Шервуда зависимость

По данным Чемберса и Шервуда, зависимость от концентрации кнслоты выражается уравнением [c.258]

Зависимость среднего значения критерия Шервуда (и соответственно Нуссельта) от критерия Фурье т приведена на рис. 4.2. Асимптотическое значение критерия 8Ь1 (при т °°) равно (8Ь1)оо =6,56. Зависимость С от г приведена в приложении 2. [c.179]

Головин и Животягин [253], применив метод сращивания асимптотических разложений, численно решили уравнение конвективной диффузии на начальной стадии процесса. Авторами была получена зависимость локального критерия Шервуда от Г в интервале 0,5<Г<7 при Ре = 80 250 3 10 и Ю . Расчеты подтвердили наши оценки. Так, при Ре =10 и 7=7 критерий 5Ь=140, что лишь на несколько процентов меньше 5 и 5Ьп.с (см. табл. 4.4). При Г=0,5 значение 5Ь/ /рё совпало с полученным по (4.39) и (4.49). [c.190]

Уравнение (4.88) численно решалось в работах [270, 271] при граничных и начальном условиях (4.89). Асимптотическое значение критерия Шервуда (Нуссельта) при равно двум. Зависимость 8Ь от т с точностью до 5 % прит> 10 описывается уравнением [271] [c.194]

На рис. 4.9 приведены численные расчеты для критерия Шервуда в зависимости от Ре при Re < 1 и значениях м = 0 1 5 и < . Заметим, что в исследуемом интервале К Ре < 1000 результаты численных расчетов Sh для капли удовлетворительно описываются приближенной зависимостью [c.196]

Если функция тока задана аналитически, то для нахождения критерия Шервуда можно пользоваться формулами (4.122), (4.123),предварительно определив значение вихря на поверхности сферы через линеаризованную функцию тока. Для течения, определяемого функцией тока (4.157) такие вычисления приводят к зависимости [c.215]

Уточнением пленочной теории является модель приведенной пленки [392], в которой толщина пленки выражается через критерий Нуссельта (или Шервуда). Как будет показано ниже, это уточнение приводит к правильной зависимости скорости массопередачи от коэффициента диффузии. [c.266]

В приложении 2.2 представлена зависимость локальных по времени значений критерия Шервуда (Нуссельта) от г, рассчитанных по формуле [c.305]

Зависимость локального значения критерия Шервуда 5Нл от т [c.314]

Зависимость средней концентрации С в%) и локального значения критерия Шервуда от критерия Фурье г при противотоке с учетом продольного перемешивания [c.315]

Перенос массы посредством конвекции аналогичен переносу тепла, и все зависимости, полученные при исследовании теплопереноса, могут быть (при использовании критериев Шмидта и Шервуда) перенесены на конвективный перенос массы. [c.94]

На общую степень внутреннего использования поверхности катализатора т] влияют большие совокупности физико-химических явлении (диффузия, теплопроводность, массо- и теплообмен, геометрия зерна). Зависимости общей степени внутреннего использования поверхности т] от последних для упрощения анализа целесообразно представить в виде функции от некоторых безразмерных комплексов от модуля Тиле ф, фактора экзотермичности р, критериев Нуссельта Хи, Шервуда и т. п. [c.28]

Уравнения (VII.80) получены при течении пленки по внутренней поверхности труб с диаметрами 16 22 и 28 мм. Длина их варьировалась в диапазоне 0,5—1,5 м. В работе отмечено, что скорость газа, вплоть до захлебывания аппарата (Шр < 10 м/с), не оказывала заметного влияния на интенсивность массообмена. При практическом применении зависимостей (VI 1.80) следует помнить, что приведенное число Шервуда [c.158]

Процессы внешнего массообмена газа с зернами (испарение материала последних или содержащейся в них влаги, адсорбция примесей из потока) должны быть подобны процессам межфазного теплообмена в том же кипящем слое. Поскольку диффузионный критерий Прандтля (критерий Шмидта S = v/D) для газов того же порядка, что и Рг, то зависимость диффузионного критерия Нуссельта (критерия Шервуда Sh = Pd/D) должен определяться аналогичной (П1.12) корреляцией. Малы будут и коэффициенты массообмена Р (м/с). Соотношение между массоемкостью газового потока (концентрацией насыщенного пара) и твердой фазой может быть еще значительно меньше, чем отношение их объемных теплоемкостей, и все описанные выше характерные особенности межфазного теплообмена справедливы и для процессов межфазного массообмена. [c.135]

Рис. 1.6. Зависимость среднего числа Шервуда для капли от относительной интенсивности деформационного II поступательного точений.

Рис. 2.3. Зависимость среднего числа Шервуда от отношения полуосей пузыря при разных числах Рейнольдса.

На рис. 2.3 и 2.4 показана зависимость среднего числа Шервуда от отношения полуосей пузыря х и числа Вебера УУе соответственно. Сплошные кривые соответствуют значениям Яе, равным 100, 200, 500, оо. Штриховая линия соответствует случаю малых чисел Рейнольдса Ре яг О (см. 2). [c.66]

Рис. 2.4. Зависимость среднего числа Шервуда от числа Вебера при разных числах Рейнольдса для газового пузыря.

Рпс. 3.2. Зависимое II локального диффузионного потока на поверхность сферы и среднего числа Шервуда от числа Рейнольдса. [c.92]

На рис. 3.2 показаны найденные по формулам (2.8) зависимости локального диффузионного потока на поверхность сферы и числа Шервуда от числа Рейнольдса Re. [c.92]

Отметим, что согласно экспериментальным данным [53, 54, 152] зависимость (3.8) при соответствующем выборе масштаба скорости может быть использована для определения среднего числа Шервуда в случае неподвижной сферической частицы в поле простого сдвига. [c.96]

Рис. 3.4. Зависимость среднего числа Шервуда от значения параметра о).

Рис. 3.6. Сравнение среднего числа Шервуда, рассчитанного по формуле (5.4) (сплошная линия), с экспериментальными данными, при разных числах Рейнольдса и Шмидта [117]. Штриховая линия соответствует эмпирической зависимости, предложенной в работе [155]. Точками представлены экспериментальные данные [142] i — ионообмен в воде (S = 0,52-10 ), 2 — ионообмен в 0,21% растворе метилцеллюлозы (S = 3,67), 3 — ионообмен в 0,35% растворе метилцеллюлозы (S = 11,3), 4 — ионообмен в глицерине (S = 1,08-102), 5 — бензойная кислота в воде (S =1,3).

По данным Чемберса и Шервуда, зависимость от коицептрации кислоты выражается уравнонием [c.258]

Уравнение (2. 156) было удовлетворительно подтверждено на опыте различными исследователями. Крауссольд и Нуссельт Чилтон и Колберн и Лин и Путнем нашли соотношение б—/Ке Рг Ушида подтвердил зависимость б от скорости потока по уравнению (2. 156) (б Ке а Линтон и Шервуд — зависимость б от числа Прантля (б Рг" ). Кинг [c.219]

Рассматривается конвективный массо- и теплоперенос при малых и средних значениях Ке для случаев обтекания частиц. Циркуляционное движение жидкости внутри капель играет существенную роль при расчете массопередачи в случае лимитирующего сопротивления дисперсной фазы. Для такого режима наблюдается нестационарный характер процесса массопередачи, что при больших значениях Ре приводит к зависимости критерия Шервуда или Нуссельта от критерия Фурье. Внешний массо- и теплообмен при больших Ре стационарен и описывается уравнениями диффузионного пограничного слоя. При исследовании решений этих уравнений показано, что для расчета величины массового потока достаточно знать распределение вихря по поверхности твердой сферы или касательной составляющей эрости по поверхности капли и газового пузырька. Обсуждены гранр цы применимости погранслойных решений при увеличении отношения вязкостей дисперсной и сплошной фаз. Общий случай соизмеримых фaJ0выx сопротивлений описан обобщенной циркуляционной моделью. Закономерности массо-и теплопереноса при лимитирующих сопротивлениях сплошной и дисперсной фаз и общий случай соизмеримых фазовых сопротивлений рассмотрены в разделах 4.2—4.4. [c.168]

Обзор экспериментальных данных по массо- и теплообмену при лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы в системах жидкость — жидкость приведен в работе [256] и книге [257]. Результаты сопоставления экспериментальных данных по зависимости среднего по времени значения критерия Шервуда от критерия Фурье с расчетными величинами представлены на рис. 4.5. Кривая 1 соответствует расчету по уравнению Кронига, Бринка (4.53). Заштрихованная область - экспериментальные данные для капель при изменении критерия Рейнольдса в диапазоне 50<Ке<200. Для исследованных систем в приведенном диапазоне Ке форма капель близка к сферической. Эксперименты проводились как с единичными каплями, так и в распылительной колонне при задержке дисперсной фазы до 18 %. Кривая 2 представляет зависимость степени извлечения С от критерия Фурье. Как следует из приведенного сопоста-190 [c.190]

Массо- и теплообмен без циркуляции внугри капли. При больших значениях критерия Пекле внешняя задача решается в приближении диффузионного (теплового) пограничного слоя. В зависимости от критериев /5 Рейнольдса и Пекле внешний кри-Z герий Шервуда Sha находится по формулам, приведенным в разделе 4.3 для случая обтекания твердой частицы (м > 10 ). Внешний коэффициент массоотдачи к2 =Shii)2Id. [c.206]

Среднее по времени значение критерия Шервуда 5) = Ко<11В1 рассчитывается по формуле (4.37). Зависимость Сх и 8Ь от критерия Фурье для различных значений 0 приведена в приложении 2 и на рис. 4.15. Как следует из приведенных данных, при (3 10 и г 4- 10 лимитирующим является сопротивление капли. При 3> 0,1 лимитирующим является сопротивление сплошной фазы. [c.207]

Уэллек и Хуанг [341] исследовали стационарный массоперенос к сфере при малых значениях Ке, определяя поле скоростей из выражений для функции тока Накано и Тьена [50]. Результаты их расчетов для критерия Шервуда в зависимости от параметров задачи представлены на рис. 4.20. Заметим, что при всех значениях Ре усиление псевдопласти-ческих свойств жидкости приводит к более интенсивному массообмену. Для твердой сферы такой результат находится в противоречии с расчетами по формуле (4.158) и, как отмечено в работе [341], с решением, использующим приближенные значения для функции тока по данным Томита [342]. Это указывает на чувствительность решения к реологическому параметру и на необходимость использования наиболее корректных гидродинамических решений. Данные расчетов [341] показьта-ют, что при Ре>5 10 для решения диффузионной задачи можно воспользоваться формулами (4.119) и (4.122), причем как нетрудно заметить из рис. 4.21, формула (4.119) в этом случае также применима гишь для небольших значений параметра X, характеризующего отноше- [c.215]

Математическая модель процесса разработана при следующих упрощающих предположениях. Концентрация абсорбтива по сечению колонны принимается постоянной. Пренебрегается продольное перемешивание по сплошной фазе, т. е. линейные скорости газа в промышленных распылительных аппаратах - порядка 5-10 м/с. Пренебрегается коагуляция и дробление капель и зависимость критерия Шервуда от степени турбулентности газового потока. [c.253]

Поскольку циркуляцией жидкости в капле, движущейся в потоке газа, можно пренебречь, то зависимость критерия Шервуда от крмтерия Рейнольдса описывается уравнением для твердой частицы [c.255]

На рис. V-9 представлены результаты, полученные Шервудом и Уаем и пересчитанные с величин R6/p на , в виде зависимости от qlp при различных значениях параметра qln. Анализ данных, представленных на этом рисунке, показывает, что отношение qln, зависяш,ее от количества Na l в массе раствора, сущ,ественно влияет на коэффициент ускорения Е. Значение Е наиболее велико в присутствии большого избытка Na l (когда qln мало). [c.144]

Методы изучения процессов абсорбции, сопровождающихся достаточно быстрой химической реакцией, отличные от рассмотренного, предложены Перри и Пигфордом Шервудом и Пигфордом Ван-Кревеленом и Ховтайзером Указанные исследователи применяли видоизмененный коэффициент массопередачи учитывающий также и химическую реакцию, т. е. принимая коэффициент /г/. Затем они составляли диаграммы зависимости отношения [c.380]

Критерий Шервуда в общем виде определяется по значениям критериев Рейнольдса и Щмидта 5с зависимостью вида [c.31]

Решение. Последовательность расчета и результаты приведены в табл. 6.1, Для простоты вычислений полагается, что вязкость и теплопроводность парогазовой смеси являются аддитивными функциями соответствующих величин для чистых компонентов. Более точно расчет теплофизических свойств может быть произведен по рекомендациям Рида и Шервуда [121], Бретшнайдера [46] и др. В формулах для расчета коэффициентов тепло- и массообмена (см. пункты 19 и 20 табл. 6.1) опущены значения критериев Прандтля, так как для газов они близки к единице (тем более в стёпени 0,43). Кроме того, в данном примере не будем учитывать влияние поперечного потока вещества на интеисивносФЬ конвективной тепло- и массоотдачи по обобщенным зависимостям, приведенный в гл. 5. [c.195]

Шервуд и Пигфорд [3], воспользовавшись данными Теккера и Хоугена, а также усредненными данными по абсорбции хорошо растворимых газов, получили более правдоподобную зависимость (кривая// на рис. 140), чем Вейсман и Бонилла. Данные Теккера и Хоугена использовали также Иосида и Коянаги [139] в сочетании с собственными опытами по абсорбции паров метанола водой и по испарению воды (кривая III на рис. 143). [c.446]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология