Расширение полосы излучения

Нагревание люминофора вызывает, наоборот, значительное расширение полосы излучения и сдвиг Хтах в коротковолновую часть спектра. Для виллемита и сульфидов в пределах температуры 90--700°К связь между [c.154]

Механизм гасящего действия никеля не установлен. В связи с гашением, может быть, следует отметить расширение полосы излучения в сторону ультрафиолета, которое имеет место вообще при добавке металлов железной группы к сульфидам. Расширение констатировано при низкой и комнатной температурах, одинаково при возбуждении светом и электронами [221, стр. 141, Дискуссия]. Гасящее действие металлов всей железной группы можно считать результатом увеличения числа уровней активатора в зоне запрещённых энергий. Это уменьшает величину квантов излучения и выносит их за пределы видимой области [186]. [c.205]

У большинства описываемых далее люминофоров спектры излучения представляют собой широкие полосы. Однако в некоторых случаях у люминофоров С редкоземельными активаторами спектры люминесценции состоят из характерных узких полос. Расширение полосы обусловлено воздействием ионов основной решетки на энергетическое состояние ионов активатора. [c.9]

Достижение максимальной чувствительности и широкополосности ПЭП. Повышение чувствительности требуется для получения сигналов большой амплитуды, а расширение полосы частот - для формирования коротких импульсов. Чувствительность преобразователя описывает передаточная функция. При излучении она позволяет найти акустический сигнал по известному электрическому, а при приеме - наоборот. Далее используется функция двойного преобразования, описывающая [c.219]

Если световой пучок охватывает более широкую полосу длин волн по сравнению с полосой, которую поглощают реагирующие молекулы, то количество поглощенного излучения может мало изменяться с температурой. Так, суммарное поглощение со шечного света газообразным хлором при определенной концентрации мало изменяется с температурой при условии, если поглощение в области длины волны, соответствующей максимуму поглощения, составляет несколько процентов. Влияние увеличения температуры проявляется в расширении полосы поглощения и снижении интенсивности поглощения [c.248]

Под влиянием излучений высокой энергии структура диглицидного эфира этиленгликоля претерпевает значительные изменения, что отражается в ИК-спектре. Наблюдавшееся после облучения расширение полосы 3100— ЗбОО см и рост ее интенсивности указывают на увеличение концентрации гидроксильных групп и водородных связей. По данным химического анализа содержание гидро- [c.199]

Расширение спектральной полосы излучения в люминесценции может быть вызвано искусственно внесением в трегер различных изоморфных заместителей. Этот способ был провизорно использован для получения белых [c.165]

В обоих видах возбуждения влияние температуры на спектральный состав излучения с качественной стороны одинаково. Точные количественные сравнения отсутствуют, но при фото- и катодолюминесценции повышение температуры вызывает общее расширение полосы испускания и некоторый сдвиг её в коротковолновую область. Понижение температуры, наоборот, сужает полосу испускания и ведёт к разрешению спектров при наличии [c.313]

С увеличением количества излучения, падающего на фотоэлемент, приходится увеличивать ширину раскрытия щелей, что приводит к расширению спектральной полосы излучения. Для точных работ желательно, чтобы ширина полосы была как можно меньше, поэтому всегда нужно стремиться работать с как можно более узкими щелями. Практически ширину щели приходится менять в пределах от 0,01 до 0,06 мм. [c.94]

Эффект излучения расширенных полос К—С Н ОН в спектре селективного рассеяния раковой клетки составлял % [c.199]

Поглощение в далекой инфракрасной области является результатом изменения вращательной энергии. Чисто вращательные спектры наблюдаются только для газов в жидкостях и твердых телах вращательные состояния не выражены резко и любое поглощение образует скорее непрерывные полосы, чем дискретные линии. Если поглощается излучение в других инфракрасных областях, основное влияние вращательных уровней на спектр конденсированной фазы заключается в расширении колебательных полос. Поскольку в большей части исследований, представляющих аналитический интерес, используются спектры конденсированной фазы и излучения со сравнительно короткими волнами, в этом разделе будут обсуждаться главным образом изменения колебательной энергии. [c.148]

По величине давления паров ртути, развивающегося в процессе работы лампы, последние подразделяются на лампы низкого, высокого и сверхвысокого давления. В первых из них величина давления составляет от 0,01 до 1 мм рт. ст., во-вторых— от 1 до 3 ат, в последних — несколько десятков атмосфер. Основные линии в спектре излучения ламп с различным давлением ртути даны в табл. П1-1 в ней за 100% принята суммарная энергия излучения в области спектра от 230 до 605 ммк. Приведенное в таблице распределение энергии по длинам волн носит лишь ориентировочный характер, потому что данные, приводимые различными авторами [16, 27, 33, 39, 42, 64], существенно расходятся между собой. Кроме указанных в таблице длин волн, значительная доля энергии ртутных ламп излучается в инфракрасной части спектра например, у ламп типа ПРК излучение в области 700—1700 ммк составляет около 15% от энергии ультрафиолетового и видимого испускания [64]. В более длинноволновой области — до 4000 ммк — излучению ламп низкого давления соответствует уже до 25%, а ламп сверхвысокого давления — до 40% от энергии ультрафиолетового и видимого лучистого потока [40]. По данным некоторых авторов, на область 4200—12000 ммк приходится более 50% от всей лучистой энергии ртутных ламп [21]. При повышении давления паров ртути, кроме некоторого общего смещения энергии излучения в длинноволновую область, происходит расширение спектральных линий и значительное усиление фона (непрерывной полосы испускания, налагающейся на излучение линий ртути), в особенности — в видимой и инфракрасной областях [64]. [c.64]

От недостатков указанных выше методов изучения газового разряда свободен оптический метод. Этот метод заключается в спектральном изучении излучения газового разряда и включает как определение относительной интенсивности различных спектральных линий, так и их ширины и формы . Прежде все.го оптический метод применяется для определения температуры газа в разрядной трубке. Это определение производится путём измерения расширения спектральных линий вследствие эффекта Допплера, вызываемого тепловым движением излучающих частиц газа. Другой способ определения температуры излучающего газа основан на законе распределения интенсивности излучения среди линий отдельной полосы молекулярного спектра ( 12 главы XI). Результаты этих измерений температуры газа значительно изменили наши представления о распределении температуры и об элементарных процессах в дуговом разряде при большой плотности газа. [c.65]

В настоящее время в изображении УФ-спектров наблюдается тенденция к замене шкалы длин волн К на шкалу волновых чисел V. Вид спектральной кривой несколько изменяется при такой замене. На кривых lge = f(v) полосы поглощения имеют более симметричный контур и располагаются более или менее равномерно вдоль оси абсцисс. Напротив, на кривых lgг = /(Я) полосы на коротковолновом участке выглядят сжатыми, а длинноволновые полосы — непропорционально расширенными (см. рис. 2.4). Спектр с линейной шкалой V имеет и чисто теоретические преимущества перед спектром с линейной разверткой по Я. Поскольку именно V (а не Я) линейно связано с энергией излучения Е ксу), то в спектре lge = /(v) одинаковым интервалам на оси абсцисс соответствуют одинаковые разности энергий. Наоборот, в спектре lge=/(Я) одинаковым интервалам на оси абсцисс соответствуют различные энергетические эквиваленты. Это обстоятельство, в частности, делает очевидной предпочтительность записи УФ-спектра-в шкале V при изображении полос, проявляющих колебательную тонкую структуру только при такой форме записи спектра расстояния между компонентами тонкой структуры полосы одинаковы и прямо соответствуют частоте колебания группы. [c.53]

При несколько больших давлениях пара резонансное излучение прекращается, так как потенциальная энергия электронов на высших уровнях переходит в энергию колебания и вращения других молекул, с которыми сталкивается возбужденная молекула характер поглощения при этом существенно не изменяется. Однако если поглощающая молекула находится в жидкости или в твердом теле, молекулярные столкновения приводят к значительному расширению тонкой структуры полосы поглощения. При комнатной температуре полосы поглощения еще могут обладать несколькими достаточно острыми максимумами, но их тонкая структура полностью исчезает. В статье о влиянии окружающей среды и агрегатного состояния на спектр поглощения красителей Шеппард [120] рассмотрел вопрос о влиянии дипольного момента, показателя преломления и других факторов на молекулярный коэффициент поглощения и положение максимума поглощения в спектрах растворов красителей. [c.314]

Поскольку атомы активатора могут быть вытеснены в область дислокации, то часть центров свечения локализуется в этой области. Несимметричность окружения и ослабленность связей (уменьшение К в уравнении (I. 56)) может вызвать увеличение стоксова смещения, расширение полосы излучения и повышение вероятности внутреннего тушения. В то же время в некоторых случаях при сегрегации примесей в области дислокаций и межблочных границ наблюдалось усиление люминесценции. Так, у кристаллов Na l-Pb, Мп после отжига увеличивалась интенсивность свечения Мп-центров, расположенных вдоль линейных и поверхностных дефектов [50], что объясняется сближением при сегрегации атомов сенсибилизатора (РЬ +) и активатора (Мп +). Особый случай образования малораст- [c.131]

Для работы в видимой области (от 340 до 625 нм, хотя возможно расширение области до 950 нм путем замены фотоэлемента и введения светофильтра) широко используется прибор фирмы Bus h Lomb модели Спектроник-20 (рис. 3-13). На вращающемся столике укреплена плоская отражательная дифракционная решетка (600 штрихов на 1 мм). Схема этого прибора напоминает схему прибора Литтрова, но пучок не проходит через линзы дважды. Первичное излучение собирается в пучок, а не идет параллельным потоком, что приводит к несколько большему уширению полосы излучения, попадающего на выходную щель (устанавливают 20 нм), чем это можно [c.62]

Альтернативный метод экономного расширения идентификационной способности лазерного флуородатчика — это лучше использовать временные характеристики. Он ведет свое начало от недавно открытой новой характерной спектральной формы — спектра затухания флуоресценции (СЗФ), сделанного Межесом, Хоустоном и Стивенсоном [14, 15]. В прошлом временные характеристики флуоресценции обычно определяли по всей полосе излучения, и поэтому для чистых веществ они могли быть обусловлены временами жизни совокупности возбужденных уровней данной молекулы. В случае сложной смеси молекул, часто представляющем интерес в дистанционном зондировании, наблюдалось изменение величины времени за- [c.430]

Для молекулы, находящейся на высоком колебательном уровне в возбужденном электронном состоянии, есть две возможности или вернуться на более низкий энергетический уровень за счет излучения света, или же перейти в состояние, где уровни ее энергии окажутся в континууме н вследствие этого избыток энергии пойдет на разрыв химической связи, т. е. произойдет диссоциация. Таким образом, если переход от дискретной системы уровней к сплошной разрешен соответствующими правилами отбора, то наступление предиссоциации должно выразиться не только в том, что исчезнет вращательная структура полос, но и в том, что произойдет уменьшение интенсивности флюоресценции. Последнее можно использовать для фиксирования предиссоциации. Во многих случаях этот метод установления предиссоциа-дии оказывается более удобным, чем обнаружение расширения вращательных линий в полосе. Например, при облучении NHa светом, длина волны которого соответствует области предиссоциации, полностью исчезает флюоресценция аммиака и распад аммиака уже не зависит от давления. Эти факты совершенно однозначно указывают на то, что диссоциация аммиака происходит непосредственно после поглощения света, а не -в результате дополнительного влияния столкновения молекул друг с другом. [c.68]

Несмотря на ряд преимуществ двухлучевых приборов перед однолучевыми, последние бывают предпочтительнее при проведении таких исследований, как измерения излучательной способности, определения чувствительности приемников, точное измерение интенсивности. Вследствие этого однолучевой серийный спектрометр ИКС-12, выпускавшийся с 1956 г., получил довольно широкое распространение, несмотря на р-яд его недостатков. В 1962 г. прибор подвергся коренной переделке, в результате которой был выпущен совершенно новый прибор — спектрометр ИКС-2Г [33.1 ]. Технические характеристики этого прибора приведены в табл. 33.1. и 33.2. Рабочий диапазон прибора 2— Ъ мк может быть расширен до 0,75—45 мк установкой дополнительных сменных призм из стекла Ф-1 и кристаллов КВг и sJ. В области 2—15 мк используется призма из Na l с репликой дифракционной решетки 200 штрих мм. Для излучения с длиной волны короче 6 мк дисперсия призмы из Na l совершенно недостаточна для того, чтобы получить удовлетворительное разрешение, поэтому в области 2,5—6 мк обычно применяют призму из LiF. Этот кристалл дорог и обладает глубокими полосами поглощения кристаллизационной воды в области 2,7—2,8 мк, поэтому в новом приборе ИКС-21 призма из LiF заменена репликой решетки, работающей в первом порядке вместе с призмой из Na l. Спектры высших порядков устраняются двумя сменными интерференционными фильтрами (пропускание в рабочем диапазоне фильтров — 80—90%). [c.265]

Восстановление действительного изображения пространственного спектра потока с полученной двухэкспозиционной голограммы осуществлялось в оптическом стенде, показанном на рис. 24,6. Излучение гелий-неонового лазера (/) ( (, = 0,63 мкм), расширенное коллиматором (2), падало на голограмму (4), перед которой устанавливалась полевая диафрагма (5) диаметром 3 мм. Картина пространственного спектра потока регистрировалась на фотопленке (5) марки Ми крат 300. Измерения направления и шага полос в пространственном спектре проводились на микрофотометре ИФО-451. Перемещая полевую диафрагму параллельно плоскости голограммы, можно было измерить вектор средней скорости потока в разных его частях и тем самым определить поле скоростей капель в струе. [c.67]

Температуры размягчения бериллиево-фторидных стекол лежат в пределах от 165 до 300°. Коэффициент термического расширения (20—200°) колеблется в пределах от 200-IO" до 325-Ю . Весьма ванотым свойством этих стекол является хорошая пропускаемость ультрафиолетового излучения вплоть до длины волны 2 200 А. Пропускание в инфракрасной области распространяется до 5,5 п[х с полосой поглощения при 3 т[л. [c.487]

Ясное обнаружение концевых групп пептидов при исследовании опухолей указывало на выраженную дисперсность белкового субстрата внутри клетки. Это явление противоречит на первый взгляд отсутствию спектральных полос во внутреннем излучении раковой клетки, характерных для пептидной связи. Дальнейшее исследование привело, однако, к однозначным результатам. Расширение спектральных полос, характеризующих функциональные группы К—С = О и К—С Н ОН, показывает, что пептидные цепи объединены в двух- и трехмерные комплексы. Другими словами, характер дисперсности белкового субстрата раковой клетки во всяком случае не аналогичен дисперсности нормальной способной к делениям клетки. Приведем средние данные из достаточно большого числа опытов. Излучение концевых групп пептидов в спектре селективного рассеяния рако-юй клетки составляло [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология