Рейнольдса течения ламинарного

Критерием режима течения газа в жидкости может служить максимальная величина критерия Рейнольдса для ламинарного движения [11] [c.175]

Плоская пластина. При течении жидкости (газа) вдоль плоской поверхности (пластины) в пристенной зоне образуется гидродинамический пограничный слой, в пределах которого скорость изменяется от значения оУо на внешней границе до нуля на стенке. На начальном участке пластины, пока пограничный слой тонкий, течение ламинарное. Далее, на некотором расстоянии Хкр от передней кромки пластины течение в пограничном слое становится турбулентным. Условная граница перехода от ламинарного режима течения к турбулентному определяется критическим значением числа Рейнольдса [c.173]

Возникает вопрос, каким образом можно интерпретировать изложенные выше результаты. Еще раз напомним, что при больших числах Рейнольдса течение описывается системой уравнений с малым параметром при старших производных. Хорошо известно, что решения таких уравнений, как правило, имеют особенности, состоящие в том, что возникают области двух типов. В первом типе областей старшие производные (которые в данном случае описывают силы вязкости) несущественны. Во втором типе областей силы вязкости всегда играют важну ю роль объем этих областей стремится к нулю при увеличении числа Рейнольдса. Теория ламинарного пограничного аюя на твердой поверхности хорошо иллюстрирует эту картину течения. [c.27]

Для турбулентного ядра потока на расстояниях от твердой поверхности, соответствующих условию ги у/ >0, С1 = 5,5 и Сг = 2,5. Вблизи твердой стенки пульсационные скорости практически отсутствуют и, следовательно, нет сил трения, обусловленных турбулентным обменом. Кроме того, в пределах тонкого пристенного слоя скорости движения жидкости оказываются малыми (на самой стенке скорость вязкой жидкости считается равной нулю), что соответствует малым значениям критерия Рейнольдса и ламинарному режиму течения. В таком тонком ламинарном слое имеет место линейный профиль ско-рОСТИ Ш = Ост у/ х, а толщина ламинарного пристенного слоя соответствует условию < 5. [c.13]

Для того чтобы определить, ламинарно течение или турбулентно на некотором расстоянии х от передней кромки пластины, вычисляют число Рейнольдса с характерным размером х и сравнивают его с Re . При Reрежим течения ламинарный, при Re>Re — переходный или турбулентный. Из приведенного выражения для Re и аналогичного выражения для произвольного числа Re с характерным размером х следует, что число Рейнольдса представляет собой отношение сил инерции к силам вязкости. [c.29]

В переходной области (2000профиль скоростей становится более плоским и отношение / max увеличивается (см. рис. П-11). При более высоких числах Рейнольдса течение становится турбулентным и профиль скоростей в трубах с гладкими стенками характеризуется наличием ламинарного пограничного слоя, турбулентного ядра и буферного слоя между ними. Для турбулентного течения в трубах с шероховатыми стенками, местная скорость в турбулентном ядре будет равна [c.142]

При малых числах Рейнольдса реализуются ламинарные течения. При больших числах Рейнольдса образуются турбулентные нерегулярные течения, приводящие к увеличению сопротивления и тепломассообмена. Экспериментальные исследования моделей самолетов в аэродинамических трубах позволили определить структуру потока и влияние числа Re для двух крайних режимов полета стационарного, соответствующего крейсерской скорости полета, и нестационарного — пускового , соответствующего взлету и посадке самолета последний сопровождается интенсивным вихреобразованием и срывными явлениями. [c.15]

Это соотношение хорошо согласуется с опытными данными, полученными при числах Рейнольдса, соответствующих ламинарному течению пленки, как это видно из рис. VII. 1. Как видно, с увеличением числа Рейнольдса, начиная с некоторого его значения, зависящего от критерия Прандтля, критерий Нуссельта начинает возрастать. Это обусловлено переходом к волновому режиму течения пленки, при котором помимо теплопроводности имеет место конвективный перенос тепла. Поскольку при малых числах Рейнольдса критерий Ки остается постоянным, при ламинарном течении пленки коэффициент теплоотдачи в области малых значений критерия Рейнольдса убывает с ростом Ке вследствие увеличения толщины пленки в области волнового режима. [c.219]

