Зона пограничная

Переходная зона пограничного слоя отличается перемежаемостью течения в данной области потока оно может быть либо ламинарным, либо турбулентным. По мере приближения к точке х = х р2 время сушествования ламинарного режима течения стремится к нулю. Коэффициент перемежаемости у, характеризующий долю времени существования турбулентного режима течения, в области х р] < х < х р2 изменяется следующим образом [c.189]

Уравнение для определения профиля скорости в зоне пограничного топливо-воздушного слоя будет иметь вид [c.223]

Обычно в случае турбулентного движения жидкости допускают, что ее торможение происходит у стенок твердого тела в зоне пограничного слоя. Считается, что жидкость, находящаяся за пределами пограничного слоя, лишена вязкости. В этом случае применительно к центробежной форсунке можно пользоваться уравнениями, описывающими движение идеальной жидкости. [c.44]

В некотором интервале внутренней зоны пограничного слоя (где у/б С 0,15) закон дефицита скорости (1.94) соответствует закону стенки . Константа % равна 0,42, и при у/8 > 0,15 закон дефицита скорости приобретает вид [c.49]

Чтобы избежать движения нейтральной зоны в направлении к аноду, в ваннах этого типа создают движение электролита в обратном направлении, т. е. от анода к катоду, причем скорость движения должна быть такова, чтобы нейтральная зона заняла некоторое постоянное положение между анодом и катодом. В этом случае достигается устойчивое состояние, и электролит будег иметь постоянное содержание кислоты и хлора, проходящих в щелочную зону пограничного слоя раствор же щелочи определенной концентрации будет непрерывно стекать с катода. Следует отметить, что относительные концентрации щелочи и кислоты, вместе с хлором, по обе стороны ней. [c.74]

При наличии в жидкости трения около тела, которое обтекается жидкостью, образуется так называемый пограничный слой. Толщина этого слоя зависит от вязкости данной жидкости, и чем больше вязкость, тем больше толщина пограничного слоя. Пограничный слой служит своего рода прослойкой (поверхностью раздела) между всем остальным потоком и омываемым цилиндром, и если в точках а и а имеется повышенное давление, то оно передается телу через пограничный слой. Этой разностью давления пограничный слой как бы выжимается к точкам Ь и Ь, отчего возникают течения от а к 6 и 6 и от а к 6 и 6 с другой стороны, основная масса потока обтекает нормальную зону пограничного слоя. От этих противоположных потоков за точками Ь и Ь начинают образовываться вихри, которые смываются потоком жидкости, а вместо них точно таким же образом образуются новые. [c.94]

При небольшой скорости движения реакционной массы (ламинарный режим течения), что чаще всего имеет место в полиме-ризационных аппаратах, перепад скорости по сечению аппарата значителен. Поэтому время пребывания в реакционной зоне пограничных слоев и ядра потока неодинаково, что приводит к одновременному образованию продуктов с различной степенью полимеризации и, следовательно, различными свойства.ми. [c.32]

Таким образом, в пристенной зоне величина у(1 / у является функцией только у+, а во внешней зоне пограничного слоя — функцией лишь 77. Поэтому, если существует хотя бы очень узкий интервал перекрытия этих зон, в котором выполняются обе закономерности, то в этой области течения удШ/йу = Ж Л, где А — безразмерная константа. Следовательно, здесь [c.204]

Л — концентрация инициатора в зоне пограничных слоев [c.384]

В последние годы большое внимание уделяется исследованию фундаментальных свойств течения в турбулентном пограничном слое, позволяющих по-новому трактовать механизм процессов, протекающих в пограничном слое. Было установлено, что в зоне вязкого подслоя происходят выбросы небольших объемов замедленной жидкости от обтекаемой стенки во внешнюю область пограничного слоя и вторжения ускоренной жидкости из внешней области в пристеночную зону пограничного слоя. Эти явления, связанные с обновлением течения в подслое, имеют непосредственное отношение к порождению турбулентности в пограничном слое и происходят со строгой периодичностью в статистическом смысле. [c.7]

С помощью визуализации взвешенных в потоке частиц в условиях турбулентного течения в открытом гидроканале. По результатам этих опытов в [1.90 предложена следующая схема возникновения когерентных структур в пристеночной турбулентности. Турбулентное течение вблизи стенки характеризуется наличием зоны с большим напряжением сдвига в области вязкого подслоя с высоким уровнем завихренности, которая в начале является двумерной. Под воздействием возмущений вихревые нити принимают волнообразную форму, концентрируясь в виде более интенсивных вихревых жгутов, которые по закону Био-Савара поднимаются от обтекаемой стенки и вытягиваются под действием среднего течения, образуя таким образом подковообразный вихрь в буферной (переходной) зоне пограничного слоя (рис. 1.46а). [c.63]

Новые экспериментальные данные указывают на то, что вблизи стенки в турбулентном пограничном слое течение имеет квазиупорядоченный характер. Установлено существование выбросов замедленной жидкости от стенки во внешнюю область течения и вторжений ускоренной жидкости из внешней области в пристеночную зону пограничного слоя. Как показано выше, эти явления, связанные с обновлением течения вблизи стенки, имеют самое непосредственное отношение к порождению турбулентности в пограничном слое и происходят со строгой периодичностью в статистическом смысле. [c.79]

На рис. 3.28 приведено распределение скорости в турбулентном пограничном слое в координатах и/пг = разных значениях Ке = киг/и. Видно, что в логарифмической зоне пограничного слоя опытные точки при Ре < 5 (рис. 3.28 а) ложатся на прямую линию, соответствующую обтеканию гладкой поверхности к = 0), а при значениях Ре > 5 опытные точки смещаются вниз на величину АУ/пг по отношению к прямой, соответствующей к = 0. При этом линейный участок распределения скорости в логарифмической зоне пограничного слоя на шероховатой поверхности параллелен аналогичному участку на гладкой поверхности (рис.3.28б). [c.179]

Здесь Аи = ( /рл — шер) — разность между значениями скорости потока в логарифмической зоне пограничного слоя на гладкой и шероховатой поверхностях пластины. [c.180]

Для сравнения на рис. 4.186 приведены также профили скорости в переходной зоне пограничного слоя, рассчитанные по Сполдингу [4.17 [c.239]

Рис. 4.51. Результаты условно-выборочных измерений [4.66] ламинарного ((Л) и турбулентного U ) профилей скорости в переходной зоне пограничного слоя

Расчет проводился для разных стадий развития пятен Эммонса в переходной зоне пограничного слоя [4.66] на расстоянии у — 0,15 мм от поверхности плоской пластины, обтекаемой несжимаемым потоком, при трех значениях х, равных 0,87, 0,94 и 1,07 м. Исходные параметры расчета соответствовали [c.288]

Пусть дана широкая математическая модель — дифференциальные уравнения,— описываюш ая нестационарный процесс в какой-либо составной части или в реакторе в целом, состоящем из п элементов. Пусть функция иу, = и 1, I, а1,. .., ои,. .., а ), где ai — коэффициенты, пропорциональные емкости элементов, t — время, I — координата, представляет собою решение этой системы уравнений для заданных начальных и граничных условий. Процесс в г-м элементе квазистацпонарен по отношению к полной системе, если в любой момент времени t, за исключением достаточно малых промежутков, называемых зонами пограничного слоя, имеет место неравенство [c.68]

Состояние жидкости вне пограничного слоя определяется скоростью движения Us (в направлении координаты х), температурой ts, парциальным давлением водяных паров pis или массосодержанием W s. На поверхности скорость равна нулю (и=0), температура равна ty,, жидкая фракция массы Wiyy. На расстоянии у от поверхности в пределах пограничного слоя соответственные значения будут и, t и w. Положим, что общее давление постоянно во всей зоне пограничного слоя, так как толщина последнего сравнительно невелика. [c.566]

Баррер открывает дискуссию сообщением о некоторых исследовательских работах, выполненных в ОКЕКА. В этих работах исследовались следующие три зоны, играющие важную роль в процессе стабилизации пламени 1) зона пограничного слоя вблизи стабилизатора 2) зона рециркуляции и смещения 3) зона турбулентного пламени. Исследовательская группа Баррера изучала роль зоны пограничного слоя с помощью установки с вращающимся цилиндрическим стабилизатором, который видоизменял примыкающий к стабилизатору пограничный слой путем изменения скорости вращения. Однако с помощью такого специального приспособления не удалось изучить характеристики стабилизации при больших скоростях. Поэтому усилия были направлены на изучение второй важной зоны — зоны рециркуляции и смешения — спектроскопическим методом (аналогичным методу Зоммерфилда), который дает возможность определять локальные отношения смешивающихся компонентов в следе тел плохообтекаемой формы путем сравнения интенсивности излучения полос СН н Са. В опытах изучались простые дисковые и конические стабилизаторы. Производились аналогичные измерения для стабилизаторов обоих типов. Таким путем четко определяли толщину следа и длину зоны рециркуляции. Распределение относительной интенсивности, определяемой концентрацией топлива в смеси, оказалось следующим сильные изменения вблизи стабилизатора между зоной рециркуляции и пламенем, которые уменьшаются с увеличением расстояния от стабилизатора. С обогащением смеси эти изменения также уменьшаются. [c.386]

Такое представление о структуре турбулентного потока и было поло-/коно в основу теории турбулентного движения Нрандтлем и Карманом [305]. Согласно современным исследованиям турбулентности, деление турбулентного потока на две рез1 о различные зоны — пограничный слой п турбулентное ядро — является только первоначальной схемой. В действительности вязкостью нельзя пренебречь за пределами прилегающей к стенке ламинарной пленки во всем пограничном слое граница зон не является резкой, и в ламинарный слой проникают турбулентные возмущения, вызывающие в нем пульсации скорости [81, 351]. [c.279]

Проводится обзор проблемы получения уравнений и соответствующих граничных условий для движения смесей реагирующих газов исходя из кинетической постановки вопроса. Применяется асимптотический метод многих масштабов. Вся область течения разделяется на зоны, различающиеся характером поведения изучаемых величин (газодинамическая зона, пограничный спой, слой Кнудсена). Каждая зона характеризуется своими уравнениями движения среды. Граничные условия получаются на основе анализа поведения функций распределения в слое Кнудсена. Существенно, что граничные условия имеют, вообще говоря, смешанный тип уже в первом приближении. Подробно рассмотрено движение газа с возбужденными внутренними степенями свободы, практически важное в некоторых вопросах аародинамики, газодинамических лазерах и т. п. Иллюстраций 10. Библиогр. 70 назв. [c.146]

Частицы У. в составе аэрозолей распространяются очень далеко от индустриальных центров непосредственно над источниками горения концентрация У. составляет 100—400 мкг/м , над крупными городами 2,4—15,9 мкг/м , над сельскими районами 0,5—0,8 мкг/м , над отдаленными континентальными районами 0,2 мкг/м , над океаном вблизи континентов 0,1—. 0,68 мкг/м , в отдаленных районах 0,01—0,16 мкг/м . При этом концентрации в зоне, пограничной с водой, составляют 4— 30 нг/м , в верхних слоях тропосферы 4—15 нг/м , в стратосфере 0—10 нг/м ( larke et ai. Andreae et al.). При открытых разработках угля, подземной его газификации, получении угольного концентрата, сжигании угля на ТЭС в атмосферу выбрасываются, помимо частиц У., сернистые соединения, СО, Os, соединения I, Вг, в составе летучих фракций золы — d, Ni, Pb, Zn, Se, радиоактивные соединения, а также поли-циклические ароматические углеводороды. С газоаэрозольными выбросами атомных электростанций в атмосферу попадают 6-10 — 15-10 Бк/сут в виде СОг (Рублевский). [c.295]

Рис. 1. Факелы вертикальной струи при различных скоростях истечения в псевдоожиженный слой ( Рп = 560 кГ1м = 1,1 Ив= 8,4 м/сек). Зона пограничного слоя

Температурная зависимость электропроводности аргона сг, рассчитанная Бусц-Пеукертом и Финкельбургом [Л. 6], показана на рис. 4. Как ВИДНО из рис. 4, в а Т зависимости можно отметить две области в первой ст быстро возрастает с температурой, а во второй с почти не зависит от температуры. Граница между этими областями лежит примерно при температуре Т=Т 10 000°К. Индекс е означает, что на (внешней границе е-слоя (у = е) температура плазмы равна Т . Очевидно, что при у>е уменьшение температуры за счет охлаждения плазмы анодом не оказывает влияния на электропроводность,.следовательно, напряженность поля во внешней зоне пограничного слоя (у>е) сравнима с напряженностью в столбе дуги, т. е, относительно низка. Однако в области 0<у<г, где электропроводность быстро убывает по на-116 [c.116]

Авторы правильно указывают на целесообразность применения закономерностей турбулентного движения жидкости, однако ввиду сложности, этого пути они выбирают другой путь, основанный на применении опытных коэффициентов и, уравнения количества движения. Принимается, что основное сопротивлени( имеет место у стенок форсунки, в зоне пограничного слоя, а зг пределами пограничного слоя жидкость лишена вязкости, и по этому для расчета центробежной форсуцки можно пользоваться уравнениями, описывающими движение идеальной жидкости. [c.20]

Происхождение этих максимумов функции /Е /) = /и 2(/) в пристеночной области пограничного слоя можно объяснить на основании результатов исследований квазиупорядоченной структуры течения в этой области пограничного слоя, впервые начатых Клайном [2.9]. В соответствии с этими результатами основная доля энергии турбулентности порождается вблизи стенки во время периодических (в статистическом смысле) выбросов замедленной жидкости из пристеночной зоны во внешнюю зону пограничного слоя и вторжений ускоренной жидкости из внешней зоны в пристеночную. [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология