Скорость звука в насыщенных от температуры

Для определения скорости звука на линии насыщения от температуры кипения до критической температуры рекомендуется формула [83] [c.74]

В указанной работе приводятся также данные по молярной скорости звука, данные ио скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в жидкой фазе углеводородов для случая изотермического, изохорического и изобарического процессов, значения скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в критической области углеводородов, в насыщенных парах углеводородов и перегретых парах углеводородов (при постоянном давлении, плотности и температуре). [c.406]

При исследовании скорости звука со стороны жидкости рабочая камера заполнялась этиленом до давления 0,05 Ша выше давления насыщенных паров и затем этилен удалялся из рабочей камеры до тех пор, пока давление после выравнивания температуры не устанавливалось равным давлению перед последним удалением этилена из рабочей камеры. [c.84]

Таблица 3.41. Скорость звука а в жидких нормальном и пара-водороде на линии насыщения при различных температурах Т

Таблица 3.42. Скорость звука а (в м/с) в нормальном водорода и пара-водороде на линии насыщения (сглаженные значения) при различных температурах

Установлено, что при равных температурах скорость звука на линии насыщения в жидком н-Нг выше, чем в д-Нг приблизительно на 8—10 м/с (табл. 3.42) дисперсия скорости звука не наблюдается [ПО]. [c.152]

Входящие В выражение (6.20) производные Л , аС/ , а[С сСг/иТ.ив ат с достаточной для инженерных расчетов точностью могут быть заменены отношениями конечных приращений ау, 1/ йг.Лв к приращению температуры ЛТ в окрестностях 7, определяемых с помощью таблиц насыщенного пара. Таким образом, скорость звука [формула (6. 20)] и скорость течете двухфазной смеси [формула (6.11)] могут быть определены через параметры состояния. Условие равенства скорости потока местной скорости звука (6.17) однозначно определяет давление, температуру и паросодержание кипящей жидкости в критическом сечении. [c.191]

Поведение многих газов, особенно при высоком давлении, и паров в состоянии, близком к насыщению, значительно отличается от поведения идеальных газов. Многие реальные газы при низком и среднем давлении удовлетворяют уравнению состояния идеального газа р/р == RT. Если же температура газа близка к критической или ниже ее и среда находится в состоянии пара, то уравнение состояния идеального газа не удовлетворяется д аже при средних и низких давлениях. При расчете предохранительных устройств свойства реальных газов обычно учитывают введением в уравнение состояния коэффициента сжимаемости как это сделано в уравнении (П. 19). Однако в процессе истечения реального газа изменяется и показатель адиабаты, а скорость звука в некоторых средах также не соответствует уравнению (И. 13). В этих случаях для расчета нужно пользоваться уравнениями (П.11) и (11.14) с использованием значений скорости звука из уравнения (11.12) или из следующего выражения [c.38]

Для газов при сверхвысоких давлениях и паров с температурой, близкой к температуре насыщения, сильно отличающихся по своим свойствам от идеального газа, скорость звука (м/с) должна определяться по формуле для реального газа [c.39]

Оптическим методом можно измерять скорость звука в жидкостях, начиная от температуры плавления вплоть до критической температуры, и в насыщенных парах или газах —от давлений в несколько атмосфер и выше неограниченно. [c.76]

Рис. 106. Зависимость приведённых скоростей звука в насыщенных парах органических жидкостей от приведённой температуры.

Экспериментальные значения температуры, давления и скорости распространения звука в газообразном этилене на линии насыщения, разброс экспериментальных точек относительно. сглаживающей функции, ошибка отнесения по температуре и давлению и максимально возможная абсолютная погрешность [c.86]

Кавитация представляет собой процесс нарушения сплошности потока жидкости, который происходит в тех участках потока, где местное давление, понижаясь, достигает некоторого критического значения. Этот процесс сопровождается образованием большого количества пузырьков, наполненных преимуш,ественно парами жидкости, а также газами, выделившимися из раствора. Образование пузырьков имеет много общего с кипением жидкости, в связи с чем эти два процесса часто отождествляют, а в качестве критического давления, при котором начинается кавитация, рассматривают давление насыщенных паров жидкости при данной температуре. Находясь в области пониженного давления, пузырьки растут и превращаются в большие кавитационные пузыри-каверны. Затем пузыри уносятся потоком в область с давлением выше критического, где происходит их разрушение. Таким образом, в потоке создается довольно четко ограниченная кавитационная зона, заполненная движущимися пузырьками. Разрушение кавитационных пузырей происходит с очень большой скоростью и сопровождается своего рода гидравлическим ударом. Наложение большого числа таких ударов приводит к появлению характерного шипящего звука, который всегда сопутствует кавитации. [c.7]

Сглаженные значения скорости второго звука при различных температурах и давлении насыщенных паров [267] [c.83]

Третий звук был реализован также в ненасыщенных пленках НеП [286, 288, 289], над которыми давление пара Р меньше равновесного давления насыщенных паров Ps при той же температуре. Установлено, что по мере увеличения разности Ps—Р, т. е. при уменьшении толщины пленки, скорость сильно возрастает, достигая 30 м/с при Р=1000 мкм рт. ст. ( --5,5 атомных слоев) при Г=1,5 К. [c.85]

Скорость звука в жидкости убывает с температурой почти линeй ю. Недавно В. Ф. Ноздревым 4] было исс.чедовано оптическим методом изменение скорости звука с температурой В жидкостях, находящихся под давлением насыщенного пара э широком интервале температур, начиная от комнатной температуры вплоть до критической. Результаты этого обстоят тельного исследования приведены на рис. 91а, б и в. [c.151]

Как можно заключить из рассмотрения графиков, линей-.-пая зависимость скорости звука от температуры сохраняется почти до критической температуры. Это справедливо для весьма разнообразных жидкостей насыщенных углеводородов, ефиров уксусной кислоты, ароматических углеводородов и спиртов, Приведённые данные описываются уравнением [c.151]

Как явствует из рассмотрения рис. 106, приведённые скорости звука в насыщенных парах являются функцией только приведённой температуры и не зависят от химической природы вещества. На этом рисунке вдоль оси ординат отложено отнои1ение скорости звука при температуре опыта [c.178]

Данные по зависимости скорости ультразвука от температуры при постоянном давлеппп 2,5 5,8 14 24 и 26 ат в н-гексане. Аналогпчные результаты (качественные) автор получил и для к-гептана [24] — с ростом температуры скорость растет в перегретых парах сначала быстро (вблизи линии насыщения), а потом все больше и больше приближается Хх лппейпои зависимости скорости звука пара от тсмперату] ы. [c.469]

Для многих приложений, в первую очередь для систем аварийной защиты АЭС, требуется рассчитывать скорость истечения двухфазного потока через отверстия или насадки. Наиболее важной является задача об истечении насыщенной или не до-гретой до температуры насыщения жидкости. Истечение такой жидкости сопровождается падением давления ниже локального давления насыщения, что приводит к парообразованию внутри канала. Наличие в потоке сжимаемой фазы создает возможность появления критического режима. Критические режимы истечения двухфазных потоков значительно отличаются от аналогичных режимов при истечении однофазной сжимаемой среды, где наступление критического режима связано с достижением в критическом сечении локальной скорости звука (см. п. 1.10.5). Так, если при однофазном критическом истечении в критическом сечении устанавливается давление, отличное от противодавления рпр и не изменяющееся при дальнейшем снижении противодавления, то в двухфазном потоке достижение максимального критического расхода смеси не обязательно сопряжено с установлением в критическом сечении давления, не зависящего от противодавления [46]. При достижении максимального расхода /ыакс хотя и устанавливается давление рср, отличное от противодавления, но оно зависит от последнего в некотором диапазоне его изменения (рис.1.100). Само определение скорости звука в двухфазном потоке не является однозначным, ибо оно зависит как от действительной структуры потока, так и от принятой физической модели процесса распространения волйьг возмущения, причем согласно [46] расчетные значения скорости звука в зависимости от принятой модели могут отличаться на порядок. [c.111]

Заполнение интерферометра этиленом производилось в следующем порядкё вакуумирование в течение нескольких дней, многократная предварительнал "цромывка" образцом этилена 99,999%. После вывода рабочей камеры интерферометра на заданную температуру эксперимента в случае исследования скорости звука на линии насыщения со стороны газа, система заполнялась этиленом до тех пор, пока давление в рабочей камере после выравнивания температуры не устанавливалось равным дaвлeнию перед последним добавлением по показаниям дифференциального датчика давления. [c.84]

Измерение скорости звука на линии насыщения выполнены на двух частотах 0,5 МГц и 1,5 МГц в интервале температур 193,15 т- 282,22 К. Вариации шага по температуре составляли от 5 до 10 градусов. С целью наховдения возможных ошибок измерения вызванных погрешностями определения температуры и давления /ошибок отнесения/ выполнена аппроксимация экспериментальных данных методом наименьших квадратов для ортогонального базиса. [c.85]

Экспериментально исследована скорость распространения звука в жидкой и паровой фазах на линии насыщения этилена в интервале температур от 193,15 до 282,22 К. кЬзмерения выполнены методом интерферометра с переменной акустической базо й на частотах 0,5 й 1,5 1 1Гц. Образец этилена имел чистоту 99,999% основного компонента. Погрешность измерений скорости звука с учетом ошибок отнесения по температуре и давлению не превышает, +0,05 м/с за исключениемобласти критической точки. [c.106]

Впервые скорость звука и в жидком нормальном водороде была измерена Питом и Джексоном (121] в 1935 г. Исследователи использовали интерферометрический метод при частоте 427 кгц. Измерения проведены в точке нормального кипения водорода (20,4°К) с погрешностью около 0,5%, что соответствует абсолютной погрешности (5—7) м сек. Галт [122] в 1948 г. измерил скорость и поглощение звука в жидком нормальном водороде при температуре 17 °К и частоте 44,4 Мгц импульсным методом. При указанной ошибке определения температуры полученное значение скорости звука должно ограничиваться погрешностью (20—30) м сек. Ван-Иттсрбик с сотрудниками [123] исследовалп зависимость и(Т) в нормальном жидком водороде иа линии насыщения в диапазоне 14—2ГК интерферометрическим. методом при частоте 523 кгц, однако полученные результаты, по признанию самих авторов [124], оказались недостаточно корректными. В 1954 г. Ван-Иттербик, Ван-дер-Берг и Лимбург [125] измерили скорость звука в нормальном водороде при частоте 1 Мгц и в параводороде при частоте 3 Мгц при температуре в нормальной точке кипения оптическим и интерферометрическим методами. Использование разных методов дало результаты, отличающиеся до 7 м/сек (в табл. 40 данные этой работы, полученные оптическим методом, от.мечены звездочкой). [c.97]

Наиболее полное измерение скорости звука отдельно в нормальном и в параводороде на линии насыщения в диапазоне температур от 14 до 20,4°К было выполнено Ван-Иттербиком, Даело.м и Копсом [124] 1жтерферометр Ическим методом при частотах I 2 и 5 Мгц. Было установлено, что и в п-Но выше, че.м в р-Нг при равных температурах приблизительно на 8 м/сек во всем изученном интервале температур. Дисперсия скорости звука не наблюдалась. Разброс результатов в разных сериях измерений достигал О.,2% (т. е. 3—4 м/сек). В следующей работе [12б] те же авторы изучили зависимость и р) в нормальном и параводороде до давлений 250 кГ/см в том же интервале температур, применив импульсный метод при частоте 1,1 Мгц. Погрешность этих измерений, по-видимому, была в пределах 0,3—0,5 м/сек, максимум ее достигал 1—2 м/сек. Значения и р), полученные в работе [126] на семи к зотермах для нормального водорода и на восьми изотермах для [c.97]

Почти одновременно Янглав [127] провел аналогичные исследования параводорода импульсны.м методо.м, который ничем существенным не отличался от использованного в работах [126] и [63]. Скорость звука была измерена в нормальном и параводорзде на линии насыщения (от 15 до 32" К) и в газовой и жидкой фазах параводорода на изотермах в диапазоне температур 15—100°К и при давлениях до 300 атм. Указанная автором погрешность измерений составляет 0,05%, что соответствует 0,3—1 м/сек, т. е. находится в пределах реального наблюдаемого разброса результатов [c.101]

В таблицах термодинамических свойств приведены Р, и, Г-данные, энтальпия, энтропия, изобарная теплоемкость, показатель изоэнтро-пы и скорость звука аммиака в жидком и газообразном состояниях, включая линию насыщения, в пределах температур от 195,42 (тройная точка) до 750 К и давлений от 0,1 до 500 бар. [c.2]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология