Френеля

После того как найдены компоненты интенсивности в координатах р. , можно с помощью коэффициентов Френеля вычислить компоненты интенсивности отраженного луча. Обозначим штрихом параметры отраженного [c.463]

Необходимо отметить, что коэффициенты Френеля зависят только от свойств образца и величины угла падения, но не от характера первоначальной поляризации или времени. Из этого следует, что если в падающем луче света какая-либо составляющая равна нулю, она будет равна нулю также и в отраженном свете (рис. 9.7, а). [c.180]

Выведите формулу Френеля и поясните ее физическое содержание. [c.225]

Остальные четыре приводят к соотношениям Френеля (при дополнительном предположении (Х1=Ро) [c.460]

В рефрактометрических детекторах обычно используется два принципа измерения закон отражения Френеля или же закон отклонения Снелла. В детекторах первого типа часть светового потока, отраженная или прошедшая через границу раздела жидкость— стекло, пропорциональна углу падения и показателям преломления этих двух сред. Вследствие этого отношение интенсивностей пучков света определяется уравнением [c.89]

Это уравнение Френеля, которое показывает, что положительное вращение наблюдается в случае П1>Пт. [c.173]

При прохождении через оптически активную среду показатели преломления для лучей с левой круговой поляризацией п и правой п, не равны, что определяет поворот плоскости поляризации линейного поляризованного света а (уравнение Френеля) [c.278]

Образование максимумов и минимумов в ближней зоне преобразователя объясняется большой разницей путей от различных точек А преобразователя до исследуемой точки В и связанной с этим разностью фаз приходящих сигналов. Максимум амплитуды поля соответствует условию, что вся площадь преобразователя содержит излучатели, сигналы от которых приходят в точку В с разницей по фазе не более л (одна зона Гюйгенса — Френеля). Если точка В приблизится к преобразователю, то на его поверхности появятся излучатели, сигналы которых будут приходить в противофазе с сигналами центральной зоны и ослаблять суммарное значение амплитуды. Из этого следует условие отсутствия сигналов, приходящих в противофазе х — — х Х/2. Отсюда при х а легко получить формулу для хв [c.79]

Переходя к следующим зонам и продолжая построение векторной диаграммы, получим спираль Корню (см. рис. IV.4), из которой следует, что результирующая амплитуда рассеяния ОА2 равна 1/2 амплитуды рассеяния первой зоны ОА1. Отсюда рассеяние всех зон Френеля, начиная со второй равно 2В/Л = 1/2 — половине амплитуды рассеяния первой зоны Френеля. [c.86]

Дуализм волна—частица . Новые представления о природе электрона берут свое начало в известной полемике о сущности лучистой энергии, которая велась в течение длительного времени такими выдающимися исследователями, как Гюйгенс, Ньютон, Юнг и Френель. К началу XX в. считалась установленной волновая природа излучения точно так же, как веком раньше общепризнан был его корпускулярный характер. В 1905 г. для объяснения фотоэлектрического эффекта Эйнштейну пришлось вновь вернуться к представлению о фотонах как световых частицах. Таким образом, с новой остротой встал вопрос что такое свет—волны или частицы [c.162]

Степень взаимодействия затухающей волны с поглощающей средой можно рассчитать из уравнений Максвелла или Френеля, однако на практике в спектроскопии НПВО пользуются более простыми зависимостями. Так, на основе приближения малости ( Ю%) поглощения А величину отражения / можно оценить следующим образом [c.133]

Для двух граничных случаев, слабо поглощающих массивных образцов и очень тонких пленок величина не зависит от а, что позволяет получить для эффективных толщин довольно простые выражения либо из ряда разложения / по а (уравнение Френеля), либо из уравнений амплитуды электрического поля в отсутств Ие поглощения. [c.134]

КОЭФФИЦИЕНТ ФРЕНЕЛЯ. ЭЛЛИПСОМЕТРИЧЕСКИЕ УГЛЫ. ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ЭЛЛИПСОМЕТРИИ. [c.178]

Количественные и фазовые соотношения. между векторами Е,, Ег и Е( определяются формулами Френеля [c.180]

X) — коэффициент поверхностной диффузии (I — коэффициент Френеля Е — электрическая разность потенциалов Р — свободная энергия число Фарадея [c.6]

Согласно формулам Френеля, относительная разность фаз Д р- и s-составляющих вектора Е при некотором угле падения претерпевает разрыв (рис. 9.7,6). Этот угол называется углом Брюстера Эр. У полупроводников и металлов величина Д с увеличением угла падения изменяется плавно, а угол 6,, при ко- [c.180]

Рнс. 9.7. Изменение коэффициентов Френеля и параметра А в зависимости от свойств образца и величины у ла падения. [c.181]

Френель еще в 1823 г. экспериментально установил, что показатели преломления оптически активного кварца различны для левого и правого циркулярно-поляризованного луча. Это значит, учитывая соотношение (1), что скорости [c.289]

В соответствии с законами электродинамики, осциллирующие молекулярные диполи являются источниками вторичных волн с той же-частотой (О, В однородной среде с поляризуемостью ао интерференция вторичных волн, по принципу Гюйгенса—Френеля, приводит к распространению света только в направлении первичной (падающей) световой волны. В неоднородной среде, содержащей частицы или иные неоднородности (макромолекулы, флуктуационные образования) с поляризуемостью а, отличной от поляризуемости среды ао, не происходит полного гашения световых волн, распространяющихся в направлениях, отличных от направления распространения первичной волны, т. е. обнаруживается дифракция света на неоднородностях среды. В этом и заключается сущность рассеяния света малыми частицами (опалесценции), приводящего, в частности, к возникновению эффекта Тиндаля (правильнее Фарадея—Тиндаля) луч света в дисперсной системе становится видимым. [c.159]

Коэффициенты Френеля для этих двух волн [102] [c.111]

В 1801 г. Томас Юнг (1773—1829), выдающийся английский физик, астроном и врач (разработавший, в частности, теорию цветного зрения), провел опыты, показавшие, что свет ведет себя так, как будто он состоит из очень маленьких волн. Затем, примерно в 1814 г., французский физик Огюстен Жан Френель (1788—1827) показал, что световые волны относятся к классу волн, называемых поперечными волнами. В таких волнах колебания происходят под прямым углом к направлению их распространения. Самый наглядный пример волн такого типа — волны на воде. Отдельные частицы воды перемещаются вверх и вниз, а сама волна движется по поверхности. [c.85]

Р. Электромагнитная теория и соотношения Френеля. В классическом пределе поток фотонов образует непрерывную электромагнитную волну с напряженностями электрического поля Е и магнитного поля Н. Значения напряженностей полей 1 одчиняются уравнениям Максвелла и соотношениям, характеризующим электрические и магнитные свойства изотропной среды. Электромагнитная теория дает описание зеркального отражения от гладкой границы раздела сред или набора таких границ, образующего поверх 1юстн[, Й слой. [c.458]

В [2i получены ко.эффициенты Френеля 7 -2 и т. д. для поверхностного слоя, оОразованпого двумя границами раздела (О—1 и 1—2), отстоящими одна от другой па расстояние Аналогичным образом путем последователь- [c.460]

В 2.9.4 описан метод Монте-Карло для построения хода лучей. Если при расчете радиационного теплообмена используется этот метод, то учет поляризации не вызывает затруднений. Тем самым отпадает необходимость в проведении оценки погрешности, связанной с пренебрежением поляризацией. При проведении вычислений указанным методом необходимо определять поглощенную поверхностью долю падающего иа иое излучения, уже поляризованного при предыдуншх отражениях и прохождениях. Свойства поверхности будут рассчитаны с использованием коэффициентов Френеля г р., и Индекс 2 означает р и 5 направления, определяемые падающим лучом (единичный вектор г направлен к поверхности) и нормалью к поверхности (вектор п) [c.462]

Лекция 38. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля расчет [c.166]

Минимальную длину Ь = 1з можно выбрать около 10 мм (практика показывает, что образец можно помещать в зону Френеля, если точно устанавливать расстояния и /з при всех измерениях). Поэтому максимальная ошибка б/1 = б/з = 1%. б/) й 1%. Ошибку за счет прибора (дефектоскопа, осциллографа) при определении времени (о в этих расчетах не учитывали, так как при пользовании современными дефектоскопами с электронносчетными частотомерами (0,1—0,2 мкс) ее величина незначительна. Однако в ряде случаев, например при использовании аппаратуры с автоматической регистрацией времени УЗК в акустическом тракте, эту ошибку желательно учитывать. Ииже в таблице приводятся результаты расчетов. [c.228]

Идея о разложении линейно-поляризованного света на два луча с левой и правой круговой поляризацией была предложена О. Френелем для феноменологического объяснения явления оптической активности веществ. Лучи с разной круговой поляризацией имеют разную скорость распространения в оптически активных веществах, следовательно, разные показатели преломления (двулучепреломле-ние), т. е. VrфVl и ПгФщ. [c.172]

Это уравнение очень похоже на уравнение Френеля (VIII. 14). Молярная величина эллиптичности имеет следующее [c.191]

Л е й т ц - МЛ 6 — стационарный микроскоп отраженного спета с бол1.шим полем зрения для исследования ровных и полированных аншлифов в светлом поле, в темном поле, при фазовом и интерференционном контрасте и в поляризованном свете. Имеет микротвердомер. Снабжен системой автоматического микрофотографирования. Имеет проекционное устройство с линзой Френеля и матовым стеклом, диаметр изображения 34 см. [c.111]

Разобьем первую зону Френеля на элементарные площадки. Вследствие разности хода лучей, рассеянных центральной и нери-ферийными площадками, волны, достигаюп ие точки В, интерферируют и частично гасят друг друга. Пользуясь векторной диаграммой амплитуд волн, рассеянных всеми элементарными н.тющад-ками первой зоны, найдем, что длина результирующей амплитуды [c.85]

При полном внутреннем отражении вследствие того, что преломленная компонента отсутствует, свет возвращается в первую среду, что, на первый взгляд, не сопряжено с потерей световой энергии. Однако экспериментально было показано, что за отражающей поверхностью существует электромагнитное возмущение. Из уравнения Френеля следует, что во второй среде существует неоднородная волна, которая распространяется вдоль поверхности раздела в плоскости падения и меняется экспонепциальио с изменением расстояния от этой поверхности (вдоль оси, перпендикулярной границе раздела), приче. эффективная глубина проиикновения волны не выходит за пределы длины волны света. [c.131]

Френеля, приводит к распространению света только в направлении первичной (падающей) световой волны. При появлении в среде частиц или иных неоднороднсстей (макромолекулы, флуктуационные образования) с поляризуемостью а, отличной от о, не [c.192]

В первом приближении пленку представляют в виде однородного оптически прозрачного слоя, погруженного в водную среду [56, 100, 101]. При падении светового луча на пленку на поверхностях раздела фаз будут иметь место явления отражения и преломления, описывающиеся согласно феноменологическому подходу законами Френеля и Снела. Отраженные от двух поверхностей пленки световые лучи А ж В будут интерферировать друг с другом (рис. 33). [c.110]

Хроматография полимеров (1978) -- [ c.94 ]

Рефрактометрические методы химии (1960) -- [ c.220 , c.225 , c.237 , c.241 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.209 ]

Конструкционные свойства пластмасс (1967) -- [ c.187 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.209 ]

Конструкционные свойства пластмасс (1967) -- [ c.187 ]

Рефрактометрические методы химии Издание 2 (1974) -- [ c.213 , c.220 , c.232 , c.235 ]

Рефрактометрические методы химии Издание 3 (1983) -- [ c.2 , c.15 , c.186 , c.193 ]

Дисперсия оптического вращения и круговой дихроизм в органической химии (1970) -- [ c.0 ]

Химия и технология лакокрасочных покрытий Изд 2 (1989) -- [ c.131 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология