Перезарядка резонансная

Рис. 8.2.28. Экспериментальные значения сечений резонансной перезарядки для щелочных Ы, К, Сз [43] и расчётные — для щёлочноземельных элементов М , Са, Зг, Ва [16]

Формула для резонансной перезарядки атомного иона на атоме [313, 357] [c.378]

Рис. 22.3. Зависимость сечения резонансной перезарядки ионов гелия, неона, аргона, криптона и ксенона на нейтральных атомах этих элементов от скорости ионов. (Кривые получены усреднгнием экспериментальных данных, собранных в работе [5]. Погрешности указывают на разброс данных различных автороз.)

В случае резонансной перезарядки речь идет о туннельном переходе электрона, и поэтому отсутствие энергии активации теоретически понятно. Формула для резонансной перезарядки атомного иона на атоме [135] [c.193]

Ионизация бомбардировкой быстрыми атомами сходна с МСВИ но в этом случае поверхность мишени бомбардируется пучком нейтральных частиц По еле ускорения первичный пучок ионов Аг+ входит в ячейку столкновений с атомами Аг при низком давлении где происходит резонансная перезарядка [c.15]

Рис. 8.2.29. Экспериментальные значения сечений резонансной перезарядки для Нд [43], и [2]

В табл. 17.8 представлены значения коэффициента диффузии различных ионов в некоторых газах при Тс — = 273°К и Р = 1 атм [4]. Коэффициент диффузии ионов в собственном газе выражается с неопределенностью 5—10% через сечение резонансной перезарядки иона на атоме, когда температуры ионов и атомов близки [4] [c.291]

Эффективное сечение перезарядки а есть отношение вероятности обмена электроном в единицу времени к плотности потока налетающих частиц А при единичной плотности частиц мишени. Сечение резонансной перезарядки обычно превышает сечение упругого рассеяния иона на атоме даже при тепловых энергиях столкновения. [c.425]

В случае резонансной перезарядки речь идет о туннельном переходе электрона, и поэтому отсутствие энергии активации теоретически понятно. [c.378]

При кинетических энергиях порядка 0,1 эв и меньше траектории ионов из-за поляризационных сил значительно искривляются, и формула (35.5) уже не описывает сечение резонансной перезарядки. В этом случае для оценки верхней границы сечения может служить формула (35.3). Любопытно отметить, что масс-спектры диссоциативной перезарядки ионов инертных газов на молекулах углеводородов при кинетических энергиях 0,1 эв сравнительно мало отличаются, от масс-спектров при кинетических энергиях 300 эе [149, 150]. Это дает некоторое основание полагать при радиационно-химических расчетах, что масс-спектры диссоциативной перезарядки (т. е. состав ионов — продуктов этого процесса) при малых энергиях будут близки к масс-спектрам при больших энергиях, для которых имеется сравнительно много экспериментальных данных. Вообще же полная теория химического взаимодействия иона с молекулой должна учитывать все возможные каналы процесса, в том числе конкуренцию перехода тяжелых частиц и перезарядки. [c.378]

Поток ионов образуют ионизованные частицы разделяемой изотопной смеси учитываются упругие соударения ионов и нейтральных атомов, большая подвижность ионов лёгких изотопов и резонансная перезарядка [32, 33, 14]. В этом случае [c.352]

Резонансная перезарядка. Образованный лазерным излучением ион целевого изотопа должен пройти некоторый путь в потоке питания до коллектора. При этом существует довольно большая вероятность передачи заряда от нейтрального атома к иону. Поскольку этот процесс происходит между изотопами одного элемента, он является резонансным и происходит на значительно больших расстояниях, чем газокинетический радиус столкновений Гст- [c.415]

Таблица 8.2.1. Расчётные значения сечений резонансной перезарядки при столкновении иона с собственным атомом для энергии сталкивающихся частиц = 1 эВ [43]

Абсолютные пределы обнаружения элементов по ионным линиям составляют 6-10" г S (5454 А) 2-10 г I (4795 А) 1 10 г F (7037 А) и Вг (4817 А) 2-10- г I (5407 А) [57]. Значительно более низкий, по сравнению с другими элементами, предел обнаружения иода объясняется аномальным усилением его ионных линий, возникающим в результате резонансной перезарядки при столкновении ионов Не с атомами иода, энергия ионизации которого ни>те, чем у Не [60]. Отсутствие понижения предела обнаружения при использовании наиболее чувствительных атомных линий элементов [62] свидетельствует о высокой степени ионизации трудновозбудимых элементов в разряде ПК. Увеличение силы разрядного тока до 500—600 ма обеспечивает повышенную заселенность метастабильных уровней ионов инертного газа. Это использовано в работах [1276, 1277] для понижения предела обнаружения иода, возбуждаемого в алюминиевом ПК, до 1 10 г. [c.199]

Хорошо известно, что из возможных процессов перезарядки с достаточно большим сечением идут те, которые соответствуют резонансному переносу электрона. Физики, много исследовавшие такую перезарядку при сравнительно больших кинетических энергиях, хорошо изучили ее механизм — механизм дальнодействия с переносом электрона, после которого нейтрализованная частица продолжает двигаться по почти неизменной траектории, а ион-продукт оказывается практически неподвижным. [c.193]

Реакции перезарядки имеют столь же большие (или даже несколько большие) константы скорости, когда перенос электрона не требует затраты энергии или ее выделения, т. е. когда тепловой эффект этого переноса равен нулю. В этом случае перезарядка наз. резонансной. Так, напр., с большим эффективным [c.159]

В предыдущих исследованиях авторов 1], посвященных ион-но-.молекулярны.м реакциям, были получены прямые экспериментальные указания на то, что перезарядка при низких скоростях частиц носит резонансный характер. Вместе с тем известно, что сечение резонансной или близкой к резонансу перезарядки при больших скоростях лишь медленно уменьшается с ростом энергии относительного движения частиц. [c.18]

А. М. Бродский. При рассмотрении связи между элементарными процессами и глобальными результатами, к которым приводят реакции горячих атомов, необходимо рассматривать две энергетические области, разделенные значением около 10 эв. Атомы, обладающие энергией выше 10 эв, т. е. выше энергии ионизации, в результате многократных столкновений сравнительно быстро теряют свою энергию в идущих с большим сечением процессах перезарядки и практически не играют роли в химических превращениях. Основной же выход обусловлен реакциями атомов с энергией ниже 10 эв, сечение которых иначе, по-видимому резонансным образом, зависит от энергии. [c.40]

Рассмотрение процесса перезарядки методами квантовой механики показывает, что его эффективное сечение имеет максимальное значение, когда перезарядка является резонансной , т. е. передает- [c.76]

Как было сказано, процессы перезарядки наиболее эффективны в случаях, когда передаваемая энергия близка к нулю, т. е. процесс имеет резонансный характер. Перезарядка, сопровождающаяся диссоциацией, происходит именно в таком направлении, чтобы процесс был резонансным , т. е. тепловой эффект суммарного процесса был равен или близок нулю. При этом в тепловой эффект входит энергия вертикального перехода на другую потенциальную кривую [45]. [c.78]

С ионно-молекулярными реакциями конкурируют процессы перезарядки. Соотношение между сечениями этих двух процессов для данной системы зависит от скорости движения ионов. В то время как сечение резонансной (или близкой к резонансной) перезарядки с ростом скорости относительного движения частиц уменьшается сравнительно медленно, сечения ионно-люлекулярных реакций резко уменьшаются, когда энергия относительного движения частиц начинает превышать энергии связей в образующемся переходном комплексе [91—94]. Например, для конкурирующих процессов [c.91]

Рассмотрение процесса перезарядки методами квантовой механики показывает, что его эффективное сечение принимает максимальное значение, когда перезарядка является резонансной , т. е. передается минимальная энергия. В силу этого наиболее эффективны процессы симметричной перезарядки [c.90]

Ес.ти разница потенциалов ионизатцш А и ВС (см. последнюю строку в табл. 9) превосходит энергию связи в ионе D +, последний, как правило, диссоциирует. Свидетельством резонансного характера нроцессов перезарядки может слуяаггь рис. 49, построенный на основании данных Линдхо.и.-ма [385] для процессов X Ч-СОз = X + O.j при эпергии ионов 500 эе. [c.191]

При кинетических апергиях порядка 0,1 эв и меньше траектории ионов из-аа поляризационных сил значительно искривляются, и формула (32.5) уже не описывает сечение резонансной перезарядки. В этом случае для оценки верхней границы сечения может служить формула (32.3). [c.194]

И.-м. р. с переходом электронов — окисл.-восст. бнмо-лекул. р-ции в газ. фазе наэ. р-циями перезарядки. Эти р-ции идут столь же быстро, что и р-ции с переходом тяжелых частиц. Из всех стехиометрически возможных путей р-ции перезарядка выбирает> резонансный канал, в к-ром потенциал ионизации нейтр. частицы равен потенциалу образования перезаряжаемого иона из нейтр. частицы соответствующего этому иону состава. Точный резонанс характерен только для столкновений одноименных частиц, напр. Аг+ 4- Аг -) Аг -Ь Аг+ или N0+ -f N0 N0 + N0+ (т. н. симметричная резонансная перезарядка). Поскольку многоатомные частицы (молекулы) обладают большим числом колебат. и вращат. энергетич. уровней, электронный переход легко находит случайный резонанс, и константы скорости экзотермич. перезарядки обычно так же велики, как и при столкновении одноименных частиц. Из-за требования [c.225]

Р-ции перезарядки идут столь же быстро, что и р-ции с переходом тяжелых частиц. При т. иаз. резонансной перезарядке тепловой эффект равеи нулю, а эффективные сечения очень велики. Так, с эффективным сечением о Ю" " см происходит перезарядка атомных ионов на одноименных атомах Аг + Аг - Аг + Аг (это можно установить, напр., по измененшо энергии заряженных частиц). При нерезонансной перезарядке атомных ионов на атомах или малоатомных молекулах сечение р-ции существенно зависит от дефекта резонанса А -разницы энергетич. уровней, между к-рыми происходит переход электрона. В этом случае сечение процесса экспоненциально уменьшается с ростом АЕ и м. б приближенно рассчитано в т. наз. адиабатич. области, когда кинетич. энергия сближения частиц , мала по сравнению с орбитальной энергией электронов. Кроме того, необходимо, чтобы Е, была больше дефекта резонанса Д для эндотермич. процесса. В противном случае, т. е. при , < Д , а = 0. [c.259]

Квазисвободное неупругое рассеяние обладает точным аналогом в квазвсвободной однократной перезарядке (л ,л ). Для ядер с N 2 в резонансной области этот процесс имеет то же отношение 1 5 к неупругому рассеянию, что и соответствующие свободные тгН-сечения. Доминирующий характер квазисвободного процесса в однократной перезарядке можно считать эксперимен- [c.274]

Если разница потенциалов ионизации А и ВС (см. последнюю строку в табл. 26) превосходит энергию связи в ионе BG+, последний, как правило, диссоциирует. Свидетельством резонансного характера процессов перезарядки может служить рис. 100, построенный на основании данных Линдхольма [1158] для процессов Х+ + Oj = X Ч- СО2+ при энергии ионов 500 эв [10911 (см. также [175, стр. 430—433]). [c.376]

Насколько об этом можно судить по последним, наиболее достоверным данным Гастеда [734] и Поттера [1040], относящимся к перезарядке ионов Не+ в гелии, ионов Ме+ в неоне и ионов Аг+ в аргоне, а также по данным Диллона и других [539], относящимся к перезарядке Кг+ в криптоне, Хе+ в ксеноне и Н + в ртути, в соответствии с резонансным характером этих процессов, они идут при любой энергии соударяющихся иона и атома и имеют максима.лы1) ю вероятность при энергии, равной нулю (и.ти близкой к нулю). Из представленных на рис. 120 данных Гастеда следует, что [c.428]

Для оценки сечения резонансной перезарядки, которая охватывает практически весь диапазон известных экспериментальных значений, можно предложить полуэмпирическую формулу у сгрп (1,5 3,5)ао 1п (с/г ), где ао = [c.415]

Селективность АВЛИС-метода. С учётом перечисленных деселектирующих факторов запишем окончательное выражение, определяющее концентрацию продукта в АВЛИС методе. Введём обозначения F — поток питания, входящий в разделительную ячейку, Ср — концентрация целевого изотопа в этом потоке, г — эффективность фотоионизации целевого изотопа, Сур — содержание испарённых атомов на освещаемых основном и метастабильном уровнях, Сф — концентрация целевого изотопа, обусловленная чисто лазерным воздействием а — доля рассеянных атомов и доля фотоионов, образованных при освещении окислов, турп — вероятность испытать резонансную перезарядку. Тогда окончательно концентрацию продукта Ср при условии 100% экстракции и 100% осаждении ионов и атомов на коллектор можно представить как [c.419]

Резонансная перезарядка 235ц+ 238 0 235цО 238 j+ когда образованный лазерным излучением ион урана-235 передаёт по пути к коллектору свой заряд нейтральному атому урана-238, а сам становится нейтральным. В силу резонансности (потенциалы ионизации урана-235 и урана-238 совпадают с точностью до 0,0013%) сечение резонансной перезарядки в несколько раз больше обычных газокинетических сечений столкновений атомов. [c.431]

Здесь гурп — вероятность испытать резонансную перезарядку. [c.432]

Селективность тем выше, чем больше основной член — производительность по целевому изотопу А = поСрСурГ]АМА и тем выше, чем меньше фотоионизация нецелевого изотопа В = щ 1 - Ср) СурГ1вМв и фотоионизация окислов и димеров С. Коэффициенты ад и ад, а также вероятность испытать резонансную перезарядку г]рп, непосредственно связаны с плотностью по, т.е. с производительностью. Значения туд и т]в определяются мощностью лазерного излучения и параметрами выбранной схемы фотоионизации. [c.432]

Хотелось бы подчеркнуть, что речь идет не о переходном состоянии теории активированного комплекса, а о комплексе, осуществляющем иногда миллионы колебаний. Может быть, самый поразительный факт, который нам удалось в последнее время установить, состоит в том, что даже при реакции через такой комплекс канал перезарядки выбирает резонансный путь. Как и в случае мономолекулярного распада возбужденных молекул, для ионно-молекулярных реакций еще нет теории абсолютных скоростей, которая имела бы настоящую вычислительную силу однако в последнее время и в этой области есть обнадеживающее продвижение, связанное с работами Фирсова [23] в Институте атомной энергии и Лайта [24] в США. [c.193]

Линдхолмом [11] было показано, что при перезарядке атомных ионов на молекулах во вторичном масс-спектре преобладают те ионы, образование которых соответствует резонансной передаче энергии, т.е. равенству нулю теплового эффекта процесса.Им было показано, что метод перезарядки может быть использован д,т1я получения малолинейчатых масс-спектров. [c.476]

Н и т. д., получающиеся присоединением протона к молекуле. Изучение рекомбинации ионов в П. инертных газов указывает на существенную роль диссоциативной рекомбинации с участием молекулярных ионов типа Не , N62 , Аг " и т. д., в то время как нейтральные молекулы такого состава неизвестны. Наряду с химич. реакциями, большое значение имеют физич. процессы резонансной передачи энергпи. Так, быстрый ион может отнимать электрон у медленного атома. При этом процессе перезарядки образуются быстрые нейтральные атомы, уносящие энергию из магнитных ловушек. Метастабильный возбужденный атом при столкновении с нейтральным атомом может вызывать его ионизацию. Если энергия возбуждения одного атома близка к энергии ионизации другого, то процесс приобретает резонансный характер, т. е. вероятность его резко возрастает. Так объясняется облегчение электрич. пробоя в аргоне при добавлении неона. [c.21]

В. Л. Тальрозе. Здесь надо различать два вопроса. Первый из них — это вопрос о промежуточных состояниях, имеющих время жизни порядка, так сказать, времени электронного перехода (например, так можно рассматривать резонансную перезарядку). Естественно, что такие состояния образуются всегда. Но возникает второй вопрос, образуется ли после этото нечто более долгоживущее с временем жизни более 10-14 10-1з сек., которое затем уже распадается, давая продукты элементарной реакции. Вот это нечто долгоживущее и есть ионно-молекулярный комплекс, время жизни которого часто не 10 —сек., а больще, превосходя иногда микросекунду. Естественно, что если время жизни так велико, то успевает произойти квазирезонацсное распределение энергии по степеням свободы такого комплекса. Вопрос, который мы изучали, можно было бы сформулировать следующим образом как влияет на соотношение сечения перезарядки и сечения переноса тяжелой частицы факт образования такого ион-но-молекулярного комплекса [c.22]

Зондовые и спектроскопические исследования параметров струй показали уменьшение Ге в областях II — IV, сни-н ение Пц в области за границей образования и резкое увеличение интенсивности излучения АгИ, Хе11 из данной области IX = 4376, 4880, 4965 А — для аргона (рис. 8, е) и 4603, 4683, 4983 4919, 5185 А — для ксенона]. Увеличение интенсивности излучения может быть связано как с изменением Т , так и с процессом нейтрализации ионов инертных газов ионами электроотрицательных газов или механизмом резонансной перезарядки. Следовательно, если плазма содержит высокие концентрации двухзарядных ионов (что реализуется при электронных температурах на срезе сопла 20000—30000° К), то в области сверхзвукового расширения образуются высокие концентрации возбужденных мета-стабильных однократно заряженных ионов. Последнее позволяет применять струи плазмы для проведения кинетических исследований взаимодействия возбужденных заряженных частиц с молекулярными газами, вводимыми в струю плазмы. [c.207]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология