Тепловая теория

Одна из первых теорий распространения пламени была предложена Мал-ларом и Ле-Шателье еще в 1883 г. Она основана ва следующих представлениях. В предпламенной зоне не протекают какие-либо химические процессы, идет только нагревание прилегающих к пламени слоев свежей смеси вследствие передачи тепла теплопроводностью из зоны реакций (из светящейся зоны). Данные представления предполагают, что скорость распространения пламени определяется чисто физическими закономерностями — скоростью передачи тепла свежей смеси или температуропроводностью смеси. Теории распространения пламени, в основе которых лежит представление об определяющей влиянии скорости теплопередачи, получили название тепловых. После Малла-ра и Ле-Шателье предлагалось большое число различных вариантов тепловой теории, однако основные допущения и модель рассматриваемого процесса в этих теориях не претерпели существенных изменений. [c.120]

Семенов И. Н. Тепловая теория горения и взрывов.— Успехи физ, наук, 1940, т, 24, вьш. 4, с. 433—486. [c.82]

Одним из теоретических обоснований физической модели явились тепловые теории распространения пламени, предполагавшие, что скорость распространения пламени является функцией главным образом теплопроводности смеси. Несмотря на отсутствие корректных доказательств справедливости данных представлений, тепловые теории распространения пламени создавали устойчивую иллюзию справедливости физической модели горения. [c.144]

Применяя к этому выражению тепловую теорему в форме соотнощений (11.9), приходим к выводу, что все члены в нем равны нулю при Г- 0, и следовательно, константа интегрирования для указанных выше условий также будет равна нулю, то есть [c.211]

Установлено, что температура, при которой возможно зажигание взрывчатых воздушных смесей, действительно значительно выше температуры самовоспламенения, что соответствует требованиям тепловой теории. Однако для некоторых горючих веществ наблюдаются аномально низкие температуры зажигания особенно низкие температуры (до 180—200 °С) зафиксированы для смесей сероуглерода и диэтилового эфира с воздухом. [c.149]

Нернст опубликовал свою новую тепловую теорему. [c.12]

Согласно тепловой теории пределов распространения пламени существование критического диаметра канала кр, при котором прекращается распространение горения по смеси, объясняется отводом тепла из зоны реакции. Когда потери тепла достигают критического значения, скорость горения уменьшается настолько, что распространение пламени становится невозможным. [c.201]

Анализируя поведение различных термодинамических систем при низких температурах вблизи абсолютного нуля. В. Нернст в 1906 г. сформулировал свою знаменитую тепловую теорему, которая и стала основой третьего начала термодинамики. В форме, первоначально предложенной Нернстом, теорема применялась только к конденсированным системам. Однако, несмотря на имеющиеся отступления (СО, стекла, аморфные твердые тела), можно считать, что теорема Нернста является законом, имеющим общее значение, а не только частное применение к некоторым системам или к отдельным химическим реакциям. К выводу тепловой теоремы Нернст пришел в связи с обсуждением вопроса о химическом сродстве при низких температурах. Как уже отмечалось (гл. VII), Томсоном и Бертло был установлен принцип, согласно которому возможность протекания реакции между конденсированными фазами определяется тепловым эффектом. Поскольку истинной мерой химического сродства в зависимости от условия протекания химической реакции является убыль либо свободной энергии Гиббса, либо свободной энергии Гельмгольца, то для изохорно-изо- [c.183]

Тепловая теория приводит к заключению, что на пределе гашения пламени [c.103]

Роль возмущений при использовании огнепреградителей. Результаты некоторых исследований пределов гашения, казалось бы, резко противоречат тепловой теории. [c.106]

Рассмотренная здесь диффузионно-тепловая теория нормального распространения пламени является основой для дальнейших разработок этого вопроса в направлении более полного учета химических реакций, уточнения расчетных формул и т. д. [c.128]

Идеальная объемная модель турбулентного горения — растянутое ламинарное пламя. Это означает, что характерное время турбулентности должно быть мало по сравнению с продолжительностью реакции. Такое соотношение может иметь место, например, при мелкомасштабной, но интенсивной и однородной по всему объему турбулентности. Для объемной модели полностью применима теорема ламинарного горения с заменой молекулярного коэффициента диффузии на турбулентный Таким образом, для расчета и . можно использовать формулы тепловой теории нормального горения, в которых вместо ол Ро) нужно подставить D = = %jl p >). Следовательно, [c.137]

Семенов Н. Н. Тепловая теория горения и взрывов. Успехи физи ческих наук, 23, 251, 1940. [c.357]

Нернст показал, что вблизи абсолютного нуля кривые А0=1(Т) и АН=1(Т) соприкасаются и имеют общую касательную, параллельную оси абсцисс. Это высказывание составляет тепловую теорему Нернста. В соответствии с этим положением, очевидно [c.24]

Возможны и другие способы экстраполяции. Тепловую теорему (тепловой закон) Нернста нередко называют третьим законом термодинамики, имея в виду, что она не вытекает из первого и второго законов термодинамики. Однако это название не является абсолютно общепринятым. [c.26]

Экспериментальное исследование кинетики процессов, приводящих к взрывному разложению ATM интенсивно проводилось последние тридцать лет. В настоящее время исследованы зависимости пороговой энергии инициирования от длительности импульса, длительности задержки взрыва от плотности энергии импульса получены кинетические зависимости изменения оптической плотности, проводимости и люминесценции образцов в процессе инициирования. Несмотря на это дискуссионным остается вопрос не только о конкретном механизме инициирования ATM, но и о природе взрыва. Предлагаемые в литературе механизмы инициирования энергетических материалов электронным и лазерным импульсами базируются в основном на тепловой теории взрыва и не объясняют целого ряда экспериментально наблюдаемых закономерностей процесса. [c.89]

Пользуясь температурами самовоспламенения при оценке пожарной опасности веществ, нельзя забывать, что они не являются постоянными величинами для одного и того же горючего вещества. Из рассмотренной тепловой теории самовоспламенения можно видеть, что эта температура зависит от величины скорости тепловыделения и скорости теплоотвода, которые в свою очередь зависят от объема и формы горючего вещества, количества его в единице объема, давления и других факторов. [c.81]

Чем больше размеры накаленного тела, тем ниже температура самовоспламенения. Объясняется это так чем больше размеры источника воспламенения, тем больше объем слоя нагреваемой смеси, а это по тепловой теории ведет к уменьшению тепло- [c.129]

Во второй половине XIX столетия голландские ученые К. Гульдберг и П. Вааге и русский физико-химик Н. Н. Бекетов сформулировали закон депствущих масс. В это же время П. Дю-гем выводит уравнение для расчета термодинамических свойств растворов (уравнение Гиббса—Дюгема). М. Планк (1887 г.) разделяет процессы на обратимые и необратимые, В. Нернст (1906 г.) формулирует тепловую теорему, а М. Планк в 1912 г. — третий закон термодинамики. Значительное влияние на развитие термодинамики химических процессов оказали работы Я. Вант-Гоффа (понятие о химическом сродстве, изобаре и изотерме), Рауля Ф., А. Л. Брауна и А. Ле-Шателье. [c.14]

В настоящее время в литературе имеется по крайней мере несколько десятков работ, касающихся горения гетерогенных систем. Используя результаты этих работ и опираясь на выводы тепловой теории горения, можно построить качественные представления о горении гетерогенных конденсированных систем и элементы количественной теории. [c.4]

Н. Н. Семенов, Тепловая теория горения и взрывов, УФН, XXIII, 3, 19-.0. [c.111]

Тепловая теория горения может быть применена при различных механизмах реакции в пламени, если только соблюдается подобие полей температур и концентраций. Диффузионная теория применяется при цепном механизме реакции в пламени, особенно в тех случаях, когда велика концентрация атомов водорода в зоне реакции. [c.24]

Коротко остановимся только на приближенной тепловой теории горения, так как для конденсированных систем, которые интересуют нас в данной работе, были сделаны лишь единичные попытки [240] применить приближенную диффузионную теорию или численные методы решения полной системы уравнений горения из-за отсутствия сведений о механизме реакций в пламени. [c.24]

Для объяснения энергетики звукохимических процессов предложены две теории тепловая и электрическая. Согласно тепловой теории молекулы переходят в возбужденное состояние в результате значительного повышения температуры внутри кавитационного пузырька в процессе его адиабатического сжатия. Электрические теории объясняют процесс активации молекул возникновением и накоплением электрических зарядов на стенках кавитационного пузырька. Установка для звукохимических реакций состоит из реактора и генератора ультразвуковых колебаний [И]. [c.25]

Одна из первых теорий пределов распространения пламени, в основе которой лежит представление о доминирующай роли тепловых потерь, принадлежит Зельдовичу [45]. На основании тепловой теории распространения пламени (см. вышэ) Зельдович получает равенство (см. также [136, гл. VII [c.240]

Соотношение, связываюшее минимальное давление с температурой самовоспламенения, было подтверждено многочис-лениыми экспериментами и оказалось ненным при изучении кинетики процессов горения, а также в пожарной профплак-т 1ке. Вместе с тем тепловая теория самовоспламенения не в состоянии объяснить ряда особенностей, наблюдаемых нри горении положительный или отрицательный катализ при введении в реагирующую систему малых примесей отдельных ве-и еств, пределы воспламенения в зависимости от давления и др. Эти особе1П10сти объясняет теория ценных реакций. [c.126]

Тепловая теория подтверждается данными различных исследователей для дианазоиа изменения основных параметров — нормальной скорости пламени, диаметра каналов и давления — более чем в 100 раз. При этом критическое значение критерия Пекле (Рекр) приблизительно равно 65 эта величина является универсальной константой для всех нроцессов горения. Теоретический расчет также дает примерную оценку Ре,ф, значение которого практически совпадает с экспериментальным. Следует подчеркнуть, что сама теория является приближенной, а значение Рекр = 65 — средним для множества измерений. Отклонения, обусловленные непод-дающимнся учету возмущениями, могут достигать 100% измеряемой величины однако в результатах измерений одного автора погрешность может быть меньше—до 50%. [c.105]

ИзБестно, что согласно тепловой теории взрыва изменение диаметра реакционного сосуда должно сильно влиять па пределы воспламенения. С целью подтвердить свои предположения о тепловой природе холодно-пламенн13го воснламенения Нокс и Норриш определили пределы холодно-пламенных областей для смеси 4 2Hg О2 в трех различных сосудах объемом в 1000 см (1 = 12,3 см), 500 см (I = 9,8 см.) и 250 см (d = 7,8 см). На рис. 101 приведены полученные результаты. Как видим, в самом [c.265]

Понятие о тепловом и цепном самовоспламенении впервые было установлено Н. Н. Семеновым [11]. Его тепловая теория само- оспламенения была в дальнейшем детально обоснована О. М. Тодесом и Д. А. Фраик-Каменецким и получила всеобщее призна ние. Рассмотрим ее на примере самовоспламенения смеси горючих наров или газов с воздухом. [c.74]

На основании опытов Сильвера и в соотиетствии с тепловой теорией самовоспламенения видно, что тепловые источники очень малых размеров не могут воспламенить не только твердые горючие вещества, но и газовые смеси. [c.131]

Электрические искры довольно часто являются причинами пожаров. Они способны воспламенить не только газы, жидкости, пыли, но и некоторые твердые вещества. В технике электрические искры часто применяются в качестве -источника воспламенения. Механизм воопламенения горючих веществ электрической искрой более сложен, чем воспламенение накаленным телом. При образовании искры в газовом объеме между электродами происходят возбуждение молекул и их ионизз ция, что влияет на характер протекания химических реакций. Одновременно с этим в объеме яскры происходит интенсивное. повышение температуры. В связи с этим были выдвинуты две теории механизма воспламенения электрическими искрами ионная и тепло-вая. В настоящее время этот вопрос в достаточной мере все еще не изучен. Исследования показывают, что в механиз.ме -воспламенения электрическими искра-ми участвуют как электрические, так и тепловые. факторы. При этом в одиих условиях преобладают электрические, -в других — тепловые. Учитывая, что результаты исследований и выводы с точки зрения ионной теории не противоречат тепловой, при -объяснении механизма воспламенения от электрических искр обычно при держиваются тепловой теории. [c.132]

По этой теории электрическая искта нагревает объем горючего вещества, заключенный между электродами, до температуры самовоспламенения. Результаты опытов подтверждают это положение. Так, при исследовании влияния газора межцу электродами на воспламеняющую способность конденсированных искр было найдено, что с увеличением зазора уменьшается энергия, необходимая для воспламенения. Это соответствует тепловой теории, по которой с увеличением нагреваемого объема горючего вещества понижается его температура самовоспламенения и, следовательно, требуется источник воспламенения с меньшей энергией. [c.132]

При исследовании воспламеняющей спо(Юбности электрических искр одинаковой мощности было найдено, что конденсированные искры эффективнее индукционных. Отличительной особенностью конденсированных искр является то, что разряд в них происходит значительно быстрее, чем в индукционных. Полученные в этих исследованиях результаты также согласуются с тепловой теорией. [c.132]

Позднее было установлено, что тепловая теория горения газов может быть успешно применена для описания горения летучих гомогенных конденсированных систем. Для нелетучих гомогенных систем положения тепловой теории горения использовались главным образом применительно к реакции в конденсированной фазе. Эти положения дополнялись рядом качествен- [c.3]

Из числа приближенных тепловых теорий горения наиболее широко применяется теория, которая была развита в конце 30-х — начале 40-х годов в Институте химической физпки АН СССР Я. Б. Зельдовичем и Д. А. Франк-Каменецким при ближайшем творческом участии Н. Н. Семенова (см. [26, 28, 192, 193]) применительно к горению газов и была распространена затем на горение летучих взрывчатых веш еств (см. [46], а также 27]). [c.24]

Действительно, наиболее раннее и в то же время наиболее полное и достаточно успешное сравненпе приближенной тепловой теории Я. Б. Зельдовича и Д. А. Франк-Каменецкого (см. выше) с опытом было выполнено ие для газовых смесей, а для летучего ВБ — нитрогликоля OaNO Hj HgONOa [31]. [c.27]

Н. II, Семенов, Тепловая теория горепия и взрывов, ч. III, Тео рия нормального распростраиения пламени.— УФИ, 1940, 24, 434, [c.218]

Тепловая теория Н. Е. Скаредова — И. Д. Семикина исходила из теплоэнергетики печи как главного решающего фактора в ее работе. [c.21]

Предложено неск. механизмов воздействия У. на хим. р-ции. По тепловой теории в момент схлопывания кавитац. пузырька внутри него развиваются т-ра 10 К и давление до 10 МПа, что приводит к термич. диссоциации хим. соед. на радикалы. [c.34]