Динамическая эквивалентность электронов

ДИНАМИЧЕСКАЯ ЭКВИВАЛЕНТНОСТЬ ЭЛЕКТРОНОВ [c.160]

ДИНАМИЧЕСКАЯ ЭКВИВАЛЕНТНОСТЬ ЭЛЕКТРОНОВ 161 [c.161]

Существует еще один аргумент в пользу полной динамической эквивалентности электронов. Если отдельный электрон занимает существенно несимметричное положение в ( -функции, представляющей состояние системы, то этот электрон вел бы себя иначе, чем остальные, даже под действием симметричного возмущения. Поэтому мы постулируем, что физическая -функция должна быть такой, что все электроны имеют в точности одинаковые свойства одинаковую вероятность находиться в заданном месте, иметь заданные значения спинов и т. д. Содержание последнего утверждения можно сформулировать требованием, чтобы среднее значение любой алгебраической или дифференциальной функции / координат электронов было бы таким же, как значение, соответствующее функции Я/, где Р представляет собой перестановку электронов. [c.161]

ДИНАМИЧЕСКАЯ ЭКВИВАЛЕНТНОСТЬ ЭЛЕКТРОНОВ 163 [c.163]

В этой главе мы изучим также некоторые свойства атомной задачи, вытекающие из того факта, что все электроны считаются динамически эквивалентными. Этот факт обеспечивает естественное место в теории для эмпирического правила, известного как принцип запрета Паули, и делает возможным полное понимание периодической таблицы элементов. [c.157]

Эти две формы находятся, по мысли Кекуле, в состоянии динамической осцилляции, иначе говоря, речь идет о резонирующих структурах. Обе формы эквивалентны, и их взаимопревращение заключается лишь в перераспределении электронов в планарной системе без смещения атомов. [c.128]

Искажение симметричного комплекса обычно ведет к более чем одной эквивалентной структуре. Если энергетический барьер между этими структурами невелик, они в результате колебательного движения будут быстро переходить одна в другую. В действительности это является нарушением приближения Борна — Оппенгеймера, поскольку электронные и колебательные волновые функции разделить становится невозможным. Результирующая ситуация носит название динамического эффекта Яна — Теллера . Существуют многочисленные спектральные доказательства этой динамической ситуации. [c.94]

Выбор формы сигнала для комплектной поверки определяется главным образом методическими погрешностями, возникающими из-за присутствия в сигнале высших гармонических составляющих. Зависимость показаний, например электронных средств измерений, от формы испытательного сигнала объясняется тем, что различные по типу приборы отличаются между собой электрическими параметрами измерительной цепи. Широкий класс средств измерений и измерительных каналов ИИС может быть представлен эквивалентной схемой в виде линейной электрической цепи с сосредоточенными параметрами. Эквивалентная схема этого класса приборов в динамическом режиме чаще всего описывается апериодическим звеном первого порядка. Тогда предельно допустимые параметры испытательных сигналов можно оценить так же, как максимально допустимую скважность Q серии импульсов с амплитудой 7 при требуемом уровне выходного сигнала при заряде конденсатора интегрирующей цепи [30]. [c.101]

Природа и всевозможные следствия эффекта имеют сложный характер. Они содержат как статические, так и динамические аспекты. Представить себе первые просто, примерно так, как это излагается в популярной литературе по теории поля лигандов если предположить, что электроны на вырожденных уровнях локализованы в эквивалентных связях, то удаление одного электрона приведет к удлинению од- [c.48]

Физические свойства отраженных молекул. Хотя в интересующем нас отношении молекула эквивалентна элементарному диполю, однако в действительности она представляет собой сложную динамическую систему зарядов, подчиняющихся квантовым закономерностям. Эквивалентный диполь будет взаимодействовать с внешним полем так же, как реальная молекула, в случае, если допустить, что между зарядами диполя будут существовать некоторые дополнительные силы неэлектростатического происхождения. Введение таких сил, соответствующих понятию связей аналитической механики, обеспечивает устойчивость электростатической модели молекулы [57 ]. Молекулы газа, отраженные от поверхности твердого конденсата (льда), обладают новыми физическими характеристиками по сравнению с молекулами газа до столкновения. При столкновении со льдом молекула газа отдает часть своей энергии, которая отводится хладагентом. Это свидетельствует о мгновенном изменении энергии вращения и колебания ядра молекулы и переходе электрона на низший уровень [55]. Другими словами, столкновение молекулы неконденсирующегося газа с холодной поверхностью сопровождается потерей части энергии этой молекулы, как бы понижением температуры отраженной молекулы, хотя о температуре отдельной молекулы говорить трудно. [c.154]

СКИХ уровней, энергии которых могут быть определены при детальном анализе атомных спектров. Отсюда следует, что в волновой модели атома должны быть квантованные энергетические уровни, точно так же как в атомных моделях, построенных по экспериментальным данным. В волновой механике квантованное энергетическое состояние называют собственным значением. Итак, для каждой собственной функции существует соответствующее собственное значение. Интерпретация этого термина довольно сложна. Она основана на аналогии со светом (имеющим также волновую природу), интенсивность которого в данной точке пропорциональна квадрату амплитуды световой волны в этой точке. Аналогично интенсивность электронной волны пропорциональна г з . Однако эта идея сама по себе дает довольно мало информации, и поэтому приходится прибегать к одному из двух следующих способов ее интерпретации. Согласно первому из них, предполагается, что электрон движется вокруг ядра по пути, который не обязательно имеет сферическую симметрию. В этом случае 1)3 представляет собой величину, характеризующую зависящее от времени распределение отрицательного заряда вокруг ядра. Эту динамическую модель электрона довольно трудно себе представить, и она может быть заменена на эквивалентную статическую модель электрона в виде облака отрицательного заряда, распределенного (не обязательно сферически) вокруг ядра, причем плотность заряда в любой элементарной ячейке пространства dxdydz) будет пропорциональна йх йу йг). Эквивалентность этих двух моделей становится очевидной, если представить себе, что ноло-/кения движущегося электрона будут отмечаться точками в пространстве в течение значительного промежутка времени. Плотность точек на этом графике будет выглядеть как облако статического заряда. Согласно второй интерпретации 113 (использование которой более оправдано именно в этой интерпретации, поскольку в ней не принимается, что электрон размазан в пространстве), электрон рассматривается как частица и вероятность его наблюдения в любой точке в канадый момент пропорциональна величине я)) для этой точки. Обе интерпретации полезны. В последней отражен принцип неопределенности Гейзенберга, согласно которому невозможно точно описать и местонахождение электрона в атоме и его энергию (или момент) в одно и то же время. Так, если точно известна энергия уровня, на котором находится электрон, то нельзя проследить его точную орбиту (подобную предложенной Бором). Вместо этого для данного энергетического уровня существует атомная орбиталь несколько размытой формы, определяемой значением вероятности для всех ее точек. Такая орбиталь, обычно обозначаемая как АО, принимает определенную форму, лишь если пренебречь теми ее областями, где вероятность нахождения электрона очень мала. С другой стороны, интерпретация по типу модели облака заряда является несравненно более полезной при наглядном изобрал<ении химической связи. [c.33]

Высокая симметрия координационных полиэдров обусловливает вырожденность электронных термов для многих комплексных соединений и их структурные деформации, вызванные эффектами Яна—Теллера. Проявления этих эффектов могут носить как статический характер — стабилизация структуры пониженной симметрии, так и динамический, когда искажение сравнительно мало и приводит к структуре, занимающей неглубокий минимум на ППЭ системы. Такие структуры претерпевают быстрые перегруппировки между несколькими эквивалентными ядерными конфигурациями, т. е. находятся в состоянии вырожденного динамического равновесия. Статический или динамический характер искажения Яна—Тел- [c.453]

Муар при дифракции электронов был обнаружен несколько ранее рентгеновского муара. Подробное рассмотрение электронного муара приводится в монографиях [141] и [27]. Соответствующая теория развита Хашимото и др. [142] и Дживерсом [143]. Теория Дживерса может быть применена и к описанию рентгеновского муара в приближении падающей плоской волны, что эквивалентно использованию обобщенной динамической теории, основанной на уравнениях типа Такаги [41]. Основы этой теории изложены в гл. И. Здесь мы применим ее к образованию муара в приближении падающей плоской волны, рассматривая оба рассеивающих кристалла как идеальные. В таком случае уравнения для волнового поля в первом кристалле имеют вид [см. (11.90)]. [c.281]

Электронная модель теплообменника представляет собой группу из четырех параллельно включенных динамических звена, реализующих передаточные функциии и которые заменяются более просты1ли эквивалентными звеньями. Эквивалентная замена ппо- [c.107]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология