энергий число

Главное квантовое число п характеризует энергетический уровень, на котором находится электрон, а следовательно, общий запас его энергии. Число п принимает целочисленные значения от 1 до оо, а для атомов элементов в нормальном, невозбужденном состоянии — от 1 до 7. Уровни, отвечающие этим значениям, обозначаются соответственно буквами К, Г, М, N, О, Р Q. [c.40]

Согласно теории столкновений, скорость реакции равна произведению числа столкновений на выражение, учитывающее, что эффективными являются только столкновения молекул, обладающих надлежащим уровнем энергии. Число столкновений определяется на основе кинетической теории газов. Из закона же распределения энергии Максвелла следует, что доля общего числа молекул, соответствующая молекулам с энергией, превышающей средний уровень значений энергии активации, составляет Отсюда получается [c.219]

В любой молекулярной системе в состоянии равновесия доля молекул, обладающих энергией пропорциональна (фактор Больцмана). Статистическая сумма по состояниям представляет собой сумму всех факторов Больцмана f где gi — фактор вырождения -го уровня энергии. Число молекул с энергией — —N = NF gie i . Полная сумма состояний молекулы / =/п/вр/кол-Сумма состояний поступательного движения / зависит от массы частицы и температуры, сумма состояний вращательного движения /вр зависит от моментов инерции частицы и Т / л — от числа колебательных степеней свободы, частот колебаний и Т (табл. 14). [c.83]

ПОТОК ТЕПЛОВОЙ ЭНЕРГИИ. ЧИСЛО ВОББЕ [c.45]

Реакция может идти и по пути, пересекающему водораздельную линию выше перевальной точки, но для этого энергия реагирующей системы атомов должна быть еще больше. Поскольку вероятность того или иного состояния системы резко убывает с увеличением энергии, число систем, способных пройти через водораздельную линию значительно выше перевальной точки, мало по сравнению с числом систем, способных пройти вблизи перевальной точки. Поэтому почти все реально осуществляющиеся элементарные акты будут развиваться по пути, проходящему вблизи перевальной точки. [c.62]

По формуле Эйнштейна вычислить энергию Е в джоулях, отвечающую I кг (с = 3- 10 м/сек). Выразить эту энергию числом топливных эквивалентов. [c.46]

Аккумулятор Габариты, мм Масса, г Сила тока при нормальном разряде до напряжения 1 В, мА Удельная энергия Число цик- лов Срок хране- ния, мес. [c.93]

Вероятность того или иного состояния системы контролируется числом способов, которым можно реализовать рассматриваемое энергетическое состояние. Например, в исходном состоянии интересующая нас часть внутренней энергии, равная АО, была заключена только в энергии химических связей молекул водорода и хлора. Число способов, которым можно было распределить энергию Д/) среди исходных молекул, примем равным единице. По мере протекания реакции температура системы за счет вьщеляющей-ся энергии растет и растет число способов, которыми можно вьщелившуюся часть энергии Д/) распределить между молекулами системы (как продуктов, так и исходных веществ), т. е. среди различных вращательных и колебательных состояний или состояний с разной поступательной энергией. Число вариантов распределения выделяющейся энергии резко возрастает. А чем больше число таких вариантов, тем выше термодинамическая вероятность. [c.20]

Состояние атома с заданными значениями L и 5 характеризуется группой компонентов обычно с относительно близкими величинами энергий. Число компонентов группы равно числу возможных значений /, и его называют мультиплетностью состояния. Например, если 5 = 1/2, то [c.180]

Эйнштейн — единица лучистой энергии, равная энергии числа Авогадро ( моля ) фотонов излучения данного вида. Выразится ли одинаковыми числами эргов 1 эйнштейн красного и фиолетового излучения Во- сколько раз 1 эйнштейн инфракрасного излучения с i --= 20 ООО А меньше 1 Эйнштейна ультрафиолетового излучения с частотой ч = 10 сек [c.67]

X) — коэффициент поверхностной диффузии (I — коэффициент Френеля Е — электрическая разность потенциалов Р — свободная энергия число Фарадея [c.6]

Эйнштейн — единица лучистой энергии, равная энергии числа Авогадро ( моля ) фотонов излучения данного вида [c.90]

Каждому энергетическому уровню соответствуют подуровни энергии, число которых определяется главным квантовым числом. [c.69]

Энергия Число возможных Число электронов [c.243]

Гибридизация — смешение атомных орбиталей (электронных облаков) разной формы, обладающих различи ной энергией в результате образуются гибридные орбитали (облака), одинаковые по форме и энергии. Число образуюш,ихся гибридных орбиталей равно числу орбиталей, участвующих в гибридизации. [c.429]

Для оценки порядка величины энергии, перенесенной в результате этого процесса от твердого тела в газовую фазу, необходимо знать соответствующие спектры поглощения твердого тела и газа для данной области энергии, а также спектры испускания твердого тела при тех же энергиях. Спектры поглощения большинства газов обычно хорошо известны в видимой и в близкой ультрафиолетовой областях. При этих же энергиях число известных спектров для твердых тел гораздо более ограниченно, причем из них детальнее изучены галогениды щелочных металлов. Для длин волн короче 2000 А сведений о спектрах поглощения газов сравнительно немного, а для твердых тел их совсем мало. Тем не менее величины коэффициентов поглощения таковы, что слой твердого тела толщиной от десятых микрона до нескольких микрон вдвое уменьшает интенсивность проходящего света. Спектры испускания облученных твердых тел практически неизвестны. Этим объясняется тот факт, что до настоящего времени не приводилось экспериментальных доказательств в поддержку гипотезы о переносе энергии путем избирательного поглощения фотонов. Наконец, нужно отметить, что фотоны, длины волн которых отвечают этому диапазону энергий, представляют собой частицы, которые могут избирательно поглощаться указанные выше явления совсем не наблюдаются для других видов радиации, рассмотренных в этой статье. [c.239]

Вырожденные состояния. Независимые состояния, имеющие одинаковое значение свойства, определяющего состояние (например, энергии). Число таких состояний определяет степень вырождения. [c.459]

В целом, при данном уровне подвода механической энергии число первичных радикалов быстро достигает соответствующего значения, а число вторичных и общее число (сумма тех и других) возрастает, рис. 22. [c.65]

В качестве начальных данных использовались результаты длинных расчетов для ячейки со всеми периодическими границами, т. е. равновесные данные. Критерием равновесия служило постоянство средней по времени кинетической энергии, приходящейся на одну степень свободы. Специально проведенное предварительное исследование показало, что для различных начальных данных (при постоянстве полной энергии, числа частиц и размеров основной ячейки) установившиеся средние указанной выше величины совпадают, что позволяет сопоставить ее с термодинамической температурой. Результаты проведенных экспериментов приведены на рис. 1—4. [c.354]

Энергия Число степеней свободы Порядок величины [c.454]

Как известно, имеет размерность энергии, а величина е /е имеет размерность энергии, умноженной на длину кТ имеет также размерность энергии —число ионов в единице объема, имеет размерность 1/К. Стало быть размерность [c.101]

Здесь gi — вырожденность или число состояний с энергией е — Вг. Функция gi имеет существенно различные свойства при различных энергиях. Число состояний с заданной энергией в пределах выбранной зоны определяется числом способов, которыми эту энергию можно построить, подбирая величины ку и к . [c.138]

Изучение опубликованных данных по флокуляции — коагуляции показывает, что этим вопросам уделялось мало внимания и с теоретической, и с практической стороны. В ранних работах по изучению агрегации каолинита, коагулированного алюминием, в проточных и непроточных реакторах [4] указывалось на то, что константы скорости и эффективность процесса сопоставимы при идентичных условиях. Последние исследования также подтвердили сопоставимость данных о флокуляции в лабораторных реакторах и на очистных станциях [5]. Изучение дестабилизации коллоидов обнаруживает, что для получения сопоставимых данных необходимо поддерживать идентичные химические условия (в особенности это касается дозировки коагулянтов [6]) и идентичные гидродинамические условия, а именно скорость поступления раствора, затраты энергии, числа Рей- [c.175]

Для атома с одним электроном сверх заполненной орбитали (например, N8), как и для водородоподобного атома, 5=1/2 и для J возможно всего два значения 2 = Ь 4 и J2 = — 1/3. При этом терм с данным Ь расщепляется вследствие спин-орбитального взаимодействия на два компонента (дублетный терм ) с J — Jl и J = J2 Разность энергий между ними равна той энергии, которую надо затратить для поворота спина в поле орбитального момента из одной ориентации в другую. Во внешнем магнитном поле (слабом) осуществляется пространственное квантование вектора У он ориентируется в поле 2У I способом. Вследствие взаимодействия с полем терм с данным значением в магнитном поле расщепляется на 2У -Ь 1 подуровней. В отсутствие поля все подуровни сливаются в один, т. е. у терма с данным / существуют 2/ - - 1 состояния с разной энергией. Число 2У -Ь 1 называют статистическим весом терма. Оно используется при вычислении электронной составляющей термодинамических функций атомарных газов и интерпретации атомных спектров. Для термов [c.40]

Если стоимость маншны ири самом экономичном по затратам энергии числе ступеней составляет К, а ири сниженном — К руб. и амортизационные отчисления, определяемые в зависимости от вида оборудования и его [c.73]

Электронную конфигурацию устойчивого сложного атома, характеризующую размещение электронов по орбиталям, можно установить с помощью принципа наименьшей энергии, принципа Паули и некоторых правил, учитывающих возможную энергетическую неравноценность близких электронных состояний. Поскольку в устойчивом состоянии атом должен обладать наименьшей энергией, электроны занимают орбитали с самыми низкими аоалйожными энергиями. Число электронов на этих орбиталях [c.23]

Квантовое магнитное число IJ принимает значения /, 1—, . .., —(I—1), —I, всего 21+1 значений. В отсутствие поля при данном / существует 27+1 состояний с одинаковой энергией. Число и+1 называют статистическим весом данного терма. Оно играет большую роль при вычислении электронной составляющей.термодинамических функций атомарных газов. [c.53]

Случайными-событиями могут быть различные состояния системы. Определим состояние системы некоторым параметром X. Если величи-на X является переменной, значение которой зависит от случая, и если для нее существует распределение вероятностей, т. е. определенная зависимость вероятности от велинины X, то величину X называют случайной (вероятностно-случайной). Случайными могут быть различные физические величины (энергия, число частиц и др.) в зависимости от того, какой комплекс условий для системы задан. Вообще говоря, некоторая физическая величина обнаруживает случайные свойства тогда, когда заданный комплекс условий не определяет рассматриваемую величину однозначно имеются еще некоторые неучтенные факторы, под влиянием которых эта величина может изменяться. Однако утверждение о том, что величина является вероятностно-случайной, не сводится только к констатации неполноты знаний о системе и ее взаимодействии с окружением. В этом утверждении заключено также положительное содержание, вскрывающее качественные особенности величины. Действительно, мы допускаем определенное распределение вероятностей для величины, подразумеваем устойчивость частот появления различных ее значений при испытаниях и отсутствие правила игры. Свойства эти определяют специфику вероятностно-случайных величин, они далеко не очевидны, и анализ их, в частности изучение причин устойчивости частот, представляет чрезвычайно трудную теоретическую задачу. [c.11]

Учитывая доказанную в гл. I, 4, теорему об относительных флуктуациях аддитивных величин [соотношение (1.46)], мы можем ожидать заранее, что для макроскопической системы значения чисел частиц N и энергии Е будут колебаться около средних значений N = N1 /1 и Е = Е 1. Только состояния со значениями N и Е, близкими к средним, имеют ощутимую вероятность. Установив для каждой системы пределы изменения числа частиц (допустим, от О до Ю ) и энергии (от О до Ю Е), мы, безусловно, учтем все состояния с весомой вероятностью. Число возможных микросостояний для конечного интервала изменения N V Е (при фиксированном объеме системы) конечно число фазовых пространств, которые необходимо рассматривать, конечно (оно равно максимальной величине М) при каждом N фазовый объем, доступный изображающей точке системы, также конечен (он ограничен значениями объема и максимальной энергии). Число практически вoзмoж rыx состояний системы при больших L не зависит от I и остается конечным при аа. Следовательно, для рассматриваемых состояний можно удовлетворить условию > 1, [c.117]

Рис. 24. Зависимость от температуры заселенности самого низкого уровня энергии (число частиц на этом уровне N0) и возбужденных уровней (число частиц на них N ) для системы бо,-зонов

Орбитальное (побочное, нли азимутальное) квантовое число I определяет орбитальный момент количества движения электрона уИ= - //(/+1) и характеризует форму электронного облака. Оно принимает все целочисленные значения от О до ( — ). Каждому п соответствует определенное число значений орбитального квантового числа, т. е. энергетический уровень представляет собой совокупность энергетических подуровней, несколько различающихся по энергиям. Число подуровнрй на которые расщепляется энергетический уровень, равно номеру уровня (т. е. численному значению п). Эти подуровни имеют следующие буквенные обозначения [c.36]

Наложение атомных спектральных линий. Спектр испускания каждого элемента состоит из большого числа линий, отвечающих различным переходам из возбужденных состояний в состояния с меньшей энергией. Число таких линий может измеряться тысячами (напршиер, для же- [c.233]