Внутреннее испарение

Перенос влаги внутри капиллярно-пористых материалов оказывается весьма сложным. Анализ показывает, что процесс переноса массы в такого рода материалах может происходить за счет более чем десяти одновременно действующих физических эффектов, из которых основную роль в большинстве случаев играют обычное вязкое течение влаги по капиллярам под действием разности давлений, возникающих внутри пористой структуры влажного материала вследствие процессов внутреннего испарения влаги и возможной конденсации ее паров капиллярное течение жидкой фазы, вызываемое силами поверхностного натяжения внутри тонких пор переменного сечения специфическое для неизотермических процессов сушки так называемое термоградиентное течение жидкой фазы в направлении уменьшающейся температуры (обычно в направлении от наружной поверхности [c.569]

Поверхностное испарение заканчивается в тот момент, когда температура новерхности достигает 100° С, так как при более высокой температуре поверхности влага испарится ранее в глубине куска. На кривой потери веса в это время наблюдается перегиб, за которым следует основной, почти прямолинейный участок. Момент перехода из области поверхностного испарения в область внутреннего испарения определяется следующим образом. К основному участку кривой потери веса проводится касательная до пересечения ее с нулевой ординатой в точке В. Из точки В восстанавливается перпендикуляр к оси абсцисс до пересечения с кривой потери веса в точке В и кривыми температур на новерхности 1 и в центре 2 куска в точках Д ж К. Для расчетов но уравнению 1) точка Б является началом отсчета времени процесса, точка В является началом потери веса, а точка Д является начальной температурой процесса сушки. Характерно, что точка Д соответствует температуре 100° С, что следует и из общих представлений о процессе сушки, основанных на принятой физической модели процесса. [c.37]

VII. 118. Вакуумный кристаллизатор с внутренним испарением. На рис. Vn.9 показан вакуумный кристаллизатор типа Свенсон [c.268]

В этом случае движение влаги в виде жидкости затруднено, что приводит к усилению испарения внутри тела. Только разумное использование этих основных положений теории переноса позволяет улучшить качество сушимого материала путем регулирования внутреннего испарения. [c.221]

Коэффициенты теплообмена, отнесенные к разности температур между теплоносителем и поверхностью тела а , как и к разности температур между теплоносителем и центром тела а , уменьшаются после критической точки с понижением влагосодержания (рис. 5-23). Коэффициент уменьшается более резко, чем а , составляя при малых влагосодержаниях всего около 50% а . Это объясняется дополнительным сопротивлением, которое оказывает слой тела подводу тепла, идущего на нагревание тела и внутреннее испарение влаги. Уменьшение величины а , которая при среднем влагосодержании 15% составляет всего 40—50% коэффициента теплообмена в периоде постоянной скорости сушки, объясняется следующими причинами [c.252]

В коллоидных влажных материалах возможности внутреннего парообразования и переноса пара крайне ограничены, в связи с че.м влагоудаление в них связано в основном с переносом жидкости. Если при сушке капиллярнопористых тел (например, стекловолокна, песка) объем, свободный для движения пара, с уменьшением влагосодержания возрастает, то при сушке капиллярнопористых коллоидных тел вследствие происходящей при этом усадки свободный объем почти не увеличивается. Это означает, что с уменьшением и в процессе сушкн капиллярнопористых коллоидных тел внутреннее испарение и перенос пара происходят в почти неизменяющихся условиях (с точки зрения структуры материала). Этот вывод подтверждается тем фактом, что во второй период скорость сушки стекловолокна была выше скорости сушки древесной массы при прочих равных условиях (Л. 103, 105]. [c.79]

Будем полагать, что внутреннее испарение происходит лишь на движущейся границе, положение которой определяется функцией б(т). Количество тепла, расходуемого на испарение ца границе областей, может быть определено по общему потоку тепла, подводимому при сушке, модифицированному критерию фазового превращения е. Этот критерий оценивает долю тепла, переносимого паром, образовавшимся в плоскости испарения, в общем потоке тепла, полученном от греющей поверхности. Его величина различна в 1-й и 2-й частях второго периода (см. 4-5). [c.162]

Анализируя экспериментальные данные и уравнения (6-26), можно отметить, что величина увеличивается с повышением интенсивности испарения и с увеличением внутреннего испарения, характеризуемого коэффициентом е. [c.173]

Фиг. 6-3. Коэффициент внутреннего испарения е для глины, песка, древесины и гипса.

Св — теплоемкость влажного материала г —теплота парообразования е — коэффициент внутреннего испарения влаги /-—температура материала а — коэффициент температуропроводности материала при его средней влажности. [c.173]

Внутреннее испарение. Так к к в течение второй зоны периода падающей скорости скорость диффузии воды к поверхности меньше скорости испарения, влага у поверхности материала имеет тенденцию к исчезновению, т. е. плоскость испарения стремится уйти вглубь от поверхности. Это явление повидимому имеет место лишь при волокнистых или пористых материалах, как например древесина, но пе коллоидальных, подобных глине. Когда испарение происходит внутри твердого вещества, пар должен диффундировать не только сквозь поверхностную пленку воздуха, но и сквозь относительно сухой поверхностный слой твердого материала. Действительная плоскость испарения находится на таком расстоянии от поверхности, что скорость [c.453]

Несмотря на указанные недостатки, емкости с внутренним испарением получили в СССР наибольшее распространение. По чертежам Мосгазпроекта выпускаются серийно емкости на 2,5 м . Имеются разработанные этим же институтом емкости па 4,5 м , единичные экземпляры которых были изготовлены в г. Пензе. [c.165]

В носледнее время интересные результаты были получены также Горным бюро США, проводившим дальнейшую разработку процесса с циркуляцией масла (процесс Дуфтимида) [74]. При использовании в качестве циркуляционного масла фракции 300—450° без частичного теплоотвода в результате внутреннего испарения, поддержания в реакторе разности температур 15—20° вместо ранее принятых 50° и выделения воды из циркуляционного газа удалось значительно улучшить получаемые результаты. Удалось также проведением работы в условиях подвижиого слоя катализатора устрацить склеивание зерен последнего, которое приводило к резкому увеличению сопротивления системы вплоть до полного прекращения прохода газа. [c.128]

Второе уравнение характеризует скорость изменения температурного поля за счет теплопроводности (первое слагаемое правой части) и внутреннего испарения (второе слагаемое правой части). Последнее слагаемое в уравнении отрам ает частичное испарение влаги внутри тела и перемещение ее к наружной поверхности тела в виде пара. [c.422]

По мнению авторов [94, 125] все приведенные предпосылки и теории являются в принципе правильными. Каждый из рассмотренных механизмов в зависимости от конкретных свойств объектов сушки и условий тепло- и массообмена с окружающей средой вносит свой вклад в формо- и структурообразование частиц при сушке капель жидких материалов. В частности, не вызывает сомнений внедрение пузырьков воздуха в капельки в момент распыления жидкости. После образования твердофазного поверхностного слоя в нем действуют одновременно силы, обусловленные внутренним испарением и раздуванием оболочки (по Маршаллу) и продавливанием корки внутрь частицы (по Томану). Если количество тепла, подводимого к капле от газа, равно количеству тепла, отводимого от капли с испаряющейся влагой (эквивалентный теплообмен), то в формировании структуры частицы будет преобладать механизм Томана. Если же количество тепла, передаваемого от газа к капле, больше количества тепла, отводимого испаряемой влагой (неэквивалентный тепломассообмен), то избыток тепла пойдет на нагрев капли и приведет к внутреннему парообразованию, нередко сопровождающемуся кипением жидкой фазы. В последнем случае давление паров при наличии плохо паропроницаемой эластичной пленки приведет к раздутию частицы, а при жесткой непористой корке - к разрушению, т.е. будет преобладать механизм Маршалла. [c.119]

В литературе описаны факты, свидетельствующие о применимости описанной выше модели процесса в случае полукоксования сланца. Г. В. Озеров [7], В. В. Шелоумов и С. Л. Эпштейн [8] при полукоксовании сланца в лабораторных условиях и в туннельной печи наблюдали четкую границу раздела между сланцем и полукоксом. Применительно к сушке материала описанная модель процесса подтверждается данными А. С. Шубина [16], исследовавшего механизм переноса влаги в слое песка методом радиоактивных изотопов. Он нашел, что внутреннее испарение идет при всех температурах. При температуре среды 25° С внутри куска материала испаряется 17% влаги, а при достижении разности температур АТх = Т —Тв — 80° С вся влага испаряется внутри куска. [c.26]

Здесь Г, 0 — средние безразмерные потенциалы переноса тепла и массы Го 0о — начальное распределение темпёратуры и потенциала массопереноса а, к — коэффициенты температуропроводности и потенциалопроводности СС, СТ — величины, учитывающие сорт хлопка (селекционный и технический) В1д, В1 г — тепло- и массообменный критерии Био Ро — критерий Фурье Ьи — критерий Лыкова е — критерий внутреннего испарения Ко — критерий Коссовича, Рп — критерий Поснова Н — характерный размер п — индекс, относящийся к соответствующему слою летучки. [c.108]

Решение системы дифференциальных уравнений -тепло-и влагопроводности с краевыми условиями, соответствующими комбинированной сушке коллоидНо-капиллярнО-пористых материалов, и их анализ при помощи критериев подобия и коэффи -циента внутреннего испарения е показал, что перемещение влаги от внутренних слоев к поверхности материала в периоде постоянной скорости сушки коллоидных капиллярно-пористых 1 материалов происходит как в виде жидкости, так и в виде пара. При помощи найденного критерия Ьи установлена взаимная зависимость интерционных свойств поля влажности и поля температур. [c.226]

Нагреваше сырого тела при граничных условиях третьего рода определяется безразмерными аргументами Fo и Big. Нагревание влажного тела связано с тремя аргументами Fo , Lu, BiJ Ko. Из этих безразмерных аргументов число Lu является параметром взаимосвязи полей влагосодержания и температуры. Безразмерный аргумент 5г /е/Со отражает связь между теплом, подводимым к телу, и теплом, затраченным на внутреннее испарение влаги. Следовательно, при теплообмене, осложненном массообменом, количество безразмерных аргументов увеличивается на единицу (вместо двух аргументов имеем три). Решения системы дифференциальных уравнений (113)—(115) с соответствующими граничными условиями приведены в другой работе [19]. [c.135]

Френкель начинает с аналогии между внешним и внутренним испарением, т. е. переходом из узла в пространство между узлами. Читаем ...принципиаль- [c.68]

Мы видим, таким разом что в результате внутреннего испарения один из узлов, именно тот, где ран е находился рассматриваем ш атом, окажется вакантным, зато одно из междоузлии кажется занятым. Такой процесс может многократно повторяться с тем же самым атомом. Переходя из о ного междоузлия в соседнее, дислоцированный ат V может с рансгвовать по всему внутреннему пространству кристалла... [c.69]