Ламинарное и турбулентное течения характеризуются некоторой безразмерной величиной—критерием Рейнольдса (Ре), который можно рассматривать как величину, характеризующую отношение инерционных сил к силам вязкости в движущемся потоке газа. При сравнительно малых значениях Ре течение ламинарное (в этом случае силы вязкости, выравнивающие течение, преобладают над инерционными), при боль- [c.6]

Режим течения (ламинарный или турбулентный) определяется численным значением критерия Рейнольдса [c.21]

Для определения протяженности ламинарной области была проведена серия опытов с дымовым зондом при различных числах Рейнольдса. В этих опытах протяженность ламинарной области определялась как расстояние от л = 0 до того места, где дымовая нить впервые выявляет начало продольных флуктуаций. Остальная область течения рассматривается как турбулентная. На рис. 3 представлена кривая, полученная из таких наблюдений, для трубы с поперечным сечением в виде равнобедренного треугольника, имеющего угол при вершине 11,5°. На ординате этого графика отложено безразмерное расстояние х Ь Ь — высота треугольника), на котором имеют место первые флуктуации дымовой нити. Интересно отметить, что число Рейнольдса, для которого течение ламинарно по всему поперечному сечению, очень мало по сравнению с числом Ке для круглой трубы. С другой стороны, ламинарная зона, размер которой уменьшается с ростом числа Рейнольдса, может еще наблюдаться при высоких числах Рейнольдса. [c.264]

Приведенные выше заключения относительно влияния проволочных дистанционирующих вставок на характер течения между трубами вытекают из данных рис. 14.10 по коэффициенту трения для участков между дистанционирующими вставками. Данные представлены как функция числа Рейнольдса в диапазоне его изменения 300—6000. Отклонение экспериментальных точек от идеальных кривых, по-видимому, указывает на наличие расслоения потока как в ламинарной, так и в турбулентной области, причем с уменьшением числа Рейнольдса область ламинарного течения, занимавшая ранее пространство в узких зазорах между трубами, постепенно расширяется, пока не захватит все поперечное сечение. [c.279]

Течение газа после входа в трубу приобретает ламинарный или турбулентный характер и стабилизируется, т. е. устанавливается на некотором расстоянии от входа. Критерий Рейнольдса для ламинарного режима равен 0,0165 диаметра трубы, а для турбулентного — 40 диаметрам. [c.65]

Значение коэффициента сопротивления трению зависит от степени шероховатости стенок трубы и от режима течения (ламинарный или турбулентный). При расчетах обычно принимают, что трубы гидравлически гладкие. О характере течения судят по величине числа Не (число Рейнольдса) [c.177]

Формула (4.19) позволяет вычислить число Рейнольдса для потока жидкости любого сечения. Режим течения жидкости полностью определяется значением Ке и зависит от величин ш, с1, р и Существует некоторое значение числа Рейнольдса, которое называется критическим — Кещ,. При Reтечение ламинарно, а при Не>>Не р — турбулентно. Опытным путем было установлено, что смена режимов течения жидкости в цилиндрических трубах круглого сечения происходит при Кекр=2300. [c.39]

Подсчитав критерий Рейнольдса для потока, можно сделать предположения, является ли режим течения ламинарным или турбулентным. В случае турбулентного режима следует ожидать пониженной эффективности работы центрифуги, и, при прочих равных условиях, нужно отдать предпочтение тарельчатым центрифугам. [c.502]

Закономерности, установленные в настоящем разделе, справедливы только при значениях числа Рейнольдса, меньших примерно 2100, когда течение ламинарное. Заметим, что число Рейнольдса [c.54]

Следует заметить, что прямая линия, изображающая на рис. 6-1 зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса в ламинарной области течения, представляет собой не что иное, как закон Хагена — Пуазейля [формула (2.45)1. В этом можно убедиться, подставив выражение для ( V , определяемое соотношением (2.45), [c.178]

Критерием, который позволяет определить, будет ли течение ламинарным или турбулентным, является число Рейнольдса Ке, выражаемое отношением [c.27]

Для всех исследованных профилей каналов, в том числе и для гладкого канала, на графиках наблюдаются три области с различным характером зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса. Область ламинарного режима течения характеризуется линейной зависимостью перепада давлений от расхода, т. е. [c.135]

Жидкие слои, движущиеся относительно друг друга, вызывают касательное напряжение в плоскости, параллельной направлению течения и перпендикулярной градиенту скорости. В ламинарном потоке взаимодействие движущихся слоев и результирующий сдвиг являются следствием молекулярного движения. Вязкость, которая есть свойство ньютоновской жидкости, представляет собой отношение касательного напряжения к градиенту скорости в ламинарном потоке. При более высоких скоростях движения и скоростях деформации сдвига течение становится турбулентным с плохо поддающимися определению вихрями многих размеров, вращающимися и смешивающимися друг с другом. В круглых трубах критическое число Рейнольдса составляет примерно 2100. Быстро движущийся вихрь может попасть в соседнюю, медленно движущуюся область потока и перемещаться с ней, перенося туда импульс подобно тому, как это происходит при молекулярном переносе импульса из одного слоя в другой, когда течение ламинарное. Природа движения вихрей крайне нерегулярна и трудна для понимания переплетение и смешение нитевидных образований жидкости, движущихся с изменяющимися скоростями, должны быть включены в концепцию вихрей. Весьма приближенная картина, характеризующая природу движения вихрей в турбулентном потоке со сдвигом, может быть получена при наблюдении за дымом, выходящим из трубы при горизонтальном направлении ветра. [c.119]

На основании теории подобия был установлен критерий, получивший название критерия Рейнольдса, который позволяет определить, будет ли течение ламинарным или турбулентным. Число Рейнольдса выражается отношением [c.23]

Спиралевидные колебания струн плазмы могут быть объяснены с точки зрения гидродинамической неустойчивости струйного течения. Известно [4], что при достаточно больших числах Рейнольдса устойчивость течения ламинарной струи вязкой жидкости нарушается. При это.м возникают периодические колебания струи с определенной длиной волны, зависящей от свойств жидкости и эпюры скорости. При дальнейшем увеличении числа Рейнольдса течение становится турбулентным. Возбуждение колебаний обусловлено внешними возмущениями. Явление носит резонансный характер, и для развития периодической неустойчивости достаточно некоторого шума возмущений [5). Газовым струям присуща, как правило, извилистая неустойчивость [6]. [c.296]

Критическое число Рейнольдса, определяющее ламинарный режим течения [c.370]

Раскроем содержание Ар, основываясь на теории размерности. Считаем, что возрастание сопротивления течению в щелях при вращении вала связано с неустойчивостью жидкости, установленной Тейлором, т. е. с образованием дополнительных вихрей в зазоре между валом и втулкой. Их интенсивность должна увеличиваться с увеличением угловой скорости и радиуса вала. Число вихрей, образующихся в щели, должно зависеть от ее длины, зазора н, по-видимому, от эксцентриситета вала. С увеличением эксцентриситета в зоне минимального зазора щели местное число Рейнольдса течения жидкости уменьшается и могут возникнуть условия, соответствующие ламинарному режиму течения жидкости. Тогда в одной части щели течение жидкости будет ламинарным, в другой — турбулентным. Этот случай мы исключаем из рассмотрения, принимая, что течение в любой части щели происходит при больших числах Рейнольдса. Таким образом, для Ар можно написать следующую зависимость [c.35]

В схеме параллельного соединения всех секций одноходового АВО охлаждение перегретого пара происходит при очень низкой скорости газообразного аммиака внутри труб, а следовательно процесс теплообмена протекает при числах Рейнольдса, соответствующих ламинарному или переходному режиму течения, что в свою очередь определяет малые значения коэф- [c.128]

Из уравнений (5.48), (5.49) и уравнения Пуазейля (5.4) можно установить, что коэффициент трения Фэннинга связан с числом Рейнольдса при ламинарном режиме течения следующим соотношением [c.198]

Рис. 1.320. Зависимость коэффициента гидравлического сопротивления от числа Рейнольдса при ламинарном течении воды в каналах тип развитой поверхности I - ПлР-ЮООпр 2 - ПлР-1000 3 - ПлР-500 4 - ГлР 5 - канал К-0

Рис. 1.320. Зависимость <a href="/info/152776">коэффициента гидравлического сопротивления</a> от <a href="/info/10755">числа Рейнольдса</a> при <a href="/info/6407">ламинарном течении</a> воды в каналах тип <a href="/info/277337">развитой поверхности</a> I - ПлР-ЮООпр 2 - ПлР-1000 3 - ПлР-500 4 - ГлР 5 - канал К-0

Процессы теплоотдачи неразрьшно связаны с условиями движения среды. Как известно, имеются два основных режима течения ламинарный и турбулентный. Переход ламинарного режима в турбулентный происходит при критическом значении числа Рейнольдса Например, при дви- [c.181]

Экспериментальные исследования различных авторов свидетельствуют о том, что для жидких пленок возможны три основных режима течения ламинарный, волновой и турбулентный. Однако эта классификация не совсем точна, и режимы следует скорее назвать ламинарным безволновым, неламинарным волновым и турбулентным. Области существования этих трех основных режимов течения определяются с помощью критических значений числа Рейнольдса [c.12]

Уравнение (1.38) справедливо для тел различных геометрических форм при различных положениях в поле тяжести. Значения С1 и п зависят от геометрии и характера течения. При свободной конвекции произведение ОгРг заменяет число Рейнольдса в качестве критерия режима течения (ламинарного или турбулентного). Граница между этими режимами лежит примерно при ОгРг=10 . При ламинарном течении (GrPr=10 - 10 ) п=1/4, при турбулентнО(М течении (ОгРг= =109 Ю>2) п=1/3. [c.33]

Изучение распределения окороста течения жидкости по трубопроводу данного диаметра Рейнольдсом и другими исследователями 15] показало, что существует три различных вида течения - ламинарное, переходное я турбулентное. [c.120]

Как следует из приведенного выше уравнения (8. 8), величина перенасыщения определяется только физическими параметрами газа и примеси при данном ДО и не зависит от геометрии поверхности, величины скорости потока и критерия Рейнольдса (для данного режима течения — ламинарного или турбулентного). Практически, однако, величина критерия Рейнольдса весьма сильно влияет на характер твердого осадка, — высокие числа Re способствуют интенсивному иеремеши.ванию газового потока и, [c.118]

Послойное течение, представленное на рисунке 1, УП1 называется ламинарным течением. При больших скоростях течения ламинарность нарущается, слои перемешиваются, появляются вихри. Такое течение называется турбулентным. Переход от ла-м1Й1арного течения к турбулентному определяется критическим значением числа Рейнольдса [c.211]

Момент перехода ламинарного режима в турбулентный определяется числом Рейнольдса, называемым критическим Рекр = 2320. При Не 2320 характер течения ламинарный. [c.35]

При больщом давлении течение турбулентно, образует завихрения и имеет колебания скорости и давления около некоторых средних величин. При меньших давлениях течение ламинарно и имеет сохраняющиеся линии тока. Число Рейнольдса есть отношение работы ускорения массы W газа Wvll2 к работе сил трения r]VB ndL), где W=p— L (р = тп — плотность газа [c.20]

На основе опыта Рейнольдса можно представить, что возможны два режима течения ламинарный и турбулентный. В главе I было сказано, что этот опыт искусственно организован. В промышленных аппаратах жит ость течет с неустановившимся полем скорбстей, и теплоотдача, действительно, не зависит от числе Яе потому, что нет ярко выраженных трех режимов движения. В соответствии с уравнением (1.23) теплоотдача должна описываться одним уравнением. Почти во всех книгах по теплопередаче приводится опытная кривая Ли=/(Яе), состоящая из трех участков. Видимо, отсюда берет начало теория трех обособленных закономерностей по теплоотдаче, [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология