Конвекция диаграммы

Значения ti на диаграмме Т — г дают своего рода кривую равновесия. Заметим теперь, что количество тепла, отданное путем конвекции (например, горячей водой холодному воздуху) на элементе высоты колонны (Иг, равно [c.610]

Рис. 11.1.2. Типичная диаграмма устойчивости естественной конвекции около вертикальной поверхности при воздействии распространяющихся вниз по потоку возмущений в виде волн Толлмина — Шлихтинга.

Рис. 11.1.3. Типичная диаграмма устойчивости естественной конвекции и траектории движения возмущений заданной частоты Р, рассчитанные для течений различного типа.

Аналогичные диаграммы устойчивости для плоских факелов и течений, развивающихся в условиях совместной естественной конвекции, рассматриваются в следующих разделах. [c.20]

В работе [103] тщательно проанализированы характеристики устойчивости естественной конвекции около вертикальной поверхности, температура которой линейно изменяется с расстоянием, что соответствует и=] в уравнении (3.5.24). При этом учитывались эффекты, связанные с изменением параметров течения по потоку, с устойчивой стратификацией жидкости и работой сил сжатия. Диаграммы устойчивости получены для естественной конвекции воздуха (Рг= 0,733). [c.22]

Билл и Гебхарт [8] экспериментально исследовали плоские факелы в воздухе при естественно возникающих возмущениях, используя миниатюрные термопары, термоанемометр с нагретой нитью и интерферометр с полем зрения 20 см. Оказалось, что измеренные частоты возмущений согласуются с результатами расчетов по линейной теории устойчивости. Локальное число Грасгофа увеличивалось за счет повышения подвода тепла или перемещения насадков ниже по течению. Записи возмущений скорости подвергались спектральному разложению, а результаты анализировались. Оказалось несколько неожиданным то, что все полученные частоты, даже в конце области перехода, соответствуют зоне усиления возмущений на диаграмме устойчивости. Следовательно, линейные процессы имеют важное значение даже в тех областях, где велика амплитуда возмущений, как это уже отмечалось в случае естественной конвекции около вертикальной поверхности. [c.89]

Рис. 13.3.2. Диаграмма устойчивости для случая конвекции в слое жидкости между двумя твердыми горизонтальными поверхностями при Рг-><ю. (С разрешения автора работы [ЬJ. 1967.)

Составлены диаграммы таких функций (рис. 1У-8). Каждый пучок кривых имеет свое значение т. Для идеальной конвекции т = = 0, что создает постоянство температур на поверхностях плиты. В каждом пучке отдельные кривые относятся к разным значениям п в соответствии с расположением. Таким образом, для любого промежутка времени (а следовательно, и для любого критерия Ро), данной точки в плите (/г) и определенных условий конвекции (т) по диаграмме легко отсчитать значение, Д. Зная начальную температуру плиты 1, а также температуру теплоносителя /о, из Д можно определить температуру t в заданной точке в заданное время % от начала процесса. [c.292]

При высоких температурах по сухому термометру тело теряет меньше тепла путем излучения и конвекции, зато больше за счет испарения. Поскольку низкая влажность воздуха более способствует испарению, сочетание высокой температуры с низкой влажностью дает такое же ощущение комфорта, как и сочетание низкой температуры с высокой влажностью. Общая зона, в которой большинство людей испытывает ощущение комфорта, называется зоной комфорта. Для сидячей работы оптимальным условием (когда наибольшее число людей испытывают ощущение комфорта) является, как показывает диаграмма УП-25, эффективная температура 20° С летом и 22° С зимой. Разница между зимними и летними условиями возникает в связи со способностью человеческого тела легче привыкать к высоким температурам в летнее время, а также из-за различия между зимней и летней одеждой. [c.488]

Фиг. 30. Схематическая диаграмма теплообмена шара или горизонтального цилиндра в разреженном газе при естественной конвекции

Рис. 25. Диаграмма режимов конвекции (согласно [164-166] и другим экспериментальным работам), по рисунку из работы [12]

В основных качественных чертах диаграмму режимов воспроизвели путем численного моделирования трехмерной конвекции Вельтищев [c.104]

Рис.39. Волновые числа валов в экспериментах со структурными,границами, дислокациями и осесимметричными системами кольцевых валов при Р = 70 (комбинированная диаграмма, построенная по данным работ [158, 242]) сплошная кривая внизу — нейтральная кривая устойчивости неподвижного состояния жидкости бабочки — средние значения волновых чисел кф стационарной центральной системы валов в эксперименте со структурными границами кр> жки и квадраты (с точками внутри) представляют толковые числа структур со стационарной дислокацией, полученные двумя способами — непосредственными измерениями и экстраполяцией скорости переползания на нулевое значение, соответственно (см. п. 6.5.3) залитые кружки — волновые числа кц осесимметричной конвекции (скачкообразные изменения значений ка ) связаны с изменением числа кольцевых валов) жирная сплошная прямая — зависимость zz(e) согласно (3.67) [63, 64] тонкая сплошная линия (близкая к жирной прямой) — ошибочное представление той же зависимости в [158, 242] штриховая линия — зависимость f a(e) согласно (6.14) [64] (см. п. 6.5.4)

Точки на плоскости (k,R), представляющие режимы эволюционирующей валиковой конвекции, по мере приближения к кривой к = f p(A), в длинноволновой части диаграммы удаляются от пороговой кривой [c.176]

Рис. 54. Диаграмма режимов конвекции на плоскости (по рисунку из ра-

Рис. 154. Необходимая поверхность нагрева рекуператора печей, отапливаемых каменноугольной пылью или жидким топливом при 10%-ном избытке воздуха и подогреве 80% воздуха. Кривые точны для каменноугольной пыли, и, поскольку расчетные кривые для жидкого топлива почти совпадают с кривыми для угля, отдельной диаграммы для жидкого топлива не требуется. Поверхность нагрева рассчитана для 1 млн. кдж (1 млн. ккал) в 1 ч полезного тепла плюс потери на излучение и конвекцию. Цифры над кривыми показывают температуру дымовых газов

Одним из осложнений при отыскании функции для определения коэффициента теплоотдачи а при выпаривании является нелинейная зависимость а от влияющих на него переменных. Для некоторых условий она п( называет резкий скачок, образует максимум, значение которого сильно отличается от значений экспериментальных точек перед ним и после него. Диаграмма а = / (Д ) и д = (Д ) для кипящей воды под атмосферным давлением (рис. 3-60) лучше всего объясняет происходящее явление. Как видно из этой диаграммы, при небольших температурных перепадах значение а ниже 10 , т. е. оно того порядка, что и при естественной конвекции в некипящей воде. От А1 = 5°С и = 5000 ккал час а начинает очень быстро расти и при Д =25° С и д= 1 ООО ООО ккал/м час достигает весьма высокого значения а = 40 ООО ккал/м час °С. Это [c.240]

Термический анализ. Диаграммы состояния строят с помощью кривых охлаждения. Как известно, кривая, которая показывает изменение температуры чистого вещества, например металла, в зависимости от времени, имеет площадку при температуре затвердевания (рис. 66, стр. 146). Хотя металл теряет тепло и в процессе затвердевания (путем излучения и конвекции), температура остается постоянной благодаря выделению теплоты кристаллизации (теплота плавления). Как только исчезает жидкая фаза, охлаждение продолжается с обычной скоростью. Для построения диаграммы состояния сначала определяют кривые охлаждения нескольких смесей двух металлов, например смесей, содержащих 10, 20, 30% и т. д. одного металла в другом. [c.586]

Гм, делят все поле диаграммы на верхнюю и нижнюю части, причем верхняя часть диаграммы — это лбласть доминирования теплопередачи конвекцией, а нижняя — радиацией. [c.90]

Рис. 11.14.3. Диаграмма устойчивости естественной конвекции холодной воды около вертикальной поверхности при Рг = 12,6 и различных значениях R. (С разрешения авторов работы [65]. 1983, ASME.)

Однако установление указанного температурного перепада не только является регулятором скорости роста находящегося в пересыщенном растворе кристалла. Наиболее важная роль этого фактора заключается в том, что если в пределах объема кристаллизационной среды для части диаграммы растворимости с положительным значением ТКР область растворения шихты с температурой 7 и область роста кристаллов с температурой Т2 соединить в единую изохорическую систему так, чтобы при сохранении условия 72—7, область роста была расположена вертикально над областью растворения, то при этом возникает свободное конвективное движение среды, при котором массы среды с температурой 7 начинают всплывать вертикально вверх, а вышележащие массы с температурой Т2 устремляются вниз. В результате под действием архимедовой силы создается замкнутый контур свободной конвекции. Возникает конвективный массоперенос, обеспечивающий непрерывное поступление среды с концентрацией полезного компонента С, в область роста, где при температуре 7г создается постоянное пересыщение С, обеспечивающее кристаллы непрерывным притоком свежего питательного материала. Для сохранения постоянной величины конвективного массопереноса 3 Заказ М 1И 33 [c.33]

Рис. 27. Повышение коррозионной стойкости титановых сплавов типа ОТ-4 (3% А1, 1,5 Мп) и ВТ 14 (3% Мо, 4 А1, 1 V) при модифицировании их 0,2% Pd в растворах H2SO4 и НС1 для указанных на диаграмме концентраций и температур. Время испытаний 50 час. Атмосфера воздуха. Естественная конвекция

Конвекция проявляет себя в разнообразных формах ячейки могут иметь различную конфигурацию, складываться в более или менее упорядоченные пространственные структуры, течение может либо достигать стационарности, либо испытывать колебания (также различной степени упорядоченности), либо быть полностью турбулентным. В первом приближении режим конвекции в горизонтальном слое при стандартных условиях определяется числами Рэлея К и Прандтля Р, и переходы между режимами могут быть описаны диаграммой, представленной на рис. 25. Она суммирует экспериментальные данные Кришнамурти [164-166] и ряда других авторов, первоначально была построена Кришнамурти и затем модифицирована Буссе [12, 13]. Линии, разграничивающие области различных режимов, проведены до некоторой степени условно, поскольку результаты разных экспериментов не всегда точно согласуются друг с другом и, кроме того, возможны трудности с определением значений К, соответствующих переходам — особенно если при пошаговом изменении К смена режимов происходит с гистерезисом. Как будет видно из дальнейшего, особенно тонкий вопрос — это условия перехода от стационарной конвекции к нестационарной. [c.102]

Важное свойство конвекции, активно изучаемое в течение почти двух десятилетий и не представимое на диаграммах типа рис. 25, состоит в том, что достижимость стационарного режима при малых и умеренных надкритичностях и небольших Р зависит от аспектного отношения и даже от формы сосуда. [c.105]

Области различных режимов конвекции на плоскости (Яиг) показаны на рис. 54. Во-первых, эта диаграмма отражает переход от двумерной валиковой конвекции к трехмерной двухмодовой конвекции. Он наблюдается, когда при увеличении числа Рэлея оно переходит порог неустойчивости валов. Во-вторых, представлен переход от конвекции всего слоя к конвекции под застойной крышкой при достаточно больших г. Найдено, что конвекция под застойной крышкой во всех случаях трехмерна. [c.197]

Так как на изображение щели на шлирен-диаграмме оказывает влияние дифракция, шлирен-пик при внимательном рассмотрении также содержит дифракционные полосы. Поэтому при определении площади под пиком трудно точно провести границы измеряемой площади [8] Сейчас, однако, в шлирен-системах применяются не диа фрагмы (щели или наклонные струны), а фазовые пла стинки, что позволяет более точно регистрировать шли рен-пик. Применение фазовой пластинки в качестве шли рен-диафрагмы описано впервые в 1950 г. Уолтером [9] г опробовано на ультрацентрифуге Тротманом и Бернсом в 1954 г. [10]. Это прозрачная пластинка, наполовину покрытая слоем, создающим разность фаз в половину длины волны. Шлирен-диафрагмой в этом случае является линия границы между покрытой и свободной поверхностями пластинки. Образующаяся картина в этом случае по-прежнему содержит следы дифракции, однако изображение базальной линии при этом более четко, а побочные линии располагаются симметрично. Базальная линия тоньше, что удобно для определения площадей и обнаружения конвекций. Ниже следует простое объяснение принципа работы фазовой пластинки. [c.48]

Следующее описание дает представле1ше о происходящем процессе. Пусть смесь находится в замкнутом пространстве прямоугольного сечения (см. диаграмму принципа работы термогравитационной колонны), и более лёгкие молекулы диффундируют в направлению к горячей стенке, а затем конвекцией перемещаются вверх. Допустим, что можно выделить два потока, в каждом из которых скорость постоянна по сечению, и они состоят из элементов объёма, в которых сохраняется постоянный состав. Предположим, что диффузия и конвекция протекают не одновременно, а как бы чередуясь. Первоначальный состав смеси пусть будет [c.107]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология