Коэффициент излучения тормозного

Рис. 52. Тормозное и характеристическое излучение медного анода при напряжении 50 кВ (/) и зависимость коэффициента массового поглощения рентгеновского излучения фильтром из никеля от длины волны (2)

Явление флуоресценции от характеристического рентгеновского излучения, вызываемое высокоэнергетическим характеристическим и/или непрерывным рентгеновским излучением, генерируемым непосредственно пучком электронов, происходит в объеме, большем чем область взаимодействия электронов. Эта область флуоресценции, радиус которой может составлять 10— 100 мкм для содержания 99% флуоресцентного излучения, возбуждается вследствие малости значения коэффициентов массового поглощения рентгеновского излучения по сравнению с высокой тормозной способностью электронов из-за эффективного расстояния. Массивная мишень по определению будет достаточно велика и будет содержать всю область флуоресцентного возбуждения, а частица в зависимости от ее размеров может терять значительную часть флуоресцентного рентгеновского излучения. Измеренное значение к будет поэтому ниже ожидаемого по сравнению с массивным эталоном. [c.50]

Линейный коэффициент ослабления ц излучения в материале контролируемого изделия (табл. 2) определяет проникающие свойства излучения и выявляемость дефектов. Для выявления дефектов минимальных размеров, т.е. для получения высокой чувствительности, следует использовать низкоэнергетическое рентгеновское излучение, у-излучение и высокоэнергетическое тормозное излучение ускорителей с большими значениями ц.. [c.54]

Общая мощность тормозного рентгеновского излучения Р зависит от порядкового номера анода г Р = 1,5Х Х10- 1г /2 (здесь V, кВ, , мА), а коэффициент полезно- [c.142]

Определяют поглощение в свинце тормозного излучения, появляющегося в различных материалах, и измеряют его линейный коэффициент ослабления. Исследуют действие поглотителей (экранов), комбинированных из двух веществ с сильно отличающимися порядковыми номерами. [c.391]

В тех случаях, когда источниками излучения служат мощные ускорители электронов, удаление озона и окислов азота связано с серьезными трудностями. Проведенный авторами книги расчет показал, что при поглощении воздухом только 1% энергии электронного пучка, создаваемого ускорителем типа ЭлТ-1,5, в течение 1 ч образуется около 15 г окислов азота и примерно 5 г озона. Поэтому даже при мощеной местной вентиляции концентрация окислов азота и озона в зоне облучения может достигать значительной величины (при 1000-кратном обмене воздуха в час соответственно 15 и 5 жг/л), которая будет возрастать с уменьшением энергии электронов. Ввиду очень высокой токсичности озона (предельно допустимая концентрация 10 %), загрязненный этим веществом воздух должен подвергаться очистке или разбавлению до очень больших объемов (примерно в 10 раз). Указанные трудности можно избежать, если проводить облучение в атмосфере инертного газа (азот, аргон). В связи с тем, что размеры зоны облучения невелики (1—3 л), инертный газ расходуется даже при больших масштабах производства в очень малых количествах. Его расход снижается с уменьшением размеров зоны облучения. Поэтому подвергаемое радиационной обработке изделие необходимо располагать возможно ближе к окну ускорителя. Если коэффициент использования падающей энергии излучения ниже 100%, то для поглощения прошедших через изделие частиц на минимальном расстоянии от него ставится экран, который для снижения интенсивности, тормозного излучения изготавливается из материала с малым атомным номером. [c.117]

Примером успешного применения дифференциальной рентгеновской абсорбциометрии с использованием тормозного рентгеновского излучения к полимерным материалам может служить исследование [177]. В нем изложена методика анализа содержания хрома в мягких обувных кожах хромового дубления по скачку интенсивности сплошного спектра в зоне /С-края поглощения этого элемента. Коэффициент вариации по хрому не превышал 4—5% при продолжительности одного определения не более 3—4 мин. Высокая абсолютная чувствительность при использовании тормозного рентгеновского излучения позволяет проводить измерения на участках кожи площадью 3 мм без вырезания образцов или каких-либо других изменений исходного материала. [c.134]

Излучение из плазмы на сверхвысоких частотах обязано своим происхождением в основном только электронам. Оно возникает прн ускорении, испытываемом электронами при соударении (тормозное излучение) или при вращении электронов в магнитном поле (циклотронное излучение). Если электроны имеют максвелловское распределение скоростей с температурой Г, интенсивность микроволнового излучения из плазмы будет в соответствии с уравнением (V.36) характеризовать электронную температуру. Таким образом, температуру электронов можно определять, измеряя интенсивность излучения и коэффициенты пропускания и отражения плазмы. В практических случаях, когда коэффициент отражения пренебрежимо мал, температуру можно найти путем балансных измерений с помощью микроволновой мостовой схемы, показанной на рис. V.11. Большая часть входящих в эту схему волноводных элементов была описана выше. Шумовые эталоны представляют собой электрические разряды постоянного тока и, как и в случае трубки с плазмой (ср. рис. V. 1, а и б), должны вводиться в волновод через его широкую стенку под углом от 6 до 10° к оси волновода. Шумовые эталоны предварительно калибруются с помощью нагреваемой согласованной нагрузки, используемой в качестве стандартного излучателя. Типичная величина шумовой температуры составляет 18 000°К в случае разряда в неоне и 12 ООО °К для аргонового разряда. Интенсивность излучения шумового эталона А. можно увеличить, уси- [c.92]

Массовый коэффициент поглощения энергии Цеп/р равен хл/р(1—О), где С — доля энергии вторичных заряженных частиц, теряемая па тормозное излучение, а Л/г/р — массовый коэффициент передачи энергии. До тех пор пока кинетические энергии вторичных частиц не окажутся сравнимыми или большими энергетического эквивалента их массы покоя, массовый коэффициент передачи энергии 1ь/р и массовый коэффициент поглощения энергии (Хсп/р с будут заметно различаться. Поэтому для практических целей (Хеп/р= Яй,/р- [c.39]

На рис. 1.6 приведена зависимость коэффициента конвертирования энергии ускоренных электронов в энергию тормозного излучения от кинетической энергии электронов для вольфрамовой и алюминиевой мишеней [41]. Угловое распределение интенсивности тормозного излучения для некоторых значений энергии электронов показано на рис. 1.7 [41]. [c.18]

Рис. 1.6. Зависимость коэффициента конвертирования энергии ускоренных электронов в энергию тормозного излучения от кинетической энергий электронов для вольфрамовой и 2) и алюминиевой 3 и 4) мишеней (пунктирные кривые соответствуют полному 8, сплошные — в направлении по ходу пучка).

Коэффициенты излучения и поглощения. Зная эффективные сечения фоторекомбинации, фотоионизации и тормозных процессов, можно вычислить энергию, излучаемую или поглощаемую единицей объема среды. [c.433]

В печной теплотехнике тормозное излучение электронов имеет практическое применение в электрор олутевых -печах (см рис. 62). Поток электронов со скоростью, достигающей десятых долей скорости света, бьющий в анод, вызывает теплогенерацию в результате превращения кинетической энергии электронов. Однако часть этой энергии в виде тормозного излучения рассеивается и поглощается охлаждаемым ограждением печи. Таким образом, тормозное излучение в электроннолучевых печах наряду с вторичной эмиссией электронов (с анода) уменьшает коэффициент полезного использования энергии. [c.233]

Сцинтилляционный метод гамма-спектрометрии. В настоящее время на основе сцинтилляционного метода у-спектромет-рии решается много задач, связанных с исследованием у-излу-чений. К таким задачам относятся, например, определение энергии и коэффициента внутренней конверсии у-квантов, определение относительных интенсивностей у-переходов, сопровождающих радиоактивный распад ядер, изучение спектров тормозного излучения, определение абсолютной активности и оценки спектрального состава у-излучения смеси изотопов и др. Этот метод широко распространен в активационном анализе, в ускоренном анализе минерального сырья и в физико-химическом эксперименте. Задачи, решаемые на сцинтилляционном у-спект-рометре, могут быть успешно определены в том случае, когда известны характеристики спектрометра. [c.70]

Следует подчеркнуть, что вышеприведенные расчеты справедливы лишь при условии со блюдения электронного равновесия при измерении дозы излучения в рассматриваемой точке [29]. Это равновесие имеет место в том случае, если интенсивность и энергетичесмий спектр излучения постоянны в любом направлении области от данной точки до точки максимального пробега вторичных электронов и если массовый коэффициент поглощения и тормозная способность среды не изменяются в той же области. [c.341]

Для каждого выхода дано два набора величин. При С=0 поглощение тормозного излучения небольшое и вклад флуоресцентного излучения в А-пик тон е мал. В случае С = 1 почти все тормозное излучение конвертировано. Последний случай малопригоден для нлотных слоеных источников, однако его можно применять для протяженных смесей источник — мишень и для мягких р-излучателей. Было найдено, что изменение выхода с толщиной мишени и абсолютный выход А-пика (в процентах А-фотонов на р-частицу), вычисленный, как уже было показано, находятся в хорошем согласии с экспериментальными результатами [2—7]. На основе приближений, сделанных при выводе математических выражений, а также из сравнения с экспериментальными результатами можно оценить выход А-пика в пределе от 0,1 до 10% на р-частицу с достоверностью, определяемой коэффициентом, мень- [c.55]

Изложенная теория рассматривала получение тормозного и рентгеновского излучения в сочетании источника и мишени. Однако эксиерименталь-ные данные по спектральному распределению и интенсивности существенно отличаются от теоретических вследствие эффекта самопоглощения. В результате сильной зависимости коэффициента поглощения от энергии в области малых энергий в спектре электромагнитпого излучения наблюдается максимум. Наиболее вероятная энергия этого излучения зависит от толщины и атомного номера мишени, а также от распределения непоглощенной энергии. Характеристическое рентгеновское излучение, будучи моноэпергетическим, изменяется только по интенсивности. [c.66]

Величины полных коэффициентов поглощения энергии для некоторых материалов и различной энергии фотонов даны ФанО [17], Бергером [19] и в работе [20]. Опубликованные значения коэ4>фициентов были рассчитаны с учетом потерь энергии на тормозные излучения вторичных электронов. [c.65]

Коэффициент поглощения мягкого гамма-излучения резко возрастает с увеличением атомного номера поглотителя. Это явление щироко используется для анализа смесей, состоящих из двух компонентов, средние атомные веса которых сильно различаются. При помощи мягкого гамма-излучения можно, в частности, определять содержание общей серы в нефтепродуктах и других жидких углеводородах [1]. В качестве источника излучения используют обычно радиоактивный изотоп железа Fe , излучение которого связано с ядерным /е-захватом. В литературе имеются также указания на применение тормозного излучения от тритиевого источника [2]. [c.108]

СКЛОННЫ считать результаты этих опытов не заслуживающими внимания. Но надо помнить, что на заре развития жизни даже незначительные отклонения могли давать реальное преимущество в борьбе за существование и что наблюдаемое нами теперь совершенство достигнуто за 3 млрд. лет в результате взаимодействия процессов мутирования и естественного отбора. Что касается избирательного синтеза, то было показано, что из перенасыщенных рацемических растворов могут спонтанно выпадать Ь- или О-энан-тиоморфы [18]. Что же касается избирательного распада, то Э. Коттон еще в 1896 году обнаружил, что оптические изомеры имеют различные коэффициенты поглощения для лево- и правополяризованного по кругу света (упомянутый уже эффект Коттона) и что по крайней мере в теории рацемическая смесь диссимметрических молекул при облучении таким светом должна преимущественно терять один из сортов молекул, приобретая оптическую активность. Однако экспериментальное подтверждение этого было получено только в 1929 году [58] — вот как велики методические трудности в этой области Другой возможный путь появления оптической активности исследовал Гараи [13], который в 1961 году начал изучение возможного действия р-излучения в комплексе с левополяризованным по кругу тормозным у-излучением, возникающим при торможении р-частиц (электронов). Лишь через семь лет Гараи получил положительные результаты он обнаружил, что в этих условиях В-тирозин разрушается быстрее Ь-тирозина. Конечно, дополнительные эксперименты в этой области не повредили бы . [c.289]

Как известно, тормозное излучение характеризуется непрерывным энергетическим спектром. Расчету этого спектра посвящено большое число работ в частности, в работах [42—44] приведены рассчитанные численными методами и сопоставлены с экспериментальными спектры тормозного излучения для компоненты в направлении по ходу пучка электронов в широком диапазоне энергий (1—20 Мэе) и атомных номеров вещества мишеней. Как показывает эксперимент, средняя энергия спектра (т. е. энергия 7 квантов, для которых коэффициент поглощения в воде соответствует среднему коэффициенту поглощения Y-квaнтoв тормозного излучения) составляет 30—50% кинетической энергии электронов [41]. [c.18]

Для достижения заданной степени равномерности распределения поглощенной дозы по толщине объектов разработаны универсальные методы. Применение этих методов в большинстве случаев позволяет также в значительной степени повысить коэффициент использования энергии электронного излучения по толщине облучаемого объекта (КИИТ). Наибольшее распространение среди них получили двустороннее облучение применение поглощающих фильтров и отражающих подложек использование электронных пучков различных энергий облучение многослойных и перемешиваемых систем, использование тормозного излучения. [c.69]