первого участка, где сырье нагревается без испарения, температура сырья увеличивается равномерно. Когда в трубах печи начинается испарение сырья, часть подведенного тепла расходуется не только на повышение его температуры, но и на его испарение. Это может привести к тому, что на выходе из печи сырье будет иметь более низкую температуру, чем в промежуточном сечении участка испарения (на рис. XI-18 показано штрихом). Чрезмерное повышение температуры в промежуточном сечении змеевика при нормальной температуре на выходе сырья из печи может быть причиной частичного разложения сырья и отложения кокса на стенках труб. Для расчета гидравлического сопротивления змеевика с частично или полностью испаряющимся сырьем Б. Д. Баклановым предложено следующее уравнение [c.213]

По окончании сжижения пробы газа закрывают кран пробирки и начинают собственно ректификацию. Первую фракцию собирают в тот же газометр, куда поступал газ при сжижении пробы. Фракции отбирают в следующих пределах первая — при температуре до —65° вторая — от —65° до —25° третья — от —25° до +5°. Условия хорошего разделения те н№, что и для точного метода ректификации. Процесс ректификации проводится аналогично описанному выше. [c.865]

При дальнейшем увеличении шероховатости и выходе системы за пределы первого предельного режима вершины бугорков выходят за пределы диффузионного подслоя и наступает их отрывное и вихреобразное обтекание. В этой ситуации та часть поверхности гребней, которая находится за пределами [c.140]

Так как энтропия определяется дифференциальным уравнением, то она содержит постоянную интегрирования, которая в отдельных задачах играет важную роль. В пределах первого и второго законов термодинамики она не может быть определена никакими теоретическими рассуждениями. Дальше мы покажем, как она определяется с помощью третьего закона термодинамики. [c.105]

Как видно из приведенных данных, величина электрокинетического потенциала более резко изменяется при увеличении концентрации раствора. Многовалентный ион тория вызывает перемену знака на положительный. Если оставаться на положениях теории Гуи, тО такие результаты объяснить трудно. Фрейндлихом было указано, что полученные данные могут быть объяснены, если принять, что граница скольжения между фазами находится за пределами первого слоя противоионов, а эффективная часть заряда и падения потенциала, играющие роль в электрокинетических явлениях, связаны с наружной частью диффузного слоя ионов. Для более отчетливого представления о характере распределения зарядов на фазовой границе твердое тело—жидкость, согласно интерпретации Фрейндлиха и Смолуховского, рассмотрим схему на рис. 17, следуя А. Н. Фрумкину. [c.36]

Сопротивления Кх в потенциометре соединяются двумя способами. Первый из них называется способом шунтирующих декад и заключается в следующем (рис. IX. 18,а). Одно из сопротивлений первой декады, например ВС, шунтируется серией сопротивлений Q второй так, что на каждом сопротивлении этой декады получается падение напряжения в десять раз меньшее, чем на сопротивлении первой декады. При движении переключателей ВС а Р общее сопротивление потенциометра не меняется, следовательно, не меняется сила рабочего тока, а компенсирующие сопротивления Кх в пределах первой (отрезок АВ) и второй (отрезок ЕР) декад могут принимать любые значения. [c.557]

В твердых телах и жидкостях наблюдается ближний порядок, под которым понимают упорядоченное расположение частиц на расстояниях нескольких единиц нанометров (первая координационная сфера). В пределах первой координационной сферы наблюдается более сильное взаимодействие частиц. Кроме того, при переходе от пара к конденсированным системам, вследствие агрегации (объединения) большого количества частиц, вступают в силу законы больших чисел. Поэтому многие законы, строго соблюдаемые в пределах химии газообразного состояния, становятся приближенными и ограниченно применимыми к конденсированному состоянию. Так, например, один из основных стехиометрических законов — закон постоянства состава — применительно к конденсированным системам может быть использован с известными ограничениями. [c.238]

В поливалентных металлах поверхность Ферми обычно распространяется за пределы первой зоны Бриллюэна (см. гл. II). Участки этой поверхности в различных зонах после их приведения в центральную зону могут образовать несколько замкнутых поверхностей. В первом приближении можно рассматривать общий ток как сумму перенесенного заряда, связанного с различными частями поверхности Ферми. Часто поэтому говорят об одновременной проводимости носителей с разными массами, или [c.328]

В поливалентных металлах поверхность Ферми, как отмечалось выше, распространяется за пределы первой зоны Бриллюэна. Поэтому для поливалентных металлов и полупроводников при [c.331]

При се - О предел первого интеграла в соотношении (5.8) равен я/2, поэтому при предельном переходе к единичной ступенчатой функции будем иметь [c.133]

Расчет можно еще упростить, если ограничиться приближенным вычислением амплитудно-частотной и фазочастотной характеристик гидропривода в пределах первых двух резонансных пиков. Представив функции зЬ [д (8)1] и сЬ [1 (з) I] бесконечными произведениями [c.430]

Пределы, ) Первая итерация. Вторая итерация V [c.43]

В работах [5, 88, 89, 97, 100] найдено, что небольшие (до 3 мас.%) добавки фосфора слегка понижают а жидкого железа. Согласно [80], с увеличением содержания фосфора исследуемых расплавов убывает от 1710 для исходного железа до 1270 эрг см для сплава, содержащего 27 ат.% Р. При этом начальное (в пределах первых 2%) снижение о идет несколько интенсивнее, чем последующее. Это не согласуется с выводами предыдущих работ. [c.34]

Исследование выхода радиоактивности показало, что значительная масса биологически опасных продуктов осталась в активной зоне и системе охлаждения реактора, так как небольшая часть радиоактивных продуктов была удержана противоаварийной оболочкой, хотя предположительно более 40 % йода и цезия было выброшено за пределы первого контура. Несмотря на широкое распространение пламени внутри здания, пожар не вызвал механического повреждения противоаварийной оболочки и основных эксплуатационных систем, прежде всего систем безопасности. [c.20]

Две первые схемы широко применяются на практике — одна при слоевом, другая — при факельном сжигании, но обе являются лишь допустимыми в известных, ограниченных пределах. Первая из них прямо нарушает принцип [c.140]

Параметр 0 (температура теплоносителя) принимает одно из двух независимо варьируемых значений 0. и 02, переключаемых в зависимости от того, попадает ли рассматриваемый участок реактора в пределы первой или второй зоны рубашки реактора. [c.88]

Третий предел воспламенения. Помимо существования первого (нижнего) и второго (верхнего) пределов воспламенения в системе Щ—О2 было обнаружено [138] наличие третьего предела. Первое объяснение природы кинетических процессов, обусловивших его существование, предложено в [6]. Указано, что для области параметров над третьим пределом реакция 11 перестает быть обрывной, поскольку радикал НОз успешно продолжает цепь в процессах 16—19, а также через стадию НО2 + -f ЩОа НаО + ОН + Оа. [c.301]

Высокохромистые чугуны приобретают коррозионную стойкость только при ус,яовии содержания хрома в твердом растворе (не считая хрома, связанного с углеродом чугуна) в количестве, достаточном для достижения устойчивости согласно правилу п/8, т. е. не менее 11,7% масс. Так как наибольшее распространение получили чугуны с 28—35% Сг и 1,0—2,2% С, значительная часть углерода чугунов связывается в карбиды, преимущественно типа СгуСз, на образование которых расходуется 10— 22% Сг (1% С связывает около 10% Сг). Таким образом происходит сильное обеднение твердого раствора хромом, и в большинстве случаев содержание свободного хрома в высокохромистых чугунах не выходит за пределы первого порога устойчивости. Этим объясняется сравнительно невысокая коррозионная стойкость этих чугунов по сравнению с высокохромистыми сталями. При увеличении содержания хрома свыше 35— 36% твердость высокохромистых сплавов значительно повышается, что ухудшает их обрабатываемость. Кроме того, при содержании хрома свыше 40% эти чугуны становятся хрупкими вследствие выделения прн медленном охлаждении 6-фазы (интерметаллического соединения РеСг). [c.243]

На поле треугольной диаграммы отложена также бинодальная кривая 8 КН, отвечающая равновесным рафинатным и экстрактным растворам согласно равновесному распределению компонентов (например, точки К и 5). Прямая КЗ, связывающая точки равновесных составов на бинодальной кривой, называется конодой. Область, охватываемая бинодальной кривой, отвечает расслаивающимся растворам, область вне этой кривой — гомогенным растворам. Таким образом, при экстракции составы растворов пе должны выходить за пределы первой области. [c.308]

Многообразие реальных производственлых условий не позволяет гарантированно предотвращать возникновение разрядов статического электричества в любом процессе. Поэтому взрывобезо1пасность следует по возможности обеспечивать в пределах первого принципа, прибегая ко второму лишь при решении частных специфических задач. Это определяет особую роль интенсивной вытяжной вентиляции во взрывоопасных помещениях и других мер борьбы с образованием взрывчатых газовых смесей. [c.95]

Полимеризация зтилена при давлении 150 МПа протекает при 160-200°С. Первая секция (зона) реактора предназначается для подогрева этилена до температуры реакции и подцержания этой температуры в заданных пределах. С этой целью противотоком к этилену в рубашку реактора подается перегретая до 200°С вода. В начале змеевика температура этилена составляет 35-40°С. К концу первой зоны, т. е. в пределах первой секции, этилен 1[агревается до 140-150Т. При 150- 160 С начинается реакция попимеризации. [c.54]

Переходим теперь к выводу формулы для определения величины электрокинетического потенциала из данных по электроос-мотическому переносу жидкости. Следует указать, что при выводе основных соотношений было предположено, что граница перемещения л<идкости по отношению к твердому телу при электрокинетических явлениях, в частности при электроосмосе, лежит между двумя обкладками гельмгольцевского двойного слоя, тогда как по позднейшим теориям, что нами обсуждалось ранее, она была вынесена за пределы первого слоя противоионов в диффузном слое. Первоначальное предположение упрощает [c.54]

В термодинамической теории свойства фаз определяются через их макроскопические характеристики и не рассматривается молекулярное и электронное строение. Между тем именно характер взаимодействия компонентов на молекулярном уровне, особенности химической связи, т. е. распределение электронной плотности между атомами в пределах первой координационной сферы, определяют, в конечном итоге, строение диаграмм состояния. Однако, основываясь на термодинамических характеристиках компонентов (параметрах стабильности) и учитывая характер их взаимодействия (определяемый параметрами взаимодействия), можно теоретически рассчитать линии фазового равновесия и вывести основдые типы диаграмм состояния. [c.13]

Оценка ошибок вычисления проведенная в работе Овербека и Ликлема , показала, однако, что при =100мВ общая по правка на е и Т1 не должна превышать 5%, уменьшаясь с уменьшением Эти благоприятные для применения теории выводы показывают, что в области диффузной части ДЭС, за пределами первого слоя ионов, значения е и ц близки к таковым в объеме раствора. [c.225]

Наибольшее снижение проницаемости в результате проникновения частиц твердой фазы отмечается на первых нескольких миллиметрах образца. Юнг и Грей, например, обнаружили, что проницаемость кернов из песчаника береа снижается примерно до 0,1 нм на первом сантиметре, а остальная часть керна практически сохраняет начальную проницаемость. В более проницаемых горных породах проницаемость зоны проникновения фильтрата за пределами первого сантиметра может снижаться до 76—80 % от первоначальной. [c.420]

Сначала разберем иаиболее простой случай двух сигналов с различающимися химическими сдвигами. На рис. 4.36 представлено воздействие спинового эха на такую систему. Частота вращения системы координат выбрана так, чтобы одна линия в ией была неподвижной. Тогда вторая будет прецессировать с частотой, равной относительному сдвигу V. Мы уже знаем о том, что в момент пика эха устраняется влияние неоднородности поля, и не будем изображать на диаграмме размазывание и рсфокусировку каждой линии. Пусть т будет мало в сравнении с 1/у и нрецессирующий вектор не будет выходить за пределы первой четверти плоскости л — у. Это предположение не влияет на приводимые доводы, но позволяег упростить рисунки. 1с-Импульс переместит постоянный вектор на ось - у, л вращающийся-во вторую четверть плоскости, где он сохранит свое движение по направлению к оси — > и догонит постоянный вектор в момент 2 т. Таким образом. [c.139]

Необходимо закодировать структуру молекулы, изображенной на рис. 13.2-3, с помощью кода HOSE. За центр молекулы примем атом углерода, вьщеленный жирным шрифтом. В соответствии с данными табл. 13.2-4 атомы углерода, находящиеся в пределах первой сферы , будут закодированы как [c.582]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология