Теория испарения

Кинетическая теория испарения жидкостей [c.99]

Основы теории испарения, воспламенения и горения топлив [c.33]

Теория растворения мелкодисперсных частиц аналогична теории испарения жидкой капли. Растворимость мелкодисперсных частиц повышается по сравнению с крупными частицами, и это повышение можно описать уравнением типа (14.15) [c.276]

Полная теория испарения должна учитывать перенос массы и тепла Если перенос тепла путем конвекции и излучения мал то равновесную температуру неподвижной изолированной капли очень легко вычислить приравнивая скорость потери тепла на испарение [c.103]

Получены решения, описывающие совместный перенос влаги в газовой и жидкой фазах при испарении из капилляров в изотермических условиях [48, 49]. Эти решения послужили основанием для развития теории испарения жидкостей из капиллярно-пористых тел с различной геометрией порового пространства [50—52]. Из теории следовало, что пленочное течение способно интенсифицировать испарение жидкостей тем более заметно, чем меньше радиус капилляров и чем выше степень насыщения окружающего пространства парами жидкости. [c.81]

До сих пор при вычислении потоков диффузии мы полагали, что радиус поглощающего центра постоянен во времени. Однако стационарным уравнением для потока диффузии можно пользоваться и тогда, когда радиус поглощающего центра достаточно медленно изменяется со временем, а именно когда за время порядка изменение Н мало. Последнее условие соблюдается обычно при росте и испарении капель в воздухе. Поэтому выведенными здесь уравнениями для стационарных потоков диффузии пользуются в теории испарения капель [5]. При этом принимают, что над поверхностью капли имеется насыщенный пар, упругость которого соответствует температуре капли. Температуру капли определяют из условия, что поток тепла к капле равен количеству тепла, затрачиваемому на испарение жидкости в единицу времени. Тепловой поток к капле находят решением уравнения теплопроводности. [c.70]

Основные научные исследования до 1800—1803 относятся к физике, более поздние — к химии. Проводил (с 1787) метеорологические наблюдения, исследовал цвет неба, природу тепла, преломление и отражение света. В результате создал теорию испарения и смешения газов. Описал (1794) дефект зрения, названный дальтонизмом. Открыл три закона, составивших сущность его физической атомистики газовых смесей парциальных давлений газов (1801), зависимости расширения газов при постоянном давлении от температуры (1802, независимо от Ж. Л. Гей-Люссака) и зависимости растворимости газов от их парциальных давлений (1803). Эти работы привели его к [c.161]

Теория испарения твердых и жидких веществ дает соотношение между давлением насыщенного пара вещества и его скоростью испарения в вакууме [c.192]

Второй этап взаимодействия быстрой частицы со сложным ядром сводится к тому, что оставшееся возбужденное ядро испаряет частицы в соответствии с термодинамической теорией испарения ядра. [c.639]

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ИСПАРЕНИЯ БИНАРНЫХ СМЕСЕЙ. ТЕОРИЯ ИСПАРЕНИЯ БИНАРНЫХ СМЕСЕЙ [c.242]

Теория испарения бинарных смесей 243 [c.243]

Теория испарения бинарных смесей 245 [c.245]

Теория испарения бинарных смесей 247 [c.247]

Теория испарения бинарных смесей 249 [c.249]

Теория испарения бинарных смесей 251 [c.251]

Изложенная здесь теория коагуляции в диффузионном режиме применима лишь к аэрозолям с г 0,1 мк. Для более мелких частиц в теорию следует ввести поправку на скачок концентрации у поверхности поглощающей сферы, аналогичную поправке в теории испарения мелких капелек (см. стр. 100). Для аэрозолей же с г 0,001 ммк (10 А) коагуляция идет в газокинетическом режиме, т. е. скорость ее выражается известной формулой для числа столкновений между газовыми молекулами, см. (Прим. ред.) [c.150]

Кинетическую теорию испарения, как процесс эмиссии частиц, предложил В. В. Шулейкин [67 ]. Кинетическое уравнение испарения для наибольшей плотности потока массы жидкости можно записать в виде [c.45]

В настоящее время наиболее правдоподобной является теория катодного распыления, представляющая собой синтез теории ионного удара и теории испарения [1524, 1525, 1528]. По этой [c.469]

Часто вакуумное осаждение тонких пленок рассматривают как один процесс, однако правильнее его представлять как несколько различных процессов, а именно 1) переход вещества из конденсированной фазы, которая может быть твердой или жидкой, в газообразную 2) перенос паров вещества в пространстве от испарителя до подложки при пониженном давлении газа 3) конденсация паров вещества при достижении подложки. Отсюда следует, что теория вакуумного испарения должна включать термодинамику фазовых переходов, позволяющую определить равновесное давление паров вещества, а также кинетическую теорию газов, дающую физическую микроскопическую модель протекающих процессов. Исследование довольно сложных процессов, которые наблюдаются при обмене молекул конденсированной фазы и пара, приводит к теории испарения, которая является дальнейшим развитием кинетической теории. На основе упомянутых теорий может быть получено распределение осажденного вещества по поверхности, окружающей испаритель. Кинетические аспекты процессов конденсации, представляющие самостоятельный интерес, [c.14]

Поведение сухих гигроскопических частиц при постепенном увеличении ваажности проходит через следующие стадии I) частицы адсорбируют несколько молекулярных слоев в таги 2) частицы растворяются, превращаясь в капельки насыщенного раствора, и одновременно резко увеличивается их размер, 3) капельки раство ра растут, становясь все более разбав пенными Если теперь постепенно снижать влажность то размер капеггек сначала умень шается, и затем, при влажности значительно более низкой, чем та, при которой произошло растворение, они рекристаллизуются, резко уменьшаясь в размере С негигроскопичными частицами ни растворения, ни рекристаллизации не происходит Орр Херд и Корбетт рассчитали прирост и потерю влаги для субмикронных частиц хлоридов натрия, калия и кальция сульфата аммония и иодидов серебра и свинца при изменении влажности Они показали, что расчеты роста и высыхания частиц, основанные на термодина мике и теории адсорбции, удовлетворительно согласуются с экспе риментальными данными Некоторые микрогравиметрические изме рения скорости регидратации частиц хлорида натрия при различной влажности, а также теория испарения и регидратации капелек водных растворов приведены в работе Крайдера и др [c.109]

Использование закона Больцмана в теории испарения жидкостей, а также для объясиения термоэлектронных явлений и в химической кинетике [c.38]

В термоионном источнике вещество испаряется с поверхности, а так как скорость испарения является функцией массы частиц, то происходит фракционирование. Этот эффект заметно проявляется при анализе лития, где относительная разница в массах двух изотопов с массами 6 и 7 велика и составляет около 8%. Интенсивный ионный ток, соответствующий ионам Li, получается при нагревании солей лития на вольфрамовой или танталовой нити. Так как более легкий изотоп испаряется быстрее, чем тяжелый, то измеренное вначале отношение Li/ Li равно примерно 11,4, а затем оно возрастает по мере того, как остаток образца обедняется более легким изотопом. Простая теория испарения указывает, что начальная величина 11,4 к концу исиарения возрастет на 8%. Это находится, в общем, в соответствии с наблюдаемыми результатами. Имеется, однако, расхождение между величиной 8% и результатами Шютце [5], который указывает величину 9%. Эффект фракционирования является, несомненно, источником ошибок. Метод, использованный нами для анализа лития в трехнитиом источнике, позволяет устранить этот недостаток. Если нитрат лития испаряется при низкой температуре и попадает иа очень горячую вольфрамовую поверхность, то появляются ионы Li. Отношение токов ионов с массами 7 и 6 остается при этом постоянным в течение всего времени жизни образца [6]. [c.100]

Так как тгСо/г— оо при г—>0, то число молекул, испаряющихся с единицы площади, для очень малой капли превосходило бы это число в вакууме (вычисленное на основании кинетической теории газов), что, очевидно, невозможно. Поэтому ясно, что хотя простое выражение Ленгмюра при нормальном давлении и выполняется вплоть до г=10 мк, и даже при г=1 мк отклонение невелико, оно не может быть справедливо для более мелких капелек при атмосферном давлении, а при очень низких давлениях — и для более крупных. Эта аномалия отсутствует в развитой Фуксом теории испарения капелек, в которой принимается, что процесс диффузии начинается не непосредственно у поверхности [c.99]

VII. 19. Значения а для испарения жидкостей. Эта книга посвящена главным образом твердым фазам. Но тесная связь между теориями испарения жидкостей и твердых тел, как это видно, например, из теории Уайли, заставляет нас рассмотреть и жидкости и обсудить некоторые относящиеся к ним экспериментальные данные. Величины а для испарения ряда жидкостей собраны в табл. VII.2 (данные для жидкостей с низким давлением паров) и табл. VII.3 (данные для жидкостей с высоким давлением паров). Для веществ в табл. VII.2 величины получены при свободном испарении. Для веществ же в табл. VII.3 значения во многих случаях получены при промежуточных недосыщениях — это обычно делается, чтобы понизить величину результирующего потока. [c.218]

В настоящее время наиболее правдоподобной является теория катодного распьшения, представляющая собой синтез теории ионного удара и теории испарения. По этой теории энергия иона передаётся не одному атому, а некоторому их числу, другими словами, предполагается, что при ударе положительного иона о пространственную решётку металла происходит сильное местное нагревание на очень небольшом участке поверхности металла. За короткий промежуток временп вследствие теплопроводности металла температура нагретого элемента поверхности быстро падает за счёт увеличения нагретой площади, но за это короткое время успевает произойти отрыв отдельных атомов металла. [c.273]

Уравнения для коэффициента диффузии аналогичны выражению для диффузионного множителя в формуле испарения В. В. Шулейкина [67], сублимационной теории испарения Л. Леппа и адсорбции на поверхности твердого тела. Многие другие диффузионные процессы в твердых телах описывают уравнениями, аналогичными последней формуле. [c.32]

Сложности теории испарения, конденсации и адсорбции связаны с определением значения коэффициента аккомодации [67]. Примеры попытор квантовомеханического расчёта этой величины имеются в литературе. Л. Д. Ландау считал существенным, что при столкновении частицы газа с поверхностью конденсированного тела частота столкновений по порядку величины обратна времени взаимодействия частицы с поверхностью. Так как частота соударения существенно меньше максимальных частот [c.45]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология