распада ширина

В 7 показано, что такая ситуация принципиально возможна. На ранней стадии спинодального распада ширина пакета нарастающих концентрационных волн уменьшается со временем по закону АА — " г. Поэтому появление модулированных структур можно объяснить, если предположить существование специальных условий, когда приближение Кана (малость амплитуд концентрационных волн) справедливо в течение времени, необходимого для того, чтобы пакет волн стал достаточно узким и, следовательно, можно было бы пренебречь амплитудами всех волн, кроме волны, имеющей длину Яд (при этом возникает чисто синусоидальное распределение концентрации). В противном случае оказывается необ- [c.260]

Зоны, свободные от выделений. Надежно установлено, что неравномерный распад во время старения сплавов А]—2п— /[ может приводить к образованию зон, свободных от выделений, вдоль границ зерен [230]. Ширина этих зон легко различается в тройных сплавах. На рис. 135 на примере высокоугловых границ показаны зоны, свободные от выделений [44]. В промышленных высокопрочных алюминиевых сплавах ширина зон, свободных от выделений, намного меньше. Часто эти зоны совсем не наблюдаются. Поэтому большинство исследований по изучению связи между шириной зон, свободных от выделений (ЗСВ), и сопротивлением КР, представляющих научный интерес, проводится на высокопрочных тройных сплавах системы А1—2п—IЛg. Существуют три основных взаимоисключающих мнения I) уменьшение ширины ЗСВ будет увеличивать сопротивление КР [23 1] 2) уменьшение ширины ЗСВ уменьшает сопротивление КР [232] 3) ширина ЗСВ имеет небольшое влияние на КР, иногда оно практически отсутствует [144, 233 ]. [c.294]

В соответствии с кинетикой реакций радикальной полимеризации этилена основными технологическими параметрами синтеза ПЭВД, определяющими структуру и массу макромолекулы, являются температура и давление полимеризации. Важную роль играют также конверсия мономера и время пребывания реакционной смеси в реакторе. С повышением температуры скорость роста цепи увеличивается меньше, чем скорость реакций передачи цепи и распада инициатора, что приводит соответственно к увеличению степени разветвленности (того и другого типа) и уменьшению молекулярной массы. Повышение давления преимущественно увеличивает скорость роста цепи и замедляет распад инициатора. Это вызывает увеличение молекулярной массы и уменьшение степени разветвленности. В то время, как на КЦР влияют только температура и давление, ДЦР сильно зависит от концентрации и времени пребывания полимера в реакторе, а именно, увеличивается с ростом этих параметров. Повышение ДЦР, в свою очередь, приводит к увеличению фракций полимера большой молекулярной массы, т.е. к росту ширины ММР и образованию высокомолекулярного хвоста ММР. [c.136]

Относительная величина пиков в масс-спектре определяется вероятностью соответствующих направлении распада и измене нием концентрации образца в ионном источнике в процессе съемки масс спектра Однако если время сканирования значи тельно меньше ширины хроматографического пика, это измене ние не очень велико кроме того, математическое обеспечение системы обработки данных позволяет корректировать относи тельные интенсивности масс спектральных пиков в соответствии с изменением ПИТ [c.125]

На рис. 3.7 показан разрез коксовой камеры и даны кривые распределения температуры по ее ширине в различные периоды коксования. Вследствие небольшой теплопроводности угольной шихты [от 0,75 до 0,8 Дж/(м-ч-К) или 2-10 Вт/(м-К)] температура в центре камеры заметно ниже, чем у стенок. Она выравнивается лишь через 13—14 ч. В соответствии с динамикой прогрева шихты в ней протекают описанные выше процессы. К концу коксования оба пластических слоя, перемещающиеся от стенок, соединяются в центре камеры, образуя шов, по которому коксовый пирог при выгрузке из печи распадается на две примерно равные части. [c.82]

Эта кинематическая область была исследована в процессе аннигиляции е е л я , изображенном на рис. 1.4. Экспериментальные данные, приведенные на рис. 1.5, показывают известный резонанс — р -мезон. Он расположен при 0,6 ГэВ , что отвечает массе мезона /Ир = 770 МэВ. Большая ширина этого мезона = тр ) 150 МэВ, хорошо видная на рис. 1.5, полностью обусловлена распадом р° - тс л . Поэтому сейчас мы исследуем формфактор пиона более внимательно, с точки зрения появления р -мезона. [c.14]

Знаменатель содержит не только массу мезона, но также ширину Гр распада р - ля, которая обращается в нуль ниже порога 2я (т.е. для < 4тя ). Уже выражение (1.3) воспроизводит основные особенности формфактора пиона, и, чтобы получить хорошую подгонку данных как во времениподобной, так и в пространственноподобной областях, необходимы лишь незначительные усовершенствования. Среднеквадратичный радиус, полученный из (1.3), равен [c.15]

Так как унитарность здесь учтена корректно, такая процедура дает должну ю ширину А -> лЫ распада в рамках обсуждаемой модели. Чтобы эго увидеть, будем пренебрегать очень малым вкладом в Азз 0-1 перекрестного слагаемого. В приближении для константы связи 4/ находим [c.39]

Всюду выше вплоть до этого момента рассмотрение было вполне общим. Сейчас мы напомним (см. раздел 1.2), что существует бозон с / = / = 1, сильно связанный с двумя пионами р-мезон с массой Шр - 770 МэВ 5,5 Шл и большой шириной распада по каналу лж порядка 150 МэВ. Эти обстоятельства наводят на мысль, что этот мезон играет важную роль в процессах, дающих вклад в Яs Размер взаимодействия за счет обмена р-мезоном по порядку величины равен /Ир , составляя малую часть комптоновской длины волны пиона. Более детально механизм обмена р-мезоном будет обсужден в разделе 2.6.3. [c.46]

Здесь (Ид сводится в статическом пределе к разнице масс Л и N, Гд — ширина распада А- лЫ, Ясно, что энергетический знаменатель в (4.57) отвечает за резонансную форму сечения поглощения. Для процесса гамильтониан Яд(1,2) дает следующий матричный элемент, включающий 8- и Т-операторы АК-перехода (см. определение (2.54)) [c.140]

При энергиях рассеяния а> > т необходимо учитывать физический процесс распада Д -> яЫ. Он добавляет к д свободную ширину распада Д Гд(<ы) из (2.46) [c.178]

Ширина резонансной структуры в Ош значительно превышает ширину распада свободного резонанса Д(1232). Уширение систематически увеличивается с ростом массового числа ядра и в основном связано с эффектами многократного рассеяния. [c.247]

Ширина распада А. Рассмотрим теперь распад А яК в конечное состояние, где нуклон находится в потенциале VN. Ширина распада изменяется по сравнению со свободной шириной из-за изменения доступного фазового пространства. Эта ширина дается оператором, действующим между состояниями А [c.259]

Рис. 7.12. Иллюстрация процесса, порождающего ширину распада А -> Ыл

Полезно включить ширину распада А - лN в одночастичный гамильтониан А [c.260]

Эта величина должна быть добавлена к ширине распада А -<> ггН. Если использовать взаимодействие АН NN с параметрами, которые воспроизводят процесс лд. - НН в резонансной области энергий, то результирующая абсорбтивная ширина приведет к заметному затуханию А-дырочных состояний. Ее эффекты описываются в следующем разделе на языке комплексного пион-ядерного оптического потенциала. [c.266]

Это отвечает абсорбтивной ширине в центре ядра, равной 80 МэВ. Такое значение еще раз отражает сильное абсорбтивное уширение дырочных состояний. Уменьшение ширины Д-распада за счет принципа Паули в Im Уо не включено. Оно, как твердо установленная поправка, рассматривается в Д-дырочных моделях отдельно. [c.267]

Объектами исследований эффекта Мёссбауэра, наряду с железом и оловом, уже явились и многие другие элементы. Однако основной задачей соответствующих работ было пока само установление существования эффекта и исследование основных ядерных характеристик гамма-переходов (схема распада, ширина уровн I и т. п.). Лишь для золота Аи были уже изучены изменения химических сдвигов в зависимости от состава решетки (Аи, Р1, сталь. Ре, Со, N1), в которую золото вводили в виде незначительных примесных добавок [106, 107]. Поэтому в данном обзоре мы ограничиваемся подробным рассмотрением результатов для железа и олова, в отдельных случаях упоминая о других элементах только в следующем, заключительном разделе, посвященном некоторым перспективам применений эффекта Мёссбауэра в химии. [c.62]

Атмосфера, в которую вытекает струя гидравлической резки, является средой с противодавлением под. действием этой среды равновесная форма струи утрачивается и ширина зоны, занимаемая конгломератом жидких частиц, в направлении струййого потока возрастает. На распад жидких струй существенное влияние оказывает форма сопла и состояние его поверхности. Причинами потери устойчивости жидкой струи являются пульсация, кавитация, наличие твердых и газовых включений в жидкости, вибрация сопла и ряд других [205-211]. Отмечается [212], что-максимальная турбулентность в струе имеет место вблизи точки перегиба эпюры осредненных скоростей, приблизительно на расстоянии 1/4 радиуса струи от ее оси. [c.155]

Г. На тальковых или керамических подкладных кольцах толщиной 5—10 мм. Наружный диаметр кольца должен быть-на 1 мм меньше внутреннего диаметра трубы, а шнрииа кольца — несколько больше ширины шва. После окончания сварки стык простукивают молотком, кольцо распадается на куски, которые удаляют из трубы ершами, промывкой водой или продувкой воздухом. [c.413]

Спектр излучаемых частот при экспоненциальном законе распада возбужденного состояния (IX.4) имеет так называемую ло-ренцевскую зависимость (IX.7) с центром в сОд и шириной кривой на половине высоты Г (рис. IX.2), причем спектральная интенсивность О (со) нормирована на единицу [c.179]

После а- или р-распада образовавшееся в результате распада ядро нередко находится в возбужденном состоянии. Переход таких ядер из возбужденного состояния в основное обычно сопровождается Y-излyчe-нием. у-Излучение ядер имеет дискретный характер с очень узкой шириной линий. Такое излучение в принципе может служить для однозначной идентификации радиоизотопов. [c.787]

Следовательно, неопределенность частоты этих линий пре Допределяет ширину линии, составляющую примерно 1/50 000 000 длины волны. Такое расширение линии обычно маскируется другими эффектами. Тем не менее некоторые возбужденные состояния атомов, энергия которых превышает энергию ионизации, имеют среднее время жизни только 10 с ввиду очень быстрого распада на электрон и положительный ион, и спектральные линии, образующиеся с участием эта.х состояний как высших состояний, получаются приблизительно на 0,1 нм шире. [c.75]

Система С,9—С21 (рис. 44, б). При комнатной температуре полной изоморфной смесимости в этой системе не наблюдается. Вблизи более длинноцепочечного компонента С21 существует двухфазная область Ог ,+Ог д,1 (состав 1 5) смеси с более высоким содержанием короткоцепочечного компонента С19 (1 2, 1 1,2 1 и 5 1) образуют гомогенные ромбические твердые растворы /. При охлаждении до температуры 4-6 °С все изученные твердые растворы этой системы становятся кристаллическими (фаза Фазовый переход сгуз1- го(. 1, так же как и в случае системы С17— Сзй, сопровождается распадом гомогенного твердого раствора вследствие полиморфного превращения в ограниченном интервале температуры на две фазы. Минимальная температура начала распада 10.8 °С установлена для состава 5 1, максимальная 21.0 °С — для состава 1 5. Скачок параметра а при переходе из кристаллического состояния в низкотемпературное ротационно-кристаллическое состояние (величина максимально проявился у состава 1 5 (0.18 А), минимально—у состава 2 1 (0.07 А). Ширина двухфазной области /варьирует от 0.5 до 5.0 °С (составы 5 1 и 1 2 соответственно). Переход в промежуточное ротационно-кристалли-ческое состояние (фаза /+,) наблюдается у всех твердых растворов. Температурный интервал существования фазы Ог ц+2 составляет 2-2.5 °С. В гексагональную модификацию Н ,2 переходят все твердые растворы системы за исключением составов 5 1 и 11 1. Состав 2 1 плавится сразу же после перехода в гексагональную фазу. Составы, обогащенные более длинноцепочечным гомологом С, , существуют в гексагональной модификации в интервале 1-2 °С. [c.219]

Из этих соотношений видно, что коэффициент прохождения имеет действительное и конечное значение даже в том случае, если больше нуля. Скорость распада атомного ядра должна быть пропорциональной коэффициенту прохождения. Поэтому для нрохонодения различных частиц через одинаковый потенциальный барьер константа скорости распада должна увеличиваться при уменьшении массы проходящих частиц. В дальнейшем мы увидим (табл. 4 гл. У), что для первых членов радиоактивных рядов, начинающихся с урана, актиния и тория, константа скорости испускания электронов примерно в 101 раз больше константы скорости испускания а-частиц (ядер гелия). Заметим, что в случае проникновения частиц заданной массы через различные потенциальные барьеры коэффициент прохождения быстро падает по мере увеличения ширины барьера а и его высоты (зависящей от У. ). Таким образом, стабильность большинства химических элементов соответствует относительно большой глубине потенциальной ямы. [c.173]

При распаде метасгабильного иона теряется часть кинетической энергии. Количество теряемой энергии (7) отражается на ширине и форме диффузного пика (рис. 5.3). Малые величины Т приводят к довольно узким пикам гауссовой формы (а), тогда как более высокие значения теряемой энергии обусловливают [c.60]

Рентгеновские данные показали [47], что сера оказывает большое.влияние на внутреннее строение осадков никеля дифракционные картины характеризуются наличием размытых линий, ширина которых возрастает с увеличением содержания серы. Так, при содержании серы 5% осадки имеют кристаллическое строение, период решетки уменьшается на 0,04 % по сравнению со значением для никеля при содержании серы яй 9% на рентгенограммах зафиксировано гало . Формирование осадков с серой, являющихся одной из форм осадков неявно кристаллического типа, связано с протеканием в зоне кристаллизации химической реакции, приводящей к включению серы. После термообработки осадков при температуре 400—450° С выявлены фаза никеля и соединение N 382 это подтверждают результаты термографических исследований. Экзотермический эффект при температуре 450° С авторы объясняют образованием сульфида Ni88a, эндотермический эффект при температуре 600° С — распадом Ni88a. [c.101]

Так как в подобных исследованиях других классов соединений было показано, что среди продуктов распада характерными являются как раз наименее летучие, то желательно использовать колонки с высокой разрешающей способностью и работать в режиме с программированием температуры. В таких экспериментах наиболее эффективна капиллярная хроматография с программированием температуры или с поддержиианием постоянной температуры пиролиза. Подбирая подходящие металлические сплавы и нагревая их индукционным методом до точки Кюри, можно обеспечить достаточно быстрый и воспроизводимый нагрев для пиролиза. Другое необходимое требование заключается в очень малой толщине слоя вещества, подвергающегося пиролизу исследуемый раствор наносят на металлические пластинки толщиной 0,2 мм, шириной [c.327]

На лавинной стадии разрушения образуется магистральная трещина, развитие которой приводит к нарушению сплошности образца. Перегруженные связи составляют 10—20% от нх общего числа в образце [160]. Дест1рук-ция сопровождается появлением свободных радикалов, обладающих высокой химической активностью и вследствие этого инициирующих процесс разрушения, который может приобрести цепной характер с десятками н даже сотнями актов распада [160]. Деструктивный процесс охватывает преимущественно области естественных структурных дефектов, случайно распределенных по объему изделия. Образующиеся здесь субмикроскопи-ческие трещины имеют форму дисков, нормальных к оси растяжения. Обычно ширина этих трещин составляет десятки, а длина — сотни ангстрем, причем в кристаллических полимерах их размеры примерно на порядок меньше, чем в аморфных [90]. Величина напряжения практически не влияет на размер субмикротрещин. [c.136]

Недостатки форсунки Шлика устранены в цельнофакельной форсунке, представленной на рис. М2, г. В ней вместо цилиндрического канала для прямей подачи жидкости используется I сходящийся конический кольцевой зазор, ширина которого Ь может регулироваться вращением вставки. Это позволяет легко пропорционировать соотношение закрученного и незакрученного потоков и регулировать тем самым форму факела. Выбранная в этой конструкции форма зазора создает благоприятные условия для турбулизации потока. Это достигается уменьшением по ходу жидкости сечения кольцевого зазорами тем обстоятельством, что векторы скоростей элементов жидкости, обтекающих конус вставки с разных сторон, направлены под углом друг к другу. Кроме того, центральный поток попадает в образованную вкладышем и диафрагмой камеру смешения не в виде сплошной струи, а в виде пленки, что опрсобствует его распаду на капли. Форсунки Головачевского могут Обеспечить значительно большую, чем форсунки Шлика, пропускную способность. Коэффициент расхода у них практически постоянен и близок к 0,5. Угол раскрытия факела равен 60—75°. Ширина кольцевого зазора значительно влияет лишь на форму факела (см. рис. У.5,в и г), а на остальные характеристики, так же как и напор, влияет мало. При всех режимах факел разбрызгивания имеет хорошее заполнение. Дисперсность разбрызгиваемой жидкости мало зависит от Яп.ф и Ь. При увеличении напора в 4 раза (от 5 до 20 м) йср.к уменьшается от 1,7 до 1,4 мм. [c.220]

Резонанс 1 Спин Изоспин / Масса (МэВ) Ширина резонанса (МэВ) N-MOfla распада (%) [c.32]

И имеет форму, подобную обычной релятивистской брейт-вигне-ровской форме с шириной распада [c.43]

В противоположность возрастанию ширины А из-за поглощения действие принципа Паули уменьшает ширину свободного распада А -> лгН вследствие уменьшения фазового пространства. Такая особенность появляется в ядерном веществе у квазисвободного рассеяния яН - л Н. В А-дырочной модели это соответствует каналу распада (АЬ) л (НЬ). Квазисвободная ширина [Гд]квазисвоб получается из свободной ширины (7.68) путем отбрасывания занятых нуклонных состояний [c.266]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология