Формулы резонансные

Он предположил, что обобществление пары электронов (по Льюису и Ленгмюру) можно трактовать как взаимодействие волн или перекрывание электронных облаков. Химической связи, изображаемой в структурной теории Кекуле чертой, в новых представлениях соответствует область максимального перекрывания электронных облаков. При этом оказалось, что перекрывание электронных облаков иногда происходит не только в единственном направлении, изображаемом валентной связью в структурной формуле. Иначе говоря, истинную структуру молекулы нельзя представить даже приближенно никакой структурной формулой в отдельности. Ее можно, однако, рассматривать как промежуточную между несколькими гипотетическими структурами, как резонансный гиб- рид этих структур. Важно от.метить, что энергия такой реальной молекулы ниже, чем можно было бы ожидать на основании любой [c.161]

Но для бензола можно написать вторую, совершенно равноценную формулу Кекуле, в которой простые и двойные связи поменяются местами по сравнению с первой формулой. Реальная молекула бензола описывается как резонансный гибрид двух структур Кекуле электроны, ответственные за образование двойных связей, делокализованы, размазаны по кольцу, так что все связи между атомами углерода в бензоле равноценны и являются промежуточными между классическими одинарными и двойными связями. Именно в этом состоит причина повышенной стабильности и особенностей химического поведения бензола. [c.162]

Влияние на угловую критическую скорость вала различных факторов. В ряде важных практических случаев формула (3.2) дает лишь первое грубое приближение ири расчете Юцр, и во избежание опасных резонансных явлений при работе ротора необходимо его конструировать в соответствии с более точными формулами, отражающими влияние на 0, таких факторов, как гироскопический момент диска, вылет центра массы барабана относительно точки его крепления на валу, упругость опорных иодшииников, собственная масса вала, изменение его поперечного сечения по длине. [c.159]

Очевидно, что неудобно и трудоемко выписывать формулы резонансных структур для того, чтобы показать строение резонансного гибрида. Желательно поэтому использовать сокращенный способ записи. Часто в тех случаях, когда связывающие электроны делокализованы по нескольким атомам, вместо непрерывных линий используют пунктирные. Для бензола такой способ описания приводит вместо структур I и II к формуле VII. [c.214]

Двустороннюю стрелку, являющуюся символом наложения резонансных структур, не следует путать с символом, состоящим из двух стрелок, которые направлены в противоположные стороны ( ), и означающим протекание обратимой химической реакции. Двусторонняя стрелка вовсе не означает, что молекула или ион совершает беспрерывные переходы между двумя структурами. Она лишь говорит о том, что электронная формула NOJ представляет собой нечто среднее между двумя резонансными структурами-их гибрид. Если для молекулы или иона можно записать две или несколько резонансных структур, электронная формула такой частицы рассматривается как резонансный гибрид этих структур. [c.478]

Необходимость учета нескольких резонансных структур связана прежде всего с тем, что не всегда оказывается возможным приписать химическую связь отдельным парам атомов и, следовательно, соединение нельзя охарактеризовать классической структурной формулой, которая не противоречила бы его свойствам. В этом случае химическая связь делокализо-вана между тремя и большим числом атомов. Такой делокализации и соответствует резонанс ковалентных структур. [c.168]

Заметим, что ни одна из резонансных структур сама по себе не отвечает реально существующему состоянию молекулы и не передает ее истинного строения. Развитая в рамках метода ВС концепция резонанса заменила классическое представление молекулы одной структурной формулой набором схем спаривания, дающим более полное и правильное представление о распределении электронной плотности. [c.166]

Интеграл а называют кулоновским, он характеризует энергию системы электронов и ядер в отсутствие химической связи. Интеграл , называемый резонансным, определяет уменьшение энергии при образовании связи ( — отрицательная величина). Формулы (1,54) и (1.55) пригодны для расчетов различных молекул, однако для каждой химической связи а и имеют свое значение. [c.107]

В случае резонансной перезарядки речь идет о туннельном переходе электрона, и поэтому отсутствие энергии активации теоретически понятно. Формула для резонансной перезарядки атомного иона на атоме [135] [c.193]

В определении резонансного интеграла для гетерогенных систем с достаточной степенью точности можно использовать рациональное приближение для в выражении для I. В NR-приближении формула (10.127) сокращается до [c.494]

Необходимость в резонансных структурах возникает во многих случаях, не связанных с требованиями симметрии. Например, сопоставим два хорошо известных аниона-нитрат, NO3, и нитроамид, O2NNH. Поскольку нитрат имеет три эквивалентные связи азот—кислород, его следует описать набором из трех эквивалентных резонансных структур, причем правильной формулой должен быть их резонансный гибрид [c.478]

При установлении двух эквивалентных выражений (10.139) и (10.142) было использовано рациональное приближение (10.132). Эти выражения справедливы лишь в случаях, когда ширину резонанса можно считать малой величиной по сравнению со средней потерей энергии на одно столкновение нейтрона с атомом замедлителя нри энергиях, близких к резонансу. Обычно оценки резонансных интегралов ио полученным выше формулам оказываются завышенными примерно иа 10% [85]. Более точные методы показывают, что эквивалентные соотношения можно применять [2] с успехом весьма широко. [c.497]

В отсутствие сильного допплеровского уширения, т. е. при относительно низких температурах, формула (10.155) может быть использована для оценки вклада в резонансное поглош,ение разрешенных узких резонансов в гомогенной системе, а формула (10.165) — для разрешенных широких резонансов. Соответствующие формулы (10.159) и (10.166) могут быть использованы в аналогичных условиях для гетерогенных систем. [c.507]

Вигнер, Данкофф и Гинзбург [91] впервые сформулировали теоретические положения относительно эффективного резонансного интеграла в гетерогенных системах. Они показали, что резонансный интеграл может быть написан как сумма двух членов объемного и поверхностного поглощения. Это положение для толстых б.т1оков было подтверждено экспериментально Круцем [9] и другими. Были установлены так называемые стандартные формулы, которые представляют эффективное сечение поглощения в виде линейной функции отношения площади поверхности к объему блока горючего. Для многих, представляющих интерес случаев гетерогенная система может быть описана с помощью эквивалентной гомогенной системы [92, 85]. [c.473]

Формулу (У.48) рекомендуется применять только вблизи резонансных частот, а и.менно, в диапазоне отношений 0,75 < - < 1,25 при других же отношениях частот следует пользоваться формулой (У.47). [c.163]

Резонансные потери описываются другими формулами [20], отличными от (355). Например, известное всем амплитуднонезависимое дислокационное внутреннее трение по модели струны Келера—Гранато—Люкке (КГЛ) описывается формулой резонансного типа [c.201]

Известно соединение с формулой СНзГп . Полагают, что оно построено из ионов, т.е. (СНз)21п 1п14. Как много резонансных линий следует ожидать в спектре ЯКР на ядрах " 1п и 1 для этого соединения при условии, что нет кристаллографической неэквивалентности аниона и катиона Для катиона г = = 0,05. О какой структуре катиона говорит такая небольшая величина [c.284]

Выведены теоретически дифференциальные уравнения, описывающие поведение пузырька в жидкости в поле ультразвуковой волны [15, 19 - 21]. Эти уравнения являются нелиЬейными и их решение получено численными методами. На рис. 3.8 показано изменение размеров дорезонансного пузырька ( о рез) рез данной частоты находится по формуле (2.39) для звукового поля [13]. Пузырек с начальным размером больше резонансного (i o Ж pgj) совершает колебания, но не захлопывается. [c.59]

Рассмотрим в рамках этих предположений колебате.тьную релаксацию смеси двухатомных газов (молекулы А и В) в тепловом резервуаре инертного одноатомного гааа М. Релаксационные кинетические уравнения строятся по общим формулам (8.28) с учетом VI- и резонансных и квазирезопапспых межмолекулярных УУ-процессов. Если предположить, что молекулы можно моделировать гармоническими осцилляторами, то обмен колебательной энергии нри столкновениях А + А и В + В носит чисто резонансный характер. Поэтому, вообще говоря, в системе имеется три различных процесса — резонансный У7-обмен (столкновения Ас А и В с В), квазирезонансный обмен (столкновепия А с В) и УТ -релаксация (столкновения А с А, В, М и В с А, В, М). Соответственно этому имеется три характеристических времени [c.96]

При кинетических апергиях порядка 0,1 эв и меньше траектории ионов из-аа поляризационных сил значительно искривляются, и формула (32.5) уже не описывает сечение резонансной перезарядки. В этом случае для оценки верхней границы сечения может служить формула (32.3). [c.194]

Отметим, что вероятность нейтрону избежать резонансного поглоп1,е-ния, определяемая экспонентой в формуле (4.155), выражается через поперечное сечение рассеяния, в то время как в формулу (4.137) входит поперечное сечение полного рассеяния. Однако это отличие незначительно ввиду того, что формула (4.137) применяется для слабо поглощающей среды, как в данном случае, так как иначе нельзя делать иредположения о том, что ноток есть функция, слабо меняющаяся на одном интервале столкновснп11. [c.88]

Хотя эта формула отличается от той, которая была получена в Америке, константы в ней таковы, что эффективные резонансные ннтогралы для металлического урана находятся в хорошем согласии с амсрпганскими значениями для стерииюй горючего диаметром от 0,5 до 6 с.ч [98],. Эффективные резонансные ннтегра.иы в форме (10.47) для различных материалов, рассмотренных выше, выражаются следующими формулами [93] [c.475]

В случае толстых пластин горючего величину а можно подсчитать из диффузионной теории значение этого коэффициента дается уравнением (5.322) для тонких пластин может быть испольчована формула (5.288). Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата определим из выражения для дм х, и). Если подсчитать общее число достигших тепловой области нейтронов по всей ячейке и разделить его на общее число нейтроов, вступивших в процесс замедления, то получим вероятность того, что нейтрон избежит поглощения в процессе замедления [c.489]

Как уже было показано, в NR-npиближeнии эффективный резонансный интеграл для гетерогенных систем мчжно записать в виде (10.139). Отсюда следует, что результат (10.155) можно применить и к гетерогенным системам. Но в этом случае для гетерогенной системы в МВ-нрибли-женин 5 , определится формулой [c.499]

Формулы для гетерогенной системы (10.159) и (10.166), основанные на NR- п NRIA-приближениях, можно использовать для выяснения зависимости эффективного резонансного интеграла от отпошения поверхности блока горючего к его массе AyjMp. В случаях, когда применима фор- [c.500]

Методы расчетов резонансных интегралов, описанные в предыдущих параграфах этой главы, являются обобщением основных результатов некоторых наиболее поздних исследований теории расчета резонансных интегралов. В частности, так называемые NR- и N111 А-нрпближения могут быть использованы для получения первых оценок вклада в эффективный резонансный пнтеграл разрешенных резонансов. Для основных горючих материалов — и — резонансы разрешены вплоть до 500 и 400 эв соответственно. Ошибку, связанную с упрощенной трактовкой процесса замедления, можно уменьшить, если выбрать должным образом эффективную ширину линии Вигнера для каждого отдельного резонанса. Эта величина Г определяется как отрезок на энергетической шкале, внутри которого резонансное поперечное сечение, в том числе рассеяние и поглощение, с учетом допплеровского уширения равно или больше нотенцпального сечення рассеяния, определяемого формулой (6.177). Заметим, что в действительности эффективная ширина зависит в общем случае от расноложения материалов в системе. [c.506]

Стандартная формула. Представляет большой интерес сравнить полученные формулы для резонансного интеграла со стандартной формулой. Сравнение проводится в NR-нриближении узких резонансов для плотности столкновений. Для этого случая резонансный интеграл вглража- "ВО тся формулой (10.135) [c.509]

Смотреть страницы где упоминается термин Формулы резонансные: [c.504] [c.68] [c.39] [c.7] [c.7] [c.167] [c.469] [c.471] [c.490] [c.493] [c.494] [c.496] [c.497] [c.497] [c.501] [c.505] [c.506] [c.508] [c.509] [c.510] [c.510] [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология