Массовые эффект, частицы

Очень малых расходных массовых концентраций частиц [82—84], что нетипично для большинства задач, представляющих практический интерес. Однако, используя надежную стробоскопическую аппаратуру и высокоскоростную кинокамеру [84,85], можно получить точные результаты. Ограничения в использовании визуальных способов измерения привели к разработке сравнительно более сложных методов, как, например, метода [86], основанного на использовании лазерного излучения и эффекта Допплера. [c.130]

Когда размеры частицы приближаются к размерам области взаимодействия в объеме твердого тела, электроны могут выходить со сторон и нижней части частицы, как показано на рис. 7.12, в результате чего уменьшается интенсивность генерируемого рентгеновского излучения по сравнению с объемной мишенью. Зависимость измеренной интенсивности, отнесенной к интенсивности от массивного образца, как функция диаметра сферической частицы показана на рис. 7.13 (кривая для Рек ). Массовый эффект всегда приводит к понижению измеряемой от частицы интенсивности и становится значительным для частиц диаметром от 5 мкм и меньше при энергии пучка 20 кэВ. [c.42]

В работе [161] процедура простой нормировки модифицирована для анализа частиц микронных размеров. Отмечено, что массовый эффект пропорционален части площади сканируемого растра, занятой интересуемой частицей. Измеряемая интенсивность /иэм умножается на нормировочный множитель [c.53]

С увеличением скорости газов осаждение частиц затрудняется и возрастает нагрузка циклонов. Вместе с тем поступающие в циклоны в большом количестве крупные частицы катализатора способствуют улавливанию мелких частиц (эффект массового действия легко улавливаемых в циклонах крупных частиц на мелкие). [c.265]

Для ядер с массовым числом, близким к 250, вероятность самопроизвольного деления быстро увеличивается благодаря туннельным эффектам [4]. Когда А > 250, вероятность в сущности равна единице и частицы в ядре не настолько связаны между собой, чтобы составлять ядро как целое. Неудивительно поэтому, что ядер с таким большим А в природе не существует. [c.10]

Изучение влияния состава металла-растворителя на скорость роста затравочных кристаллов осуществлялось с учетом данных, полученных при исследовании процесса спонтанной кристаллизации. В частности, применялись разжижающие добавки к основным компонентам N1 и Мп таких элементов, как 1п, Си, Са, 8Ь, массовая доля которых составляет до 10%- Установлено, что введение в металлическую шихту указанных добавок заметно снижает скорость роста затравок. Причем эффект от присутствия в шихте 1п, Са или Си практически одинаков в изученном интервале концентраций. Кроме того, показано, что введение в исходную шихту порошка графита (массовая доля 2 %) с размером частиц до 100 мкм значительно сокращает время насыщения расплава металлов углеродом и позволяет тем самым ограничить длительность предварительного растворения затравок не более чем пятью минутами. [c.390]

Изложенные представления отражают лишь основные эффекты, влияющие на процесс периодической массовой кристаллизации из растворов. Дополнительные эффекты, например измельчение и агломерация частиц, неполное перемешивание объема, изменение температуры суспензии вследствие выделяющейся теплоты кристаллизации и т. д., в значительной степени усложняют анализ процесса. [c.165]

Рассмотрим теперь амплитуду рассеяния вперед пиона с импульсом q и энергией ш в лабораторной системе л d. В приближении однократного рассеяния она состоит из когерентной суммы лр- и лп-амплитуд рассеяния вперед Лгр(ч р) и /лп(я р), относящихся к нуклонам, движущимся с импульсом р внутри дейтрона (считаем, что частицы находятся на массовой поверхности). Амплитуда однократного рассеяния вперед с уширением за счет доплер-эффекта равна [c.118]

Подобно массе, электрический заряд жестко связан с его носителями — частицами компонентов или субкомпонентов, благодаря чему перенос электрического заряда (как и перенос массы) от одного объекта к другому невозможен без передачи тех или иных частиц, выступающих в роли его носителей. Как мы увидим ниже, это приводит к эффектам взаимного увлечения электрического заряда и массы при их переносах. Электрическое взаимодействие между системой и окружающей средой или между областями системы, подобно массовому взаимодействию между ними, реализуется в виде неза- [c.23]

Вследствие влияния магнитного поля Земли ее поверхности могут достигать лишь те частицы космического излучения, магнитная жесткость которых = = А-р1 Х-е) больше некоторой величины, являюш ейся функцией географических координат и направления движения частицы А — массовое число ядра 2 — его заряд р — импульс частицы е — заряд электрона). Широтный эффект составляет 10% на уровне моря и резко возрастает при удалении от поверхности Земли. [c.969]

Электрический потенциал и структура двойных электрических слоев (поверхностные свойства) мало зависит от разм еров частиц. Однако увеличение удельной поверхности в дисперсной систе.ме приводит к повышению концентрации противоионов двойного слоя, что, в свою очередь, может влиять на многие свойства системы, в том числе и на свойства этого слоя. Например, суспензионный эффект возрастает не только с увеличением концентрации дисперсной фазы, но и с повышением ее дисперсности (при постоянной массовой концентрации дисперсной фазы), т. е. с увеличением межфазной поверхности в суспензии, в том числе и по высоте столба суспензии при осаждении. [c.395]

Если альтернативные силы классификации в принципе занимают не прямо противоположное направление, то определяющими становятся инерционные эффекты при движении частиц, а классификация называется инерционной. Аэродинамические схемы инерционной классификации значительно многообразнее, чем равновесной, ибо кроме природы массовых сил здесь играет роль и их ориентация по отношению к силам сопротивления. [c.28]

Такое, казалось бы, противоестественное движение газа из области низкого в область высокого давления обусловлено поведением заряженных частиц, которые под действием электромагнитных сил движутся к оси дуги, увлекая за собой нейтральные частицы. Последние же ионизуются вследствие электрического нагрева, а образовавшаяся плазма вытекает в осевом направлении. Таким образом, магнитное сжатие дуги приводит к появлению насосного Или вернее компрессорного эффекта. В зависимости от конкретных условий массовая скорость в дуге рУг может быть ниже, равна или даже выше, чем в спутном потоке. Одиако в большинстве случаев на участке / рУг в дуге оказывается ниже, чем в периферийной зоне. В соответствии с законом неразрывности течение в холодном газе должно быть ускоренным. По этой причине, а также вследствие трения газа о стенки канала в спутном потоке плазмотрона будет наблюдаться падение статического давления по длине канала. В периферийной зоне образуется пик массовой скорости. Однако по длине канала неравномерность в распределении по сечению должна уменьшаться, что видно из уравнения импульсов, записанного ради упрощения в одномерном приближений [c.148]

Простая нормировка наиболее эффективна при анализе частиц размерами менее 3 мкм. Для таких частиц массовый эффект доминирует и влияет на все элементы одинаково. Например, на рис. 7.13" начальный участок кривой зависимости /част//м. обр от диаметра частицы идентичен и для /Са-излучения кремния, и для /Са-излучепия железа. В этой ситуации порми-ровка результатов может быть эффективной. Пример анализа с использованием нормировки, в которой ошибки малы, приводится в табл. 7.9 (пирит). Однако с нормализацией могут быть связаны большие ошибки, в частности если измеряются как низкоэнергетические, так и высокоэнергетические рентгеновские линии. [c.52]

В основе метода отношения пик/фон [159, 165, 166, 167] лежит то обстоятельство, что, хотя причиной возникновения характеристического и тормозного рентгеновского излучения служат совершенно различные процессы (ионизация внутренних электронных оболочек и кулоновское взаимодействие), оба типа излучения генерируются почти в одном и том же объеме. Более того, при возбуждении образца оба типа излучения будут одинаково поглощаться. Следовательно, при данной энергии массовый эффект и эффект поглощения будут одинаковы как для характеристического, так и для тормозного излучения. Интенсивность тормозного излучения /в можно поэтому нспользовать в качестве нормировки для основных геометрических эффектов. Таким образом, хотя й = /част//м. обр сильно зависит от размера частиц, величина (/част//вчаст)/(/м. обр//в м. обр) практически не зависит от размера частиц, за исключением очень малых 168]. [c.54]

Выше уже отмечалось, что слой твердых частиц размером менее -—100 мкм часто расширяется однородно в ограниченном интервале скоростей до возникновения пузырей. Такое поведенне ограничено очень узким интервалом размеров частиц, примерно до 40 мкм (несколько меньше для некоторых неорганических солей ), так как для более мелких частиц отношение поверхностных сил к массовым становится настолько большим, что порошок вообще нельзя перевести в псевдоожиженное состояние. Некоторое, хотя и ограниченное, расширение непрерывной фазы сильно влияет на характер движения твердых частиц. Можно принять, что оно соответствует (в жидкостной аналогии) увеличению числа Рейнольдса на один порядок. Силы, эквивалентные вязкостным в непрерывной фазе, по-видимому, проявляются слабо, скорее под действием деформированного пузыря возникают эффекты, подобные слабым вихрям. [c.156]

Массовый коэффициент истинного поглощения у-квантов представляет собой сумму массовых коэффициентов для фотоэффекта, компто-новского эффекта и образования пар. Например, начальная ЛПЭ при использовании у-лучей Со с энергией 1,25 МэВ составляет 0,2 эВ/нм, в случае электронов с энергией 1 МэВ - 0,2 эВ/нм, а-частиц с энергией [c.108]

Электрический потенциал и структура двойных электрических слоев мало зависят от размеров частиц. Однако увеличение удельной поверхности в дисперсной системе приводит к повышению концентрации противоионов двойного слоя,что в свою очередь может влиять на многие свойства системы, в том числе и на свойства этого слоя. Если противоионами в двойном электрическом слое являются Н+- или ОН -ионы, то наблюдается так называемый суспензионный эффект, сущность которого состоит в том, что значение рНс суспензии отличается от значения рНф выделенного из нее фильтрата. Количественно суспензионный эффект характеризуется величиной ДрНсэ = рНс—рНф, которая возрастает с увеличением концентрации дисперсной фазы в суспензии, а при постоянной массовой концентрации дисперсной фазы — с увеличением ее дисперсности, т. е. эффект повышается с увеличением межфазной поверхности в суспензии. Значение суспензионного эффекта уменьшается с повышением концеитрацпи электролитов в системе, что еще раз подтверждает указанную причину возникновения этого эффекта. Знак суспензионного эффекта (ДрНсэ) совпадает со знаком заряда поверхности (частиц, мембран). [c.343]

Первый путь состоит в том, что при выводе уравнений движения многофазной многокомпонентной среды типа (1.66) наряду с пространственными координатами х , х , з и временем Ь вводится еще одна независимая переменная — характерный размер включений или объем частицы V. Все зависимые переменные модели становятся функциями пяти аргументов х , х , х , I, V, а система уравнений движения дисперсной смеси типа (1.66) дополняется еще одним уравнением баланса относительно многомерной плотности распределения частиц по названным координатам р (х , а , I, у). Несмотря на некоторое усложнение математической модели, такой подход иногда (например, когда включения представляют твердые частицы) приводит к эффективному решению задачи. Примером может служить описание процессов массовой кристаллизации с учетом многофазности среды, фазовых превращений, кинетики роста кристаллов и зародышеобразова-нйя, распределения частиц по размерам и эффектов механического взаимодействия между ними [4]. [c.136]

Развиваемый в данной миографии системный подход к описанию сложных ФХС открывает путь к созданию Достаточно общего математического описания процессов массовой кристаллизации, учитывающего все основные особенности в тесной взаимосвязи. На этапе качественного анализа структуры ФХС (рассматривая смысловой и количественный аспекты анализа) сформулированы общие уравнения термогидромеханики полидисперсной смеси (уравнения сохранения массы, количества движения, энергии с учетом произвольной функции распределения частиц по размерам, фазовых переходов и поверхностной энергии частиц). Тем самым созданы предпосылки для последовательного и обоснованного учета наиболее существенных явлений и их описаний от первого до пятого уровней в общей иерархической структуре эффектов при построении функционального оператора полидисперсной ФХС произвольного вида. [c.4]

Опишем эффекты влияния каждого слагаемого в правой части уравнения (1.69) первое и второе слагаемые соответствуют воздействию внешних поверхностных и массовых сил, действующих на г-фазу третье слагаемое характеризует силы взаи1у10действия между несущей фазой и включениями г-фазы четвертое представляет изменение импульса г-фазы за счет перехода включений из одной фракции в другую при их росте пятое — изменение импульса г-фазы непосредственно за счет фазового перехода, 0,2 — скорость поверхности контакта фаз шестое и седьмое слагаемые характеризуют изменение импульса г-фазы за счет исчезновения и образования частиц г-фазы при столкновениях, причем полагаем, что при образовании частицы г-фазы в нее пришел импульс [c.33]

Для насадок, состоящих из смесп сфер двух размеров, на рис. 9 нанесены длины перемешивания в безразмерной [ орме (длина перемешивания отнесена к диаметру сферы большего размера (/,) как функции массовой концентрации А ) сфер, имеющих больший диаметр. В каждом случае частицы с меньшим диаметром имеют наибольшее влияние иа эффективную длину перемешивания. Другими словами, эффект перемешивания значительно хуже, чем можно было ожидать согласно арифметическим средневзвешенным значениям (см. на рис. 9 кривую а). Для сравнения на этом рисунке приведен также средний диаметр эквивалентной сферы (см. на рис, 9 кривую б), который авторы предлагали использовать в качестве длины, переме-пшвания. [c.438]

Почти полное отсутствие потерь краски достигается при распылении в электрическом поле высокого напряжения (электроокрашивание). Метод основан на переносе заряженных частиц краски в электрическом поле высокого напряжения, создаваемом между системой электродов, один из которых — короиирующее краскораспы-ляющее устройство, другой — окрашиваемое изделие. К краскораспыляющему устройству подводят высокое напряжение (обычно отрицательного знака), изделие заземляют. Лакокрасочный материал поступает на коронирующую кромку распылителя, где приобретает отрицательный заряд и распыляется под действием электрических сил, после чего осаждается на поверхности заземленного изделия. Метод широко применяют для окраски металлических изделий, а в, ряде случаев и для окраски изделий из дерева, стеклопластиков, резины и т. п. Окраску производят с помощью стационарных установок на конвейерных линиях и ручными электрораспылителями. Про изводительность зависит от типа и количества распылителей. Наибольший экономический эффект дает применение этого метода в серийно-массовом производстве. [c.161]

Для воздушной сепарации твердых частиц, наоборот, всегда используются две силы — массовая для отделения крупных частиц (грубого продукта) и сила сопротивления для отделения и удаления мелкой пыли (тонкого продукта разделения). Эти силы могут действовать в одном направлении, тогда имеет место пневмотранспорт, сепарация отсутствует. Эффект сепарации возникает только в том случае, когда массовая сила и сила сопротивления действуют в различном направлении, т. е. между их векторами имеется какой-то угол 0. При 6=180° имеет место противоточная равновесная сепарация, при 0 = 90°— поперечно-поточная, при 9О°<0<18О° — сепарация в косом потоке. [Л. 5]. Частицы, у которых вследствие их размера или плотности массо ая сила больше сопротивления, продолжают двигаться по первоначальным траекториям и попадают в грубый продукт, частицы с меньшим размером или плотностью следуют за газовым потоком и выносятся в мелкий продукт. При противоточ-ной сепарации частицы, у которых массовая сила и сила сопротивления равны, находятся в состоянии равновесия ( витания ), а их размер называется граничным— бгр. Они попадают в грубый или тонкий продукты только в результате действия второстепенных сил, т. е. в результате влияния тех или иных случаййых факторов. [c.9]

В основе многочисленных приемов практического использования магнитной обработки водных систем лежат, естественно, определенные изменения их физических и физико-химических свойств. Выявлению таких изменений посвящено большое число исследований как в нашей стране, так и за рубежом. Следует отметить, что идеально чистую воду, как правило, не изучали. Опыты проводили с бидистиллятом, дистиллятом, технической водой, искусственными растворами, суспензиями и биологическими системами. Эти исследования были сопряжены с большими трудностями. Прежде всего, изменения свойств гомогенной жидкой фазы водных систем часто весьма невелики. Это, конечно, не предопределяет невозможность достижения существенных конечных эффектов. Усиление и стабилизация малых начальных изменений свойств могут происходить с помощью промежуточных механизмов, во много раз увеличивающих эти изменения. В подавляющем большинстве случаев такое усиление свойственно гетерогённым системам и фазовым переходам. Например, малейшее стимулирование образования кристаллов может вызвать лавинную и необратимую кристаллизацию в объеме, со всеми вытекающими из этого технологическими последствиями. Небольшое уменьшение степени гидратации поверхности твердых частиц в определенных условиях может привести к их массовой коагуляции, существенному улучшению фильтрования и др. [c.22]

Небольшое добавление частиц размером 25 мкм к газовому транспортирующему потоку [до расходной массовой концентрации, равной 0,7 (кг/ч)/(кг/ч)] незначительно повышает потерю напора. При этом не ощущалось заметного влияния твердой фазы на турбулентность газового потока. Дальнейшее увеличение массовой расходной концентрации (сверх 0,7) начинало влиять на турбулентность потока увеличивалось расхождение между временем релаксации твердых частиц и временем релаксации турбулентных вихрей, что приводило к разрушению последних и детурбулизации потока. Повышение времени релаксации твердых частиц, возможно, определялось усилением агломерационного эффекта при повышении концентрации твердой фазы. [c.59]

Наряду с определением молекулярно-массового распределения полимфов с помощью ситовой хроматографии были также определены радиусы частиц дисперсий полимеров [10]. На силикагеле со средним диа.метром пор 12000 А удалось разделить дисперсии поли-метилакрилата с диаметрами частиц от 350 до 2390 А. Элюентом служила вода, в которую в данном случае был добавлен эмульгатор. Из-за низких скоростш диффузии частиц разделение можно вести только при низких скоростях элюента ( 0,1 мл/мин при внутреннем диаметре колонки 9 мм ). Кривые элюирования для различных дисперсий (350—2390 А) показаны на рис. 1Х.2. Калибровочные 1фивые дисперсий полистирола и метилметакрилата идентичны. Для частиц диаметром примерно 1 мкм наблюдается только эффект фильтрации, обусловленный особенностями аппаратуры. Эти частицы были вновь получены при промывании колонки. [c.211]

Развитие фундаментальной физики слабых взаимодействий опирается на экспериментальные исследования нейтрино, двойного бета-распада ядер и поиски слабовзаимодействующих частиц тёмной материи . Обнаружены и измеряются эффекты осцилляции нейтрино, которые проявляются в изменении флейвора этих частиц. Эти факты невозможно описать в рамках стандартной теории слабых взаимодействий, что доказывает необходимость построения новой теории. Количественная верификация новых теоретических моделей и, в частности, выяснение массовой структуры нейтрино должны быть проведены на основании новых экспериментальных данных. Поэтому экспериментальная физика слабых взаимодействий, в частности, физика этих явлений при низких и средних энергиях — о чём в основном шла речь в настоящем обзоре — сегодня активно развивается. [c.43]

Вполне вероятно, что введение в отверждающуюся клеевую композицию несовместимого полимера позволяет значительно повысить прочность соединения за счет уменьшения дефектов, препятствует развитию дефектных микротрещин, способствует уменьшению внутренних напряжений, влияет на молекулярную массу и молекулярно-массовое распределение. Эффект усиления зависит, естественно, от количества вводимого полимера и размера его частиц. [c.34]

В [13, 14] авторами изучалось восходящее развитое турбулентное течение воздуха в трубах диаметром D — 38 мм и D = 56 мм в присутствии сферических частиц стекла (dp = 45 мкм и dp — 136мкм) и меди (dp = 93 мкм). Массовая расходная концентрация дисперсной фазы варьировалась в диапазоне Ма — 0,1 — О, 54. Скорость несущего воздуха равнялась Ux = 4,1 — 5, 7 м/с. Эксперименты показали, что профиль осредненной скорости частиц был более пологим по сравнению с соответствующим профилем для несущей фазы. Пологость профиля скорости увеличивалась с ростом инерционности частиц. Также было выявлено, что при значениях концентрации Ма 0,3 присутствие частиц приводило к существенному выполаживанию профиля осредненной скорости газовой фазы. Данный эффект также увеличивался с ростом инерционности дисперсной фазы. [c.99]

Удовлетворительное объяснение этого, казалось бы, аномального явления заключается в особенностях ме.ханизма реакции, а также в особенностях сдвигового поведения реактопластов, являющихся высоконаполненными суспензиями. Во-первых, начальные стадии реакции протекают не в направлении общего роста молекулярной массы смолы, а в направлении сужения спектра молекулярно-массового распределения за счет-увеличения молекулярной массы более подвижных низкомолекулярных фракций. Во-вторых, вязкость композиций в гораздо больиией степени определяется сцеплением частиц наполнителя, образующих структуры типа каркасных, чем вязкостью связующего, поэтому, чтобы эффект роста вязкости композиции стал ощутим, необходимо существенное увеличение вязкости связующего, соответствующее достижению такого значения с, при котором реакция идет уже преимущественно в направлении образования сшитой структуры. Наконец, в-третьих, реакция протекает в микрогетерогенной среде и характеризуете. существенной микронеоднородностью степени протекания. Центрами наиболее высокой степени отверждения являются монокристаллы уротропина (отвердителя). Вязкость связующего начинает возрастать в первую очередь в, этих микрообла- [c.51]

Массовая доля неорганических примесей в исходном веществе <0,005% и неоднородна по элементам. Вопрос о механизме роста кристаллов ADP и ему изоморфных в присутствии примесей неоднократно рассматривался с точки зрения изменения морфологии кристаллов [2, 3, 4]. Экспериментально установлено, что наиболее существенное влияние на габитус кристаллов оказывают трехвалентные ионы переходной группы железа. Основным вопросом, связанным с ростом кристаллов и их очисткой от примесей, является вопрос о структуре примесной частицы в растворе при разных его параметрах (пересыщение, концентрация, значение pH, температура и т. д.), о механизме ее действия на рост кристалла, о строении частицы и месте размещения в структуре кристалла при ее захвате в процессе роста. В работе [2] предполагалось действие комплексов РеНР04+ на рост ADP в кислых растворах и замещение ими ионов NH4+. В случае ионов Сг + аналогичный комплекс существует в кислых растворах и вызывает выклинивание кристаллов, а при pH выше 4,5 образуются новые комплексы на основе НР04 -, не дающие этого эффекта. Авторы работы [5] считают возможной примесной частицей при введении СгС1з в раствор ADP комплекс [Сг(Н20)4(0Н)2]+, который вместе с С1 образует новые РВС-векторы в сетках 701 , 702 и 502 кристаллов ADP. Параллельно этим сеткам размещается примесь, захваченная кристаллом при ее неполной десорбции. На основе изучения мессбауэровских спектров делается вывод о вхождении в кристалл ADP изолированных ионов Fe в пустоты структуры [6]. [c.59]

Поскольку наблюдаемый при облучении эффект связан с поглощенной энергией, т. е. с дозой, то экспериментальные данные принято представлять в виде зависимостей количественной характеристики наблюдаемого эффекта, например, концентрации продукта, вязкости системы, электропроводности и т. д. от дозы. Эту зависимость называют дозной зависимостью, дозной кривой, кривой накопления или кривой разрушения, даже если зависимость линейная. Представление экспериментальных данных в виде дозных кривых удобно и для качественного и для количественного описания радиационно-химического процесса. Для количественной характеристики используют радиационно-химический выход G — число изменившихся (возникших, распавшихся, перестроившихся) частиц (молекул, ионов, радикалов и др.) иа 100 эВ поглощенной объектом энергии. Таким образом, радиационно-химический выход в отличие от принятого в синтетической химии массового или процентного выходов — энергетический выход. [c.230]